ຂໍຂອບໃຈທ່ານສໍາລັບການຢ້ຽມຢາມ nature.com. ທ່ານກໍາລັງໃຊ້ເວີຊັນຂອງຕົວທ່ອງເວັບທີ່ມີການສະຫນັບສະຫນູນຈໍາກັດສໍາລັບ CSS. ເພື່ອໃຫ້ໄດ້ປະສົບການທີ່ດີທີ່ສຸດ, ພວກເຮົາແນະນຳໃຫ້ທ່ານໃຊ້ໂປຣແກຣມທ່ອງເວັບທີ່ໃໝ່ກວ່າ (ຫຼືປິດໂໝດເຂົ້າກັນໄດ້ໃນ Internet Explorer). ໃນເວລານີ້, ເພື່ອຮັບປະກັນການສະຫນັບສະຫນູນຢ່າງຕໍ່ເນື່ອງ, ພວກເຮົາກໍາລັງສະແດງເວັບໄຊທ໌ໂດຍບໍ່ມີຮູບແບບແລະ JavaScript.
ພວກເຮົາລາຍງານຜົນກະທົບ photovoltaic ທີ່ໂດດເດັ່ນໃນ YBa2Cu3O6.96 (YBCO) ceramic ລະຫວ່າງ 50 ແລະ 300 K induced ໂດຍການ illumination blue-laser, ເຊິ່ງກ່ຽວຂ້ອງໂດຍກົງກັບ superconductivity ຂອງ YBCO ແລະການໂຕ້ຕອບຂອງ YBCO-metallic electrode. ມີການປີ້ນກັບ polarity ສໍາລັບແຮງດັນວົງຈອນເປີດ Voc ແລະ Isc ກະແສໄຟຟ້າສັ້ນໃນເວລາທີ່ YBCO ຜ່ານການປ່ຽນຈາກ superconducting ກັບລັດ resistive. ພວກເຮົາສະແດງໃຫ້ເຫັນວ່າມີທ່າແຮງທາງໄຟຟ້າໃນທົ່ວສ່ວນຕິດຕໍ່ໂລຫະ superconductor-ປົກກະຕິ, ເຊິ່ງສະຫນອງຜົນບັງຄັບໃຊ້ການແຍກສໍາລັບຄູ່ electron-hole ທີ່ມີຮູບຖ່າຍ. ທ່າແຮງໃນການໂຕ້ຕອບນີ້ຊີ້ຈາກ YBCO ໄປຫາ electrode ໂລຫະໃນເວລາທີ່ YBCO ແມ່ນ superconducting ແລະສະຫຼັບກັບທິດທາງກົງກັນຂ້າມໃນເວລາທີ່ YBCO ກາຍເປັນ nonsuperconducting. ແຫຼ່ງກຳເນີດຂອງທ່າແຮງອາດຈະຖືກກ່ຽວພັນກັບຜົນກະທົບຂອງຄວາມໃກ້ຊິດຢູ່ໃນການໂຕ້ຕອບໂລຫະ-superconductor ໃນເວລາທີ່ YBCO ແມ່ນ superconducting ແລະມູນຄ່າຂອງມັນຄາດວ່າຈະເປັນ ~ 10–8 mV ຢູ່ 50 K ທີ່ມີຄວາມເຂັ້ມຂອງເລເຊີ 502 mW / cm2. ການປະສົມປະສານຂອງວັດສະດຸ p-type YBCO ຢູ່ໃນສະພາບປົກກະຕິກັບວັດສະດຸ n-type Ag-paste ປະກອບເປັນ quasi-pn junction ເຊິ່ງຮັບຜິດຊອບຕໍ່ພຶດຕິກໍາ photovoltaic ຂອງ YBCO ceramics ໃນອຸນຫະພູມສູງ. ການຄົ້ນພົບຂອງພວກເຮົາອາດຈະເປີດທາງໄປສູ່ການໃຊ້ງານໃຫມ່ຂອງອຸປະກອນ photon-ເອເລັກໂຕຣນິກແລະສ່ອງແສງເພີ່ມເຕີມຕໍ່ກັບຜົນກະທົບທີ່ໃກ້ຊິດຢູ່ໃນການໂຕ້ຕອບ superconductor-ໂລຫະ.
ແຮງດັນໄຟຟ້າແຮງດັນຈາກຮູບຖ່າຍໃນຕົວຕົວນໍາອຸນຫະພູມສູງໄດ້ຖືກລາຍງານໃນຕົ້ນຊຸມປີ 1990 ແລະໄດ້ມີການສືບສວນຢ່າງກວ້າງຂວາງຕັ້ງແຕ່ນັ້ນມາ, ແຕ່ລັກສະນະ ແລະກົນໄກຂອງມັນຍັງບໍ່ຖືກແກ້ໄຂເທື່ອ1,2,3,4,5. YBa2Cu3O7-δ (YBCO) ຮູບເງົາບາງໆ 6,7,8, ໂດຍສະເພາະ, ໄດ້ຖືກສຶກສາຢ່າງເຂັ້ມງວດໃນຮູບແບບຂອງຈຸລັງ photovoltaic (PV) ເນື່ອງຈາກຊ່ອງຫວ່າງພະລັງງານທີ່ສາມາດປັບໄດ້ 9,10,11,12,13. ຢ່າງໃດກໍຕາມ, ຄວາມຕ້ານທານສູງຂອງ substrate ສະເຫມີເຮັດໃຫ້ປະສິດທິພາບການແປງຕ່ໍາຂອງອຸປະກອນແລະຫນ້າກາກຄຸນສົມບັດ PV ຕົ້ນຕໍຂອງ YBCO8. ໃນທີ່ນີ້ພວກເຮົາລາຍງານຜົນກະທົບ photovoltaic ທີ່ໂດດເດັ່ນ induced ໂດຍ blue-laser (λ = 450 nm) illumination ໃນ YBa2Cu3O6.96 (YBCO) ceramic ລະຫວ່າງ 50 ແລະ 300 K (Tc ~ 90 K). ພວກເຮົາສະແດງໃຫ້ເຫັນວ່າຜົນກະທົບ PV ແມ່ນກ່ຽວຂ້ອງໂດຍກົງກັບ superconductivity ຂອງ YBCO ແລະລັກສະນະຂອງການໂຕ້ຕອບຂອງ YBCO-metallic electrode. ມີການປີ້ນກັບ polarity ສໍາລັບແຮງດັນວົງຈອນເປີດ Voc ແລະ Isc ກະແສໄຟຟ້າສັ້ນໃນເວລາທີ່ YBCO ຜ່ານການຫັນປ່ຽນຈາກໄລຍະ superconducting ເປັນລັດຕ້ານທານ. ມັນໄດ້ຖືກສະເຫນີວ່າມີທ່າແຮງໄຟຟ້າໃນທົ່ວການໂຕ້ຕອບໂລຫະ superconductor-ປົກກະຕິ, ເຊິ່ງສະຫນອງຜົນບັງຄັບໃຊ້ການແຍກສໍາລັບຄູ່ electron-hole ທີ່ມີຮູບຖ່າຍ. ທ່າແຮງໃນການໂຕ້ຕອບນີ້ຊີ້ຈາກ YBCO ໄປຫາ electrode ໂລຫະໃນເວລາທີ່ YBCO ແມ່ນ superconducting ແລະສະຫຼັບກັບທິດທາງກົງກັນຂ້າມໃນເວລາທີ່ຕົວຢ່າງກາຍເປັນ nonsuperconducting. ຕົ້ນກໍາເນີດຂອງທ່າແຮງອາດຈະກ່ຽວຂ້ອງກັບທໍາມະຊາດກັບຜົນກະທົບໃກ້ຄຽງ 14,15,16,17 ໃນການໂຕ້ຕອບໂລຫະ-superconductor ໃນເວລາທີ່ YBCO ແມ່ນ superconducting ແລະມູນຄ່າຂອງມັນແມ່ນຄາດວ່າຈະເປັນ ~ 10−8 mV ຢູ່ 50 K ທີ່ມີຄວາມເຂັ້ມຂອງເລເຊີ 502 mW. /cm2. ການປະສົມປະສານຂອງວັດສະດຸ p-type YBCO ຢູ່ໃນສະພາບປົກກະຕິກັບວັດສະດຸ n-type Ag-paste forms, ສ່ວນຫຼາຍອາດຈະເປັນຈຸດເຊື່ອມຕໍ່ quasi-pn ເຊິ່ງຮັບຜິດຊອບຕໍ່ພຶດຕິກໍາ PV ຂອງ YBCO ceramics ໃນອຸນຫະພູມສູງ. ການສັງເກດການຂອງພວກເຮົາໄດ້ສ່ອງແສງເພີ່ມເຕີມຕໍ່ກັບຕົ້ນກຳເນີດຂອງຜົນກະທົບ PV ໃນເຄື່ອງປັ້ນດິນເຜົາ YBCO ທີ່ມີອຸນຫະພູມສູງ ແລະ ປູທາງໃຫ້ແກ່ການນຳໄປໃຊ້ໃນອຸປະກອນ optoelectronic ເຊັ່ນ: ເຄື່ອງກວດຈັບແສງແບບເລັ່ງດ່ວນ ແລະ ອື່ນໆ.
ຮູບທີ 1a–c ສະແດງໃຫ້ເຫັນວ່າຄຸນລັກສະນະ IV ຂອງ YBCO ceramic ຕົວຢ່າງຢູ່ທີ່ 50 K. ໂດຍບໍ່ມີການສະຫວ່າງຂອງແສງສະຫວ່າງ, ແຮງດັນໄຟຟ້າໃນທົ່ວຕົວຢ່າງຍັງຄົງຢູ່ທີ່ສູນກັບກະແສການປ່ຽນແປງ, ຕາມທີ່ຄາດໄວ້ຈາກວັດສະດຸ superconducting. ຜົນກະທົບ photovoltaic ທີ່ແນ່ນອນຈະປາກົດຂຶ້ນໃນເວລາທີ່ beam laser ຖືກມຸ້ງໄປທີ່ cathode (ຮູບ 1a): ເສັ້ນໂຄ້ງ IV ຂະຫນານກັບ I-axis ຍ້າຍລົງໄປດ້ວຍການເພີ່ມທະວີການ laser intensity. ມັນເຫັນໄດ້ຊັດເຈນວ່າມີແຮງດັນໄຟຟ້າທີ່ເກີດຈາກຮູບຖ່າຍໃນທາງລົບເຖິງແມ່ນວ່າບໍ່ມີກະແສໄຟຟ້າໃດໆ (ມັກເອີ້ນວ່າແຮງດັນວົງຈອນເປີດ Voc). ເປີ້ນພູສູນຂອງເສັ້ນໂຄ້ງ IV ຊີ້ໃຫ້ເຫັນວ່າຕົວຢ່າງແມ່ນຍັງ superconducting ພາຍໃຕ້ແສງເລເຊີ.
(a–c) ແລະ 300 K (e–g). ຄ່າຂອງ V(I) ໄດ້ຮັບໂດຍການກວາດກະແສຈາກ −10 mA ຫາ +10 mA ໃນສູນຍາກາດ. ພຽງແຕ່ສ່ວນຫນຶ່ງຂອງຂໍ້ມູນການທົດລອງໄດ້ຖືກນໍາສະເຫນີເພື່ອຄວາມຊັດເຈນ. a, ຄຸນລັກສະນະແຮງດັນໃນປະຈຸບັນຂອງ YBCO ທີ່ວັດແທກດ້ວຍຈຸດ laser ຕັ້ງຢູ່ທີ່ cathode (i). ເສັ້ນໂຄ້ງ IV ທັງໝົດແມ່ນເປັນເສັ້ນກົງຕາມລວງນອນທີ່ຊີ້ບອກເຖິງຕົວຢ່າງທີ່ຍັງຄົງຄ້າງດ້ວຍການ irradiation laser. ເສັ້ນໂຄ້ງເລື່ອນລົງດ້ວຍຄວາມເຂັ້ມງວດຂອງເລເຊີທີ່ເພີ່ມຂຶ້ນ, ສະແດງໃຫ້ເຫັນວ່າມີທ່າແຮງທາງລົບ (Voc) ລະຫວ່າງສອງແຮງດັນໄຟຟ້າເຖິງແມ່ນວ່າມີສູນໃນປະຈຸບັນ. ເສັ້ນໂຄ້ງ IV ຍັງຄົງບໍ່ປ່ຽນແປງເມື່ອເລເຊີຖືກມຸ້ງໄປຫາຈຸດສູນກາງຂອງຕົວຢ່າງຢູ່ທີ່ ether 50 K (b) ຫຼື 300 K (f). ເສັ້ນແນວນອນເລື່ອນຂຶ້ນເມື່ອ anode ຖືກສະຫວ່າງ (c). ຮູບແບບ schematic ຂອງຈຸດເຊື່ອມຕໍ່ໂລຫະ-superconductor ຢູ່ 50 K ແມ່ນສະແດງຢູ່ໃນ d. ຄຸນລັກສະນະຂອງແຮງດັນໃນປະຈຸບັນຂອງສະຖານະປົກກະຕິ YBCO ທີ່ 300 K ວັດແທກດ້ວຍເລເຊີທີ່ຊີ້ໃສ່ cathode ແລະ anode ແມ່ນໄດ້ຮັບໃນ e ແລະ g ຕາມລໍາດັບ. ກົງກັນຂ້າມກັບຜົນໄດ້ຮັບຢູ່ທີ່ 50 K, ເປີ້ນພູທີ່ບໍ່ແມ່ນສູນຂອງເສັ້ນຊື່ຊີ້ໃຫ້ເຫັນວ່າ YBCO ຢູ່ໃນສະພາບປົກກະຕິ; ຄ່າຂອງ Voc ແຕກຕ່າງກັນກັບຄວາມເຂັ້ມຂອງແສງສະຫວ່າງໃນທິດທາງກົງກັນຂ້າມ, ຊີ້ໃຫ້ເຫັນກົນໄກການແຍກຄ່າທີ່ແຕກຕ່າງກັນ. ໂຄງສ້າງການໂຕ້ຕອບທີ່ເປັນໄປໄດ້ຢູ່ທີ່ 300 K ແມ່ນສະແດງຢູ່ໃນ hj ຮູບພາບທີ່ແທ້ຈິງຂອງຕົວຢ່າງທີ່ມີນໍາ.
YBCO ທີ່ອຸດົມດ້ວຍອົກຊີເຈນຢູ່ໃນສະພາບ superconducting ສາມາດດູດຊຶມເກືອບເຕັມ spectrum ຂອງແສງຕາເວັນເນື່ອງຈາກຊ່ອງຫວ່າງພະລັງງານຂະຫນາດນ້ອຍຫຼາຍຂອງມັນ (ເຊັ່ນ) 9,10, ດັ່ງນັ້ນການສ້າງຄູ່ electron-hole (e–h). ເພື່ອຜະລິດກະແສໄຟຟ້າວົງຈອນເປີດ Voc ດ້ວຍການດູດຊຶມຂອງໂຟຕອນ, ມັນຈໍາເປັນຕ້ອງແຍກຄູ່ eh ທີ່ສ້າງດ້ວຍຮູບອອກເປັນໄລຍະໆກ່ອນທີ່ຈະມີການປະສົມກັນຄືນໃຫມ່ 18. Voc ລົບ, ທຽບກັບ cathode ແລະ anode ຕາມທີ່ລະບຸໄວ້ໃນຮູບ 1i, ຊີ້ໃຫ້ເຫັນວ່າມີທ່າແຮງໄຟຟ້າໃນທົ່ວການໂຕ້ຕອບຂອງໂລຫະ superconductor, ເຊິ່ງ sweeps ເອເລັກໂຕຣນິກກັບ anode ແລະຮູກັບ cathode ໄດ້. ຖ້າເປັນກໍລະນີ, ມັນຄວນຈະມີທ່າແຮງຊີ້ຈາກ superconductor ໄປຫາ electrode ໂລຫະຢູ່ anode. ດັ່ງນັ້ນ, Voc ໃນທາງບວກຈະໄດ້ຮັບຖ້າພື້ນທີ່ຕົວຢ່າງຢູ່ໃກ້ກັບ anode ຖືກສະຫວ່າງ. ຍິ່ງໄປກວ່ານັ້ນ, ບໍ່ຄວນມີແຮງດັນໄຟຟ້າທີ່ເກີດຈາກຮູບຖ່າຍເມື່ອຈຸດ laser ຖືກຊີ້ໄປຫາພື້ນທີ່ຫ່າງໄກຈາກ electrodes. ມັນແນ່ນອນວ່າເປັນກໍລະນີທີ່ເຫັນໄດ້ຈາກຮູບທີ 1b,c!.
ເມື່ອຈຸດແສງສະຫວ່າງເຄື່ອນຍ້າຍຈາກ electrode cathode ໄປຫາສູນກາງຂອງຕົວຢ່າງ (ປະມານ 1.25 ມມຈາກການໂຕ້ຕອບ), ບໍ່ມີການປ່ຽນແປງຂອງເສັ້ນໂຄ້ງ IV ແລະບໍ່ມີ Voc ສາມາດສັງເກດເຫັນໄດ້ດ້ວຍການເພີ່ມຄວາມເຂັ້ມຂອງເລເຊີເຖິງມູນຄ່າສູງສຸດທີ່ມີຢູ່ (ຮູບ 1b). . ຕາມທໍາມະຊາດ, ຜົນໄດ້ຮັບນີ້ສາມາດຖືກນໍາໄປໃຊ້ກັບຊີວິດທີ່ຈໍາກັດຂອງຜູ້ໃຫ້ບໍລິການທີ່ເຮັດໃຫ້ເກີດຮູບພາບແລະການຂາດການແຍກຢູ່ໃນຕົວຢ່າງ. ຄູ່ electro-hole ສາມາດຖືກສ້າງຂື້ນທຸກຄັ້ງທີ່ຕົວຢ່າງຖືກສະຫວ່າງ, ແຕ່ສ່ວນໃຫຍ່ຂອງຄູ່ e-h ຈະຖືກທໍາລາຍແລະບໍ່ມີຜົນກະທົບ photovoltaic ຖ້າຈຸດ laser ຕົກຢູ່ໃນພື້ນທີ່ຫ່າງໄກຈາກ electrodes ໃດ. ການເຄື່ອນຍ້າຍຈຸດເລເຊີໄປຫາ electrodes anode, ເສັ້ນໂຄ້ງ IV ຂະຫນານກັບແກນ I ຍ້າຍຂຶ້ນເທິງດ້ວຍການເພີ່ມຄວາມເຂັ້ມຂອງເລເຊີ (ຮູບ 1c). ສະໜາມໄຟຟ້າທີ່ຄ້າຍກັນມີຢູ່ໃນຈຸດເຊື່ອມຕໍ່ໂລຫະ-superconductor ຢູ່ anode. ຢ່າງໃດກໍ່ຕາມ, electrode ໂລຫະເຊື່ອມຕໍ່ກັບຜູ້ນໍາທາງບວກຂອງລະບົບການທົດສອບໃນຄັ້ງນີ້. ຮູທີ່ຜະລິດໂດຍເລເຊີໄດ້ຖືກຍູ້ໄປຫາຫົວ anode ແລະດັ່ງນັ້ນຈຶ່ງສັງເກດເຫັນ Voc ໃນທາງບວກ. ຜົນໄດ້ຮັບທີ່ນໍາສະເຫນີໃນທີ່ນີ້ໃຫ້ຫຼັກຖານທີ່ເຂັ້ມແຂງວ່າມີທ່າແຮງການໂຕ້ຕອບທີ່ຊີ້ຈາກ superconductor ໄປຫາ electrode ໂລຫະ.
ຜົນກະທົບ photovoltaic ໃນ YBa2Cu3O6.96 ceramics ທີ່ 300 K ແມ່ນສະແດງໃຫ້ເຫັນໃນຮູບ 1e–g. ໂດຍບໍ່ມີການ illumination ແສງສະຫວ່າງ, ເສັ້ນໂຄ້ງ IV ຂອງຕົວຢ່າງເປັນເສັ້ນຊື່ຂ້າມຕົ້ນກໍາເນີດ. ເສັ້ນຊື່ນີ້ເຄື່ອນທີ່ຂຶ້ນເທິງຂະໜານກັບເສັ້ນເດີມທີ່ມີການເພີ່ມຄວາມເຂັ້ມຂອງເລເຊີ irradiating ຢູ່ cathode ນໍາ (ຮູບ 1e). ມີສອງກໍລະນີຈໍາກັດຄວາມສົນໃຈສໍາລັບອຸປະກອນ photovoltaic. ສະພາບຂອງວົງຈອນສັ້ນເກີດຂື້ນເມື່ອ V = 0. ປະຈຸບັນໃນກໍລະນີນີ້ແມ່ນເອີ້ນວ່າກະແສວົງຈອນສັ້ນ (Isc). ກໍລະນີຈໍາກັດທີສອງແມ່ນສະພາບວົງຈອນເປີດ (Voc) ທີ່ເກີດຂື້ນເມື່ອ R→∞ ຫຼືປະຈຸບັນແມ່ນສູນ. ຮູບທີ 1e ສະແດງໃຫ້ເຫັນຢ່າງຊັດເຈນວ່າ Voc ເປັນບວກແລະເພີ່ມຂຶ້ນດ້ວຍການເພີ່ມຄວາມເຂັ້ມຂອງແສງສະຫວ່າງ, ກົງກັນຂ້າມກັບຜົນໄດ້ຮັບທີ່ໄດ້ຮັບຢູ່ທີ່ 50 K; ໃນຂະນະທີ່ Isc ລົບໄດ້ຖືກສັງເກດເຫັນວ່າເພີ່ມຂຶ້ນໃນລະດັບຄວາມສະຫວ່າງ, ພຶດຕິກໍາປົກກະຕິຂອງຈຸລັງແສງຕາເວັນປົກກະຕິ.
ເຊັ່ນດຽວກັນ, ເມື່ອແສງເລເຊີຖືກຊີ້ໃສ່ພື້ນທີ່ຫ່າງໄກຈາກ electrodes, ເສັ້ນໂຄ້ງ V (I) ແມ່ນເອກະລາດຂອງຄວາມເຂັ້ມຂອງເລເຊີແລະບໍ່ມີຜົນກະທົບ photovoltaic (ຮູບ 1f). ຄ້າຍຄືກັນກັບການວັດແທກຢູ່ທີ່ 50 K, ເສັ້ນໂຄ້ງ IV ຍ້າຍໄປທິດທາງກົງກັນຂ້າມຍ້ອນວ່າ electrode anode ຖືກ irradiated (ຮູບ 1g). ຜົນໄດ້ຮັບທັງຫມົດເຫຼົ່ານີ້ໄດ້ຮັບສໍາລັບລະບົບການວາງ YBCO-Ag ນີ້ຢູ່ທີ່ 300 K ດ້ວຍເລເຊີ irradiated ໃນຕໍາແຫນ່ງທີ່ແຕກຕ່າງກັນຂອງຕົວຢ່າງແມ່ນສອດຄ່ອງກັບການໂຕ້ຕອບທີ່ມີທ່າແຮງກົງກັນຂ້າມກັບທີ່ສັງເກດເຫັນຢູ່ທີ່ 50 K.
ສ່ວນໃຫຍ່ຂອງເອເລັກໂຕຣນິກ condense ໃນຄູ່ Cooper ໃນ superconducting YBCO ຕ່ໍາກວ່າອຸນຫະພູມການປ່ຽນແປງຂອງຕົນ Tc. ໃນຂະນະທີ່ຢູ່ໃນ electrode ໂລຫະ, ເອເລັກໂຕຣນິກທັງຫມົດຍັງຄົງຢູ່ໃນຮູບແບບຄໍານາມ. ມີ gradient ຄວາມຫນາແຫນ້ນຂະຫນາດໃຫຍ່ສໍາລັບທັງສອງອີເລັກຕອນແລະຄູ່ Cooper ຢູ່ໃນບໍລິເວນໃກ້ຄຽງຂອງການໂຕ້ຕອບຂອງໂລຫະ superconductor. ອິເລັກໂທຣນິກທີ່ເປັນຜູ້ຂົນສົ່ງສ່ວນໃຫຍ່ໃນວັດສະດຸໂລຫະຈະແຜ່ຂະຫຍາຍໄປສູ່ພາກພື້ນຂອງ superconductor, ໃນຂະນະທີ່ຄູ່ Cooper-pair ສ່ວນໃຫຍ່ໃນພາກພື້ນ YBCO ຈະແຜ່ຂະຫຍາຍໄປສູ່ພາກພື້ນໂລຫະ. ເນື່ອງຈາກຄູ່ Cooper ມີຄ່າບໍລິການຫຼາຍ ແລະມີຄວາມເຄື່ອນທີ່ໃຫຍ່ກວ່າອິເລັກຕອນທີ່ກະຈາຍຈາກ YBCO ໄປສູ່ພາກພື້ນໂລຫະ, ປະລໍາມະນູທີ່ມີຄ່າທາງບວກຖືກປະໄວ້ທາງຫຼັງ, ສົ່ງຜົນໃຫ້ເກີດສະໜາມໄຟຟ້າໃນພື້ນທີ່ຮັບຜິດຊອບອາວະກາດ. ທິດທາງຂອງພາກສະຫນາມໄຟຟ້ານີ້ແມ່ນສະແດງຢູ່ໃນແຜນວາດ schematic ຮູບ 1d. ການສ່ອງແສງ photon ໃກ້ກັບພາກພື້ນຮັບຜິດຊອບອາວະກາດສາມາດສ້າງຄູ່ eh ທີ່ຈະຖືກແຍກອອກແລະ swept ອອກຜະລິດ photocurrent ໃນທິດທາງ reverse-bias. ທັນທີທີ່ອິເລັກຕອນອອກຈາກສະຫນາມໄຟຟ້າທີ່ສ້າງຂຶ້ນ, ພວກມັນຖືກ condensed ເປັນຄູ່ແລະໄຫຼໄປຫາ electrode ອື່ນໆໂດຍບໍ່ມີການຕ້ານທານ. ໃນກໍລະນີນີ້, Voc ແມ່ນກົງກັນຂ້າມກັບ polarity ທີ່ຕັ້ງໄວ້ກ່ອນແລະສະແດງຄ່າທາງລົບເມື່ອແສງເລເຊີຊີ້ໄປຫາພື້ນທີ່ປະມານ electrode ລົບ. ຈາກມູນຄ່າຂອງ Voc, ທ່າແຮງໃນທົ່ວການໂຕ້ຕອບສາມາດຄາດຄະເນໄດ້: ໄລຍະຫ່າງລະຫວ່າງສອງແຮງດັນໄຟຟ້າ d ແມ່ນ ~ 5 × 10−3 m, ຄວາມຫນາຂອງການໂຕ້ຕອບຂອງໂລຫະ superconductor, di, ຄວນເປັນຄໍາສັ່ງຂອງຂະຫນາດດຽວກັນ. ເປັນຄວາມຍາວສອດຄ່ອງຂອງ YBCO superconductor (~1 nm) 19,20, ເອົາມູນຄ່າຂອງ Voc = 0.03 mV, Vms ທີ່ມີທ່າແຮງໃນການໂຕ້ຕອບໂລຫະ superconductor. ຖືກປະເມີນເປັນ ~ 10−11 V ຢູ່ 50 K ດ້ວຍຄວາມເຂັ້ມຂອງເລເຊີ 502 mW/cm2, ໂດຍໃຊ້ສົມຜົນ,
ພວກເຮົາຕ້ອງການເນັ້ນຢູ່ທີ່ນີ້ວ່າແຮງດັນໄຟຟ້າທີ່ເກີດຈາກຮູບພາບບໍ່ສາມາດອະທິບາຍໄດ້ໂດຍຜົນກະທົບຄວາມຮ້ອນຂອງຮູບ. ມັນໄດ້ຖືກສ້າງຕັ້ງຂຶ້ນໃນການທົດລອງວ່າຄ່າສໍາປະສິດ Seebeck ຂອງ superconductor YBCO ແມ່ນ Ss = 021. ຄ່າສໍາປະສິດ Seebeck ສໍາລັບສາຍທອງແດງຢູ່ໃນຂອບເຂດຂອງ SCu = 0.34–1.15 μV / K3. ອຸນຫະພູມຂອງສາຍທອງແດງຢູ່ຈຸດ laser ສາມາດຍົກຂຶ້ນໄດ້ໂດຍຈໍານວນຂະຫນາດນ້ອຍຂອງ 0.06 K ທີ່ມີຄວາມເຂັ້ມຂອງເລເຊີສູງສຸດທີ່ມີຢູ່ທີ່ 50 K. ນີ້ສາມາດຜະລິດເປັນ thermoelectric ທ່າແຮງຂອງ 6.9 × 10−8 V ຊຶ່ງເປັນສາມຄໍາສັ່ງຂະຫນາດຂະຫນາດນ້ອຍກວ່າ. Voc ທີ່ໄດ້ຮັບໃນຮູບທີ 1 (a). ມັນເຫັນໄດ້ຊັດເຈນວ່າຜົນກະທົບຂອງ thermoelectric ແມ່ນນ້ອຍເກີນໄປທີ່ຈະອະທິບາຍຜົນການທົດລອງ. ໃນຄວາມເປັນຈິງ, ການປ່ຽນແປງຂອງອຸນຫະພູມເນື່ອງຈາກການ irradiation laser ຈະຫາຍໄປໃນເວລາຫນ້ອຍກວ່າຫນຶ່ງນາທີເພື່ອໃຫ້ການປະກອບສ່ວນຈາກຜົນກະທົບຄວາມຮ້ອນສາມາດຖືກລະເລີຍຢ່າງປອດໄພ.
ຜົນກະທົບ photovoltaic ຂອງ YBCO ຢູ່ໃນອຸນຫະພູມຫ້ອງສະແດງໃຫ້ເຫັນວ່າກົນໄກການແຍກຄ່າໃຊ້ຈ່າຍທີ່ແຕກຕ່າງກັນແມ່ນມີສ່ວນຮ່ວມຢູ່ທີ່ນີ້. Superconducting YBCO ຢູ່ໃນສະພາບປົກກະຕິແມ່ນວັດສະດຸປະເພດ p ທີ່ມີຮູເປັນຕົວນໍາຄ່າບໍລິການ 22,23, ໃນຂະນະທີ່ Ag-paste ໂລຫະມີລັກສະນະຂອງວັດສະດຸປະເພດ n. ຄ້າຍຄືກັນກັບ pn junctions, ການແຜ່ກະຈາຍຂອງເອເລັກໂຕຣນິກໃນ paste ເງິນແລະຮູໃນ YBCO ceramic ຈະປະກອບເປັນພາກສະຫນາມໄຟຟ້າພາຍໃນທີ່ຊີ້ໄປຫາ YBCO ceramic ໃນການໂຕ້ຕອບ (ຮູບ 1h). ມັນແມ່ນພາກສະຫນາມພາຍໃນນີ້ທີ່ສະຫນອງຜົນບັງຄັບໃຊ້ການແຍກແລະນໍາໄປສູ່ Voc ບວກແລະລົບ Isc ສໍາລັບລະບົບການວາງ YBCO-Ag ໃນອຸນຫະພູມຫ້ອງ, ດັ່ງທີ່ສະແດງຢູ່ໃນຮູບ 1e. ອີກທາງເລືອກ, Ag-YBCO ສາມາດປະກອບເປັນ p-type Schottky junction ເຊິ່ງຍັງນໍາໄປສູ່ທ່າແຮງການໂຕ້ຕອບທີ່ມີ polarity ດຽວກັນກັບຮູບແບບທີ່ນໍາສະເຫນີຂ້າງເທິງ 24.
ເພື່ອສືບສວນຂະບວນການວິວັດທະນາການລະອຽດຂອງຄຸນສົມບັດຂອງ photovoltaic ໃນລະຫວ່າງການຫັນປ່ຽນ superconducting ຂອງ YBCO, ເສັ້ນໂຄ້ງ IV ຂອງຕົວຢ່າງຢູ່ທີ່ 80 K ໄດ້ຖືກວັດແທກດ້ວຍຄວາມເຂັ້ມຂອງເລເຊີທີ່ເລືອກ illuminating ຢູ່ electrode cathode (ຮູບ 2). ໂດຍບໍ່ມີການ irradiation laser, ແຮງດັນໃນທົ່ວຕົວຢ່າງຮັກສາຢູ່ທີ່ສູນໂດຍບໍ່ຄໍານຶງເຖິງປະຈຸບັນ, ຊີ້ໃຫ້ເຫັນເຖິງສະຖານະ superconducting ຂອງຕົວຢ່າງຢູ່ທີ່ 80 K (ຮູບ 2a). ຄ້າຍຄືກັນກັບຂໍ້ມູນທີ່ໄດ້ຮັບຢູ່ທີ່ 50 K, ເສັ້ນໂຄ້ງ IV ຂະຫນານກັບແກນ I ຍ້າຍລົງໄປຂ້າງລຸ່ມດ້ວຍການເພີ່ມຄວາມເຂັ້ມຂອງເລເຊີຈົນກ່ວາມູນຄ່າທີ່ສໍາຄັນຂອງ PC ແມ່ນບັນລຸໄດ້. ຂ້າງເທິງນີ້ຄວາມເຂັ້ມຂອງເລເຊີທີ່ສໍາຄັນ (Pc), superconductor undergoes ການຫັນປ່ຽນຈາກໄລຍະ superconducting ເປັນໄລຍະ resistive; ແຮງດັນໄຟຟ້າເລີ່ມເພີ່ມຂຶ້ນກັບປະຈຸບັນເນື່ອງຈາກຮູບລັກສະນະຂອງການຕໍ່ຕ້ານໃນ superconductor ໄດ້. ດັ່ງນັ້ນ, ເສັ້ນໂຄ້ງ IV ເລີ່ມຕັດກັບແກນ I ແລະແກນ V ທີ່ນໍາໄປສູ່ Voc ລົບແລະ Isc ໃນທາງບວກໃນຕອນທໍາອິດ. ໃນປັດຈຸບັນຕົວຢ່າງເບິ່ງຄືວ່າຢູ່ໃນສະພາບພິເສດທີ່ຂົ້ວຂອງ Voc ແລະ Isc ແມ່ນມີຄວາມອ່ອນໄຫວທີ່ສຸດຕໍ່ຄວາມເຂັ້ມຂອງແສງສະຫວ່າງ; ດ້ວຍການເພີ່ມຄວາມເຂັ້ມຂອງແສງໜ້ອຍຫຼາຍ Isc ຖືກປ່ຽນຈາກບວກເປັນລົບ ແລະ Voc ຈາກຄ່າລົບເປັນຄ່າບວກ, ຖ່າຍທອດຕົ້ນກຳເນີດ (ຄວາມອ່ອນໄຫວສູງຂອງຄຸນສົມບັດຂອງ photovoltaic, ໂດຍສະເພາະຄ່າຂອງ Isc, ກັບການສ່ອງແສງສາມາດເຫັນໄດ້ຊັດເຈນກວ່າໃນຮູບ. 2b). ຢູ່ທີ່ຄວາມເຂັ້ມຂອງເລເຊີສູງສຸດທີ່ມີຢູ່, ເສັ້ນໂຄ້ງ IV ມີຈຸດປະສົງຈະຂະຫນານກັບກັນແລະກັນ, ເຊິ່ງຫມາຍເຖິງສະຖານະປົກກະຕິຂອງຕົວຢ່າງ YBCO.
ຈຸດສູນກາງຂອງເລເຊີຖືກຈັດວາງຢູ່ອ້ອມຮອບ electrodes cathode (ເບິ່ງຮູບ 1i). a, ເສັ້ນໂຄ້ງ IV ຂອງ YBCO irradiated ດ້ວຍຄວາມເຂັ້ມຂອງເລເຊີທີ່ແຕກຕ່າງກັນ. b. ບໍ່ສາມາດໄດ້ຮັບຄ່າ Isc ຢູ່ທີ່ຄວາມເຂັ້ມຂອງແສງຕ່ຳ (< 110 mW/cm2) ເພາະວ່າເສັ້ນໂຄ້ງ IV ແມ່ນຂະໜານກັບແກນ I ເມື່ອຕົວຢ່າງຢູ່ໃນສະຖານະຕົວນໍາຊຸບເປີ້. b (ລຸ່ມ), ຄວາມຕ້ານທານຄວາມແຕກຕ່າງເປັນຫນ້າທີ່ຂອງຄວາມເຂັ້ມຂອງເລເຊີ.
ການເພິ່ງພາອາໄສຄວາມເຂັ້ມຂອງເລເຊີຂອງ Voc ແລະ Isc ຢູ່ 80 K ແມ່ນສະແດງຢູ່ໃນຮູບ 2b (ເທິງ). ຄຸນສົມບັດ photovoltaic ສາມາດສົນທະນາໃນສາມພາກພື້ນຂອງຄວາມເຂັ້ມຂອງແສງ. ພາກພື້ນທໍາອິດແມ່ນຢູ່ລະຫວ່າງ 0 ແລະ Pc, ໃນທີ່ YBCO ແມ່ນ superconducting, Voc ເປັນລົບແລະຫຼຸດລົງ (ເພີ່ມມູນຄ່າຢ່າງແທ້ຈິງ) ດ້ວຍຄວາມເຂັ້ມຂົ້ນຂອງແສງສະຫວ່າງແລະເຖິງຕໍາ່ສຸດທີ່ Pc. ພາກພື້ນທີສອງແມ່ນຈາກ Pc ໄປສູ່ຄວາມເຂັ້ມຂຸ້ນທີ່ສໍາຄັນອີກ P0, ໃນນັ້ນ Voc ເພີ່ມຂຶ້ນໃນຂະນະທີ່ Isc ຫຼຸດລົງດ້ວຍຄວາມເຂັ້ມຂອງແສງສະຫວ່າງທີ່ເພີ່ມຂຶ້ນແລະທັງສອງສາມາດບັນລຸສູນຢູ່ທີ່ P0. ພາກພື້ນທີສາມແມ່ນສູງກວ່າ P0 ຈົນກ່ວາສະຖານະການປົກກະຕິຂອງ YBCO ຈະມາຮອດ. ເຖິງແມ່ນວ່າທັງສອງ Voc ແລະ Isc ແຕກຕ່າງກັນກັບຄວາມເຂັ້ມຂອງແສງສະຫວ່າງໃນລັກສະນະດຽວກັນກັບພາກພື້ນ 2, ພວກມັນມີຂົ້ວກົງກັນຂ້າມຢູ່ເຫນືອຄວາມເຂັ້ມຂຸ້ນທີ່ສໍາຄັນ P0. ຄວາມສໍາຄັນຂອງ P0 ແມ່ນຢູ່ໃນວ່າບໍ່ມີຜົນກະທົບ photovoltaic ແລະກົນໄກການແຍກຄ່າບໍລິການມີການປ່ຽນແປງຄຸນນະພາບໃນຈຸດນີ້ໂດຍສະເພາະ. ຕົວຢ່າງຂອງ YBCO ກາຍເປັນຕົວນໍາທີ່ບໍ່ແມ່ນ superconducting ໃນລະດັບຄວາມເຂັ້ມຂອງແສງນີ້, ແຕ່ສະຖານະປົກກະຕິຍັງບໍ່ທັນໄດ້ບັນລຸໄດ້.
ຢ່າງຊັດເຈນ, ຄຸນລັກສະນະ photovoltaic ຂອງລະບົບແມ່ນກ່ຽວຂ້ອງຢ່າງໃກ້ຊິດກັບ superconductivity ຂອງ YBCO ແລະການຫັນປ່ຽນ superconducting ຂອງຕົນ. ຄວາມຕ້ານທານຄວາມແຕກຕ່າງ, dV/dI, ຂອງ YBCO ແມ່ນສະແດງຢູ່ໃນຮູບ 2b (ດ້ານລຸ່ມ) ເປັນຫນ້າທີ່ຂອງຄວາມເຂັ້ມຂອງເລເຊີ. ດັ່ງທີ່ໄດ້ກ່າວມາກ່ອນ, ທ່າແຮງໄຟຟ້າທີ່ສ້າງຂຶ້ນໃນການໂຕ້ຕອບເນື່ອງຈາກຈຸດການແຜ່ກະຈາຍຂອງຄູ່ Cooper ຈາກ superconductor ກັບໂລຫະ. ຄ້າຍຄືກັນກັບທີ່ສັງເກດເຫັນຢູ່ທີ່ 50 K, ຜົນກະທົບ photovoltaic ແມ່ນໄດ້ຮັບການປັບປຸງໂດຍການເພີ່ມທະວີການຄວາມເຂັ້ມຂອງ laser ຈາກ 0 ກັບ Pc. ເມື່ອຄວາມເຂັ້ມຂອງເລເຊີເຖິງມູນຄ່າເລັກນ້ອຍຂ້າງເທິງ Pc, ເສັ້ນໂຄ້ງ IV ເລີ່ມອຽງແລະການຕໍ່ຕ້ານຂອງຕົວຢ່າງຈະເລີ່ມປາກົດ, ແຕ່ polarity ຂອງທ່າແຮງຂອງການໂຕ້ຕອບຍັງບໍ່ທັນໄດ້ປ່ຽນແປງ. ຜົນກະທົບຂອງການກະຕຸ້ນ optical ຕໍ່ superconductivity ໄດ້ຮັບການສືບສວນໃນພາກພື້ນທີ່ສັງເກດເຫັນຫຼືໃກ້ IR. ໃນຂະນະທີ່ຂະບວນການພື້ນຖານແມ່ນການທໍາລາຍຄູ່ Cooper ແລະທໍາລາຍ superconductivity25,26, ໃນບາງກໍລະນີການຫັນປ່ຽນ superconductivity ສາມາດປັບປຸງໄດ້ 27,28,29, ໄລຍະໃຫມ່ຂອງ superconductivity ເຖິງແມ່ນວ່າສາມາດ induced30. ການຂາດຕົວຂອງຕົວນໍາຍິ່ງສູງທີ່ເຄື່ອງຄອມພິວເຕີສາມາດຖືກບົ່ງບອກເຖິງການທໍາລາຍຄູ່ທີ່ເກີດຈາກຮູບ. ໃນຈຸດ P0, ທ່າແຮງໃນທົ່ວການໂຕ້ຕອບຈະກາຍເປັນສູນ, ຊີ້ໃຫ້ເຫັນຄວາມຫນາແຫນ້ນຂອງຄ່າໃຊ້ຈ່າຍໃນທັງສອງດ້ານຂອງການໂຕ້ຕອບໄດ້ບັນລຸລະດັບດຽວກັນພາຍໃຕ້ຄວາມເຂັ້ມຂົ້ນຂອງແສງສະຫວ່າງໂດຍສະເພາະນີ້. ການເພີ່ມຂື້ນຂອງຄວາມເຂັ້ມຂອງເລເຊີເຮັດໃຫ້ຄູ່ Cooper ຫຼາຍຖືກທໍາລາຍແລະ YBCO ຄ່ອຍໆປ່ຽນກັບຄືນໄປບ່ອນເປັນວັດສະດຸປະເພດ p. ແທນທີ່ຈະເປັນ electron ແລະ Cooper ການແຜ່ກະຈາຍຂອງຄູ່, ຄຸນນະສົມບັດຂອງການໂຕ້ຕອບແມ່ນກໍານົດໃນປັດຈຸບັນໂດຍການແຜ່ກະຈາຍຂອງເອເລັກໂຕຣນິກແລະຮູທີ່ນໍາໄປສູ່ການປີ້ນກັບກັນ polarity ຂອງພາກສະຫນາມໄຟຟ້າໃນການໂຕ້ຕອບແລະຜົນສະທ້ອນ Voc ໃນທາງບວກ (ປຽບທຽບ Fig.1d, h). ໃນຄວາມເຂັ້ມຂອງເລເຊີສູງຫຼາຍ, ຄວາມຕ້ານທານຄວາມແຕກຕ່າງຂອງ YBCO ອີ່ມຕົວເປັນມູນຄ່າທີ່ສອດຄ້ອງກັນກັບສະຖານະປົກກະຕິແລະທັງ Voc ແລະ Isc ມີແນວໂນ້ມທີ່ຈະແຕກຕ່າງກັນໄປຕາມເສັ້ນທີ່ມີຄວາມເຂັ້ມຂອງເລເຊີ (ຮູບ 2b). ການສັງເກດການນີ້ສະແດງໃຫ້ເຫັນວ່າການ irradiation laser ຢູ່ໃນສະຖານະປົກກະຕິ YBCO ຈະບໍ່ມີການປ່ຽນແປງຄວາມຕ້ານທານແລະຄຸນນະສົມບັດຂອງການໂຕ້ຕອບ superconductor-ໂລຫະ, ແຕ່ພຽງແຕ່ເພີ່ມຄວາມເຂັ້ມຂົ້ນຂອງຄູ່ electron-hole.
ເພື່ອສືບສວນຜົນກະທົບຂອງອຸນຫະພູມຕໍ່ຄຸນສົມບັດຂອງ photovoltaic, ລະບົບໂລຫະ superconductor ໄດ້ຖືກ irradiated ຢູ່ cathode ດ້ວຍ laser ສີຟ້າຂອງຄວາມເຂັ້ມຂົ້ນ 502 mW / cm2. ເສັ້ນໂຄ້ງ IV ທີ່ໄດ້ຮັບໃນອຸນຫະພູມທີ່ເລືອກລະຫວ່າງ 50 ແລະ 300 K ແມ່ນໃຫ້ຢູ່ໃນຮູບ 3a. ແຮງດັນວົງຈອນເປີດ Voc, ກະແສໄຟຟ້າສັ້ນ Isc ແລະຄວາມຕ້ານທານຄວາມແຕກຕ່າງຫຼັງຈາກນັ້ນສາມາດໄດ້ຮັບຈາກເສັ້ນໂຄ້ງ IV ເຫຼົ່ານີ້ແລະສະແດງຢູ່ໃນຮູບ 3b. ໂດຍບໍ່ມີການສະຫວ່າງແສງສະຫວ່າງ, ເສັ້ນໂຄ້ງ IV ທັງຫມົດທີ່ວັດແທກຢູ່ໃນອຸນຫະພູມທີ່ແຕກຕ່າງກັນຜ່ານຕົ້ນກໍາເນີດຕາມຄາດ (inset ຂອງຮູບ 3a). ຄຸນລັກສະນະ IV ປ່ຽນແປງຢ່າງແຮງກັບອຸນຫະພູມທີ່ເພີ່ມຂຶ້ນເມື່ອລະບົບຖືກແສງດ້ວຍເລເຊີທີ່ຂ້ອນຂ້າງແຂງແຮງ (502 mW/cm2). ໃນອຸນຫະພູມຕໍ່າ, ເສັ້ນໂຄ້ງ IV ແມ່ນເສັ້ນກົງຂະຫນານກັບແກນ I ທີ່ມີຄ່າລົບຂອງ Voc. ເສັ້ນໂຄ້ງນີ້ເຄື່ອນຕົວຂຶ້ນໄປດ້ວຍອຸນຫະພູມທີ່ເພີ່ມຂຶ້ນ ແລະຄ່ອຍໆປ່ຽນເປັນເສັ້ນທີ່ມີຄວາມຄ້ອຍບໍ່ເປັນສູນຢູ່ທີ່ອຸນຫະພູມທີ່ສໍາຄັນ Tcp (ຮູບ 3a (ເທິງ)). ເບິ່ງຄືວ່າເສັ້ນໂຄ້ງທີ່ມີລັກສະນະ IV ທັງໝົດ ໝູນອ້ອມຈຸດໜຶ່ງໃນສີ່ຫຼ່ຽມທີ່ສາມ. Voc ເພີ່ມຂຶ້ນຈາກຄ່າລົບເປັນບວກໃນຂະນະທີ່ Isc ຫຼຸດລົງຈາກຄ່າບວກເປັນຄ່າລົບ. ຂ້າງເທິງອຸນຫະພູມການປ່ຽນແປງຂອງ superconducting ຕົ້ນສະບັບ Tc ຂອງ YBCO, ເສັ້ນໂຄ້ງ IV ມີການປ່ຽນແປງແທນທີ່ຈະແຕກຕ່າງກັນກັບອຸນຫະພູມ (ລຸ່ມຂອງຮູບ 3a). ປະການທໍາອິດ, ສູນກາງການຫມຸນຂອງເສັ້ນໂຄ້ງ IV ຍ້າຍໄປຫາສີ່ຫລ່ຽມທໍາອິດ. ອັນທີສອງ, Voc ສືບຕໍ່ຫຼຸດລົງແລະ Isc ເພີ່ມຂຶ້ນດ້ວຍອຸນຫະພູມທີ່ເພີ່ມຂຶ້ນ (ເທິງຂອງຮູບ 3b). ອັນທີສາມ, ຄວາມເປີ້ນພູຂອງເສັ້ນໂຄ້ງ IV ເພີ່ມຂຶ້ນ linearly ກັບອຸນຫະພູມສົ່ງຜົນໃຫ້ຄ່າສໍາປະສິດອຸນຫະພູມບວກຂອງການຕໍ່ຕ້ານ YBCO (ລຸ່ມຂອງຮູບ 3b).
ການເພິ່ງພາອາໄສອຸນຫະພູມຂອງຄຸນລັກສະນະ photovoltaic ສໍາລັບລະບົບການວາງ YBCO-Ag ພາຍໃຕ້ແສງເລເຊີ 502 mW/cm2.
ຈຸດສູນກາງຂອງເລເຊີຖືກຈັດວາງຢູ່ອ້ອມຮອບ electrodes cathode (ເບິ່ງຮູບ 1i). a, ເສັ້ນໂຄ້ງ IV ໄດ້ຮັບຈາກ 50 ຫາ 90 K (ເທິງ) ແລະຈາກ 100 ຫາ 300 K (ລຸ່ມ) ດ້ວຍການເພີ່ມອຸນຫະພູມຂອງ 5 K ແລະ 20 K, ຕາມລໍາດັບ. Inset a ສະແດງໃຫ້ເຫັນລັກສະນະ IV ໃນຫຼາຍອຸນຫະພູມໃນຊ້ໍາ. ເສັ້ນໂຄ້ງທັງໝົດຂ້າມຈຸດຕົ້ນກຳເນີດ. b, ແຮງດັນວົງຈອນເປີດ Voc ແລະກະແສວົງຈອນສັ້ນ Isc (ເທິງ) ແລະຄວາມຕ້ານທານຄວາມແຕກຕ່າງ, dV/dI, ຂອງ YBCO (ລຸ່ມ) ເປັນຫນ້າທີ່ຂອງອຸນຫະພູມ. ອຸນຫະພູມການປ່ຽນແປງຂອງຕົວສົ່ງຕໍ່ superconducting ຄວາມຕ້ານທານສູນ Tcp ບໍ່ໄດ້ຖືກມອບໃຫ້ເພາະວ່າມັນຢູ່ໃກ້ກັບ Tc0 ເກີນໄປ.
ສາມອຸນຫະພູມທີ່ສໍາຄັນສາມາດໄດ້ຮັບການຮັບຮູ້ຈາກຮູບ 3b: Tcp, ຂ້າງເທິງທີ່ YBCO ກາຍເປັນທີ່ບໍ່ແມ່ນ superconducting; Tc0, ເຊິ່ງທັງ Voc ແລະ Isc ກາຍເປັນສູນ ແລະ Tc, ອຸນຫະພູມການປ່ຽນ superconducting onset ຕົ້ນສະບັບຂອງ YBCO ໂດຍບໍ່ມີການ irradiation laser. ຂ້າງລຸ່ມນີ້ Tcp ~ 55 K, laser irradiated YBCO ແມ່ນຢູ່ໃນລັດ superconducting ທີ່ມີຄວາມເຂັ້ມຂຸ້ນຂ້ອນຂ້າງສູງຂອງຄູ່ Cooper. ຜົນກະທົບຂອງການ irradiation laser ແມ່ນເພື່ອຫຼຸດຜ່ອນຄວາມຕ້ານທານຂອງສູນ superconducting ການປ່ຽນແປງອຸນຫະພູມຈາກ 89 K ກັບ ~ 55 K (ລຸ່ມຂອງຮູບ 3b) ໂດຍການຫຼຸດຜ່ອນຄວາມເຂັ້ມຂົ້ນຂອງຄູ່ Cooper ນອກເຫນືອໄປຈາກການຜະລິດແຮງດັນ photovoltaic ແລະປະຈຸບັນ. ອຸນຫະພູມທີ່ເພີ່ມຂຶ້ນຍັງທໍາລາຍຄູ່ Cooper ເຮັດໃຫ້ມີທ່າແຮງຕ່ໍາໃນການໂຕ້ຕອບ. ດັ່ງນັ້ນ, ມູນຄ່າຢ່າງແທ້ຈິງຂອງ Voc ຈະກາຍເປັນຂະຫນາດນ້ອຍ, ເຖິງແມ່ນວ່າຄວາມເຂັ້ມຂອງແສງເລເຊີແມ່ນຖືກນໍາໃຊ້. ທ່າແຮງໃນການໂຕ້ຕອບຈະກາຍເປັນຂະຫນາດນ້ອຍແລະນ້ອຍລົງດ້ວຍການເພີ່ມຂຶ້ນຕື່ມອີກໃນອຸນຫະພູມແລະໄປຮອດສູນຢູ່ທີ່ Tc0. ບໍ່ມີຜົນກະທົບ photovoltaic ໃນຈຸດພິເສດນີ້ເນື່ອງຈາກວ່າບໍ່ມີພາກສະຫນາມພາຍໃນເພື່ອແຍກຄູ່ electron-induced ຮູບຖ່າຍ. ການປີ້ນກັບ polarity ຂອງທ່າແຮງເກີດຂື້ນຂ້າງເທິງອຸນຫະພູມທີ່ສໍາຄັນນີ້ຍ້ອນວ່າຄວາມຫນາແຫນ້ນຂອງຄ່າໃຊ້ຈ່າຍຟຣີໃນ Ag paste ແມ່ນຫຼາຍກ່ວາໃນ YBCO ເຊິ່ງຄ່ອຍໆຖືກໂອນກັບຄືນໄປຫາວັດສະດຸປະເພດ p. ໃນທີ່ນີ້ພວກເຮົາຕ້ອງການທີ່ຈະເນັ້ນຫນັກວ່າການປີ້ນກັບກັນ polarity ຂອງ Voc ແລະ Isc ເກີດຂຶ້ນທັນທີຫຼັງຈາກການຫັນເປັນສູນການຕໍ່ຕ້ານ superconducting, ໂດຍບໍ່ຄໍານຶງເຖິງສາເຫດຂອງການຫັນປ່ຽນ. ການສັງເກດການນີ້ເປີດເຜີຍຢ່າງຈະແຈ້ງ, ເປັນຄັ້ງທໍາອິດ, ຄວາມສໍາພັນລະຫວ່າງ superconductivity ແລະຜົນກະທົບ photovoltaic ທີ່ກ່ຽວຂ້ອງກັບທ່າແຮງການໂຕ້ຕອບຂອງໂລຫະ superconductor. ລັກສະນະຂອງທ່າແຮງນີ້ໃນທົ່ວການໂຕ້ຕອບໂລຫະຊຸບເປີຄອນດັກເຕີ - ປົກກະຕິແມ່ນເປັນຈຸດສຸມການຄົ້ນຄວ້າສໍາລັບຫລາຍສິບປີທີ່ຜ່ານມາແຕ່ຍັງມີຄໍາຖາມຈໍານວນຫຼາຍທີ່ຍັງລໍຖ້າຄໍາຕອບ. ການວັດແທກຜົນກະທົບຂອງ photovoltaic ອາດຈະພິສູດໄດ້ວ່າເປັນວິທີການປະສິດທິພາບສໍາລັບການຂຸດຄົ້ນລາຍລະອຽດ (ເຊັ່ນ: ຄວາມເຂັ້ມແຂງແລະ polarity ຂອງມັນແລະອື່ນໆ) ຂອງທ່າແຮງທີ່ສໍາຄັນນີ້ແລະເພາະສະນັ້ນສ່ອງແສງກ່ຽວກັບຜົນກະທົບໃກ້ຄຽງ superconducting ອຸນຫະພູມສູງ.
ການເພີ່ມຂຶ້ນຕື່ມອີກຂອງອຸນຫະພູມຈາກ Tc0 ຫາ Tc ນໍາໄປສູ່ຄວາມເຂັ້ມຂົ້ນຂອງຄູ່ Cooper ຂະຫນາດນ້ອຍກວ່າແລະການເພີ່ມປະສິດທິພາບໃນການໂຕ້ຕອບທີ່ມີທ່າແຮງແລະຜົນສະທ້ອນທີ່ໃຫຍ່ກວ່າ Voc. ຢູ່ Tc, ຄວາມເຂັ້ມຂົ້ນຂອງຄູ່ Cooper ກາຍເປັນສູນແລະທ່າແຮງການກໍ່ສ້າງໃນການໂຕ້ຕອບເຖິງສູງສຸດ, ເຮັດໃຫ້ Voc ສູງສຸດແລະ Isc ຕ່ໍາສຸດ. ການເພີ່ມຂຶ້ນຢ່າງໄວວາຂອງ Voc ແລະ Isc (ຄ່າຢ່າງແທ້ຈິງ) ໃນລະດັບອຸນຫະພູມນີ້ເທົ່າກັບການຫັນປ່ຽນ superconducting ເຊິ່ງຂະຫຍາຍຈາກ ΔT ~ 3 K ຫາ ~ 34 K ໂດຍການ irradiation laser ຂອງຄວາມເຂັ້ມຂຸ້ນ 502 mW / cm2 (ຮູບ 3b). ໃນລັດປົກກະຕິຂ້າງເທິງ Tc, ແຮງດັນວົງຈອນເປີດ Voc ຫຼຸດລົງດ້ວຍອຸນຫະພູມ (ເທິງຂອງຮູບ 3b), ຄ້າຍຄືກັນກັບພຶດຕິກໍາເສັ້ນຊື່ຂອງ Voc ສໍາລັບຈຸລັງແສງຕາເວັນປົກກະຕິໂດຍອີງໃສ່ pn junctions31,32,33. ເຖິງແມ່ນວ່າອັດຕາການປ່ຽນແປງຂອງ Voc ກັບອຸນຫະພູມ (−dVoc/dT), ເຊິ່ງຂຶ້ນກັບຄວາມເຂັ້ມຂອງເລເຊີ, ມີຂະຫນາດນ້ອຍກວ່າຂອງຈຸລັງແສງຕາເວັນປົກກະຕິ, ຄ່າສໍາປະສິດອຸນຫະພູມຂອງ Voc ສໍາລັບ YBCO-Ag junction ມີຄໍາສັ່ງຂອງຂະຫນາດດຽວກັນກັບວ່າ. ຂອງຈຸລັງແສງຕາເວັນ. ກະແສໄຟຟ້າຮົ່ວໄຫຼຂອງຈຸດເຊື່ອມຕໍ່ pn ສໍາລັບອຸປະກອນຫ້ອງແສງຕາເວັນປົກກະຕິເພີ່ມຂຶ້ນຕາມອຸນຫະພູມທີ່ເພີ່ມຂຶ້ນ, ນໍາໄປສູ່ການຫຼຸດລົງຂອງ Voc ເມື່ອອຸນຫະພູມເພີ່ມຂຶ້ນ. ເສັ້ນໂຄ້ງ IV ເສັ້ນທີ່ສັງເກດເຫັນສໍາລັບລະບົບ Ag-superconductor ນີ້, ເນື່ອງຈາກທໍາອິດມີທ່າແຮງໃນການໂຕ້ຕອບຂະຫນາດນ້ອຍຫຼາຍແລະອັນທີສອງ, ການເຊື່ອມຕໍ່ກັບຄືນໄປບ່ອນຂອງສອງ heterojunctions, ເຮັດໃຫ້ມັນຍາກທີ່ຈະກໍານົດກະແສການຮົ່ວໄຫຼ. ຢ່າງໃດກໍຕາມ, ມັນເປັນໄປໄດ້ຫຼາຍທີ່ວ່າການຂຶ້ນກັບອຸນຫະພູມດຽວກັນຂອງກະແສຮົ່ວໄຫຼແມ່ນຮັບຜິດຊອບຕໍ່ພຶດຕິກໍາ Voc ສັງເກດເຫັນໃນການທົດລອງຂອງພວກເຮົາ. ອີງຕາມຄໍານິຍາມ, Isc ແມ່ນປັດຈຸບັນທີ່ຈໍາເປັນເພື່ອຜະລິດແຮງດັນໄຟຟ້າລົບເພື່ອຊົດເຊີຍ Voc ເພື່ອໃຫ້ແຮງດັນທັງຫມົດແມ່ນສູນ. ເມື່ອອຸນຫະພູມເພີ່ມຂຶ້ນ, Voc ກາຍເປັນຂະຫນາດນ້ອຍລົງເພື່ອໃຫ້ກະແສໄຟຟ້າຫນ້ອຍລົງເພື່ອຜະລິດແຮງດັນທາງລົບ. ນອກຈາກນັ້ນ, ຄວາມຕ້ານທານຂອງ YBCO ເພີ່ມຂຶ້ນຕາມເສັ້ນດ້ວຍອຸນຫະພູມຂ້າງເທິງ Tc (ດ້ານລຸ່ມຂອງຮູບ 3b), ເຊິ່ງຍັງປະກອບສ່ວນໃຫ້ຄ່າຢ່າງແທ້ຈິງຂະຫນາດນ້ອຍກວ່າຂອງ Isc ໃນອຸນຫະພູມສູງ.
ສັງເກດເຫັນວ່າຜົນໄດ້ຮັບທີ່ໄດ້ຮັບໃນຮູບພາບ 2,3 ແມ່ນໄດ້ຮັບໂດຍການ irradiating laser ຢູ່ໃນພື້ນທີ່ປະມານ electrodes cathode. ການວັດແທກຍັງໄດ້ຖືກເຮັດຊ້ໍາອີກດ້ວຍຈຸດ laser ທີ່ຕັ້ງຢູ່ໃນ anode ແລະລັກສະນະ IV ທີ່ຄ້າຍຄືກັນແລະຄຸນສົມບັດ photovoltaic ໄດ້ຖືກສັງເກດເຫັນຍົກເວັ້ນວ່າ polarity ຂອງ Voc ແລະ Isc ໄດ້ຖືກປະຕິເສດໃນກໍລະນີນີ້. ຂໍ້ມູນທັງຫມົດເຫຼົ່ານີ້ນໍາໄປສູ່ກົນໄກສໍາລັບຜົນກະທົບ photovoltaic, ເຊິ່ງກ່ຽວຂ້ອງຢ່າງໃກ້ຊິດກັບການໂຕ້ຕອບຂອງ superconductor-metal.
ສະຫລຸບລວມແລ້ວ, ຄຸນລັກສະນະ IV ຂອງລະບົບການວາງ superconducting YBCO-Ag ຂອງເລເຊີໄດ້ຖືກວັດແທກເປັນຫນ້າທີ່ຂອງອຸນຫະພູມແລະຄວາມເຂັ້ມຂອງເລເຊີ. ຜົນກະທົບ photovoltaic ທີ່ຫນ້າສັງເກດໄດ້ຖືກສັງເກດເຫັນໃນລະດັບອຸນຫະພູມຈາກ 50 ຫາ 300 K. ມັນພົບວ່າຄຸນສົມບັດ photovoltaic ກ່ຽວຂ້ອງຢ່າງແຂງແຮງກັບ superconductivity ຂອງ YBCO ceramics. ການປີ້ນກັບຂົ້ວຂອງ Voc ແລະ Isc ເກີດຂຶ້ນໃນທັນທີຫຼັງຈາກການນໍາສົ່ງ superconducting ຈາກຮູບໄປສູ່ການປ່ຽນແປງທີ່ບໍ່ແມ່ນ superconducting. ການເອື່ອຍອີງອຸນຫະພູມຂອງ Voc ແລະ Isc ທີ່ວັດແທກຄວາມເຂັ້ມຂອງເລເຊີຄົງທີ່ສະແດງໃຫ້ເຫັນເຖິງການປີ້ນກັບຂົ້ວທີ່ແຕກຕ່າງກັນທີ່ອຸນຫະພູມທີ່ສໍາຄັນຂ້າງເທິງທີ່ຕົວຢ່າງກາຍເປັນຄວາມຕ້ານທານ. ໂດຍການກໍານົດຈຸດ laser ໄປຫາສ່ວນທີ່ແຕກຕ່າງກັນຂອງຕົວຢ່າງ, ພວກເຮົາສະແດງໃຫ້ເຫັນວ່າມີທ່າແຮງໄຟຟ້າໃນທົ່ວການໂຕ້ຕອບ, ເຊິ່ງສະຫນອງຜົນບັງຄັບໃຊ້ການແຍກສໍາລັບຄູ່ electron-hole ທີ່ມີຮູບຖ່າຍ. ທ່າແຮງໃນການໂຕ້ຕອບນີ້ຊີ້ຈາກ YBCO ໄປຫາ electrode ໂລຫະໃນເວລາທີ່ YBCO ແມ່ນ superconducting ແລະສະຫຼັບກັບທິດທາງກົງກັນຂ້າມໃນເວລາທີ່ຕົວຢ່າງກາຍເປັນ nonsuperconducting. ແຫຼ່ງກຳເນີດຂອງທ່າແຮງດັ່ງກ່າວອາດຈະຖືກກ່ຽວພັນກັນຕາມທຳມະຊາດກັບຜົນກະທົບທີ່ຢູ່ໃກ້ຄຽງໃນການໂຕ້ຕອບຂອງໂລຫະ-superconductor ເມື່ອ YBCO ແມ່ນ superconducting ແລະຄາດວ່າຈະເປັນ ~10−8 mV ຢູ່ 50 K ທີ່ມີຄວາມເຂັ້ມຂອງເລເຊີ 502 mW/cm2. ການຕິດຕໍ່ຂອງວັດສະດຸ p-type YBCO ຢູ່ໃນສະພາບປົກກະຕິກັບວັດສະດຸ n-type Ag-paste ປະກອບເປັນ quasi-pn junction ເຊິ່ງຮັບຜິດຊອບຕໍ່ພຶດຕິກໍາ photovoltaic ຂອງ YBCO ceramics ຢູ່ໃນອຸນຫະພູມສູງ. ການສັງເກດການຂ້າງເທິງໄດ້ສ່ອງແສງກ່ຽວກັບຜົນກະທົບ PV ໃນອຸນຫະພູມສູງ superconducting YBCO ceramics ແລະ pave ເສັ້ນທາງໄປສູ່ຄໍາຮ້ອງສະຫມັກໃຫມ່ໃນອຸປະກອນ optoelectronic ເຊັ່ນ: ເຄື່ອງກວດຈັບແສງສະຫວ່າງຕົວຕັ້ງຕົວຕີໄວແລະເຄື່ອງກວດຈັບ photon ດຽວ.
ການທົດລອງຜົນກະທົບ photovoltaic ໄດ້ຖືກປະຕິບັດຢູ່ໃນຕົວຢ່າງ YBCO ceramic ຂອງຄວາມຫນາ 0.52 ມມແລະ 8.64 × 2.26 mm2 ຮູບສີ່ຫລ່ຽມມຸມສາກແລະ illuminated ໂດຍຢ່າງຕໍ່ເນື່ອງຄື້ນສີຟ້າ-laser (λ = 450 nm) ມີຈຸດ laser ຂະຫນາດຂອງ 1.25 mm ໃນລັດສະໝີ. ການນໍາໃຊ້ຈໍານວນຫລາຍແທນທີ່ຈະເປັນຕົວຢ່າງຮູບເງົາບາງໆຊ່ວຍໃຫ້ພວກເຮົາສາມາດສຶກສາຄຸນສົມບັດ photovoltaic ຂອງ superconductor ໂດຍບໍ່ມີການຈັດການກັບອິດທິພົນສະລັບສັບຊ້ອນຂອງ substrate6,7. ຍິ່ງໄປກວ່ານັ້ນ, ວັດສະດຸສ່ວນໃຫຍ່ສາມາດເອື້ອອໍານວຍສໍາລັບຂັ້ນຕອນການກະກຽມທີ່ງ່າຍດາຍແລະຄ່າໃຊ້ຈ່າຍຕ່ໍາ. ສາຍນໍາທອງແດງຖືກຕິດຢູ່ໃນຕົວຢ່າງ YBCO ດ້ວຍການວາງເງິນກອບເປັນຈໍານວນສີ່ electrodes ວົງປະມານ 1 ມມໃນເສັ້ນຜ່າກາງ. ໄລຍະຫ່າງລະຫວ່າງສອງໄຟຟ້າແຮງດັນແມ່ນປະມານ 5 ມມ. ຄຸນລັກສະນະ IV ຂອງຕົວຢ່າງໄດ້ຖືກວັດແທກໂດຍໃຊ້ເຄື່ອງວັດແທກຕົວຢ່າງການສັ່ນສະເທືອນ (VersaLab, Quantum Design) ດ້ວຍປ່ອງຢ້ຽມ quartz crystal. ວິທີການສີ່ສາຍມາດຕະຖານຖືກນຳໃຊ້ເພື່ອໃຫ້ໄດ້ເສັ້ນໂຄ້ງ IV. ຕໍາແຫນ່ງທີ່ກ່ຽວຂ້ອງຂອງ electrodes ແລະຈຸດ laser ແມ່ນສະແດງຢູ່ໃນຮູບ 1i.
ວິທີການອ້າງເຖິງບົດຄວາມນີ້: Yang, F. et al. ຕົ້ນກໍາເນີດຂອງຜົນກະທົບ photovoltaic ໃນ superconducting YBa2Cu3O6.96 ceramics. ວິທະຍາສາດ. Rep. 5, 11504; doi: 10.1038/srep11504 (2015).
Chang, CL, Kleinhammes, A., Moulton, WG & Testardi, LR Symmetry-forbidden laser-induced voltages in YBa2Cu3O7 . ຟີຊິກ. Rev. B 41, 11564–11567 (1990).
Kwok, HS, Zheng, JP & Dong, SY ຕົ້ນກໍາເນີດຂອງສັນຍານ photovoltaic ຜິດປົກກະຕິໃນ Y-Ba-Cu-O. ຟີຊິກ. Rev. B 43, 6270–6272 (1991).
Wang, LP, Lin, JL, Feng, QR & Wang, GW ການວັດແທກແຮງດັນໄຟຟ້າຂອງເລເຊີຂອງ superconducting Bi-Sr-Ca-Cu-O. ຟີຊິກ. Rev. B 46, 5773–5776 (1992).
Tate, KL, et al. ແຮງດັນໄຟຟ້າທີ່ເກີດຈາກເລເຊີຊົ່ວຄາວໃນຮູບເງົາອຸນຫະພູມຫ້ອງຂອງ YBa2Cu3O7-x . J. Appl. ຟີຊິກ. 67, 4375–4376 (1990).
Kwok, HS & Zheng, JP ປະຕິກິລິຍາ photovoltaic ຜິດປົກກະຕິໃນ YBa2Cu3O7 . ຟີຊິກ. Rev. B 46, 3692–3695 (1992).
Muraoka, Y., Muramatsu, T., Yamaura, J. & Hiroi, Z. photogenerated hole carrier injection to YBa2Cu3O7−x ໃນ heterostructure oxide. ແອັບ. ຟີຊິກ. ປ່ອຍໃຫ້. 85, 2950–2952 (2004).
Asakura, D. et al. ການສຶກສາ Photoemission ຂອງ YBa2Cu3Oy ຮູບເງົາບາງໆພາຍໃຕ້ແສງສະຫວ່າງແສງສະຫວ່າງ. ຟີຊິກ. Rev. Lett. 93, 247006 (2004).
Yang, F. et al. ຜົນກະທົບ photovoltaic ຂອງ YBa2Cu3O7-δ/SrTiO3 :Nb heterojunction annealed ໃນຄວາມກົດດັນບາງສ່ວນອົກຊີເຈນທີ່ແຕກຕ່າງກັນ. Mater. ປ່ອຍໃຫ້. 130, 51–53 (2014).
Aminov, BA et al. ໂຄງສ້າງສອງຊ່ອງຫວ່າງໃນ Yb(Y)Ba2Cu3O7-x ໄປເຊຍກັນດຽວ. J. Supercond. 7, 361–365 (1994).
Kabanov, VV, Demsar, J., Podobnik, B. & Mihailovic, D. ນະໂຍບາຍດ້ານການຜ່ອນຄາຍ Quasiparticle ໃນ superconductors ທີ່ມີໂຄງສ້າງຊ່ອງຫວ່າງທີ່ແຕກຕ່າງກັນ: ທິດສະດີແລະການທົດລອງກ່ຽວກັບ YBa2Cu3O7-δ . ຟີຊິກ. Rev. B 59, 1497–1506 (1999).
Sun, JR, Xiong, CM, Zhang, YZ & Shen, BG ການແກ້ໄຂຄຸນສົມບັດຂອງ YBa2Cu3O7-δ/SrTiO3 : Nb heterojunction. ແອັບ. ຟີຊິກ. ປ່ອຍໃຫ້. 87, 222501 (2005).
Kamarás, K., Porter, CD, Doss, MG, Herr, SL & Tanner, ການດູດຊຶມ DB Excitonic ແລະ superconductivity ໃນ YBa2Cu3O7-δ . ຟີຊິກ. Rev. Lett. 59, 919–922 (1987).
Yu, G., Heeger, AJ & Stucky, G. transient photoinduced conductivity ໃນ semiconducting ໄປເຊຍກັນດຽວຂອງ YBa2Cu3O6.3: ຄົ້ນຫາລັດ photoinduced ໂລຫະແລະສໍາລັບການ photoinduced superconductivity. ປະຊາຄົມລັດແຂງ. 72, 345–349 (1989).
McMillan, WL Tunneling model ຂອງຜົນກະທົບໃກ້ຄຽງ superconducting. ຟີຊິກ. Rev. 175, 537–542 (1968).
Guéron, S. et al. ຜົນກະທົບຄວາມໃກ້ຄຽງ superconducting ທົດສອບໃນຂະຫນາດຄວາມຍາວ mesoscopic. ຟີຊິກ. Rev. Lett. 77, 3025–3028 (1996).
Annunziata, G. & Manske, D. ຜົນກະທົບທີ່ໃກ້ຄຽງກັບ superconductors noncentrosymmetric. ຟີຊິກ. Rev. B 86, 17514 (2012).
Qu, FM et al. ຜົນກະທົບຄວາມໃກ້ຄຽງ superconducting ທີ່ເຂັ້ມແຂງໃນໂຄງສ້າງປະສົມ Pb-Bi2Te3. ວິທະຍາສາດ. Rep. 2, 339 (2012).
Chapin, DM, Fuller, CS & Pearson, GL A new silicon pn junction photocell for converting solar radiation into power electric. J. App. ຟີຊິກ. 25, 676–677 (1954).
Tomimoto, K. ຜົນກະທົບຂອງ impurity ກ່ຽວກັບຄວາມຍາວຂອງ superconducting coherence ໃນ Zn- ຫຼື Ni-doped YBa2Cu3O6.9 ໄປເຊຍກັນດຽວ. ຟີຊິກ. Rev. B 60, 114–117 (1999).
Ando, Y. & Segawa, K. Magnetoresistance ຂອງ Untwinned YBa2Cu3Oy ໄປເຊຍກັນດຽວໃນຂອບເຂດກ້ວາງຂອງ doping: ຜິດປົກກະຕິ hole-doping ເພິ່ງພາອາໄສຂອງຄວາມຍາວສອດຄ່ອງ. ຟີຊິກ. Rev. Lett. 88, 167005 (2002).
Obertelli, SD & Cooper, JR Systematics ໃນພະລັງງານ thermoelectric ຂອງ high-T, oxides. ຟີຊິກ. Rev. B 46, 14928–14931, (1992).
Sugai, S. et al. ການເຄື່ອນທີ່ຂຶ້ນກັບຄວາມໜາແໜ້ນຂອງສາຍສົ່ງຂອງຈຸດສູງສຸດທີ່ສອດຄ້ອງກັນ ແລະ ໂໝດ LO phonon ໃນ p-type high-Tc superconductors. ຟີຊິກ. Rev. B 68, 184504 (2003).
Nojima, T. et al. ການຫຼຸດຜ່ອນຮູຂຸມຂົນແລະການສະສົມຂອງເອເລັກໂຕຣນິກໃນ YBa2Cu3Oy ຮູບເງົາບາງໆໂດຍໃຊ້ເຕັກນິກ electrochemical: ຫຼັກຖານສໍາລັບສະຖານະໂລຫະ n-type. ຟີຊິກ. Rev. B 84, 020502 (2011).
Tung, RT ຟີຊິກແລະເຄມີຂອງຄວາມສູງອຸປະສັກ Schottky. ແອັບ. ຟີຊິກ. ປ່ອຍໃຫ້. 1, 011304 (2014).
Sai-Halasz, GA, Chi, CC, Denenstein, A. & Langenberg, ຜົນກະທົບ DN ຂອງການທໍາລາຍຄູ່ພາຍນອກແບບເຄື່ອນໄຫວໃນຮູບເງົາທີ່ນໍາມາໃຊ້ສູງ. ຟີຊິກ. Rev. Lett. 33, 215–219 (1974).
Nieva, G. et al. photoinduced ປັບປຸງຂອງ superconductivity. ແອັບ. ຟີຊິກ. ປ່ອຍໃຫ້. 60, 2159–2161 (1992).
Kudinov, VI et al. ປະສິດທິພາບການຖ່າຍພາບຄົງທີ່ໃນຮູບເງົາ YBa2Cu3O6+x ເປັນວິທີການຖ່າຍພາບໄປສູ່ໄລຍະໂລຫະ ແລະຕົວນໍາຊຸບເປີ້. ຟີຊິກ. Rev. B 14, 9017–9028 (1993).
Mankowsky, R. et al. ນະໂຍບາຍດ້ານເສັ້ນເສັ້ນບໍ່ເສັ້ນເປັນພື້ນຖານສໍາລັບການເພີ່ມປະສິດທິພາບຂອງຕົວນໍາຊຸບເປີ້ໃນ YBa2Cu3O6.5 . ທຳມະຊາດ 516, 71–74 (2014).
Fausti, D. et al. superconductivity ແຮງຈູງໃຈແສງສະຫວ່າງໃນຖ້ວຍທີ່ສັ່ງດ້ວຍເສັ້ນດ່າງ. ວິທະຍາສາດ 331, 189–191 (2011).
El-Adawi, MK & Al-Nuaim, IA ການເອື່ອຍອີງການເຮັດວຽກຂອງອຸນຫະພູມຂອງ VOC ສໍາລັບຈຸລັງແສງຕາເວັນທີ່ກ່ຽວຂ້ອງກັບວິທີການໃຫມ່ປະສິດທິພາບຂອງມັນ. Desalination 209, 91–96 (2007).
Vernon, SM & Anderson, WA ຜົນກະທົບອຸນຫະພູມໃນຈຸລັງແສງຕາເວັນ Schottky-barrier silicon. ແອັບ. ຟີຊິກ. ປ່ອຍໃຫ້. 26, 707 (1975).
Katz, EA, Faiman, D. & Tuladhar, SM ການເພິ່ງພາອາໄສອຸນຫະພູມສໍາລັບຕົວກໍານົດການອຸປະກອນ photovoltaic ຂອງຈຸລັງແສງຕາເວັນ polymer-fullerene ພາຍໃຕ້ເງື່ອນໄຂການດໍາເນີນງານ. J. Appl. ຟີຊິກ. 90, 5343–5350 (2002).
ວຽກງານນີ້ໄດ້ຮັບການສະໜັບສະໜູນຈາກມູນນິທິວິທະຍາສາດທຳມະຊາດແຫ່ງຊາດ ສປ ຈີນ (ທຶນຊ່ວຍເຫຼືອລ້າເລກທີ່ 60571063), ໂຄງການຄົ້ນຄວ້າພື້ນຖານຂອງແຂວງເຫີໜານ ສປ ຈີນ (ທຶນຊ່ວຍເຫຼືອລ້າເລກທີ 122300410231).
FY ຂຽນຂໍ້ຄວາມຂອງກະດາດແລະ MYH ກະກຽມຕົວຢ່າງ YBCO ceramic. FY ແລະ MYH ໄດ້ດໍາເນີນການທົດລອງແລະວິເຄາະຜົນໄດ້ຮັບ. FGC ໄດ້ນໍາພາໂຄງການແລະການຕີຄວາມຫມາຍວິທະຍາສາດຂອງຂໍ້ມູນ. ຜູ້ຂຽນທັງຫມົດໄດ້ທົບທວນຄືນຫນັງສືໃບລານ.
ວຽກງານນີ້ໄດ້ຮັບອະນຸຍາດພາຍໃຕ້ໃບອະນຸຍາດສາກົນ Creative Commons Attribution 4.0. ຮູບພາບ ຫຼືເອກະສານພາກສ່ວນທີສາມອື່ນໆໃນບົດຄວາມນີ້ແມ່ນລວມຢູ່ໃນໃບອະນຸຍາດ Creative Commons ຂອງບົດຄວາມ, ເວັ້ນເສຍແຕ່ໄດ້ລະບຸໄວ້ເປັນຢ່າງອື່ນໃນວົງສິນເຊື່ອ; ຖ້າອຸປະກອນບໍ່ໄດ້ຖືກລວມຢູ່ພາຍໃຕ້ໃບອະນຸຍາດ Creative Commons, ຜູ້ໃຊ້ຈະຕ້ອງໄດ້ຮັບການອະນຸຍາດຈາກຜູ້ຖືໃບອະນຸຍາດເພື່ອຜະລິດອຸປະກອນຄືນໃຫມ່. ເພື່ອເບິ່ງສຳເນົາຂອງໃບອະນຸຍາດນີ້, ໃຫ້ເຂົ້າໄປທີ່ http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
Yang, F., Han, M. & Chang, F. ຕົ້ນກໍາເນີດຂອງຜົນກະທົບ photovoltaic ໃນ superconducting YBa2Cu3O6.96 ceramics. Sci Rep 5, 11504 (2015). https://doi.org/10.1038/srep11504
ໂດຍການສົ່ງຄໍາຄິດເຫັນ, ທ່ານຕົກລົງເຫັນດີທີ່ຈະປະຕິບັດຕາມຂໍ້ກໍານົດແລະຂໍ້ແນະນໍາຊຸມຊົນຂອງພວກເຮົາ. ຖ້າເຈົ້າພົບເຫັນບາງອັນທີ່ບໍ່ເໝາະສົມ ຫຼືບໍ່ປະຕິບັດຕາມຂໍ້ກຳນົດ ຫຼືຂໍ້ແນະນຳຂອງພວກເຮົາ ກະລຸນາໝາຍວ່າມັນບໍ່ເໝາະສົມ.
ເວລາປະກາດ: 22-04-2020