Na skúmanie ultrarýchleho prenosu náboja v epitaxnej heterostruktúre vyrobenej z monovrstvy WS2 a grafénu používame časovo a uhlovo rozlíšenú fotoemisnú spektroskopiu (tr-ARPES). Táto heterostruktúra kombinuje výhody polovodiča s priamou medzerou so silnou spin-orbitálnou väzbou a silnou interakciou svetla a hmoty s výhodami polokovu s bezhmotnými nosičmi náboja s extrémne vysokou mobilitou a dlhou životnosťou spinov. Zistili sme, že po fotoexcitácii pri rezonancii s A-excitónom vo WS2 sa fotoexcitované diery rýchlo prenášajú do vrstvy grafénu, zatiaľ čo fotoexcitované elektróny zostávajú vo vrstve WS2. Výsledný prechodný stav s oddeleným nábojom má životnosť ~1 ps. Naše zistenia pripisujeme rozdielom vo fázovom priestore rozptylu spôsobeným relatívnym usporiadaním pásov WS2 a grafénu, ako ukázala vysokorozlišovacia ARPES. V kombinácii so spin-selektívnou optickou excitáciou by skúmaná heterostruktúra WS2/grafén mohla poskytnúť platformu pre efektívnu optickú injekciu spinu do grafénu.
Dostupnosť mnohých rôznych dvojrozmerných materiálov otvorila možnosť vytvárať nové, mimoriadne tenké heterostruktúry s úplne novými funkciami založenými na prispôsobenom dielektrickom tienení a rôznych efektoch indukovaných blízkosťou (1–3). Boli realizované zariadenia na overenie princípu pre budúce aplikácie v oblasti elektroniky a optoelektroniky (4–6).
V tejto práci sa zameriavame na epitaxné van der Waalsove heterostruktúry pozostávajúce z monovrstvy WS2, polovodiča s priamou medzerou so silnou spin-orbitálnou väzbou a značným spinovým štiepením pásovej štruktúry v dôsledku narušenej inverznej symetrie (7), a monovrstvy grafénu, polokovu s kužeľovitou pásovou štruktúrou a extrémne vysokou mobilitou nosičov náboja (8), vypestovaného na vodíkom zakončenom SiC(0001). Prvé náznaky ultrarýchleho prenosu náboja (9–15) a efektov spin-orbitálnej väzby indukovanej blízkosťou (16–18) robia z WS2/grafénu a podobných heterostruktúr sľubných kandidátov pre budúce optoelektronické (19) a optospintronické (20) aplikácie.
Naším cieľom bolo odhaliť relaxačné dráhy fotogenerovaných elektrónovo-dierových párov v WS2/graféne pomocou časovo a uhlovo rozlíšenej fotoemisnej spektroskopie (tr-ARPES). Za týmto účelom excitujeme heterostruktúru 2-eV pumpovacími impulzmi rezonujúcimi s A-excitónom v WS2 (21, 12) a ejekujeme fotoelektróny druhým časovo oneskoreným sondážnym impulzom s energiou fotónu 26 eV. Kinetickú energiu a emisný uhol fotoelektrónov určujeme pomocou hemisférického analyzátora ako funkciu oneskorenia pumpovacej sondy, aby sme získali prístup k dynamike nosičov náboja s rozlíšením hybnosti, energie a času. Energetické a časové rozlíšenie je 240 meV a 200 fs.
Naše výsledky poskytujú priamy dôkaz ultrarýchleho prenosu náboja medzi epitaxne usporiadanými vrstvami, čím potvrdzujú prvé náznaky založené na plne optických technikách v podobných manuálne zostavených heterostruktúrach s ľubovoľným azimutálnym usporiadaním vrstiev (9–15). Okrem toho ukazujeme, že tento prenos náboja je vysoko asymetrický. Naše merania odhaľujú doteraz nepozorovaný prechodný stav s oddeleným nábojom s fotoexcitovanými elektrónmi a dierami nachádzajúcimi sa vo vrstve WS2 a grafénu, ktorý pretrváva približne 1 ps. Naše zistenia interpretujeme z hľadiska rozdielov vo fázovom priestore rozptylu pre prenos elektrónov a dier spôsobených relatívnym usporiadaním pásov WS2 a grafénu, ako bolo zistené pomocou ARPES s vysokým rozlíšením. V kombinácii so spin-a-údolne-selektívnou optickou excitáciou (22–25) by heterostruktúry WS2/grafén mohli poskytnúť novú platformu pre efektívnu ultrarýchlu optickú injekciu spinu do grafénu.
Obrázok 1A znázorňuje meranie ARPES s vysokým rozlíšením získané pomocou héliovej lampy v pásovej štruktúre pozdĺž smeru ΓK epitaxnej heterostruktúry WS2/grafén. Zistilo sa, že Diracov kužeľ je dopovaný dierami s Diracovým bodom nachádzajúcim sa ~0,3 eV nad rovnovážnym chemickým potenciálom. Vrchol spinovo rozdeleného valenčného pásma WS2 sa nachádza ~1,2 eV pod rovnovážnym chemickým potenciálom.
(A) Rovnovážny fotoprúd meraný v smere ΓK s nepolarizovanou héliovou lampou. (B) Fotoprúd pre negatívne oneskorenie pumpovacej sondy merané s p-polarizovanými extrémnymi ultrafialovými impulzmi pri energii fotónu 26 eV. Prerušované sivé a červené čiary označujú polohu profilov čiar použitých na extrakciu polôh prechodových píkov na obr. 2. (C) Zmeny fotoprúdu indukované pumpou 200 fs po fotoexcitácii pri energii pumpovacieho fotónu 2 eV s pumpovacím fluentom 2 mJ/cm2. Zisk a strata fotoelektrónov sú znázornené červenou a modrou farbou. Rámčeky označujú oblasť integrácie pre stopy pumpovacej sondy zobrazené na obr. 3.
Obrázok 1B zobrazuje snímku pásmovej štruktúry v blízkosti K-bodov WS2 a grafénu meranú pomocou extrémnych ultrafialových pulzov s trvaním 100 fs pri energii fotónu 26 eV a zápornom oneskorení pumpovacej sondy pred príchodom pumpovacieho pulzu. Rozštiepenie spinu tu nie je vyriešené kvôli degradácii vzorky a prítomnosti pumpovacieho pulzu 2 eV, ktorý spôsobuje rozšírenie priestorového náboja spektrálnych vlastností. Obrázok 1C zobrazuje zmeny fotoprúdu indukované pumpovaním vzhľadom na Obr. 1B pri oneskorení pumpovacej sondy 200 fs, kde signál pumpovacej sondy dosahuje svoje maximum. Červená a modrá farba označujú zisk a stratu fotoelektrónov.
Aby sme túto bohatú dynamiku analyzovali podrobnejšie, najprv určíme polohy prechodných píkov valenčného pásma WS2 a π-pásu grafénu pozdĺž prerušovaných čiar na obr. 1B, ako je podrobne vysvetlené v doplnkových materiáloch. Zistili sme, že valenčné pásmo WS2 sa posúva smerom nahor o 90 meV (obr. 2A) a π-pásmo grafénu sa posúva smerom nadol o 50 meV (obr. 2B). Exponenciálna doba životnosti týchto posunov je 1,2 ± 0,1 ps pre valenčné pásmo WS2 a 1,7 ± 0,3 ps pre π-pásmo grafénu. Tieto posuny píkov poskytujú prvý dôkaz prechodného nabíjania dvoch vrstiev, kde dodatočný kladný (záporný) náboj zvyšuje (znižuje) väzbovú energiu elektrónových stavov. Všimnite si, že posun valenčného pásma WS2 smerom nahor je zodpovedný za výrazný signál pumpovacej sondy v oblasti označenej čiernym rámčekom na obr. 1C.
Zmena polohy píku valenčného pásma WS2 (A) a π-pásu grafénu (B) ako funkcia oneskorenia pump-probe spolu s exponenciálnymi fitmi (hrubé čiary). Doba životnosti posunu WS2 v (A) je 1,2 ± 0,1 ps. Doba životnosti posunu grafénu v (B) je 1,7 ± 0,3 ps.
Ďalej integrujeme signál pumpovacej sondy cez oblasti označené farebnými rámčekmi na obr. 1C a výsledné počty znázorníme ako funkciu oneskorenia pumpovacej sondy na obr. 3. Krivka 1 na obr. 3 zobrazuje dynamiku fotoexcitovaných nosičov blízko dna vodivostného pásma vrstvy WS2 s životnosťou 1,1 ± 0,1 ps získanou exponenciálnym prispôsobením údajom (pozri doplnkové materiály).
Krivky pumpovacej sondy ako funkcia oneskorenia získané integráciou fotoprúdu cez oblasť označenú rámčekmi na obr. 1C. Hrubé čiary predstavujú exponenciálne prispôsobenia dátam. Krivka (1) Prechodová populácia nosičov náboja vo vodivostnom pásme WS2. Krivka (2) Signál pumpovacej sondy π-pásu grafénu nad rovnovážnym chemickým potenciálom. Krivka (3) Signál pumpovacej sondy π-pásu grafénu pod rovnovážnym chemickým potenciálom. Krivka (4) Čistý signál pumpovacej sondy vo valenčnom pásme WS2. Zistené doby života sú 1,2 ± 0,1 ps v (1), 180 ± 20 fs (zisk) a ~2 ps (strata) v (2) a 1,8 ± 0,2 ps v (3).
V krivkách 2 a 3 na obr. 3 zobrazujeme signál pumpovacej sondy grafénu π-pásu. Zistili sme, že zisk elektrónov nad rovnovážnym chemickým potenciálom (krivka 2 na obr. 3) má oveľa kratšiu životnosť (180 ± 20 fs) v porovnaní so stratou elektrónov pod rovnovážnym chemickým potenciálom (1,8 ± 0,2 ps v krivke 3 na obr. 3). Ďalej sa zistilo, že počiatočný zisk fotoprúdu v krivke 2 na obr. 3 sa pri t = 400 fs mení na stratu s životnosťou ~2 ps. Zistilo sa, že asymetria medzi ziskom a stratou v signáli pumpovacej sondy nekrytej monovrstvy grafénu chýba (pozri obr. S5 v doplnkových materiáloch), čo naznačuje, že asymetria je dôsledkom medzivrstvovej väzby v heterostruktúre WS2/grafén. Pozorovanie krátkodobého zisku a dlhodobej straty nad a pod rovnovážnym chemickým potenciálom naznačuje, že elektróny sú efektívne odstraňované z grafénovej vrstvy po fotoexcitácii heterostruktúry. V dôsledku toho sa grafénová vrstva stáva kladne nabitou, čo je v súlade so zvýšením väzbovej energie π-pásu znázorneného na obr. 2B. Posun π-pásu smerom nadol odstraňuje vysokoenergetický chvost rovnovážneho Fermiho-Diracovho rozdelenia z oblasti nad rovnovážnym chemickým potenciálom, čo čiastočne vysvetľuje zmenu znamienka signálu pumpovacej sondy v krivke 2 na obr. 3. Nižšie ukážeme, že tento efekt je ďalej zosilnený prechodnou stratou elektrónov v π-páse.
Tento scenár podporuje čistý signál pumpovacej sondy valenčného pásma WS2 v krivke 4 na obr. 3. Tieto údaje boli získané integráciou impulzov cez plochu danú čiernym rámčekom na obr. 1B, ktorý zachytáva elektróny fotoemitované z valenčného pásma pri všetkých oneskoreniach pumpovacej sondy. V rámci experimentálnych chybových úsečiek nenachádzame žiadne náznaky prítomnosti dier vo valenčnom pásme WS2 pre akékoľvek oneskorenie pumpovacej sondy. To naznačuje, že po fotoexcitácii sa tieto diery rýchlo dopĺňajú v časovom horizonte krátkom v porovnaní s naším časovým rozlíšením.
Aby sme poskytli konečný dôkaz našej hypotézy o ultrarýchlej separácii náboja v heterostruktúre WS2/grafén, určili sme počet dier prenesených do grafénu, ako je podrobne opísané v doplnkových materiáloch. Stručne povedané, prechodné elektronické rozdelenie π-pásu bolo fitované Fermiho-Diracovou distribúciou. Počet dier bol potom vypočítaný z výsledných hodnôt prechodného chemického potenciálu a elektrónovej teploty. Výsledok je znázornený na obr. 4. Zistili sme, že celkový počet ~5 × 1012 dier/cm2 sa prenesie z WS2 do grafénu s exponenciálnou životnosťou 1,5 ± 0,2 ps.
Zmena počtu dier v π-pásme ako funkcia oneskorenia pumpovacej sondy spolu s exponenciálnym prispôsobením, čo vedie k životnosti 1,5 ± 0,2 ps.
Z výsledkov na obr. 2 až 4 vyplýva nasledujúci mikroskopický obraz ultrarýchleho prenosu náboja v heterostruktúre WS2/grafén (obr. 5). Fotoexcitácia heterostruktúry WS2/grafén pri 2 eV dominantne zapĺňa A-excitón v WS2 (obr. 5A). Ďalšie elektronické excitácie cez Diracov bod v graféne, ako aj medzi WS2 a grafénovými pásmi sú energeticky možné, ale podstatne menej účinné. Fotoexcitované diery vo valenčnom pásme WS2 sú dopĺňané elektrónmi pochádzajúcimi z π-pásu grafénu v časovom horizonte krátkom v porovnaní s naším časovým rozlíšením (obr. 5A). Fotoexcitované elektróny vo vodivostnom pásme WS2 majú životnosť ~1 ps (obr. 5B). Doplnenie dier v π-páse grafénu však trvá ~2 ps (obr. 5B). To naznačuje, že okrem priameho prenosu elektrónov medzi vodivostným pásom WS2 a π-pásom grafénu je potrebné zvážiť aj ďalšie relaxačné dráhy – pravdepodobne prostredníctvom defektných stavov (26) – pre pochopenie úplnej dynamiky.
(A) Fotoexcitácia pri rezonancii s A-excitónom WS2 pri 2 eV vstrekuje elektróny do vodivostného pásma WS2. Zodpovedajúce diery vo valenčnom pásme WS2 sú okamžite doplnené elektrónmi z π-pásu grafénu. (B) Fotoexcitované nosiče vo vodivostnom pásme WS2 majú životnosť ~1 ps. Diery v π-páse grafénu žijú ~2 ps, čo naznačuje dôležitosť ďalších rozptylových kanálov označených prerušovanými šípkami. Čierne prerušované čiary v (A) a (B) označujú posuny pásiem a zmeny chemického potenciálu. (C) V prechodnom stave je vrstva WS2 záporne nabitá, zatiaľ čo vrstva grafénu je kladne nabitá. Pri spin-selektívnej excitácii kruhovo polarizovaným svetlom sa očakáva, že fotoexcitované elektróny vo WS2 a zodpovedajúce diery v graféne budú vykazovať opačnú spinovú polarizáciu.
V prechodnom stave sa fotoexcitované elektróny nachádzajú vo vodivostnom pásme WS2, zatiaľ čo fotoexcitované diery sa nachádzajú v π-pásme grafénu (obr. 5C). To znamená, že vrstva WS2 je záporne nabitá a vrstva grafénu je kladne nabitá. To vysvetľuje posuny píkov prechodného stavu (obr. 2), asymetriu signálu grafénu pumpovacej sondy (krivky 2 a 3 na obr. 3), absenciu dier vo valenčnom pásme WS2 (krivka 4 na obr. 3), ako aj ďalšie diery v π-pásme grafénu (obr. 4). Doba životnosti tohto stavu s oddeleným nábojom je ~1 ps (krivka 1 na obr. 3).
Podobné prechodové stavy s oddeleným nábojom boli pozorované v príbuzných van der Waalsových heterostruktúrach vyrobených z dvoch polovodičov s priamou medzerou, usporiadaním pásiem typu II a striedavým rozložením medzery (27–32). Po fotoexcitácii sa zistilo, že elektróny a diery sa rýchlo pohybujú na spodok vodivostného pásma a na vrchol valenčného pásma, ktoré sa nachádzajú v rôznych vrstvách heterostruktúry (27–32).
V prípade našej heterostruktúry WS2/grafén je energeticky najvýhodnejšie umiestnenie pre elektróny aj diery na Fermiho hladine v kovovej vrstve grafénu. Preto by sa dalo očakávať, že elektróny aj diery rýchlo prechádzajú do π-pásu grafénu. Naše merania však jasne ukazujú, že prenos dier (<200 fs) je oveľa efektívnejší ako prenos elektrónov (∼1 ps). Pripisujeme to relatívnemu energetickému usporiadaniu pásov WS2 a grafénu, ako je znázornené na obr. 1A, ktoré ponúka väčší počet dostupných konečných stavov pre prenos dier v porovnaní s prenosom elektrónov, ako sa nedávno predpokladalo v (14, 15). V tomto prípade, za predpokladu zakázaného pásma WS2 s hodnotou ~2 eV, sa Diracov bod a rovnovážny chemický potenciál grafénu nachádzajú ~0,5 a ~0,2 eV nad stredom zakázaného pásma WS2, čím sa narúša elektrónovo-dierová symetria. Zistili sme, že počet dostupných konečných stavov pre prenos dier je približne 6-krát väčší ako pre prenos elektrónov (pozri doplnkové materiály), a preto sa očakáva, že prenos dier bude rýchlejší ako prenos elektrónov.
Úplný mikroskopický obraz pozorovaného ultrarýchleho asymetrického prenosu náboja by však mal brať do úvahy aj prekrytie medzi orbitalmi, ktoré tvoria vlnovú funkciu A-excitónu vo WS2 a π-pásme grafénu, rôzne kanály rozptylu elektrón-elektrón a elektrón-fonón vrátane obmedzení daných hybnosťou, energiou, spinom a pseudospinom, vplyv plazmových oscilácií (33), ako aj úlohu možného posunového excitovania koherentných fonónových oscilácií, ktoré by mohli sprostredkovať prenos náboja (34, 35). Dalo by sa tiež špekulovať, či pozorovaný stav prenosu náboja pozostáva z excitónov prenosu náboja alebo z voľných párov elektrón-diera (pozri doplnkové materiály). Na objasnenie týchto otázok sú potrebné ďalšie teoretické výskumy, ktoré presahujú rámec tejto práce.
Stručne povedané, pomocou tr-ARPES sme študovali ultrarýchly prenos náboja medzi vrstvami v epitaxnej heterostruktúre WS2/grafén. Zistili sme, že pri excitácii v rezonancii s A-excitónom WS2 pri 2 eV sa fotoexcitované diery rýchlo prenášajú do vrstvy grafénu, zatiaľ čo fotoexcitované elektróny zostávajú vo vrstve WS2. Pripísali sme to skutočnosti, že počet dostupných konečných stavov pre prenos dier je väčší ako pre prenos elektrónov. Zistilo sa, že doba životnosti prechodného stavu s oddeleným nábojom je ~1 ps. V kombinácii so spin-selektívnou optickou excitáciou s použitím kruhovo polarizovaného svetla (22–25) by pozorovaný ultrarýchly prenos náboja mohol byť sprevádzaný prenosom spinu. V tomto prípade by sa skúmaná heterostruktúra WS2/grafén mohla použiť na efektívnu optickú injekciu spinu do grafénu, čo by viedlo k novým optospintronickým zariadeniam.
Vzorky grafénu boli pestované na komerčných polovodičových doštičkách 6H-SiC(0001) od spoločnosti SiCrystal GmbH. Doštičky dopované dusíkom boli na osi s prerezaním pod 0,5°. Substrát SiC bol leptaný vodíkom, aby sa odstránili škrabance a získali sa pravidelné ploché terasy. Čistý a atómovo plochý povrch zakončený Si bol potom grafitizovaný žíhaním vzorky v atmosfére Ar pri teplote 1300 °C počas 8 minút (36). Týmto spôsobom sme získali jednu uhlíkovú vrstvu, kde každý tretí atóm uhlíka tvoril kovalentnú väzbu so substrátom SiC (37). Táto vrstva bola potom interkaláciou vodíka premenená na úplne sp2-hybridizovaný kvázi voľne stojaci grafén dopovaný dierami (38). Tieto vzorky sa označujú ako grafén/H-SiC(0001). Celý proces sa uskutočnil v komerčnej rastovej komore Black Magic od spoločnosti Aixtron. Rast WS2 sa uskutočnil v štandardnom reaktore s horúcou stenou nízkotlakovou chemickou depozíciou z pár (39, 40) s použitím práškov WO3 a S s hmotnostným pomerom 1:100 ako prekurzorov. Prášky WO3 a S sa udržiavali pri teplote 900 a 200 °C. Prášok WO3 sa umiestnil blízko substrátu. Ako nosný plyn sa použil argón s prietokom 8 sccm. Tlak v reaktore sa udržiaval na hodnote 0,5 mbar. Vzorky boli charakterizované sekundárnou elektrónovou mikroskopiou, mikroskopiou atómových síl, Ramanovou spektroskopiou a fotoluminiscenčnou spektroskopiou, ako aj nízkoenergetickou elektrónovou difrakciou. Tieto merania odhalili dve rôzne monokryštalické domény WS2, kde je buď smer ΓK-, alebo smer ΓK'- zarovnaný so smerom ΓK grafénu. Dĺžky strán domén sa pohybovali medzi 300 a 700 nm a celkové pokrytie WS2 sa odhadovalo na približne 40 %, čo je vhodné pre analýzu ARPES.
Statické ARPES experimenty boli vykonané pomocou hemisférického analyzátora (SPECS PHOIBOS 150) s použitím systému detektora s nábojovou väzbou pre dvojrozmernú detekciu energie a hybnosti elektrónov. Pre všetky fotoemisné experimenty bolo použité nepolarizované, monochromatické žiarenie He Iα (21,2 eV) zo zdroja He výboja s vysokým tokom (VG Scienta VUV5000). Energetické a uhlové rozlíšenie v našich experimentoch bolo lepšie ako 30 meV a 0,3° (čo zodpovedá 0,01 Å−1). Všetky experimenty boli vykonané pri izbovej teplote. ARPES je extrémne povrchovo citlivá technika. Na vyhadzovanie fotoelektrónov z WS2 aj z grafénu boli použité vzorky s neúplným pokrytím WS2 ~40%.
Zariadenie tr-ARPES bolo založené na 1 kHz titánovo-zafírovom zosilňovači (Coherent Legend Elite Duo). Na generovanie vysokých harmonických v argóne sa použil výstupný výkon 2 mJ. Výsledné extrémne ultrafialové svetlo prechádzalo mriežkovým monochromátorom, ktorý produkoval sondážne impulzy s energiou fotónov 100 fs pri energii fotónov 26 eV. 8 mJ výstupného výkonu zosilňovača bolo odoslaných do optického parametrického zosilňovača (HE-TOPAS od Light Conversion). Signálny lúč s energiou fotónov 1 eV bol frekvenčne zdvojnásobený v kryštáli beta-borátu bárnatého, aby sa získali čerpacie impulzy s energiou 2 eV. Merania tr-ARPES sa vykonali pomocou hemisférického analyzátora (SPECS PHOIBOS 100). Celkové energetické a časové rozlíšenie bolo 240 meV a 200 fs.
Doplnkový materiál k tomuto článku je k dispozícii na adrese http://advances.sciencemag.org/cgi/content/full/6/20/eaay0761/DC1
Toto je článok s otvoreným prístupom distribuovaný podľa podmienok licencie Creative Commons Attribution-NonCommercial, ktorá povoľuje použitie, distribúciu a reprodukciu v akomkoľvek médiu, pokiaľ výsledné použitie nie je na komerčný účel a za predpokladu, že je pôvodné dielo riadne citované.
POZNÁMKA: Vašu e-mailovú adresu požadujeme iba preto, aby osoba, ktorej stránku odporúčate, vedela, že ste jej ju chceli ukázať a že nejde o nevyžiadanú poštu. Nezaznamenávame žiadne e-mailové adresy.
Táto otázka slúži na overenie, či ste ľudský návštevník a na zabránenie automatickému odosielaniu spamu.
Autor: Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Odhaľujeme ultrarýchlu separáciu náboja v heterostruktúre WS2/grafén, ktorá pravdepodobne umožňuje optickú spinovú injekciu do grafénu.
Autor: Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Odhaľujeme ultrarýchlu separáciu náboja v heterostruktúre WS2/grafén, ktorá pravdepodobne umožňuje optickú spinovú injekciu do grafénu.
© 2020 American Association for the Advancement of Science. Všetky práva vyhradené. AAAS je partnerom spoločností HINARI, AGORA, OARE, CHORUS, CLOCKSS, CrossRef a COUNTER.Science Advances ISSN 2375-2548.
Čas uverejnenia: 25. mája 2020