Idő- és szögfelbontású fotoemissziós spektroszkópiát (tr-ARPES) használunk az ultragyors töltésátvitel vizsgálatára egy egyrétegű WS2-ből és grafénből készült epitaxiális heterostruktúrában. Ez a heterostruktúra ötvözi a közvetlen hézagú félvezető előnyeit erős spin-pálya csatolással és erős fényanyag-kölcsönhatásokkal, valamint egy félfém előnyeit, amelyek rendkívül nagy mobilitású és hosszú spin-élettartamú tömeg nélküli hordozókat tartalmaznak. Azt találtuk, hogy a WS2-ben az A-exciton rezonanciáján történő fotogerjesztést követően a fotogerjesztett lyukak gyorsan átkerülnek a grafénrétegbe, míg a fotogerjesztett elektronok a WS2 rétegben maradnak. Az eredményül kapott töltés-leválasztott tranziens állapot élettartama ~1 ps. Eredményeinket a szóródási fázistér különbségeinek tulajdonítjuk, amelyeket a WS2 és a grafén sávok relatív egymáshoz illesztése okoz, amint azt a nagy felbontású ARPES kimutatta. A spin-szelektív optikai gerjesztéssel kombinálva a vizsgált WS2/grafén heterostruktúra platformot jelenthet a grafénbe történő hatékony optikai spin-injektáláshoz.
A sokféle kétdimenziós anyag elérhetősége megnyitotta a lehetőséget új, végső soron vékony heterostruktúrák létrehozására, amelyek teljesen új funkciókkal rendelkeznek, testreszabott dielektromos szűrés és különböző közelség által kiváltott hatások alapján (1–3). Elvbiztos eszközöket valósítottak meg a jövőbeni alkalmazásokhoz az elektronika és az optoelektronika területén (4–6).
Itt az epitaxiális van der Waals heterostruktúrákra összpontosítunk, amelyek egyrétegű WS2-ből, egy közvetlen rés félvezetőből állnak, erős spin-pálya csatolással és a sávszerkezet jelentős spin-hasadásával a megszakadt inverziós szimmetria miatt (7), valamint egyrétegű grafénből, egy félfémből. kúpos sávszerkezetű és rendkívül nagy hordozómobilitású (8), hidrogénvégződésű SiC(0001)-en termesztve. Az ultragyors töltésátvitel (9–15) és a közelség által kiváltott spin-pálya csatolási hatások (16–18) első jelei a WS2/grafént és hasonló heterostruktúrákat ígéretes jelöltekké teszik a jövőbeni optoelektronikai (19) és optospintronikai (20) alkalmazásokhoz.
Célunk volt, hogy feltárjuk a fotogenerált elektron-lyuk párok relaxációs útvonalait WS2/grafénben idő- és szögfelbontású fotoemissziós spektroszkópiával (tr-ARPES). Ebből a célból a heterostruktúrát 2 eV-os szivattyúimpulzusokkal gerjesztjük, amelyek az A-excitonra rezonálnak a WS2-ben (21, 12), és egy második késleltetett szondaimpulzussal 26 eV-os fotonenergiánál fotoelektronokat lökünk ki. A fotoelektronok kinetikus energiáját és emissziós szögét félgömb alakú analizátorral határozzuk meg a pumpa-szonda késleltetésének függvényében, hogy hozzáférhessünk az impulzus-, energia- és időfelbontású hordozó dinamikához. Az energia- és időfelbontás 240 meV, illetve 200 fs.
Eredményeink közvetlen bizonyítékot szolgáltatnak az ultragyors töltésátvitelre az epitaxiálisan igazított rétegek között, megerősítve az első jelzéseket, amelyek teljesen optikai technikákon alapulnak hasonló, kézzel összeállított heterostruktúrákban, a rétegek tetszőleges azimutális igazításával (9-15). Ezenkívül megmutatjuk, hogy ez a töltésátvitel erősen aszimmetrikus. Méréseink egy korábban nem megfigyelt, töltés-leválasztott tranziens állapotot tártak fel, fotogerjesztett elektronokkal és lyukakkal a WS2-ben, illetve a grafénrétegben, amely ~1 ps-ig él. Eredményeinket a WS2 és a grafén sávok relatív elrendezése által okozott elektron- és lyukátviteli fázistérben mutatkozó különbségek alapján értelmezzük, amint azt a nagy felbontású ARPES kimutatta. A spin- és völgyszelektív optikai gerjesztéssel (22–25) kombinálva a WS2/grafén heterostruktúrák új platformot jelenthetnek a grafénbe történő hatékony ultragyors optikai spin-injektáláshoz.
Az 1A. ábra egy nagy felbontású ARPES mérést mutat be, amelyet héliumlámpával végeztünk a sávszerkezettel az epitaxiális WS2/grafén heterostruktúra ΓK-iránya mentén. A Dirac-kúp lyukkal adalékolt, és a Dirac-pont ~0,3 eV-tal az egyensúlyi kémiai potenciál felett helyezkedik el. A spin-split WS2 vegyértéksáv teteje ~1,2 eV-tal az egyensúlyi kémiai potenciál alatt van.
(A) Egyensúlyi fotoáram ΓK-irány mentén, polarizálatlan héliumlámpával mérve. (B) Fotoáram negatív pumpa-szonda késleltetéshez, p-polarizált extrém ultraibolya impulzusokkal mérve 26 eV fotonenergiánál. Szaggatott szürke és piros vonalak jelölik a 2. ábrán látható tranziens csúcspozíciók kiemelésére használt vonalprofilok helyzetét. (C) A fotoáram szivattyú által kiváltott változásai 200 fs fotogerjesztést követően 2 eV-os szivattyú fotonenergiánál szivattyúfluensával 2 mJ/cm2. A fotoelektronok erősítését és veszteségét piros, illetve kék színnel jelöltük. A dobozok jelzik a 3. ábrán látható szivattyú-szonda nyomok integrálási területét.
Az 1B. ábra a WS2 és a grafén K-pontokhoz közeli sávszerkezet tr-ARPES pillanatfelvételét mutatja, 100 fs-os extrém ultraibolya impulzusokkal 26 eV fotonenergiával mérve, a pumpa impulzusának érkezése előtti negatív pumpa-szonda késleltetés mellett. Itt a spin felosztása nem oldódik meg a minta degradációja és a 2 eV-os pumpaimpulzus jelenléte miatt, amely a spektrális jellemzők tértöltésének kiszélesedését okozza. Az 1C. ábra a fotoáram szivattyú által kiváltott változásait mutatja az 1B. ábrához képest 200 fs-os szivattyú-szonda késleltetés mellett, ahol a szivattyú-szonda jele eléri a maximumot. A piros és a kék szín a fotoelektronok erősítését és veszteségét jelzi.
A gazdag dinamika részletesebb elemzéséhez először meghatározzuk a WS2 vegyértéksáv és a grafén π-sáv tranziens csúcspozícióit a szaggatott vonalak mentén az 1B. Azt találtuk, hogy a WS2 vegyértéksáv 90 meV-tal tolódik felfelé (2A. ábra), a grafén π-sávja pedig 50 meV-tal tolódik lefelé (2B. ábra). Ezen eltolódások exponenciális élettartama 1,2 ± 0,1 ps a WS2 vegyértéksávja esetén és 1,7 ± 0,3 ps a grafén π-sávja esetében. Ezek a csúcseltolódások adják az első bizonyítékot a két réteg átmeneti töltésére, ahol a további pozitív (negatív) töltés növeli (csökkenti) az elektronállapotok kötési energiáját. Ne feledje, hogy a WS2 vegyértéksáv felfelé tolódása felelős a szivattyú-szonda kiemelkedő jeléért az 1C. ábrán fekete dobozzal jelölt területen.
A WS2 vegyértéksáv (A) és a grafén π-sáv (B) csúcspozíciójának változása a pumpa-szonda késleltetésének függvényében, valamint az exponenciális illeszkedések (vastag vonalak). A WS2 eltolás élettartama (A) 1,2 ± 0,1 ps. A (B) graféneltolódás élettartama 1,7 ± 0,3 ps.
Ezután integráljuk a szivattyú-szonda jelét az 1C. ábrán a színes négyzetekkel jelölt területekre, és az eredményül kapott számokat a szivattyú-szonda késleltetésének függvényében ábrázoljuk a 3. ábrán. A 3. ábrán látható 1. görbe a fotogerjesztett hordozók a WS2 réteg vezetési sávjának aljához közel, 1,1 ± 0,1 ps élettartammal az adatokhoz való exponenciális illesztésből (lásd a Kiegészítő anyagokat).
A szivattyú-szonda nyomvonalai a késleltetés függvényében, amelyet a fotoáram integrálásával kapunk az 1C. ábrán a négyzetekkel jelzett területen. A vastag vonalak exponenciálisan illeszkednek az adatokhoz. Görbe (1) Tranziens hordozó populáció a WS2 vezetési sávjában. Görbe (2) A grafén π-sávjának szivattyú-szonda jele az egyensúlyi kémiai potenciál felett. Görbe (3) A grafén π-sávjának szivattyú-szonda jele az egyensúlyi kémiai potenciál alatt. Görbe (4) Nettó szivattyú-szonda jel a WS2 vegyértéksávjában. Az élettartamok 1,2 ± 0,1 ps (1), 180 ± 20 fs (erősítés) és ~2 ps (veszteség) a (2), és 1,8 ± 0,2 ps (3).
A 3. ábra 2. és 3. görbéjén a grafén π-sáv pumpa-szonda jelét mutatjuk be. Azt találtuk, hogy az egyensúlyi kémiai potenciál feletti elektronerősítés (2. görbe a 3. ábrán) sokkal rövidebb élettartamú (180 ± 20 fs), mint az egyensúlyi kémiai potenciál alatti elektronveszteség (1,8 ± 0,2 ps a 3. görbén). 3. ábra). Továbbá a 3. ábra 2. görbéjében a fotoáram kezdeti erősítése veszteséggé alakul át t = 400 fs-nál ~2 ps élettartammal. A nyereség és a veszteség közötti aszimmetria hiányzik a fedetlen egyrétegű grafén szivattyú-szonda jeléből (lásd az S5 ábrát a kiegészítő anyagokban), ami azt jelzi, hogy az aszimmetria a WS2 / grafén heterostruktúra rétegközi csatolásának következménye. Az egyensúlyi kémiai potenciál feletti és alatti rövid élettartamú nyereség és hosszú élettartamú veszteség megfigyelése azt jelzi, hogy az elektronok hatékonyan eltávolíthatók a grafénrétegből a heterostruktúra fotogerjesztésekor. Ennek eredményeként a grafénréteg pozitív töltésűvé válik, ami összhangban van a 2B. ábrán látható π-sáv kötési energiájának növekedésével. A π-sáv lefelé tolódása eltávolítja az egyensúlyi Fermi-Dirac eloszlás nagyenergiájú végét az egyensúlyi kémiai potenciál felett, ami részben megmagyarázza a szivattyú-szonda jelének előjelváltozását a 3. ábra 2. görbéjén. alább mutatjuk be, hogy ezt a hatást tovább fokozza a π-sáv átmeneti elektronvesztése.
Ezt a forgatókönyvet támogatja a WS2 vegyértéksáv nettó pumpa-szonda jele a 3. ábra 4. görbéjében. Ezeket az adatokat az 1B. ábrán látható fekete doboz által megadott terület számlálásának integrálásával kaptuk, amely rögzíti a a vegyértéksáv minden szivattyú-szonda késleltetésnél. A kísérleti hibasávokon belül nem találunk jelzést a WS2 vegyértéksávjában a szivattyú-szonda késleltetése miatti lyukak jelenlétére. Ez azt jelzi, hogy a fotogerjesztést követően ezek a lyukak az időbeli felbontásunkhoz képest rövid időn belül gyorsan újratöltődnek.
A WS2 / grafén heterostruktúrában az ultragyors töltéselválasztásról szóló hipotézisünk végső bizonyítása érdekében meghatározzuk a grafénrétegbe átvitt lyukak számát a kiegészítő anyagokban részletesen leírtak szerint. Röviden, a π-sáv tranziens elektronikus eloszlását Fermi-Dirac eloszlással láttuk el. A lyukak számát ezután a tranziens kémiai potenciál és az elektronhőmérséklet kapott értékeiből számítottuk ki. Az eredmény a 4. ábrán látható. Azt találtuk, hogy összesen körülbelül 5 × 1012 lyuk/cm2 kerül át a WS2-ből a grafénbe, amelynek exponenciális élettartama 1,5 ± 0,2 ps.
A π-sávban lévő furatok számának változása a szivattyú-szonda késleltetésének függvényében, exponenciális illesztéssel együtt, ami 1,5 ± 0,2 ps élettartamot eredményez.
ábrák megállapításaiból. A 2-4. ábrákon a WS2/grafén heterostruktúra ultragyors töltésátviteléről a következő mikroszkópos kép jelenik meg (5. ábra). A WS2/grafén heterostruktúra fotogerjesztése 2 eV-on dominánsan benépesíti az A-excitont a WS2-ben (5A. ábra). További elektronikus gerjesztések a grafén Dirac-pontján, valamint a WS2 és a grafénsávok között energetikailag lehetségesek, de lényegesen kevésbé hatékonyak. A WS2 vegyértéksávjában lévő fotogerjesztett lyukakat a grafén π-sávjából származó elektronok töltik fel a mi időbeli felbontásunkhoz képest rövidebb időskálán (5A. ábra). A WS2 vezetési sávjában lévő fotogerjesztett elektronok élettartama ~1 ps (5B. ábra). A grafén π-sávjában lévő lyukak újratöltéséhez azonban ~2 ps szükséges (5B. ábra). Ez azt jelzi, hogy a WS2 vezetési sáv és a grafén π-sáv közötti közvetlen elektrontranszferen kívül további relaxációs utakat – esetleg hibaállapotokon keresztül (26) – figyelembe kell venni a teljes dinamika megértéséhez.
(A) A WS2 A-exciton rezonanciáján 2 eV-on történő fotogerjesztés elektronokat injektál a WS2 vezetési sávjába. A WS2 vegyértéksávjában lévő megfelelő lyukakat azonnal feltöltik a grafén π-sáv elektronjai. (B) A WS2 vezetési sávjában lévő fotogerjesztett hordozók élettartama ~1 ps. A grafén π-sávjában lévő lyukak ~2 ps-ig élnek, jelezve a további szórási csatornák fontosságát, amelyeket szaggatott nyilak jeleznek. Az (A) és (B) fekete szaggatott vonalak a sáveltolódásokat és a kémiai potenciál változásait jelzik. (C) Átmeneti állapotban a WS2 réteg negatív töltésű, míg a grafénréteg pozitív töltésű. A körkörösen polarizált fénnyel végzett spin-szelektív gerjesztéshez a WS2 fotogerjesztett elektronjai és a grafén megfelelő lyukai várhatóan ellentétes spinpolarizációt mutatnak.
Átmeneti állapotban a fotogerjesztett elektronok a WS2 vezetési sávjában, míg a fotogerjesztett lyukak a grafén π-sávjában helyezkednek el (5C. ábra). Ez azt jelenti, hogy a WS2 réteg negatív, a grafén réteg pedig pozitív töltésű. Ez magyarázza a tranziens csúcseltolódásokat (2. ábra), a grafénszivattyú-szonda jelének aszimmetriáját (3. ábra 2. és 3. görbéje), valamint a lyukak hiányát a WS2 vegyértéksávjában (4. görbe, 3. ábra). , valamint a további lyukak a grafén π-sávjában (4. ábra). Ennek a töltés-szeparált állapotnak az élettartama ~1 ps (1. görbe 3. ábra).
Hasonló töltéssel elválasztott tranziens állapotokat figyeltek meg a kapcsolódó van der Waals heterostruktúrákban, amelyek két közvetlen rés félvezetőből készültek, II. típusú sávelrendezéssel és lépcsőzetes sávszélességgel (27-32). A fotogerjesztést követően az elektronok és a lyukak gyorsan a vezetési sáv aljára, illetve a vegyértéksáv tetejére mozognak, amelyek a heterostruktúra különböző rétegeiben helyezkednek el (27-32).
A WS2/grafén heterostruktúránk esetében energetikailag a legkedvezőbb hely az elektronok és a lyukak számára egyaránt a Fermi-szinten a fémes grafénrétegben. Ezért várható, hogy mind az elektronok, mind a lyukak gyorsan átkerülnek a grafén π-sávjába. Méréseink azonban egyértelműen azt mutatják, hogy a lyukátvitel (<200 fs) sokkal hatékonyabb, mint az elektronátvitel (∼1 ps). Ezt a WS2 és a grafén sávok relatív energetikai összehangolásának tulajdonítjuk, amint azt az 1A. ábra mutatja, amely nagyobb számú rendelkezésre álló végső állapotot kínál a lyukátvitelhez, mint az elektronátvitelhez képest, amint azt a közelmúltban (14, 15) várták. Jelen esetben ~2 eV-os WS2 sávszélességet feltételezve a grafén Dirac-pontja és az egyensúlyi kémiai potenciál ~0,5, illetve ~0,2 eV-tal a WS2 sávszélesség közepe fölött helyezkedik el, megtörve az elektron-lyuk szimmetriát. Azt találtuk, hogy a rendelkezésre álló végállapotok száma a lyukátvitelnél ~6-szor nagyobb, mint az elektronátvitelnél (lásd a Kiegészítő anyagokat), ezért a lyukátvitel várhatóan gyorsabb, mint az elektronátvitel.
A megfigyelt ultragyors aszimmetrikus töltésátvitel teljes mikroszkópos képénél azonban figyelembe kell venni a WS2-ben az A-exciton hullámfüggvényt és a grafén π-sávját alkotó pályák közötti átfedést, illetve a különböző elektron-elektron és elektron-fonon szórást. csatornák, beleértve az impulzus, az energia, a spin és a pszeudospin megmaradás, a plazma hatása által támasztott korlátokat rezgések (33), valamint a koherens fononoszcillációk esetleges kiszorító gerjesztésének szerepe, amely közvetítheti a töltésátvitelt (34, 35). Azt is feltételezhetjük, hogy a megfigyelt töltésátviteli állapot töltésátviteli excitonokból vagy szabad elektron-lyuk párokból áll-e (lásd a Kiegészítő anyagokat). E kérdések tisztázásához további elméleti vizsgálatokra van szükség, amelyek túlmutatnak a jelen dolgozat keretein.
Összefoglalva, a tr-ARPES-t használtuk az ultragyors rétegközi töltésátvitel tanulmányozására epitaxiális WS2/grafén heterostruktúrában. Azt találtuk, hogy amikor a WS2 A-excitonjával 2 eV-on rezonanciával gerjesztjük, a fotogerjesztett lyukak gyorsan átkerülnek a grafénrétegbe, míg a fotogerjesztett elektronok a WS2 rétegben maradnak. Ezt annak tulajdonítottuk, hogy a lyukátvitelnél nagyobb a rendelkezésre álló végállapotok száma, mint az elektronátvitelnél. A töltéstől elválasztott tranziens állapot élettartama ~1 ps. A körkörösen polarizált fényt használó spin-szelektív optikai gerjesztéssel (22–25) kombinálva a megfigyelt ultragyors töltésátvitelt spin transzfer is kísérheti. Ebben az esetben a vizsgált WS2/grafén heterostruktúra hatékony optikai spin-injektálásra használható grafénbe, ami új optospintronikai eszközöket eredményez.
A grafén mintákat a SiCrystal GmbH kereskedelmi félvezető 6H-SiC(0001) lapjain növesztettük. Az N-adalékolt lapkák a tengely mentén helyezkedtek el, 0,5°-nál kisebb vágási szöggel. A SiC szubsztrátot hidrogénnel maratták, hogy eltávolítsák a karcolásokat és szabályos lapos teraszokat kapjanak. A tiszta és atomosan lapos Si-végződésű felületet ezután grafitizáltuk úgy, hogy a mintát Ar atmoszférában, 1300 °C-on 8 percig lágyították (36). Így egyetlen szénréteget kaptunk, ahol minden harmadik szénatom kovalens kötést létesített a SiC szubsztrátummal (37). Ezt a réteget ezután teljesen sp2-hibridizált, kvázi szabadon álló, lyukkal adalékolt grafénné alakították hidrogén interkalációval (38). Ezeket a mintákat grafén/H-SiC(0001) néven említik. Az egész folyamatot az Aixtron kereskedelmi Black Magic növekedési kamrájában hajtották végre. A WS2 növesztését szabványos melegfalú reaktorban végeztük alacsony nyomású kémiai gőzleválasztással (39, 40), 1:100 tömegarányú WO3 és S porok előanyagaként. A WO3 és S porokat 900, illetve 200 °C-on tartottuk. A WO3 port az aljzathoz közel helyeztük el. Argont használtunk vivőgázként 8 sccm áramlással. A reaktorban a nyomást 0,5 mbar értéken tartottuk. A mintákat másodlagos elektronmikroszkóppal, atomerő-mikroszkóppal, Raman- és fotolumineszcencia spektroszkópiával, valamint kisenergiájú elektrondiffrakcióval jellemeztük. Ezek a mérések két különböző WS2 egykristályos domént tártak fel, ahol vagy a ΓK- vagy ΓK'-irány egybeesik a grafénréteg ΓK-irányával. A tartomány oldalhossza 300 és 700 nm között változott, és a teljes WS2 lefedettség körülbelül 40% volt, ami alkalmas az ARPES elemzéshez.
A statikus ARPES kísérleteket félgömb alakú analizátorral (SPECS PHOIBOS 150) végeztük, töltéscsatolt eszköz-detektor rendszerrel az elektronenergia és az impulzus kétdimenziós detektálására. Valamennyi fotoemissziós kísérlethez egy nagy fluxusú He kisülési forrás (VG Scienta VUV5000) nem polarizált, monokromatikus He Iα sugárzását (21,2 eV) használtuk. Kísérleteink során az energia és a szögfelbontás jobb volt, mint 30 meV, illetve 0,3° (ez 0,01 Å−1-nek felel meg). Minden kísérletet szobahőmérsékleten végeztünk. Az ARPES rendkívül felületérzékeny technika. A fotoelektronok WS2-ből és a grafénrétegből való kilökődéséhez ~40%-os hiányos WS2-fedettségű mintákat használtunk.
A tr-ARPES beállítás egy 1 kHz-es Titanium:Sapphire erősítőn (Coherent Legend Elite Duo) alapult. 2 mJ kimenő teljesítményt használtak fel argonban a magas harmonikusok létrehozására. Az így kapott extrém ultraibolya fény egy rácsos monokromátoron haladt át, amely 100 fs szondaimpulzusokat állított elő 26 eV fotonenergiával. 8 mJ erősítő kimeneti teljesítményt küldtünk egy optikai parametrikus erősítőbe (HE-TOPAS a Light Conversiontól). Az 1 eV fotonenergiájú jelnyalábot béta bárium-borát kristályban megdupláztuk, hogy megkapjuk a 2 eV-os pumpaimpulzusokat. A tr-ARPES méréseket félgömb analizátorral (SPECS PHOIBOS 100) végeztük. A teljes energia és az időbeli felbontás 240 meV, illetve 200 fs volt.
A cikk kiegészítő anyaga a következő címen érhető el: http://advances.sciencemag.org/cgi/content/full/6/20/eaay0761/DC1
Ez egy nyílt hozzáférésű cikk, amelyet a Creative Commons Nevezd meg! Nem kereskedelmi licenc feltételei szerint terjesztenek, és amely lehetővé teszi a felhasználást, terjesztést és reprodukálást bármilyen médiában, mindaddig, amíg az ebből eredő felhasználás nem szolgál kereskedelmi előnyökkel, és feltéve, hogy az eredeti mű megfelelő. idézett.
MEGJEGYZÉS: Csak azért kérjük az e-mail címedet, hogy az oldalt ajánló személy tudja, hogy szeretnéd, hogy lássák, és hogy nem kéretlen levélről van szó. Nem rögzítünk semmilyen e-mail címet.
Ez a kérdés annak tesztelésére szolgál, hogy Ön emberi látogató-e vagy sem, és megakadályozza az automatikus spamküldést.
Szerző: Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Felfedeztük az ultragyors töltésleválasztást egy WS2/grafén heterostruktúrában, amely esetleg lehetővé teszi a grafénbe történő optikai spin-injektálást.
Szerző: Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Felfedeztük az ultragyors töltésleválasztást egy WS2/grafén heterostruktúrában, amely esetleg lehetővé teszi a grafénbe történő optikai spin-injektálást.
© 2020 American Association for the Advancement of Science. Minden jog fenntartva. Az AAAS a HINARI, az AGORA, az OARE, a CHORUS, a CLOCKSS, a CrossRef és a COUNTER.Science Advances ISSN 2375-2548 partnere.
Feladás időpontja: 2020. május 25