Мы выкарыстоўваем фотаэмісійную спектраскапію з часовым і вуглавым дазволам (tr-ARPES), каб даследаваць звышхуткі перанос зарада ў эпітаксіяльнай гетэраструктуры, зробленай з аднаслаёвага WS2 і графена. Гэтая гетэраструктура спалучае ў сабе перавагі паўправадніка з прамой шчылінай з моцнай спін-арбітальнай сувяззю і моцным узаемадзеяннем святло-матэрыя з перавагамі паўметалла, які змяшчае бязмасавыя носьбіты з надзвычай высокай рухомасцю і доўгім спінавым часам жыцця. Мы выявілі, што пасля фотаўзбуджэння ў рэзананс з А-эксітонам у WS2 фотаўзбуджаныя дзіркі хутка пераходзяць у пласт графена, а фотаўзбуджаныя электроны застаюцца ў слоі WS2. Атрыманы пераходны стан з падзелам зарадаў мае час жыцця ~1 пс. Мы звязваем нашы высновы з адрозненнямі ў фазавай прасторы рассейвання, выкліканымі адносным выраўноўваннем палос WS2 і графена, як выяўлена з дапамогай ARPES з высокім раздзяленнем. У спалучэнні са спін-селектыўным аптычным узбуджэннем даследаваная гетэраструктура WS2/графен можа стаць платформай для эфектыўнай аптычнай ін'екцыі спіна ў графен.
Наяўнасць мноства розных двухмерных матэрыялаў адкрыла магчымасць для стварэння новых вельмі тонкіх гетероструктур з зусім новымі функцыямі, заснаванымі на спецыяльнай дыэлектрычнай экраніроўцы і розных эфектах блізкасці (1-3). Доказ прынцыпу прылады для будучых прыкладанняў у галіне электронікі і оптаэлектронікі былі рэалізаваны (4-6).
Тут мы сканцэнтруемся на эпітаксіяльных гетэраструктурах Ван-дэр-Ваальса, якія складаюцца з аднаслаёвага WS2, прамазоннага паўправадніка з моцнай спін-арбітальнай сувяззю і значным спінавым расшчапленнем зоннай структуры з-за парушанай інверсійнай сіметрыі (7), і аднаслойнага графена, паўметалла з канічнай палоснай структурай і надзвычай высокай рухомасцю носьбітаў (8), вырашчаны на вадародным канчатку SiC (0001). Першыя ўказанні на звышхуткі перанос зарада (9-15) і эфекты спін-арбітальнай сувязі, выкліканыя блізкасцю (16-18), робяць WS2/графен і падобныя гетэраструктуры перспектыўнымі кандыдатамі для будучых оптаэлектронных (19) і оптаспінтронных (20) прыкладанняў.
Мы вырашылі выявіць шляхі рэлаксацыі фотагенераваных электронна-дзірачных пар у WS2/графене з дапамогай фотаэмісійнай спектраскапіі з часовым і вуглавым дазволам (tr-ARPES). Для гэтай мэты мы ўзбуджаем гетероструктуру з дапамогай 2-эВ імпульсаў накачкі, рэзанансных да А-экситона ў WS2 (21, 12) і выкідваем фотаэлектронаў з дапамогай другога імпульсу зонда з затрымкай у часе пры 26-эВ з энергіяй фатонаў. Мы вызначаем кінетычную энергію і вугал выпраменьвання фотаэлектронаў з дапамогай паўсферычнага аналізатара ў залежнасці ад затрымкі накачкі і зонда, каб атрымаць доступ да дынамікі носьбіта з дазволам па імпульсе, энергіі і часе. Энергетычнае і часовае разрозненне складае 240 мэВ і 200 фс адпаведна.
Нашы вынікі даюць прамыя доказы звышхуткага пераносу зарада паміж эпитаксиально выраўнаванымі пластамі, пацвярджаючы першыя паказанні, заснаваныя на цалкам аптычных метадах у падобных гетэраструктурах, сабраных уручную, з адвольным азімутальным выраўноўваннем слаёў (9-15). Акрамя таго, мы паказваем, што гэты перанос зарада вельмі асіметрычны. Нашы вымярэнні выяўляюць раней не назіраны пераходны стан з падзелам зарадаў з фотаўзбуджанымі электронамі і дзіркамі, размешчанымі адпаведна ў пласце WS2 і графена, які жыве ~1 пс. Мы інтэрпрэтуем нашы высновы з пункту гледжання адрозненняў у фазавай прасторы рассейвання для пераносу электронаў і дзірак, выкліканых адносным выраўноўваннем палос WS2 і графена, як выяўляецца з дапамогай ARPES высокага раздзялення. У спалучэнні з селектыўным аптычным узбуджэннем па спіне і даліне (22-25) гетэраструктуры WS2/графен могуць стаць новай платформай для эфектыўнай звышхуткай аптычнай ін'екцыі спіна ў графен.
На малюнку 1A паказана вымярэнне ARPES з высокім раздзяленнем, атрыманае з дапамогай геліевай лямпы палоснай структуры ўздоўж напрамку ΓK эпітаксіяльнай гетэраструктуры WS2/графен. Выяўлена, што конус Дырака дапаваны дзірачкамі з кропкай Дырака, размешчанай на ~0,3 эВ вышэй раўнаважнага хімічнага патэнцыялу. Выяўлена, што вяршыня расшчапленай па спіне валентнай зоны WS2 знаходзіцца на ~1,2 эВ ніжэй раўнаважнага хімічнага патэнцыялу.
(A) Раўнаважны фотаток, вымераны ўздоўж ΓK-кірунку непалярызаванай геліевай лямпай. (B) Фотаток для адмоўнай затрымкі накачкі-зонда, вымеранай з дапамогай р-палярызаваных экстрэмальных ультрафіялетавых імпульсаў пры энергіі фатонаў 26 эВ. Пункцірныя шэрыя і чырвоныя лініі пазначаюць становішча профіляў ліній, якія выкарыстоўваюцца для вылучэння пераходных пазіцый пікаў на мал. 2. (C) Індукаваныя помпай змены фотатоку праз 200 фс пасля фотаўзбуджэння пры энергіі фатона накачкі 2 эВ з плынню накачкі 2 мДж/см2. Узмацненне і страта фотаэлектронаў паказаны чырвоным і сінім колерам адпаведна. Рамкі паказваюць вобласць інтэграцыі для слядоў помпа-зонд, паказаных на мал. 3.
На малюнку 1B паказаны здымак tr-ARPES паласной структуры, блізкай да K-кропак WS2 і графена, вымераны з дапамогай экстрэмальных ультрафіялетавых імпульсаў 100 фс пры энергіі фатона 26 эВ пры адмоўнай затрымцы зонда накачкі перад прыходам імпульсу накачкі. Тут спінавае расшчапленне не вырашана з-за дэградацыі ўзору і наяўнасці імпульсу накачкі 2 эВ, які выклікае пашырэнне прасторавага зарада спектральных асаблівасцей. На малюнку 1C паказаны змены фотатоку, выкліканыя помпай, адносна малюнка 1B пры затрымцы зонда накачкі 200 фс, калі сігнал зонда накачкі дасягае свайго максімуму. Чырвоны і сіні колеры паказваюць узмацненне і страту фотаэлектронаў адпаведна.
Каб больш дэталёва прааналізаваць гэту насычаную дынаміку, мы спачатку вызначаем пераходныя пазіцыі пікаў валентнай зоны WS2 і π-зоны графена ўздоўж пункцірных ліній на мал. 1B, як падрабязна тлумачыцца ў Дадатковых матэрыялах. Мы выявілі, што валентная зона WS2 ссоўваецца ўверх на 90 мэВ (мал. 2A), а π-зона графена зрушваецца ўніз на 50 мэВ (мал. 2B). Выяўлена, што экспанентны час жыцця гэтых зрухаў складае 1,2 ± 0,1 пс для валентнай зоны WS2 і 1,7 ± 0,3 пс для π-паласы графена. Гэтыя пікавыя зрухі даюць першае сведчанне мінучай зарадкі двух слаёў, дзе дадатковы станоўчы (адмоўны) зарад павялічвае (памяншае) энергію сувязі электронных станаў. Звярніце ўвагу, што зрушэнне валентнай зоны WS2 уверх адказвае за прыкметны сігнал накачкі-зонда ў вобласці, пазначанай чорнай скрынкай на мал. 1C.
Змяненне становішча піка валентнай зоны WS2 (A) і π-зоны графена (B) у залежнасці ад затрымкі накачкі і зондавання разам з экспанентным падганяннем (тоўстыя лініі). Час жыцця зруху WS2 у (A) складае 1,2 ± 0,1 пс. Час жыцця зруху графена ў (B) складае 1,7 ± 0,3 пс.
Затым мы інтэгруем сігнал зонда накачкі па абласцях, пазначаных каляровымі рамкамі на мал. 1C, і будуем графік залежнасці выніковых адлікаў ад затрымкі зонда накачкі на мал. 3. Крывая 1 на мал. 3 паказвае дынаміку фотаўзбуджаных носьбітаў блізка да дна зоны праводнасці пласта WS2 з часам жыцця 1,1 ± 0,1 пс, атрыманых з экспанентная адпаведнасць дадзеным (гл. Дадатковыя матэрыялы).
Сляды помпы-зонда як функцыя затрымкі, атрыманыя шляхам інтэгравання фотатоку па вобласці, пазначанай рамкамі на мал. 1C. Тоўстыя лініі з'яўляюцца экспанентным падборам даных. Крывая (1) Пераходная заселенасць носьбітаў у зоне праводнасці WS2. Крывая (2) Сігнал накачкі-зонда π-паласы графена вышэй раўнаважнага хімічнага патэнцыялу. Крывая (3) Сігнал накачкі-зонда π-паласы графена ніжэй раўнаважнага хімічнага патэнцыялу. Крывая (4) Чысты сігнал накачкі-зонда ў валентнай зоне WS2. Час жыцця складае 1,2 ± 0,1 пс у (1), 180 ± 20 фс (узмацненне) і ~2 пс (страты) у (2) і 1,8 ± 0,2 пс у (3).
На крывых 2 і 3 на мал. 3 паказаны сігнал накачкі π-дыяпазону графена. Мы выявілі, што прырост электронаў вышэй раўнаважнага хімічнага патэнцыялу (крывая 2 на мал. 3) мае значна меншы час жыцця (180 ± 20 фс) у параўнанні са стратай электронаў ніжэй раўнаважнага хімічнага патэнцыялу (1,8 ± 0,2 пс у крывой 3). Мал. 3). Акрамя таго, першапачатковае ўзмацненне фотатоку ў крывой 2 на мал. 3 ператвараецца ў страты пры t = 400 фс з часам жыцця ~2 пс. Устаноўлена, што асіметрыя паміж узмацненнем і стратамі адсутнічае ў сігнале накачкі-зонда непакрытага аднаслойнага графена (гл. мал. S5 у Дадатковых матэрыялах), што сведчыць аб тым, што асіметрыя з'яўляецца следствам міжслойнай сувязі ў гетэраструктуры WS2/графен. Назіранне за кароткачасовым узмацненнем і доўгачасовымі стратамі вышэй і ніжэй раўнаважнага хімічнага патэнцыялу, адпаведна, паказвае, што электроны эфектыўна выдаляюцца з графенавага пласта пры фотаўзбуджэнні гетэраструктуры. У выніку графенавы пласт становіцца станоўча зараджаным, што ўзгадняецца з павелічэннем энергіі сувязі π-дыяпазону, паказанага на мал. 2B. Зрух π-дыяпазону ўніз выдаляе высокаэнергетычны хвост раўнаважнага размеркавання Фермі-Дзірака над раўнаважным хімічным патэнцыялам, што часткова тлумачыць змену знака сігналу зонда накачкі на крывой 2 на мал. 3. Мы будзем ніжэй паказваюць, што гэты эфект яшчэ больш узмацняецца за кошт пераходнай страты электронаў у π-дыяпазоне.
Гэты сцэнар пацвярджаецца выніковым сігналам зонда накачкі валентнай зоны WS2 на крывой 4 на малюнку 3. Гэтыя даныя былі атрыманы шляхам інтэгравання падлікаў па плошчы, прадстаўленай чорнай скрынкай на малюнку 1B, якая захоплівае электроны, фотавыпраменьваныя з валентнай зоны пры ўсіх затрымках накачкі-зонда. У межах эксперыментальных палос памылак мы не знаходзім прыкмет наяўнасці дзірак у валентнай зоне WS2 для любой затрымкі накачкі-зонда. Гэта сведчыць аб тым, што пасля фотаўзбуджэння гэтыя адтуліны хутка запаўняюцца на кароткім часе ў параўнанні з нашым часовым дазволам.
Каб забяспечыць канчатковы доказ нашай гіпотэзы аб звышхуткім падзеле зарадаў у гетэраструктуры WS2/графен, мы вызначаем колькасць дзірак, перанесеных у пласт графена, як падрабязна апісана ў Дадатковых матэрыялах. Карацей кажучы, пераходнае электроннае размеркаванне π-дыяпазону было абсталявана размеркаваннем Фермі-Дзірака. Затым з атрыманых значэнняў пераходнага хімічнага патэнцыялу і электроннай тэмпературы была разлічана колькасць дзірак. Вынік паказаны на мал. 4. Мы выявілі, што агульная колькасць ~5 × 1012 дзірак/см2 пераносіцца з WS2 на графен з экспанентным часам жыцця 1,5 ± 0,2 пс.
Змяненне колькасці дзірак у π-дыяпазоне ў залежнасці ад затрымкі накачкі і зондавання разам з экспанентным падганяннем дае працягласць жыцця 1,5 ± 0,2 пс.
Са знаходак на мал. 2 да 4, наступная мікраскапічная карціна для звышхуткага пераносу зарада ў гетэраструктуры WS2/графен ўзнікае (мал. 5). Фотаўзбуджэнне гетэраструктуры WS2/графен пры 2 эВ пераважна засяляе А-эксітон у WS2 (мал. 5A). Дадатковыя электронныя ўзбуджэнні ў кропцы Дырака ў графене, а таксама паміж палосамі WS2 і графена энергетычна магчымыя, але значна менш эфектыўныя. Фотаўзбуджаных дзіркі ў валентнай зоне WS2 зноў запаўняюцца электронамі, якія адбываюцца з π-дыяпазону графена, у кароткім часе ў параўнанні з нашым часовым дазволам (мал. 5A). Час жыцця фотаўзбуджаных электронаў у зоне праводнасці WS2 складае ~1 пс (мал. 5B). Аднак для запаўнення дзірак у π-дыяпазоне графена патрабуецца ~2 пс (мал. 5B). Гэта паказвае на тое, што, акрамя прамога пераносу электронаў паміж зонай праводнасці WS2 і π-дыяпазонам графена, для разумення поўнай дынамікі неабходна ўлічваць дадатковыя шляхі рэлаксацыі — магчыма, праз дэфектныя станы (26).
(А) Фотаўзбуджэнне пры рэзанансе з А-эксітонам WS2 пры 2 эВ ін'ектуе электроны ў зону праводнасці WS2. Адпаведныя дзіркі ў валентнай зоне WS2 імгненна запаўняюцца электронамі з π-зоны графена. (B) Фотаўзбуджаныя носьбіты ў зоне праводнасці WS2 маюць час жыцця ~1 пс. Дзіркі ў π-дыяпазоне графена жывуць ~2 пс, што паказвае на важнасць дадатковых каналаў рассейвання, пазначаных пункцірнымі стрэлкамі. Чорныя пункцірныя лініі ў (A) і (B) паказваюць зрухі палос і змены ў хімічным патэнцыяле. (C) У пераходным стане пласт WS2 зараджаны адмоўна, у той час як пласт графена зараджаны станоўча. Чакаецца, што для спін-селектыўнага ўзбуджэння цыркулярна палярызаваным святлом фотаўзбуджаныя электроны ў WS2 і адпаведныя дзіркі ў графене будуць дэманстраваць супрацьлеглую спінавую палярызацыю.
У пераходным стане фотаўзбуджаныя электроны знаходзяцца ў зоне праводнасці WS2, а фотаўзбуджаныя дзіркі знаходзяцца ў π-зоне графена (мал. 5C). Гэта азначае, што пласт WS2 зараджаны адмоўна, а пласт графена - станоўча. Гэта тлумачыцца пераходнымі пікавымі зрухамі (мал. 2), асіметрыяй графенавага сігналу накачкі-зонда (крывыя 2 і 3 на мал. 3), адсутнасцю дзірак у валентнай зоне WS2 (крывая 4, мал. 3) , а таксама дадатковыя дзіркі ў π-зоне графена (мал. 4). Час жыцця гэтага стану з падзелам зарадаў складае ~1 пс (крывая 1, мал. 3).
Падобныя пераходныя стану з падзелам зарадаў назіраліся ў звязаных гетэраструктурах Ван-дэр-Ваальса, вырабленых з двух прамазонных паўправаднікоў з выраўноўваннем палос тыпу II і шахматным забароненай зонай (27-32). Пасля фотаўзбуджэння было выяўлена, што электроны і дзіркі хутка рухаюцца да ніжняй частцы зоны праводнасці і да верхняй часткі валентнай зоны адпаведна, якія размешчаны ў розных пластах гетэраструктуры (27-32).
У выпадку нашай гетэраструктуры WS2/графен энергетычна найбольш выгаднае размяшчэнне як для электронаў, так і для дзірак знаходзіцца на ўзроўні Фермі ў металічным пласце графена. Такім чынам, можна было чакаць, што і электроны, і дзіркі хутка пераходзяць у π-зону графена. Аднак нашы вымярэнні ясна паказваюць, што перанос дзіркі (<200 фс) значна больш эфектыўны, чым перанос электрона (~1 пс). Мы звязваем гэта з адносным энергетычным выраўноўваннем палос WS2 і графена, як паказана на мал. 1A, што прапануе большую колькасць даступных канчатковых станаў для пераносу дзіркі ў параўнанні з пераносам электронаў, як нядаўна чакалася (14, 15). У дадзеным выпадку, мяркуючы, што забароненая зона WS2 складае ~2 эВ, графенавая кропка Дырака і раўнаважны хімічны патэнцыял знаходзяцца на ~0,5 і ~0,2 эВ вышэй за сярэдзіну забароненай зоны WS2 адпаведна, што парушае электронна-дзірачную сіметрыю. Мы выявілі, што колькасць даступных канчатковых станаў для пераносу дзіркі прыкладна ў 6 разоў большая, чым для пераносу электрона (гл. Дадатковыя матэрыялы), таму чакаецца, што перанос дзіркі будзе хутчэйшым, чым перанос электрона.
Поўная мікраскапічная карціна назіранага звышхуткага асіметрычнага пераносу зарада таксама павінна ўлічваць перакрыцце паміж арбіталямі, якія складаюць хвалевую функцыю А-эксітона ў WS2 і π-дыяпазоне графена адпаведна, рознае электрон-электроннае і электрон-фононнае рассейванне каналы, уключаючы абмежаванні, накладзеныя імпульсам, энергіяй, спінам і захаваннем псеўдаспіна, уплывам плазмы ваганняў (33), а таксама ролю магчымага зрушэння ўзбуджэння кагерэнтных ваганняў фононаў, якія могуць быць апасродкаваным пераносам зарада (34, 35). Акрамя таго, можна выказаць здагадку, ці складаецца назіраны стан перадачы зарада з эксітонаў пераносу зарада або свабодных пар электрон-дзірка (гл. Дадатковыя матэрыялы). Для высвятлення гэтых пытанняў неабходныя далейшыя тэарэтычныя даследаванні, якія выходзяць за рамкі дадзенай працы.
Падводзячы вынік, мы выкарыстоўвалі tr-ARPES для вывучэння звышхуткаснага міжслойнага пераносу зарада ў эпітаксіяльнай гетэраструктуры WS2/графен. Мы выявілі, што пры ўзбуджэнні ў рэзананс з А-эксітонам WS2 пры 2 эВ фотаўзбуджаныя дзіркі хутка пераходзяць у пласт графена, а фотаўзбуджаныя электроны застаюцца ў пласце WS2. Мы звязалі гэта з тым, што колькасць даступных канчатковых станаў для пераносу дзіркі большая, чым для пераносу электрона. Было выяўлена, што час жыцця пераходнага стану з падзелам зарадаў складае ~1 пс. У спалучэнні са спін-селектыўным аптычным узбуджэннем з выкарыстаннем цыркулярна палярызаванага святла (22-25), назіраная звышхуткая перадача зарада можа суправаджацца перадачай спіна. У гэтым выпадку даследаваная гетэраструктура WS2/графен можа быць выкарыстана для эфектыўнай ін'екцыі аптычнага спіна ў графен, што прывядзе да стварэння новых оптаспінтронных прылад.
Узоры графена былі вырашчаны на камерцыйных паўправадніковых пласцінах 6H-SiC(0001) ад SiCrystal GmbH. Пласціны, дапаваныя азотам, знаходзіліся на восі з няправільным зрэзам ніжэй за 0,5°. Падкладка SiC была пратраўлена вадародам для выдалення драпін і атрымання правільных плоскіх тэрас. Чыстая і атамарна плоская паверхня, якая заканчваецца Si, затым была графітавана шляхам адпалу ўзору ў атмасферы Ar пры 1300 ° C на працягу 8 хвілін (36). Такім чынам, мы атрымалі адзін пласт вугляроду, дзе кожны трэці атам вугляроду ўтварыў кавалентную сувязь з падкладкай SiC (37). Затым гэты пласт быў ператвораны ў цалкам sp2-гібрыдызаваны квазіасобны графен, дапаваны дзіркамі, праз інтэркаляцыю вадароду (38). Гэтыя ўзоры называюцца графен/H-SiC(0001). Увесь працэс праводзіўся ў камерцыйнай камеры росту Black Magic ад Aixtron. Вырошчванне WS2 ажыццяўлялася ў стандартным рэактары з гарачай сценкай метадам хімічнага асаджэння з пара пры нізкім ціску (39, 40) з выкарыстаннем парашкоў WO3 і S з масавым суадносінамі 1:100 у якасці папярэднікаў. Парашкі WO3 і S вытрымлівалі пры тэмпературы 900 і 200°C адпаведна. Парашок WO3 размяшчаўся блізка да падкладкі. У якасці газу-носьбіта выкарыстоўваўся аргон з расходам 8 куб.см. Ціск у рэактары падтрымлівалі на ўзроўні 0,5 мбар. Узоры былі ахарактарызаваны з дапамогай другаснай электроннай мікраскапіі, атамна-сілавой мікраскапіі, раманаўскай і фоталюмінесцэнтнай спектраскапіі, а таксама дыфракцыі электронаў нізкіх энергій. Гэтыя вымярэнні выявілі два розныя монакрышталічныя дамены WS2, дзе кірунак ΓK- або ΓK' супадае з кірункам ΓK графенавага пласта. Даўжыня бакоў дамена вар'іравалася ад 300 да 700 нм, а агульны ахоп WS2 быў набліжаны да ~40%, прыдатны для аналізу ARPES.
Эксперыменты статычнага ARPES праводзіліся з дапамогай паўсферычнага аналізатара (SPECS PHOIBOS 150) з выкарыстаннем сістэмы прылада-дэтэктар з зарадавай сувяззю для двухмернага выяўлення энергіі і імпульсу электронаў. Для ўсіх эксперыментаў па фотаэмісіі выкарыстоўвалася непалярызаванае манахраматычнае выпраменьванне He Iα (21,2 эВ) ад разраднай крыніцы He з вялікім патокам (VG Scienta VUV5000). Энергетычнае і вуглавое разрозненне ў нашых эксперыментах было лепш за 30 мэВ і 0,3° (што адпавядае 0,01 Å−1) адпаведна. Усе эксперыменты праводзіліся пры пакаёвай тэмпературы. ARPES - гэта надзвычай адчувальная да паверхні тэхніка. Для выкіду фотаэлектронаў як з WS2, так і з графенавага пласта выкарыстоўваліся ўзоры з няпоўным ахопам WS2 ~40%.
Налада tr-ARPES была заснавана на ўзмацняльніку Titanium:Sapphire 1 кГц (Coherent Legend Elite Duo). Для генерацыі высокіх гармонік у аргоне было выкарыстана 2 мДж выхадной магутнасці. Атрыманае надзвычайнае ультрафіялетавае святло праходзіла праз рашоткавы монахраматар, вырабляючы зондавыя імпульсы працягласцю 100 фс пры энергіі фатонаў 26 эВ. 8 мДж выходнай магутнасці ўзмацняльніка накіроўваліся ў аптычны параметрычны ўзмацняльнік (HE-TOPAS ад Light Conversion). Прамень сігналу з энергіяй фатона 1 эВ быў падвоены ў крышталі бэта-бората барыю для атрымання імпульсаў накачкі 2 эВ. Вымярэнні tr-ARPES праводзіліся з дапамогай паўсферычнага аналізатара (SPECS PHOIBOS 100). Агульнае энергетычнае і часовае разрозненне было 240 мэВ і 200 фс адпаведна.
Дадатковы матэрыял для гэтага артыкула даступны на http://advances.sciencemag.org/cgi/content/full/6/20/eaay0761/DC1
Гэта артыкул з адкрытым доступам, які распаўсюджваецца ў адпаведнасці з умовамі ліцэнзіі Creative Commons Attribution-NonCommercial, якая дазваляе выкарыстоўваць, распаўсюджваць і прайграваць на любым носьбіце пры ўмове, што выніковае выкарыстанне не з'яўляецца камерцыйнай выгадай і пры ўмове, што арыгінальны твор належным чынам цытуецца.
ЗАЎВАГА. Мы запытваем ваш адрас электроннай пошты толькі для таго, каб чалавек, якому вы рэкамендуеце старонку, ведаў, што вы хочаце, каб ён бачыў яе, і што гэта не непажаданая пошта. Мы не фіксуем адрас электроннай пошты.
Гэтае пытанне прызначана для праверкі таго, ці з'яўляецеся вы наведвальнікам, і для прадухілення аўтаматычнай рассылкі спаму.
Аўтары: Свен Эшліман, Антоніа Росі, Марыяна Чавес-Сэрвантэс, Разван Краўзэ, Беніта Арнольдзі, Бенджамін Штадтмюлер, Марцін Эшліман, Стывен Форці, Філіпа Фабры, Каміла Калеці, Ізабэла Гірз
Мы паказваем звышхуткае раздзяленне зарадаў у гетэраструктуры WS2/графен, якое, магчыма, дазваляе ўводзіць аптычны спін у графен.
Аўтары: Свен Эшліман, Антоніа Росі, Марыяна Чавес-Сэрвантэс, Разван Краўзэ, Беніта Арнольдзі, Бенджамін Штадтмюлер, Марцін Эшліман, Стывен Форці, Філіпа Фабры, Каміла Калеці, Ізабэла Гірз
Мы паказваем звышхуткае раздзяленне зарадаў у гетэраструктуры WS2/графен, якое, магчыма, дазваляе ўводзіць аптычны спін у графен.
© 2020 Амерыканская асацыяцыя садзейнічання развіццю навукі. Усе правы абароненыя. AAAS з'яўляецца партнёрам HINARI, AGORA, OARE, CHORUS, CLOCKSS, CrossRef і COUNTER.Science Advances ISSN 2375-2548.
Час размяшчэння: 25 мая 2020 г