Mēs izmantojam laika un leņķa izšķirtspējas fotoemisijas spektroskopiju (tr-ARPES), lai izpētītu īpaši ātru lādiņa pārnesi epitaksiskā heterostruktūrā, kas izgatavota no viena slāņa WS2 un grafēna. Šī heterostruktūra apvieno priekšrocības, ko sniedz tiešās spraugas pusvadītājs ar spēcīgu spin-orbītas savienojumu un spēcīgu gaismas vielu mijiedarbību ar pusmetāla priekšrocībām, kas nodrošina bezmasas nesējus ar ārkārtīgi augstu mobilitāti un ilgu griešanās mūžu. Mēs atklājam, ka pēc foto ierosmes rezonansē pret A-eksitonu WS2 foto ierosinātie caurumi ātri pāriet grafēna slānī, bet foto ierosinātie elektroni paliek WS2 slānī. Ir konstatēts, ka iegūtā lādiņa atdalītā pārejošā stāvokļa kalpošanas laiks ir ∼ 1 ps. Mēs savus atklājumus attiecinām uz atšķirībām izkliedes fāzes telpā, ko izraisa WS2 un grafēna joslu relatīvā izlīdzināšana, kā atklāj augstas izšķirtspējas ARPES. Kombinācijā ar spin-selektīvo optisko ierosmi izpētītā WS2 / grafēna heterostruktūra varētu nodrošināt platformu efektīvai optiskai spin iesmidzināšanai grafēnā.
Daudzu dažādu divdimensiju materiālu pieejamība ir pavērusi iespēju izveidot jaunas galīgi plānas heterostruktūras ar pilnīgi jaunām funkcijām, kuru pamatā ir pielāgots dielektriskais skrīnings un dažādi tuvuma izraisīti efekti (1–3). Ir realizētas principiālas ierīces nākotnes pielietojumiem elektronikas un optoelektronikas jomā (4–6).
Šeit mēs koncentrējamies uz epitaksiskām van der Vāla heterostruktūrām, kas sastāv no vienslāņa WS2, tiešās spraugas pusvadītāja ar spēcīgu spin-orbītas savienojumu un ievērojamu joslas struktūras spin sadalīšanu, ko izraisa inversijas simetrijas pārrāvums (7), un vienslāņu grafēnu, pusmetālu. ar konisku joslu struktūru un ārkārtīgi augstu nesēja mobilitāti (8), audzētas uz SiC(0001), kas beidzas ar ūdeņradi. Pirmās norādes par īpaši ātru lādiņu pārnešanu (9–15) un tuvuma izraisītiem spin-orbītas sakabes efektiem (16–18) padara WS2/grafēnu un līdzīgas heterostruktūras par daudzsološām kandidātēm nākotnes optoelektronikas (19) un optospintronikas (20) lietojumiem.
Mēs nolēmām atklāt fotoģenerētu elektronu caurumu pāru relaksācijas ceļus WS2 / grafēnā ar laika un leņķa izšķirtspējas fotoemisijas spektroskopiju (tr-ARPES). Šim nolūkam mēs ierosinām heterostruktūru ar 2 eV sūkņa impulsiem, kas rezonē uz A-eksitonu WS2 (21, 12), un izstumjam fotoelektronus ar otru laika aizkavētu zondes impulsu pie 26 eV fotonu enerģijas. Mēs nosakām fotoelektronu kinētisko enerģiju un emisijas leņķi ar puslodes analizatoru kā sūkņa zondes aizkaves funkciju, lai piekļūtu impulsa, enerģijas un laika izšķirtspējas nesēja dinamikai. Enerģijas un laika izšķirtspēja ir attiecīgi 240 meV un 200 fs.
Mūsu rezultāti sniedz tiešus pierādījumus par īpaši ātru lādiņu pārnešanu starp epitaksiāli izlīdzinātiem slāņiem, apstiprinot pirmās norādes, kuru pamatā ir visas optiskās metodes līdzīgās manuāli samontētās heterostruktūrās ar patvaļīgu slāņu azimutālo izlīdzināšanu (9–15). Turklāt mēs parādām, ka šī lādiņa pārnešana ir ļoti asimetriska. Mūsu mērījumi atklāj iepriekš nenovērotu ar lādiņu atdalītu pārejošu stāvokli ar foto ierosinātiem elektroniem un caurumiem, kas atrodas attiecīgi WS2 un grafēna slānī un kas dzīvo ∼ 1 ps. Mēs interpretējam savus atklājumus, ņemot vērā atšķirības izkliedes fāzes telpā elektronu un caurumu pārnešanai, ko izraisa WS2 un grafēna joslu relatīvā izlīdzināšana, kā to atklāj augstas izšķirtspējas ARPES. Apvienojumā ar griešanās un ielejas selektīvo optisko ierosmi (22–25) WS2 / grafēna heterostruktūras varētu nodrošināt jaunu platformu efektīvai īpaši ātrai optiskai spin iesmidzināšanai grafēnā.
Attēlā 1A parādīts augstas izšķirtspējas ARPES mērījums, kas iegūts ar joslas struktūras hēlija lampu epitaksiālās WS2/grafēna heterostruktūras ΓK virzienā. Ir konstatēts, ka Diraka konuss ir ar caurumu leģēts ar Diraka punktu, kas atrodas par ~0,3 eV virs līdzsvara ķīmiskā potenciāla. Tiek konstatēts, ka spin-šķeltās WS2 valences joslas augšdaļa ir par ~1,2 eV zem līdzsvara ķīmiskā potenciāla.
(A) Līdzsvara fotostrāva, ko mēra ΓK virzienā ar nepolarizētu hēlija lampu. (B) Fotostrāva negatīvai sūkņa zondes aizkavei, ko mēra ar p-polarizētiem ekstremāliem ultravioletajiem impulsiem pie 26 eV fotonu enerģijas. Punktētas pelēkas un sarkanas līnijas apzīmē līniju profilu stāvokli, ko izmanto, lai iegūtu pārejošas pīķu pozīcijas 2. attēlā. (C) Sūkņa izraisītas fotostrāvas izmaiņas 200 fs pēc foto ierosmes pie sūkņa fotona enerģijas 2 eV ar sūkņa plūsmu. 2 mJ/cm2. Fotoelektronu pieaugums un zudums ir parādīti attiecīgi sarkanā un zilā krāsā. Kastes norāda 3. attēlā parādīto sūkņa zondes pēdu integrācijas apgabalu.
1B attēlā parādīts joslas struktūras tr-ARPES momentuzņēmums, kas atrodas tuvu WS2 un grafēna K punktiem, kas izmērīti ar 100 fs ekstremāliem ultravioletajiem impulsiem pie 26 eV fotonu enerģijas pie negatīvas sūkņa zondes aizkaves pirms sūkņa impulsa ierašanās. Šeit spin sadalīšana nav atrisināta parauga degradācijas un 2-eV sūkņa impulsa klātbūtnes dēļ, kas izraisa spektrālo iezīmju telpas lādiņa paplašināšanos. 1.C attēlā parādītas sūkņa izraisītās fotostrāvas izmaiņas attiecībā pret 1.B attēlu pie sūkņa zondes aizkaves 200 fs, kur sūkņa zondes signāls sasniedz maksimumu. Sarkanā un zilā krāsa norāda attiecīgi fotoelektronu pieaugumu un zudumu.
Lai detalizētāk analizētu šo bagātīgo dinamiku, vispirms nosakām WS2 valences joslas un grafēna π-joslas pārejošās pīķa pozīcijas pa 1. B att. punktētajām līnijām, kā detalizēti paskaidrots Papildu materiālos. Mēs atklājam, ka WS2 valences josla nobīdās uz augšu par 90 meV (2. att.) un grafēna π josla nobīdās uz leju par 50 meV (2. B att.). Konstatēts, ka šo nobīdes eksponenciālais kalpošanas laiks ir 1, 2 ± 0, 1 ps WS2 valences joslai un 1, 7 ± 0, 3 ps grafēna π joslai. Šīs maksimālās nobīdes sniedz pirmos pierādījumus par divu slāņu pārejošu uzlādi, kur papildu pozitīvais (negatīvais) lādiņš palielina (samazina) elektronisko stāvokļu saistīšanas enerģiju. Ņemiet vērā, ka WS2 valences joslas pārbīde uz augšu ir atbildīga par pamanāmo sūkņa zondes signālu apgabalā, kas atzīmēts ar melno kasti 1.C attēlā.
Izmaiņas WS2 valences joslas (A) un grafēna π-joslas (B) pīķa stāvoklī kā sūkņa zondes aizkaves funkcija kopā ar eksponenciāliem pieskaņojumiem (biezām līnijām). WS2 nobīdes (A) kalpošanas laiks ir 1,2 ± 0,1 ps. Grafēna nobīdes kalpošanas laiks (B) ir 1,7 ± 0,3 ps.
Pēc tam mēs integrējam sūkņa zondes signālu apgabalos, kas norādīti ar krāsainiem lodziņiem 1. C attēlā, un attēlojam iegūtos skaitļus kā sūkņa zondes aizkaves funkciju 3. attēlā. 1. līkne 3. attēlā parāda fotouzbudināmi nesēji, kas atrodas tuvu WS2 slāņa vadītspējas joslas apakšai ar kalpošanas laiku 1,1 ± 0,1 ps, kas iegūti no eksponenciālas atbilstības datiem (skatīt Papildu materiālus).
Sūkņa-zondes pēdas kā aizkaves funkcija, kas iegūta, integrējot fotostrāvu ap 1.C attēlā norādīto laukumu. Biezās līnijas ir eksponenciāli piemērotas datiem. Līkne (1) Pārejoša nesēju populācija WS2 vadītspējas joslā. Līkne (2) Sūkņa zondes signāls grafēna π joslai virs līdzsvara ķīmiskā potenciāla. Līkne (3) Sūkņa zondes signāls grafēna π joslai zem līdzsvara ķīmiskā potenciāla. Līkne (4) Neto sūkņa zondes signāls WS2 valences joslā. Ir konstatēts, ka kalpošanas laiks ir 1,2 ± 0,1 ps (1), 180 ± 20 fs (pastiprinājums) un ∼ 2 ps (zaudējums) (2) un 1,8 ± 0,2 ps (3).
3. attēla 2. un 3. līknē ir parādīts grafēna π-joslas sūkņa zondes signāls. Mēs atklājam, ka elektronu pieaugumam virs līdzsvara ķīmiskā potenciāla (2. līkne 3. attēlā) ir daudz īsāks kalpošanas laiks (180 ± 20 fs), salīdzinot ar elektronu zudumu zem līdzsvara ķīmiskā potenciāla (1,8 ± 0,2 ps 3. līknē). 3. att.). Turklāt ir konstatēts, ka sākotnējais fotostrāvas pastiprinājums 3. attēla 2. līknē pārvēršas zudumā pie t = 400 fs ar kalpošanas laiku ~2 ps. Tiek konstatēts, ka neatklāta vienslāņu grafēna sūkņa zondes signālā nav asimetrijas starp pastiprinājumu un zudumu (skat. S5 att. Papildu materiālos), norādot, ka asimetrija ir starpslāņu savienojuma sekas WS2 / grafēna heterostruktūrā. Novērošana par īslaicīgu pieaugumu un ilgstošu zudumu virs un zem līdzsvara ķīmiskā potenciāla, attiecīgi, norāda, ka elektroni tiek efektīvi noņemti no grafēna slāņa pēc heterostruktūras fotouzbudinājuma. Rezultātā grafēna slānis kļūst pozitīvi uzlādēts, kas atbilst 2. B attēlā redzamās π-joslas saistīšanās enerģijas pieaugumam. π joslas nobīde uz leju noņem līdzsvara Fermi-Diraka sadalījuma augstas enerģijas asti no virs līdzsvara ķīmiskā potenciāla, kas daļēji izskaidro sūkņa zondes signāla zīmes maiņu 3. attēla 2. līknē. tālāk parādiet, ka šo efektu vēl vairāk pastiprina īslaicīgs elektronu zudums π joslā.
Šo scenāriju atbalsta WS2 valences joslas neto sūkņa zondes signāls 3. att. 4. līknē. Šie dati tika iegūti, integrējot skaitļus apgabalā, kas norādīts 1. B attēlā redzamajā melnās kastē, kas uztver elektronus, kas izstaro no fotoemisijas. valences joslu visos sūkņa zondes aizkaves gadījumos. Eksperimentālajās kļūdu joslās mēs neatradām nekādas norādes uz caurumu klātbūtni WS2 valences joslā sūkņa zondes aizkavei. Tas norāda, ka pēc foto ierosināšanas šie caurumi tiek ātri aizpildīti īsā laika posmā, salīdzinot ar mūsu laika izšķirtspēju.
Lai sniegtu galīgo pierādījumu mūsu hipotēzei par īpaši ātru lādiņu atdalīšanu WS2 / grafēna heterostruktūrā, mēs nosakām grafēna slānim pārnesto caurumu skaitu, kā detalizēti aprakstīts papildu materiālos. Īsāk sakot, π joslas pārejošais elektroniskais sadalījums tika aprīkots ar Fermi-Dirac sadalījumu. Pēc tam caurumu skaits tika aprēķināts no iegūtajām pārejošā ķīmiskā potenciāla un elektroniskās temperatūras vērtībām. Rezultāts parādīts 4. attēlā. Mēs atklājam, ka kopējais ∼5 × 1012 caurumu/cm2 skaits tiek pārnests no WS2 uz grafēnu ar eksponenciālo kalpošanas laiku 1,5 ± 0,2 ps.
Caurumu skaita maiņa π joslā kā sūkņa zondes aizkaves funkcija kopā ar eksponenciālo pielāgošanu, kas nodrošina kalpošanas laiku 1,5 ± 0,2 ps.
No atklājumiem Fig. 2. līdz 4. attēlā parādās šāds mikroskopiskais attēls īpaši ātrai lādiņa pārnesei WS2/grafēna heterostruktūrā (5. att.). WS2/grafēna heterostruktūras fotoeksitācija pie 2 eV dominē A-eksitonu WS2 (5.A att.). Papildu elektroniskie ierosinājumi pāri Diraka punktam grafēnā, kā arī starp WS2 un grafēna joslām ir enerģētiski iespējami, taču ievērojami mazāk efektīvi. Photoexcited caurumi valences joslā WS2 tiek atkārtoti uzpildīti ar elektroniem, kuru izcelsme ir no grafēna π-joslas laika skalā, kas ir īss, salīdzinot ar mūsu laika izšķirtspēju (5. att.). WS2 vadītspējas joslā esošo fotouzbudināmo elektronu kalpošanas laiks ir ~1 ps (5.B att.). Tomēr, lai atkārtoti aizpildītu caurumus grafēna π joslā (5.B att.). Tas norāda, ka papildus tiešai elektronu pārnesei starp WS2 vadīšanas joslu un grafēna π joslu, ir jāņem vērā papildu relaksācijas ceļi, iespējams, ar defektu stāvokļiem (26), lai izprastu pilnu dinamiku.
(A) Fotoeksitācija ar rezonansi ar WS2 A-eksitonu pie 2 eV injicē elektronus WS2 vadītspējas joslā. Atbilstošie caurumi WS2 valences joslā tiek nekavējoties aizpildīti ar elektroniem no grafēna π joslas. (B) WS2 vadītspējas joslā esošo fotoierostu nesēju kalpošanas laiks ir ∼ 1 ps. Caurumi grafēna π joslā darbojas ∼ 2 ps, norādot uz papildu izkliedes kanālu nozīmi, kas norādīta ar pārtrauktām bultiņām. Melnas pārtrauktas līnijas (A) un (B) norāda joslu nobīdes un ķīmiskā potenciāla izmaiņas. (C) Pārejošā stāvoklī WS2 slānis ir negatīvi uzlādēts, bet grafēna slānis ir pozitīvi uzlādēts. Spin-selektīvai ierosmei ar cirkulāri polarizētu gaismu ir sagaidāms, ka WS2 fotouzbudinātie elektroni un attiecīgie caurumi grafēnā parādīs pretēju spin polarizāciju.
Pārejošā stāvoklī fotouzbudinātie elektroni atrodas WS2 vadītspējas joslā, bet fotouzbudinātie caurumi atrodas grafēna π joslā (5. C att.). Tas nozīmē, ka WS2 slānis ir negatīvi uzlādēts un grafēna slānis ir pozitīvi uzlādēts. Tas ir saistīts ar pārejošām pīķu nobīdēm (2. att.), grafēna sūkņa zondes signāla asimetriju (3. attēla 2. un 3. līkne), caurumu neesamību WS2 valences joslā (4. līkne, 3. att.). , kā arī papildu caurumi grafēna π joslā (4. att.). Šī lādiņa atdalītā stāvokļa kalpošanas laiks ir ~1 ps (līkne 1, 3. att.).
Līdzīgi maksas atdalīti pārejoši stāvokļi ir novēroti saistītās van der Waals heterostruktūrās, kas izgatavotas no diviem tiešas spraugas pusvadītājiem ar II tipa joslas izlīdzināšanu un pakāpenisku joslas spraugu (27–32). Pēc fotoeksitācijas tika konstatēts, ka elektroni un caurumi strauji pārvietojas attiecīgi vadīšanas joslas apakšā un valences joslas augšdaļā, kas atrodas dažādos heterostruktūras slāņos (27–32).
Mūsu WS2 / grafēna heterostruktūras gadījumā enerģētiski vislabvēlīgākā vieta gan elektroniem, gan caurumiem ir Fermi līmenī metāliskā grafēna slānī. Tāpēc varētu sagaidīt, ka gan elektroni, gan caurumi ātri pāriet uz grafēna π joslu. Tomēr mūsu mērījumi skaidri parāda, ka caurumu pārnešana (<200 fs) ir daudz efektīvāka nekā elektronu pārnešana (∼ 1 ps). Mēs to attiecinām uz WS2 un grafēna joslu relatīvo enerģētisko izlīdzināšanu, kā parādīts 1. att., kas piedāvā lielāku pieejamo gala stāvokļu skaitu caurumu pārnesei, salīdzinot ar elektronu pārnesi, kā to nesen paredzēja (14, 15). Šajā gadījumā, pieņemot, ka WS2 joslas sprauga ir ~ 2 eV, grafēna Diraka punkts un līdzsvara ķīmiskais potenciāls atrodas attiecīgi ~ 0, 5 un ∼ 0, 2 eV virs WS2 joslas spraugas vidus, pārtraucot elektronu cauruma simetriju. Mēs atklājam, ka caurumu pārnešanai pieejamo gala stāvokļu skaits ir ∼ 6 reizes lielāks nekā elektronu pārnešanai (skatīt Papildu materiālus), tāpēc paredzams, ka caurumu pārnešana būs ātrāka nekā elektronu pārnešana.
Pilnīgā mikroskopiskā attēlā par novēroto īpaši ātro asimetrisko lādiņu pārnesi tomēr jāņem vērā arī pārklāšanās starp orbitālēm, kas veido A-eksitona viļņu funkciju WS2 un grafēna π-joslu, attiecīgi, atšķirīgā elektronu-elektronu un elektronu-fonona izkliede. kanālus, tostarp ierobežojumus, ko uzliek impulsa, enerģijas, spin un pseidospina saglabāšanās, plazmas ietekme svārstības (33), kā arī iespējamās saskaņotās fononu svārstības, kas varētu būt starpnieks maksas pārnešanai (34, 35). Var arī spekulēt, vai novērotais lādiņa pārneses stāvoklis sastāv no lādiņa pārneses eksitoniem vai brīviem elektronu caurumu pāriem (skatīt Papildu materiālus). Lai noskaidrotu šos jautājumus, ir nepieciešami turpmāki teorētiskie pētījumi, kas pārsniedz šī raksta darbības jomu.
Rezumējot, mēs esam izmantojuši tr-ARPES, lai pētītu īpaši ātru starpslāņu lādiņa pārnesi epitaksiskā WS2 / grafēna heterostruktūrā. Mēs noskaidrojām, ka, ierosinot rezonansi ar WS2 A-eksitonu pie 2 eV, foto ierosinātie caurumi ātri pāriet grafēna slānī, bet foto ierosinātie elektroni paliek WS2 slānī. Mēs to saistījām ar faktu, ka caurumu pārnešanai pieejamo gala stāvokļu skaits ir lielāks nekā elektronu pārnešanai. Tika konstatēts, ka ar lādiņu atdalītā pārejas stāvokļa kalpošanas laiks ir ∼ 1 ps. Kombinācijā ar spin-selektīvo optisko ierosmi, izmantojot cirkulāri polarizētu gaismu (22–25), novēroto īpaši ātru lādiņu pārnešanu var pavadīt griešanās pārnešana. Šajā gadījumā izpētīto WS2 / grafēna heterostruktūru var izmantot efektīvai optiskai griešanās injekcijai grafēnā, radot jaunas optospintroniskas ierīces.
Grafēna paraugi tika audzēti uz komerciālām pusvadītāju 6H-SiC (0001) plāksnēm no SiCrystal GmbH. N-leģētās vafeles atradās uz ass ar nepareizu griezumu zem 0,5 °. SiC substrāts tika iegravēts ar ūdeņradi, lai noņemtu skrāpējumus un iegūtu regulāras plakanas terases. Pēc tam tīrā un atomiski plakanā Si gala virsma tika grafitizēta, paraugu atkausējot Ar atmosfērā 1300 ° C temperatūrā 8 minūtes (36). Tādā veidā mēs ieguvām vienu oglekļa slāni, kurā katrs trešais oglekļa atoms veidoja kovalentu saiti ar SiC substrātu (37). Pēc tam šis slānis tika pārvērsts par pilnībā sp2-hibridizētu, gandrīz brīvi stāvošu, caurumu leģētu grafēnu, izmantojot ūdeņraža interkalāciju (38). Šie paraugi tiek saukti par grafēnu/H-SiC(0001). Viss process tika veikts komerciālā Black Magic augšanas kamerā no Aixtron. WS2 augšana tika veikta standarta karstās sienas reaktorā ar zema spiediena ķīmisko tvaiku pārklāšanu (39, 40), izmantojot WO3 un S pulverus ar masas attiecību 1:100 kā prekursorus. WO3 un S pulveri tika turēti attiecīgi 900 un 200 ° C temperatūrā. WO3 pulveris tika novietots tuvu substrātam. Argonu izmantoja kā nesējgāzi ar plūsmu 8 sccm. Spiediens reaktorā tika uzturēts 0,5 mbar. Paraugi tika raksturoti ar sekundāro elektronu mikroskopiju, atomu spēka mikroskopiju, Ramana un fotoluminiscences spektroskopiju, kā arī zemas enerģijas elektronu difrakciju. Šie mērījumi atklāja divus dažādus WS2 vienkristāliskos domēnus, kur ΓK vai ΓK' virziens ir saskaņots ar grafēna slāņa ΓK virzienu. Domēna malu garums svārstījās no 300 līdz 700 nm, un kopējais WS2 pārklājums bija aptuveni 40%, kas piemērots ARPES analīzei.
Statiskie ARPES eksperimenti tika veikti ar puslodes analizatoru (SPECS PHOIBOS 150), izmantojot ar lādiņu savienotu ierīču-detektoru sistēmu elektronu enerģijas un impulsa divdimensiju noteikšanai. Visiem fotoemisijas eksperimentiem tika izmantots augstas plūsmas He izlādes avota (VG Scienta VUV5000) nepolarizēts, monohromatisks He Iα starojums (21,2 eV). Enerģija un leņķiskā izšķirtspēja mūsu eksperimentos bija attiecīgi labāka par 30 meV un 0, 3 ° (atbilst 0, 01 Å-1). Visi eksperimenti tika veikti istabas temperatūrā. ARPES ir ārkārtīgi jutīga pret virsmu tehnika. Lai izstumtu fotoelektronus gan no WS2, gan grafēna slāņa, tika izmantoti paraugi ar nepilnīgu WS2 pārklājumu ∼ 40%.
tr-ARPES iestatījums tika balstīts uz 1 kHz Titanium: Sapphire pastiprinātāju (Coherent Legend Elite Duo). Augstu harmoniku ģenerēšanai argonā tika izmantota 2 mJ izejas jauda. Rezultātā iegūtā ārkārtējā ultravioletā gaisma izlaida caur režģa monohromatoru, radot 100 fs zondes impulsus ar 26 eV fotonu enerģiju. 8 mJ pastiprinātāja izejas jauda tika nosūtīta optiskajā parametriskajā pastiprinātājā (HE-TOPAS no Light Conversion). Signāla stars ar 1 eV fotonu enerģiju tika dubultots beta bārija borāta kristālā, lai iegūtu 2 eV sūkņa impulsus. tr-ARPES mērījumi tika veikti ar puslodes analizatoru (SPECS PHOIBOS 100). Kopējā enerģija un laika izšķirtspēja bija attiecīgi 240 meV un 200 fs.
Papildu materiāls šim rakstam ir pieejams vietnē http://advances.sciencemag.org/cgi/content/full/6/20/eaay0761/DC1
Šis ir brīvpiekļuves raksts, kas tiek izplatīts saskaņā ar Creative Commons Attribution-Noncommercial licences noteikumiem, kas atļauj izmantošanu, izplatīšanu un reproducēšanu jebkurā datu nesējā, ja vien no tā izrietošā izmantošana nav komerciāla priekšrocība un ja oriģinālais darbs ir pareizi. citēts.
PIEZĪME. Mēs pieprasām jūsu e-pasta adresi tikai tāpēc, lai persona, kurai iesakāt lapu, zinātu, ka vēlaties, lai tā to redzētu, un ka tas nav nevēlamais pasts. Mēs neuztveram nevienu e-pasta adresi.
Šis jautājums ir paredzēts, lai pārbaudītu, vai esat apmeklētājs, un lai novērstu automātisku surogātpasta iesniegšanu.
Autori: Svens Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmiller, Martin Aeschlimann, Stīvens Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Mēs atklājam īpaši ātru lādiņu atdalīšanu WS2 / grafēna heterostruktūrā, kas, iespējams, ļauj optiski iesmidzināt grafēnā.
Autori: Svens Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmiller, Martin Aeschlimann, Stīvens Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Mēs atklājam īpaši ātru lādiņu atdalīšanu WS2 / grafēna heterostruktūrā, kas, iespējams, ļauj optiski iesmidzināt grafēnā.
© 2020 American Association for the Advancement of Science. Visas tiesības paturētas. AAAS ir HINARI, AGORA, OARE, CHORUS, CLOCKSS, CrossRef un COUNTER.Science Advances ISSN 2375-2548 partneris.
Izsūtīšanas laiks: 2020. gada 25. maijs