Mes naudojame laiko ir kampo skiriamąją fotoemisijos spektroskopiją (tr-ARPES), kad ištirtume itin greitą krūvio perdavimą epitaksinėje heterostruktūroje, pagamintoje iš monosluoksnio WS2 ir grafeno. Ši heterostruktūra sujungia tiesioginio tarpo puslaidininkio pranašumus su stipria sukimosi-orbitos jungtimi ir stipria šviesos medžiagos sąveika su pusmetalio, talpinančiais bemasius nešiklius, turinčius ypač didelį mobilumą ir ilgą sukimosi tarnavimo laiką, privalumus. Pastebime, kad po fotosužadinimo rezonanso A-eksitonui WS2 fotosužadintos skylės greitai pereina į grafeno sluoksnį, o fotosužadinti elektronai lieka WS2 sluoksnyje. Nustatyta, kad gautos nuo krūvio atskirtos pereinamosios būsenos tarnavimo laikas yra ∼ 1 ps. Savo išvadas siejame su sklaidos fazių erdvės skirtumais, kuriuos sukelia santykinis WS2 ir grafeno juostų suderinimas, kaip atskleidė didelės raiškos ARPES. Kartu su selektyviu optiniu sužadinimu, ištirta WS2 / grafeno heterostruktūra gali būti platforma efektyviam optiniam sukimosi įpurškimui į grafeną.
Daugelio skirtingų dvimačių medžiagų prieinamumas atvėrė galimybę sukurti naujas galutinai plonas heterostruktūras su visiškai naujomis funkcijomis, pagrįstomis pritaikytu dielektriniu ekranavimu ir įvairiais artumo sukeltais efektais (1–3). Sukurti principą patvirtinantys įrenginiai, skirti būsimam pritaikymui elektronikos ir optoelektronikos srityse (4–6).
Čia mes sutelkiame dėmesį į epitaksines van der Waals heterostruktūras, susidedančias iš vienasluoksnio WS2, tiesioginio tarpo puslaidininkio su stipria sukinio-orbitos jungtimi ir dideliu juostos struktūros sukinio padalijimu dėl inversinės simetrijos pažeidimo (7) ir vienasluoksnio grafeno, pusmetalo. su kūginės juostos struktūra ir itin dideliu nešiklio mobilumu (8), užaugintas ant vandenilio baigiamojo SiC(0001). Pirmosios ypač greito krūvio perdavimo (9–15) ir artumo sukeltos sukimosi orbitos sujungimo efektų (16–18) indikacijos daro WS2 / grafeną ir panašias heterostruktūras perspektyviomis būsimomis optoelektroninėmis (19) ir optospintroninėmis (20) programomis.
Mes siekėme atskleisti fotogeneruotų elektronų skylių porų atsipalaidavimo kelius WS2 / grafene naudojant laiko ir kampo skiriamąją fotoemisijos spektroskopiją (tr-ARPES). Tuo tikslu heterostruktūrą sužadiname 2 eV siurblio impulsais, rezonuojančiais į A-eksitoną WS2 (21, 12) ir išstumiame fotoelektronus antruoju uždelsto zondo impulsu esant 26 eV fotonų energijai. Mes nustatome fotoelektronų kinetinę energiją ir emisijos kampą pusrutulio formos analizatoriumi kaip siurblio zondo delsos funkciją, kad gautume prieigą prie impulso, energijos ir laiko išspręstos nešiklio dinamikos. Energijos ir laiko skiriamoji geba yra atitinkamai 240 meV ir 200 fs.
Mūsų rezultatai suteikia tiesioginių įrodymų apie itin greitą įkrovimo perdavimą tarp epitaksiškai išlygintų sluoksnių, patvirtinančius pirmuosius požymius, pagrįstus visais optiniais metodais panašiose rankiniu būdu surinktose heterostruktūrose su savavališku azimutaliniu sluoksnių išlygiavimu (9–15). Be to, parodome, kad šis krūvio perdavimas yra labai asimetrinis. Mūsų matavimai atskleidžia anksčiau nepastebėtą nuo krūvio atskirtą pereinamąją būseną su foto sužadintais elektronais ir skylutėmis, esančiomis atitinkamai WS2 ir grafeno sluoksnyje, kuri gyvena ∼ 1 ps. Savo išvadas interpretuojame atsižvelgdami į elektronų ir skylių perdavimo sklaidos fazių erdvės skirtumus, kuriuos sukelia santykinis WS2 ir grafeno juostų suderinimas, kaip atskleidė didelės skiriamosios gebos ARPES. Kartu su selektyvaus sukimosi ir slėnio optiniu sužadinimu (22–25) WS2 / grafeno heterostruktūros gali būti nauja platforma efektyviam itin greitam optiniam sukimosi įpurškimui į grafeną.
1A paveiksle parodytas didelės skiriamosios gebos ARPES matavimas, gautas naudojant juostos struktūros helio lempą išilgai epitaksinės WS2 / grafeno heterostruktūros ΓK krypties. Nustatyta, kad Dirako kūgis yra su skylute, o Dirako taškas yra ~0,3 eV virš pusiausvyros cheminio potencialo. Nustatyta, kad sukimosi padalijimo WS2 valentinės juostos viršus yra ~1,2 eV žemiau pusiausvyros cheminio potencialo.
(A) Pusiausvyros fotosrovė, išmatuota ΓK kryptimi, naudojant nepoliarizuotą helio lempą. (B) Fotosrovė, skirta neigiamam siurblio zondo delsimui, išmatuota naudojant p-poliarizuotus ekstremalius ultravioletinius impulsus esant 26 eV fotonų energijai. Brūkšninės pilkos ir raudonos linijos žymi linijų profilių, naudojamų pereinamųjų smailių pozicijoms išgauti 2 pav., padėtį. (C) Siurblio sukelti fotosrovės pokyčiai 200 fs po foto sužadinimo, kai siurblio fotono energija yra 2 eV su siurblio srautu 2 mJ/cm2. Fotoelektronų padidėjimas ir praradimas rodomi atitinkamai raudonai ir mėlynai. Langeliai rodo siurblio-zondo pėdsakų, parodytų 3 pav., integravimo sritį.
1B paveiksle parodytas juostos struktūros, esančios netoli WS2 ir grafeno K taškų, tr-ARPES momentinis vaizdas, išmatuotas naudojant 100 fs ekstremalius ultravioletinius impulsus esant 26 eV fotono energijai, esant neigiamam siurblio zondo uždelsimui prieš atvykstant siurblio impulsui. Čia sukimosi padalijimas nėra išspręstas dėl mėginio degradacijos ir 2 eV siurblio impulso, dėl kurio erdvės krūvis išplečia spektrines savybes. 1C paveiksle pavaizduoti siurblio sukelti fotosrovės pokyčiai, palyginti su 1B pav., kai siurblio zondo delsa yra 200 fs, kai siurblio zondo signalas pasiekia savo maksimumą. Raudona ir mėlyna spalvos rodo atitinkamai fotoelektronų padidėjimą ir praradimą.
Norėdami išsamiau išanalizuoti šią turtingą dinamiką, pirmiausia nustatome WS2 valentinės juostos ir grafeno π juostos trumpalaikes smailės pozicijas išilgai punktyrinių linijų 1B pav., kaip išsamiai paaiškinta papildomose medžiagose. Mes nustatėme, kad WS2 valentinė juosta pasislenka 90 meV (2 pav. A), o grafeno π juosta pasislenka 50 meV (2B pav.). Nustatyta, kad eksponentinis šių poslinkių tarnavimo laikas yra 1, 2 ± 0, 1 ps WS2 valentinei juostai ir 1, 7 ± 0, 3 ps grafeno π juostai. Šie didžiausi poslinkiai yra pirmasis dviejų sluoksnių trumpalaikio įkrovimo įrodymas, kai papildomas teigiamas (neigiamas) krūvis padidina (sumažina) elektroninių būsenų rišamąją energiją. Atkreipkite dėmesį, kad WS2 valentinės juostos poslinkis aukštyn yra atsakingas už ryškų siurblio zondo signalą srityje, pažymėtoje juoda dėže 1C pav.
WS2 valentinės juostos (A) ir grafeno π juostos (B) smailės padėties pokytis kaip siurblio zondo delsos funkcija kartu su eksponentiniais deriniais (storomis linijomis). WS2 poslinkio (A) tarnavimo laikas yra 1,2 ± 0,1 ps. Grafeno poslinkio trukmė (B) yra 1,7 ± 0,3 ps.
Tada integruojame siurblio zondo signalą į sritis, nurodytas spalvotais langeliais 1C pav., ir nubraižome gautus skaičius kaip siurblio zondo delsos funkciją 3 pav. 1 kreivė 3 pav. fotosužadinti nešikliai, esantys arti WS2 sluoksnio laidumo juostos apačios, kurių tarnavimo laikas yra 1,1 ± 0,1 ps, gautas eksponentiškai suderinus duomenis su (žr. Papildomą medžiagą).
Siurblio ir zondo pėdsakai kaip delsos funkcija, gaunama integruojant fotosrovę 1C pav. langeliais nurodytoje srityje. Storos linijos eksponentiškai atitinka duomenis. Kreivė (1) Laikinųjų nešėjų populiacija WS2 laidumo juostoje. Kreivė (2) Siurblio zondo grafeno π juostos signalas virš pusiausvyros cheminio potencialo. Kreivė (3) Siurblio zondo signalas grafeno π juostoje žemiau pusiausvyros cheminio potencialo. Kreivė (4) Grynasis siurblio zondo signalas WS2 valentinėje juostoje. Nustatyta, kad tarnavimo laikas yra 1,2 ± 0,1 ps (1), 180 ± 20 fs (stiprinimas) ir ~2 ps (praradimas) (2) ir 1,8 ± 0,2 ps (3).
3 pav. 2 ir 3 kreivėse rodomas grafeno π juostos siurblio zondo signalas. Mes nustatėme, kad elektronų padidėjimas virš pusiausvyros cheminio potencialo (2 kreivė 3 pav.) turi daug trumpesnį tarnavimo laiką (180 ± 20 fs), palyginti su elektronų praradimu žemiau pusiausvyros cheminio potencialo (1,8 ± 0,2 ps 3 kreivėje). 3 pav.). Be to, pradinis fotosrovės stiprinimas 3 pav. 2 kreivėje virsta nuostoliais, kai t = 400 fs, kai tarnavimo laikas yra ~2 ps. Nustatyta, kad nepadengto vienasluoksnio grafeno siurblio zondo signale asimetrija tarp padidėjimo ir praradimo nėra (žr. S5 pav. Papildomose medžiagose), o tai rodo, kad asimetrija yra tarpsluoksnio sujungimo WS2 / grafeno heterostruktūroje pasekmė. Trumpalaikio padidėjimo ir ilgalaikio praradimo, viršijančio ir žemiau pusiausvyros cheminio potencialo, stebėjimas rodo, kad elektronai efektyviai pašalinami iš grafeno sluoksnio fotosužadinant heterostruktūrą. Dėl to grafeno sluoksnis įkraunamas teigiamai, o tai atitinka π juostos surišimo energijos padidėjimą 2 B pav. π juostos poslinkis žemyn pašalina pusiausvyros Fermi-Dirac skirstinio didelės energijos uodegą nuo virš pusiausvyros cheminio potencialo, o tai iš dalies paaiškina siurblio zondo signalo ženklo pasikeitimą 3 pav. 2 kreivėje. parodykite žemiau, kad šį efektą dar labiau sustiprina laikinas elektronų praradimas π juostoje.
Šį scenarijų palaiko WS2 valentinės juostos grynasis siurblio zondo signalas 3 pav. 4 kreivė. Šie duomenys buvo gauti integruojant 1B pav. juodosios dėžutės, kuri fiksuoja elektronus, spinduliuojamus iš valentingumo juosta visais siurblio zondo vėlavimais. Eksperimentinėse klaidų juostose nerandame jokių požymių, kad WS2 valentinėje juostoje yra skylių dėl bet kokio siurblio zondo vėlavimo. Tai rodo, kad po foto sužadinimo šios skylės greitai užpildomos per trumpą laiką, palyginti su mūsų laiko skiriamąja geba.
Norėdami pateikti galutinį mūsų hipotezės dėl ypač greito krūvio atskyrimo WS2 / grafeno heterostruktūroje įrodymą, nustatome į grafeno sluoksnį perkeltų skylių skaičių, kaip išsamiai aprašyta papildomose medžiagose. Trumpai tariant, trumpalaikis elektroninis π juostos paskirstymas buvo aprūpintas Fermi-Dirac paskirstymu. Tada skylių skaičius buvo apskaičiuotas pagal gautas trumpalaikio cheminio potencialo ir elektroninės temperatūros vertes. Rezultatas parodytas 4 pav. Pastebime, kad iš WS2 į grafeną, kurio eksponentinis tarnavimo laikas yra 1,5 ± 0,2 ps, iš viso yra perkelta ~5 × 1012 skylių/cm2.
Skylių skaičiaus pokytis π juostoje kaip siurblio zondo delsos funkcija kartu su eksponentiniu pritaikymu, o tai suteikia 1,5 ± 0,2 ps tarnavimo laiką.
Iš radinių Fig. 2–4 pav., atsiranda toks mikroskopinis itin greito krūvio perdavimo WS2/grafeno heterostruktūroje vaizdas (5 pav.). WS2/grafeno heterostruktūros foto sužadinimas esant 2 eV dominuoja A-eksitonui WS2 (5A pav.). Papildomi elektroniniai sužadinimai per Dirac tašką grafene, taip pat tarp WS2 ir grafeno juostų yra energetiškai įmanomi, tačiau žymiai mažiau efektyvūs. WS2 valentinės juostos fotosužadintos skylės yra pripildytos elektronais, kilusiais iš grafeno π juostos per trumpą laiką, palyginti su mūsų laiko skiriamąja geba (5 pav. A). WS2 laidumo juostoje esančių fotosužadintų elektronų gyvavimo laikas yra ~1 ps (5B pav.). Tačiau norint užpildyti grafeno π juostos skylutes, reikia maždaug 2 ps (5B pav.). Tai rodo, kad, be tiesioginio elektronų perdavimo tarp WS2 laidumo juostos ir grafeno π juostos, norint suprasti visą dinamiką, reikia atsižvelgti į papildomus atsipalaidavimo būdus, galbūt per defektų būsenas (26).
(A) Fotosužadinimas esant rezonansui su WS2 A-eksitonu esant 2 eV įpurškia elektronus į WS2 laidumo juostą. Atitinkamos WS2 valentinės juostos skylės akimirksniu užpildomos elektronais iš grafeno π juostos. (B) WS2 laidumo juostoje esančių fotosužadintų nešėjų tarnavimo laikas yra ∼ 1 ps. Grafeno π juostos skylės veikia ∼ 2 ps, o tai rodo papildomų sklaidos kanalų, pažymėtų punktyrinėmis rodyklėmis, svarbą. Juodos brūkšninės linijos (A) ir (B) rodo juostų poslinkius ir cheminio potencialo pokyčius. (C) Laikinoje būsenoje WS2 sluoksnis yra neigiamai įkrautas, o grafeno sluoksnis yra teigiamai įkrautas. Tikimasi, kad selektyvaus sukimosi sužadinimo su žiedine poliarizacija šviesa fotosužadinti elektronai WS2 ir atitinkamos grafeno skylės parodys priešingą sukimosi poliarizaciją.
Pereinamoje būsenoje fotosužadinti elektronai yra WS2 laidumo juostoje, o fotosužadintos skylės yra grafeno π juostoje (5C pav.). Tai reiškia, kad WS2 sluoksnis yra neigiamai įkrautas, o grafeno sluoksnis – teigiamai. Tai lemia trumpalaikius smailių poslinkius (2 pav.), grafeno siurblio-zondo signalo asimetriją (3 pav. 2 ir 3 kreivės), skylių nebuvimą WS2 valentinėje juostoje (4 kreivė, 3 pav.) , taip pat papildomos skylės grafeno π juostoje (4 pav.). Šios nuo krūvio atskirtos būsenos gyvavimo trukmė yra ~1 ps (1 kreivė 3 pav.).
Panašios įkrovimo atskirtos pereinamosios būsenos buvo pastebėtos susijusiose van der Waals heterostruktūrose, pagamintose iš dviejų tiesioginio tarpo puslaidininkių su II tipo juostos derinimu ir laipsnišku juostos tarpu (27–32). Nustatyta, kad po foto sužadinimo elektronai ir skylės greitai juda į laidumo juostos apačią ir į valentinės juostos viršų, kurios yra skirtinguose heterostruktūros sluoksniuose (27–32).
Mūsų WS2 / grafeno heterostruktūros atveju energetiškai palankiausia vieta tiek elektronams, tiek skylėms yra Fermi lygyje metaliniame grafeno sluoksnyje. Todėl galima tikėtis, kad ir elektronai, ir skylės greitai pereis į grafeno π juostą. Tačiau mūsų matavimai aiškiai rodo, kad skylių perdavimas (<200 fs) yra daug efektyvesnis nei elektronų perdavimas (∼ 1 ps). Mes priskiriame tai santykiniam energetiniam WS2 ir grafeno juostų suderinimui, kaip parodyta 1 pav. A, kuri siūlo daugiau galimų galutinių būsenų skylės perkėlimui, palyginti su elektronų perdavimu, kaip neseniai tikėjosi (14, 15). Šiuo atveju, darant prielaidą, kad ∼ 2 eV WS2 juostos tarpas, grafeno Dirako taškas ir pusiausvyros cheminis potencialas yra atitinkamai ~0,5 ir ~0,2 eV aukščiau WS2 juostos tarpo vidurio, pažeidžiant elektronų skylės simetriją. Mes nustatėme, kad galimų skylių perdavimo būsenų skaičius yra 6 kartus didesnis nei elektronų perdavimo (žr. Papildomas medžiagas), todėl tikimasi, kad skylių perkėlimas bus greitesnis nei elektronų perkėlimas.
Visiškas mikroskopinis stebimo itin greito asimetrinio krūvio perdavimo vaizdas taip pat turėtų atsižvelgti į orbitų, kurios sudaro A-eksitono bangos funkciją WS2 ir grafeno π-juostos, sutapimą, atitinkamai, skirtingą elektronų-elektronų ir elektronų-fononų sklaidą. kanalai, įskaitant suvaržymus, kuriuos sukelia impulso, energijos, sukimosi ir pseudospino išsaugojimas, plazmos įtaka svyravimai (33), taip pat galimo nuoseklaus fonono virpesių sužadinimo, kuris gali tarpininkauti krūvio perdavimui, vaidmuo (34, 35). Taip pat galima spėlioti, ar stebimą krūvio perdavimo būseną sudaro krūvio perdavimo eksitonai, ar laisvos elektronų skylės poros (žr. Papildomą medžiagą). Norint išsiaiškinti šiuos klausimus, reikia atlikti tolesnius teorinius tyrimus, kurie nepatenka į šio straipsnio taikymo sritį.
Apibendrinant, mes panaudojome tr-ARPES, norėdami ištirti itin greitą tarpsluoksnio krūvio perdavimą epitaksinėje WS2 / grafeno heterostruktūroje. Mes nustatėme, kad sužadinus rezonansą su WS2 A-eksitonu esant 2 eV, fotosužadintos skylės greitai pereina į grafeno sluoksnį, o fotosužadinti elektronai lieka WS2 sluoksnyje. Mes tai priskyrėme faktui, kad galimų skylių perdavimo galutinių būsenų skaičius yra didesnis nei elektronų perdavimo. Nustatyta, kad nuo krūvio atskirtos pereinamosios būsenos tarnavimo laikas yra ~ 1 ps. Kartu su selektyvaus sukimosi optiniu sužadinimu naudojant apskrito poliarizuotą šviesą (22–25), stebimą itin greitą įkrovos perdavimą gali lydėti sukimosi perkėlimas. Šiuo atveju ištirta WS2 / grafeno heterostruktūra gali būti naudojama efektyviam optiniam sukimosi įpurškimui į grafeną, dėl kurio atsiranda naujų optospintroninių prietaisų.
Grafeno mėginiai buvo auginami ant komercinių puslaidininkių 6H-SiC (0001) plokštelių iš SiCrystal GmbH. N legiruotos plokštelės buvo ant ašies su netinkamu pjūviu žemiau 0, 5 °. SiC substratas buvo išgraviruotas vandeniliu, kad būtų pašalinti įbrėžimai ir gauti įprastos plokščios terasos. Tada švarus ir atomiškai plokščias Si-galinis paviršius buvo grafitizuotas, atkaitinant mėginį Ar atmosferoje 1300 ° C temperatūroje 8 minutes (36). Tokiu būdu mes gavome vieną anglies sluoksnį, kuriame kas trečias anglies atomas sudarė kovalentinį ryšį su SiC substratu (37). Tada šis sluoksnis buvo paverstas visiškai sp2 hibridizuotu beveik laisvai stovinčiu skylutiniu grafenu per vandenilio interkalaciją (38). Šie mėginiai vadinami grafenu/H-SiC(0001). Visas procesas buvo atliktas komercinėje „Aixtron“ „Black Magic“ augimo kameroje. WS2 augimas buvo atliktas standartiniame karštų sienelių reaktoriuje žemo slėgio cheminio nusodinimo garais būdu (39, 40), naudojant WO3 ir S miltelius, kurių masės santykis yra 1:100 kaip pirmtakus. WO3 ir S milteliai buvo laikomi atitinkamai 900 ir 200 °C temperatūroje. WO3 milteliai buvo dedami arti substrato. Argonas buvo naudojamas kaip nešančiosios dujos, kurių srautas buvo 8 sccm. Slėgis reaktoriuje buvo palaikomas 0,5 mbar. Mėginiai buvo apibūdinti antrine elektronų mikroskopija, atominės jėgos mikroskopija, Ramano ir fotoliuminescencine spektroskopija, taip pat mažos energijos elektronų difrakcija. Šie matavimai atskleidė du skirtingus WS2 vieno kristalo domenus, kuriuose ΓK arba ΓK kryptis yra suderinta su grafeno sluoksnio ΓK kryptimi. Domeno pusės ilgis svyravo nuo 300 iki 700 nm, o bendra WS2 aprėptis buvo maždaug 40%, tinkama ARPES analizei.
Statiniai ARPES eksperimentai buvo atlikti su pusrutulio formos analizatoriumi (SPECS PHOIBOS 150), naudojant su įkrovimu susietą įtaisą-detektorių sistemą, skirtą dvimačiam elektronų energijos ir impulso aptikimui. Visiems fotoemisijos eksperimentams buvo naudojama didelio srauto He išlydžio šaltinio (VG Scienta VUV5000) nepoliarizuota, monochromatinė He Iα spinduliuotė (21,2 eV). Energija ir kampinė skiriamoji geba mūsų eksperimentuose buvo atitinkamai didesnė nei 30 meV ir 0, 3 ° (atitinka 0, 01 Å−1). Visi eksperimentai buvo atlikti kambario temperatūroje. ARPES yra itin jautri paviršiui technika. Norint išstumti fotoelektronus tiek iš WS2, tiek iš grafeno sluoksnio, buvo naudojami mėginiai, kurių WS2 aprėptis buvo nepilna ∼ 40%.
„tr-ARPES“ sąranka buvo pagrįsta 1 kHz titano: safyro stiprintuvu („Coherent Legend Elite Duo“). Aukštoms harmonikoms generuoti argone buvo panaudota 2 mJ išėjimo galia. Gauta ekstremali ultravioletinė šviesa praėjo per grotelių monochromatorių, gaminantį 100 fs zondo impulsus esant 26 eV fotonų energijai. 8 mJ stiprintuvo išėjimo galia buvo išsiųsta į optinį parametrinį stiprintuvą (HE-TOPAS iš Light Conversion). Signalo pluoštas, esant 1 eV fotono energijai, buvo padvigubintas beta bario borato kristale, kad būtų gauti 2 eV siurblio impulsai. tr-ARPES matavimai buvo atlikti pusrutulio formos analizatoriumi (SPECS PHOIBOS 100). Bendra energija ir laiko skiriamoji geba buvo atitinkamai 240 meV ir 200 fs.
Papildomą šio straipsnio medžiagą rasite adresu http://advances.sciencemag.org/cgi/content/full/6/20/eaay0761/DC1
Tai yra atviros prieigos straipsnis, platinamas pagal Creative Commons Attribution-Noncommercial licenciją, leidžiančią naudoti, platinti ir dauginti bet kokioje laikmenoje, jei toks naudojimas nesiekia komercinės naudos ir jei originalus darbas yra tinkamai. cituojamas.
PASTABA: prašome jūsų el. pašto adreso tik tam, kad asmuo, kuriam rekomenduojate puslapį, žinotų, jog norėjote, kad jis jį matytų, ir kad tai nėra nepageidaujamas paštas. Mes nefiksuojame jokio el. pašto adreso.
Šis klausimas skirtas patikrinti, ar esate žmogus, ar ne, ir išvengti automatinio šlamšto pateikimo.
Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Mes atskleidžiame itin greitą krūvio atskyrimą WS2 / grafeno heterostruktūroje, galbūt leidžiančią optinį sukimosi įpurškimą į grafeną.
Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Mes atskleidžiame itin greitą krūvio atskyrimą WS2 / grafeno heterostruktūroje, galbūt leidžiančią optinį sukimosi įpurškimą į grafeną.
© 2020 Amerikos mokslo pažangos asociacija. Visos teisės saugomos. AAAS yra HINARI, AGORA, OARE, CHORUS, CLOCKSS, CrossRef ir COUNTER.Science Advances ISSN 2375-2548 partneris.
Paskelbimo laikas: 2020-05-25