Mēs izmantojam laika un leņķa izšķirtspējas fotoemisijas spektroskopiju (tr-ARPES), lai pētītu īpaši ātru lādiņa pārnesi epitaksiālā heterostruktūrā, kas izgatavota no monoslāņa WS2 un grafēna. Šī heterostruktūra apvieno tiešās spraugas pusvadītāja priekšrocības ar spēcīgu spina orbītas sasaisti un spēcīgu gaismas un matērijas mijiedarbību ar pusmetāla priekšrocībām, kas satur bezmasas nesējus ar ārkārtīgi augstu mobilitāti un ilgu spina dzīves ilgumu. Mēs atklājām, ka pēc fotoierosināšanas rezonansē ar A-eksitonu WS2, fotoierosinātie caurumi ātri pāriet grafēna slānī, kamēr fotoierosinātie elektroni paliek WS2 slānī. Iegūtā lādiņa atdalītā pārejas stāvokļa dzīves ilgums ir aptuveni 1 ps. Mēs savus atklājumus saistām ar atšķirībām izkliedes fāzes telpā, ko izraisa WS2 un grafēna joslu relatīvais izlīdzinājums, ko atklāj augstas izšķirtspējas ARPES. Kombinācijā ar spinselektīvu optisko ierosmi pētītā WS2/grafēna heterostruktūra varētu nodrošināt platformu efektīvai optiskai spina injekcijai grafēnā.
Daudzu dažādu divdimensiju materiālu pieejamība ir pavērusi iespēju radīt jaunas, ārkārtīgi plānas heterostruktūras ar pilnīgi jaunām funkcijām, kuru pamatā ir pielāgota dielektriskā ekranēšana un dažādi tuvuma izraisīti efekti (1–3). Ir izveidotas principu pierādījuma ierīces nākotnes pielietojumiem elektronikas un optoelektronikas jomā (4–6).
Šeit mēs pievēršamies epitaksiālām van der Valsa heterostruktūrām, kas sastāv no monoslāņa WS2, tiešās spraugas pusvadītāja ar spēcīgu spina orbītas sasaisti un ievērojamu joslas struktūras spina sašķelšanos pārrautas inversijas simetrijas dēļ (7), un monoslāņa grafēna, pusmetāla ar konisku joslas struktūru un ārkārtīgi augstu nesēju mobilitāti (8), kas audzēts uz ūdeņraža terminēta SiC(0001). Pirmās norādes par īpaši ātru lādiņa pārnesi (9–15) un tuvuma izraisītiem spina orbītas sasaistes efektiem (16–18) padara WS2/grafēnu un līdzīgas heterostruktūras par daudzsološām kandidātēm nākotnes optoelektronikas (19) un optospintronikas (20) pielietojumiem.
Mūsu mērķis bija atklāt fotoģenerētu elektronu-caurumu pāru relaksācijas ceļus WS2/grafēnā, izmantojot laika un leņķa izšķirtspējas fotoemisijas spektroskopiju (tr-ARPES). Šim nolūkam mēs ierosinām heterostruktūru ar 2 eV sūkņa impulsiem, kas rezonē ar A-eksitonu WS2 (21, 12), un izgrūžam fotoelektronus ar otro laika aizkavētu zondes impulsu ar 26 eV fotona enerģiju. Mēs nosakām fotoelektronu kinētisko enerģiju un emisijas leņķi ar puslodes analizatoru kā sūkņa-zondes aizkaves funkciju, lai iegūtu piekļuvi impulsa, enerģijas un laika izšķirtspējas nesēju dinamikai. Enerģijas un laika izšķirtspēja ir attiecīgi 240 meV un 200 fs.
Mūsu rezultāti sniedz tiešus pierādījumus par īpaši ātru lādiņa pārnesi starp epitaksiāli izlīdzinātiem slāņiem, apstiprinot pirmās norādes, kas balstītas uz pilnībā optiskām metodēm līdzīgās manuāli saliktās heterostruktūrās ar patvaļīgu slāņu azimutālu izlīdzināšanu (9–15). Turklāt mēs parādām, ka šī lādiņa pārnešana ir ļoti asimetriska. Mūsu mērījumi atklāj iepriekš nenovērotu lādiņa atdalītu pārejas stāvokli ar fotoierosinātiem elektroniem un caurumiem, kas atrodas attiecīgi WS2 un grafēna slānī un dzīvo aptuveni 1 ps. Mēs interpretējam savus atklājumus kā atšķirības izkliedes fāzes telpā elektronu un caurumu pārnešanai, ko izraisa WS2 un grafēna joslu relatīvais izlīdzinājums, ko atklāj augstas izšķirtspējas ARPES. Apvienojumā ar spina un ielejas selektīvu optisko ierosmi (22–25) WS2/grafēna heterostruktūras varētu nodrošināt jaunu platformu efektīvai īpaši ātrai optiskai spina injekcijai grafēnā.
1.A attēlā redzams augstas izšķirtspējas ARPES mērījums, kas iegūts ar hēlija lampu joslas struktūrā epitaksiālās WS2/grafēna heterostruktūras ΓK virzienā. Ir konstatēts, ka Dirac konuss ir leģēts ar caurumiem, un Dirac punkts atrodas aptuveni 0,3 eV virs līdzsvara ķīmiskā potenciāla. Spin-sadalītās WS2 valences joslas augšdaļa atrodas aptuveni 1,2 eV zem līdzsvara ķīmiskā potenciāla.
(A) Līdzsvara fotostrāva, mērīta ΓK virzienā ar nepolarizētu hēlija lampu. (B) Fotostrāva negatīvai pumpējošās zondes aizkavei, mērīta ar p-polarizētiem ekstremāliem ultravioletajiem impulsiem pie 26 eV fotonu enerģijas. Pārtrauktās pelēkās un sarkanās līnijas iezīmē līniju profilu pozīcijas, kas izmantoti, lai iegūtu pārejas pīķu pozīcijas 2. attēlā. (C) Pumpējošās fotostrāvas izmaiņas 200 fs pēc fotoierosmes pie pumpējošās fotonu enerģijas 2 eV un pumpējošās plūsmas 2 mJ/cm2. Fotoelektronu pastiprinājums un zudumi ir parādīti attiecīgi sarkanā un zilā krāsā. Lodziņos ir norādīta integrācijas zona pumpējošās zondes līknēm, kas parādītas 3. attēlā.
1.B attēlā redzams joslu struktūras tr-ARPES momentuzņēmums tuvu WS2 un grafēna K punktiem, kas izmērīts ar 100 fs ekstremāliem ultravioletajiem impulsiem pie 26 eV fotonu enerģijas un negatīvas sūknēšanas-zondēšanas aizkaves pirms sūknēšanas impulsa ierašanās. Šeit spina sadalīšanās nav atrisināta parauga degradācijas un 2 eV sūknēšanas impulsa klātbūtnes dēļ, kas izraisa spektrālo īpašību telpas lādiņa paplašināšanos. 1.C attēlā parādītas sūknēšanas izraisītās fotostrāvas izmaiņas attiecībā pret 1.B attēlu pie 200 fs sūknēšanas-zondēšanas aizkaves, kur sūknēšanas-zondēšanas signāls sasniedz maksimumu. Sarkanā un zilā krāsa attiecīgi norāda fotoelektronu pastiprinājumu un zudumu.
Lai detalizētāk analizētu šo bagātīgo dinamiku, mēs vispirms nosakām WS2 valences joslas un grafēna π joslas pārejošās pīķu pozīcijas gar pārtrauktajām līnijām 1.B attēlā, kā detalizēti paskaidrots Papildu materiālos. Mēs konstatējām, ka WS2 valences josla nobīdās uz augšu par 90 meV (2.A attēls), un grafēna π josla nobīdās uz leju par 50 meV (2.B attēls). Šo nobīžu eksponenciālais dzīves ilgums WS2 valences joslai ir 1,2 ± 0,1 ps un grafēna π joslai - 1,7 ± 0,3 ps. Šīs pīķu nobīdes sniedz pirmos pierādījumus par abu slāņu pārejošu uzlādi, kur papildu pozitīvais (negatīvais) lādiņš palielina (samazina) elektronisko stāvokļu saistīšanās enerģiju. Ņemiet vērā, ka WS2 valences joslas nobīde uz augšu ir atbildīga par izteikto sūknēšanas-zondēšanas signālu apgabalā, kas 1.C attēlā atzīmēts ar melno lodziņu.
WS2 valences joslas (A) un grafēna π joslas (B) pīķa pozīcijas izmaiņas kā sūknēšanas-zondēšanas aizkaves funkcija kopā ar eksponenciālām aproksimācijām (biezas līnijas). WS2 nobīdes dzīves ilgums (A) ir 1,2 ± 0,1 ps. Grafēna nobīdes dzīves ilgums (B) ir 1,7 ± 0,3 ps.
Pēc tam mēs integrējam sūknēšanas zondes signālu apgabalos, kas norādīti ar krāsainajām rūtiņām 1.C attēlā, un 3. attēlā attēlojam iegūtos skaitļus kā sūknēšanas zondes aizkaves funkciju. 1. līkne 3. attēlā parāda fotoierosināto nesēju dinamiku tuvu WS2 slāņa vadītspējas joslas apakšai ar kalpošanas laiku 1,1 ± 0,1 ps, kas iegūts no eksponenciālas pielāgošanas datiem (skatiet papildmateriālus).
Sūkņa-zondēšanas līknes kā aizkaves funkcija, kas iegūta, integrējot fotostrāvu apgabalā, kas norādīts ar lodziņiem 1.C attēlā. Biezās līnijas ir eksponenciālas datu aproksimācijas. Līkne (1) Pārejošu nesēju populācija WS2 vadītspējas joslā. Līkne (2) Grafēna π joslas sūkņa-zondēšanas signāls virs līdzsvara ķīmiskā potenciāla. Līkne (3) Grafēna π joslas sūkņa-zondēšanas signāls zem līdzsvara ķīmiskā potenciāla. Līkne (4) Tīrais sūkņa-zondēšanas signāls WS2 valences joslā. Dzīves laiki ir 1,2 ± 0,1 ps (1) vienādojumā, 180 ± 20 fs (pastiprinājums) un ~2 ps (zudumi) (2) vienādojumā, un 1,8 ± 0,2 ps (3) vienādojumā.
3. attēla 2. un 3. līknē ir parādīts grafēna π joslas pumpēšanas-zondēšanas signāls. Mēs konstatējām, ka elektronu pastiprinājums virs līdzsvara ķīmiskā potenciāla (2. līkne 3. attēlā) ir ar daudz īsāku dzīves ilgumu (180 ± 20 fs), salīdzinot ar elektronu zudumu zem līdzsvara ķīmiskā potenciāla (1,8 ± 0,2 ps 3. līknē 3. attēlā). Turklāt ir konstatēts, ka sākotnējais fotostrāvas pastiprinājums 3. attēla 2. līknē pārvēršas zudumā pie t = 400 fs ar dzīves ilgumu ~2 ps. Asimetrija starp pastiprinājumu un zudumiem nav atklāta monoslāņa grafēna pumpēšanas-zondēšanas signālā (sk. S5. attēlu papildmateriālos), kas norāda, ka asimetrija ir starpslāņu savienojuma sekas WS2/grafēna heterostruktūrā. Īslaicīga pastiprinājuma un ilgstoša zuduma novērošana attiecīgi virs un zem līdzsvara ķīmiskā potenciāla norāda, ka elektroni tiek efektīvi noņemti no grafēna slāņa, fotoierosinot heterostruktūru. Rezultātā grafēna slānis kļūst pozitīvi lādēts, kas atbilst π joslas saistīšanās enerģijas pieaugumam, kas redzams 2.B attēlā. Π joslas nobīde uz leju noņem līdzsvara Fermi-Diraka sadalījuma augstas enerģijas asti no līdzsvara ķīmiskā potenciāla, kas daļēji izskaidro sūknēšanas-zondēšanas signāla zīmes maiņu 3. attēla 2. līknē. Tālāk mēs parādīsim, ka šo efektu vēl vairāk pastiprina īslaicīgs elektronu zudums π joslā.
Šo scenāriju apstiprina WS2 valences joslas tīrais pumpēšanas-zondēšanas signāls 3. attēla 4. līknē. Šie dati tika iegūti, integrējot skaitļus apgabalā, ko norāda melnā kaste 1.B attēlā, kas uztver no valences joslas fotoemitētos elektronus visos pumpēšanas-zondēšanas aizkavējumos. Eksperimentālo kļūdu joslu ietvaros mēs neatradām nekādas norādes par caurumu klātbūtni WS2 valences joslā jebkurai pumpēšanas-zondēšanas aizkavēšanai. Tas norāda, ka pēc fotoierosmes šie caurumi tiek ātri piepildīti laika skalā, kas ir īsa salīdzinājumā ar mūsu laika izšķirtspēju.
Lai sniegtu galīgo pierādījumu mūsu hipotēzei par īpaši ātru lādinājuma atdalīšanos WS2/grafēna heterostruktūrā, mēs nosakām uz grafēna slāni pārnesto caurumu skaitu, kā detalizēti aprakstīts Papildu materiālos. Īsāk sakot, π joslas pārejas elektroniskais sadalījums tika pielāgots Fermi-Diraka sadalījumam. Pēc tam caurumu skaits tika aprēķināts no iegūtajām pārejas ķīmiskā potenciāla un elektroniskās temperatūras vērtībām. Rezultāts ir parādīts 4. attēlā. Mēs konstatējām, ka no WS2 uz grafēnu tiek pārnests kopējais ~5 × 1012 caurumu/cm2 skaits ar eksponenciālo dzīves ilgumu 1,5 ± 0,2 ps.
Caurumu skaita izmaiņas π joslā kā sūknēšanas-zondēšanas aizkaves funkcija kopā ar eksponenciālu pielāgošanu, iegūstot kalpošanas laiku 1,5 ± 0,2 ps.
No 2. līdz 4. attēlā redzamajiem atklājumiem izriet šāds mikroskopiskais attēls par īpaši ātru lādiņa pārnesi WS2/grafēna heterostruktūrā (5. att.). WS2/grafēna heterostruktūras fotoierosme pie 2 eV dominējoši aizpilda A-eksitonu WS2 (5.A att.). Papildu elektroniskie ierosinājumi pāri Dirac punktam grafēnā, kā arī starp WS2 un grafēna joslām ir enerģētiski iespējami, bet ievērojami mazāk efektīvi. Fotoierosinātie caurumi WS2 valences joslā tiek atkārtoti aizpildīti ar elektroniem, kas nāk no grafēna π joslas, laika skalā, kas ir īsa salīdzinājumā ar mūsu laika izšķirtspēju (5.A att.). Fotoierosināto elektronu dzīves ilgums WS2 vadītspējas joslā ir ~1 ps (5.B att.). Tomēr caurumu aizpildīšanai grafēna π joslā ir nepieciešami ~2 ps (5.B att.). Tas norāda, ka papildus tiešai elektronu pārnešanai starp WS2 vadītspējas joslu un grafēna π joslu, lai izprastu pilnu dinamiku, jāņem vērā arī papildu relaksācijas ceļi — iespējams, caur defektu stāvokļiem (26).
(A) Fotoierosme rezonansē ar WS2 A-eksitonu pie 2 eV injicē elektronus WS2 vadītspējas joslā. Atbilstošie caurumi WS2 valences joslā tiek acumirklī aizpildīti ar elektroniem no grafēna π joslas. (B) Fotoierosinātajiem nesējiem WS2 vadītspējas joslā ir dzīves ilgums ~1 ps. Caurumi grafēna π joslā dzīvo ~2 ps, kas norāda uz papildu izkliedes kanālu nozīmi, kas atzīmēti ar pārtrauktām bultiņām. Melnās pārtrauktās līnijas (A) un (B) norāda joslu nobīdes un ķīmiskā potenciāla izmaiņas. (C) Pārejas stāvoklī WS2 slānis ir negatīvi lādēts, bet grafēna slānis ir pozitīvi lādēts. Spinselektīvai ierosināšanai ar cirkulāri polarizētu gaismu paredzams, ka fotoierosinātie elektroni WS2 un atbilstošie caurumi grafēnā parādīs pretēju spina polarizāciju.
Pārejas stāvoklī fotoierosinātie elektroni atrodas WS2 vadītspējas joslā, savukārt fotoierosinātie caurumi atrodas grafēna π joslā (5.C att.). Tas nozīmē, ka WS2 slānis ir negatīvi lādēts, bet grafēna slānis ir pozitīvi lādēts. Tas izskaidro pārejas pīķu nobīdes (2. att.), grafēna sūknēšanas-zondēšanas signāla asimetriju (3. attēla 2. un 3. līkne), caurumu neesamību WS2 valences joslā (4. līkne 3. att.), kā arī papildu caurumus grafēna π joslā (4. att.). Šī lādiņa atdalīšanas stāvokļa dzīves ilgums ir ~1 ps (1. līkne 3. att.).
Līdzīgi lādiņšķirti pārejas stāvokļi ir novēroti saistītās van der Valsa heterostruktūrās, kas izgatavotas no diviem tiešās spraugas pusvadītājiem ar II tipa joslu izvietojumu un nobīdītu joslas spraugu (27–32). Pēc fotoierosmes tika konstatēts, ka elektroni un caurumi strauji pārvietojas attiecīgi uz vadītspējas joslas apakšu un valences joslas augšdaļu, kas atrodas dažādos heterostruktūras slāņos (27–32).
Mūsu WS2/grafēna heterostruktūras gadījumā enerģētiski visizdevīgākā vieta gan elektroniem, gan caurumiem ir Fermi līmenī metāliskā grafēna slānī. Tāpēc varētu sagaidīt, ka gan elektroni, gan caurumi ātri pāriet uz grafēna π joslu. Tomēr mūsu mērījumi skaidri parāda, ka caurumu pārnešana (<200 fs) ir daudz efektīvāka nekā elektronu pārnešana (∼1 ps). Mēs to attiecinām uz WS2 un grafēna joslu relatīvo enerģētisko izlīdzinājumu, kā parādīts 1.A attēlā, kas piedāvā lielāku pieejamo galīgo stāvokļu skaitu caurumu pārnešanai salīdzinājumā ar elektronu pārnesi, kā nesen paredzēts (14, 15). Šajā gadījumā, pieņemot, ka WS2 joslas sprauga ir ~2 eV, grafēna Diraka punkts un līdzsvara ķīmiskais potenciāls atrodas attiecīgi ~0,5 un ~0,2 eV virs WS2 joslas spraugas vidus, laužot elektronu-caurumu simetriju. Mēs konstatējam, ka pieejamo galīgo stāvokļu skaits caurumu pārnešanai ir ∼ 6 reizes lielāks nekā elektronu pārnešanai (sk. Papildmateriālus), tāpēc paredzams, ka caurumu pārnešana būs ātrāka nekā elektronu pārnešana.
Pilnīgam novērotās īpaši ātrās asimetriskās lādiņa pārneses mikroskopiskajam attēlam tomēr jāņem vērā arī pārklāšanās starp orbitālēm, kas veido A-eksitonu viļņu funkciju WS2 un grafēna π joslu, attiecīgi dažādi elektronu-elektronu un elektronu-fononu izkliedes kanāli, tostarp impulsa, enerģijas, spina un pseidospina nezūdamības ierobežojumi, plazmas svārstību ietekme (33), kā arī iespējamās koherento fononu svārstību dislokācijas ierosmes loma, kas varētu mediēt lādiņa pārnesi (34, 35). Varētu arī spekulēt, vai novērotais lādiņa pārneses stāvoklis sastāv no lādiņa pārneses eksitoniem vai brīviem elektronu-caurumu pāriem (skatīt papildmateriālus). Lai noskaidrotu šos jautājumus, ir nepieciešami turpmāki teorētiski pētījumi, kas pārsniedz šī raksta darbības jomu.
Rezumējot, mēs izmantojām tr-ARPES metodi, lai pētītu īpaši ātru starpslāņu lādiņa pārnesi epitaksiālā WS2/grafēna heterostruktūrā. Mēs atklājām, ka, ierosinot rezonansē ar WS2 A-eksitonu pie 2 eV, fotoierosinātie caurumi ātri pāriet grafēna slānī, kamēr fotoierosinātie elektroni paliek WS2 slānī. Mēs to skaidrojām ar to, ka caurumu pārnešanai pieejamo galīgo stāvokļu skaits ir lielāks nekā elektronu pārnešanai. Lādiņatdalītā pārejas stāvokļa dzīves ilgums bija ~1 ps. Kombinācijā ar spinselektīvu optisko ierosmi, izmantojot cirkulāri polarizētu gaismu (22–25), novērotā īpaši ātrā lādiņa pārnešana varētu būt saistīta ar spina pārnesi. Šajā gadījumā pētītā WS2/grafēna heterostruktūra varētu tikt izmantota efektīvai optiskai spina injekcijai grafēnā, kā rezultātā varētu iegūt jaunas optospintroniskas ierīces.
Grafēna paraugi tika audzēti uz komerciālām pusvadītāju 6H-SiC(0001) plāksnēm no SiCrystal GmbH. Ar N-dopētās plāksnītes bija uz ass ar griezuma leņķi zem 0,5°. SiC substrāts tika kodināts ar ūdeņradi, lai noņemtu skrāpējumus un iegūtu regulāras plakanas terases. Tīrā un atomiski plakanā Si-terminētā virsma pēc tam tika grafitizēta, atkvēlinot paraugu Ar atmosfērā 1300°C temperatūrā 8 minūtes (36). Tādā veidā mēs ieguvām vienu oglekļa slāni, kurā katrs trešais oglekļa atoms veidoja kovalento saiti ar SiC substrātu (37). Šis slānis pēc tam tika pārveidots par pilnībā sp2 hibridizētu kvazibrīvi stāvošu ar caurumiem dopētu grafēnu, izmantojot ūdeņraža interkalāciju (38). Šos paraugus sauc par grafēnu/H-SiC(0001). Viss process tika veikts komerciālā Black Magic augšanas kamerā no Aixtron. WS2 audzēšana tika veikta standarta karstsienu reaktorā, izmantojot zemspiediena ķīmisko tvaiku pārklāšanu (39, 40), izmantojot WO3 un S pulverus ar masas attiecību 1:100 kā prekursorus. WO3 un S pulveris tika turēts attiecīgi 900 un 200 °C temperatūrā. WO3 pulveris tika novietots tuvu substrātam. Kā nesējgāze tika izmantots argons ar plūsmu 8 sccm. Spiediens reaktorā tika uzturēts 0,5 mbar. Paraugi tika raksturoti ar sekundāro elektronu mikroskopiju, atomspēka mikroskopiju, Ramana un fotoluminiscences spektroskopiju, kā arī zemas enerģijas elektronu difrakciju. Šie mērījumi atklāja divus dažādus WS2 monokristāliskus domēnus, kuros vai nu ΓK-, vai ΓK'-virziens ir saskaņots ar grafēna slāņa ΓK-virzienu. Domēnu malu garumi svārstījās no 300 līdz 700 nm, un kopējais WS2 pārklājums bija aptuveni 40%, kas ir piemērots ARPES analīzei.
Statiskie ARPES eksperimenti tika veikti ar puslodes analizatoru (SPECS PHOIBOS 150), izmantojot lādiņsavienojuma ierīces-detektora sistēmu elektronu enerģijas un impulsa divdimensiju noteikšanai. Visos fotoemisijas eksperimentos tika izmantots nepolarizēts, monohromatisks He Iα starojums (21,2 eV) no augstas plūsmas He izlādes avota (VG Scienta VUV5000). Mūsu eksperimentos enerģija un leņķiskā izšķirtspēja bija labāka par attiecīgi 30 meV un 0,3° (atbilst 0,01 Å−1). Visi eksperimenti tika veikti istabas temperatūrā. ARPES ir ārkārtīgi virsmas jutīga metode. Lai izvadītu fotoelektronus gan no WS2, gan grafēna slāņa, tika izmantoti paraugi ar nepilnīgu WS2 pārklājumu aptuveni 40%.
Tr-ARPES iekārtas pamatā bija 1 kHz titāna:safīra pastiprinātājs (Coherent Legend Elite Duo). Augstu harmoniku ģenerēšanai argonā tika izmantoti 2 mJ izejas jaudas. Iegūtais ekstremālais ultravioletais stars izgāja cauri režģa monohromatoram, radot 100 fs zondēšanas impulsus ar 26 eV fotonu enerģiju. 8 mJ pastiprinātāja izejas jaudas tika nosūtīti uz optisko parametrisko pastiprinātāju (HE-TOPAS no Light Conversion). Signāla stars ar 1 eV fotonu enerģiju tika dubultots frekvencē beta bārija borāta kristālā, lai iegūtu 2 eV sūknēšanas impulsus. Tr-ARPES mērījumi tika veikti ar puslodes analizatoru (SPECS PHOIBOS 100). Kopējā enerģija un laika izšķirtspēja bija attiecīgi 240 meV un 200 fs.
Papildu materiāli šim rakstam ir pieejami vietnē http://advances.sciencemag.org/cgi/content/full/6/20/eaay0761/DC1
Šis ir brīvas piekļuves raksts, kas izplatīts saskaņā ar Creative Commons Attribution-NonCommercial licences noteikumiem, kas atļauj tā izmantošanu, izplatīšanu un reproducēšanu jebkurā vidē, ja vien iegūtā izmantošana nav komerciāla labuma gūšanai un ar nosacījumu, ka oriģināldarbs ir pareizi citēts.
PIEZĪME. Mēs pieprasām jūsu e-pasta adresi tikai tāpēc, lai persona, kurai jūs iesakāt lapu, zinātu, ka vēlaties, lai tā to redzētu, un ka tā nav surogātpasts. Mēs neievācam nevienu e-pasta adresi.
Šis jautājums ir paredzēts, lai pārbaudītu, vai esat cilvēks, un lai novērstu automatizētu surogātpasta iesniegšanu.
Autori: Svens Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmiller, Martin Aeschlimann, Stīvens Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Mēs atklājam īpaši ātru lādiņa atdalīšanu WS2/grafēna heterostruktūrā, kas, iespējams, ļauj veikt optisko spina injekciju grafēnā.
Autori: Svens Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmiller, Martin Aeschlimann, Stīvens Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Mēs atklājam īpaši ātru lādiņa atdalīšanu WS2/grafēna heterostruktūrā, kas, iespējams, ļauj veikt optisko spina injekciju grafēnā.
© 2020 American Association for the Advancement of Science. Visas tiesības paturētas. AAAS ir HINARI, AGORA, OARE, CHORUS, CLOCKSS, CrossRef un COUNTER.Science Advances ISSN 2375-2548 partneris.
Publicēšanas laiks: 2020. gada 25. maijs