Käytämme aika- ja kulmaresoluutiofotoemissiospektroskopiaa (tr-ARPES) tutkiaksemme ultranopeaa varauksen siirtoa epitaksiaalisessa heterorakenteessa, joka on valmistettu yksikerroksisesta WS2:sta ja grafeenista. Tässä heterorakenteessa yhdistyvät suoravälisen puolijohteen edut vahvaan spin-kiertoratakytkentään ja vahvaan valo-aineen vuorovaikutukseen puolimetallin edut, joissa on massattomia kantoaaltoja, joilla on erittäin korkea liikkuvuus ja pitkä pyörimisikä. Havaitsemme, että WS2:n A-eksitonin resonanssissa tapahtuvan fotoeksitaation jälkeen fotoherätetyt reiät siirtyvät nopeasti grafeenikerrokseen, kun taas fotoviritetyt elektronit jäävät WS2-kerrokseen. Tuloksena olevan varauksesta erotetun transienttitilan käyttöiän on havaittu olevan ~1 ps. Pidämme havaintojamme syynä eroihin sirontafaasitilassa, joka johtuu WS2:n ja grafeenikaistan suhteellisesta kohdistuksesta, kuten korkean resoluution ARPES paljasti. Yhdessä spin-selektiivisen optisen virityksen kanssa tutkittu WS2/grafeeni-heterorakenne saattaa tarjota alustan tehokkaalle optiselle spin-injektiolle grafeeniin.
Monien erilaisten kaksiulotteisten materiaalien saatavuus on avannut mahdollisuuden luoda uusia loppujen lopuksi ohuita heterorakenteita, joissa on täysin uusia toiminnallisuuksia, jotka perustuvat räätälöityyn dielektriseen seulomiseen ja erilaisiin läheisyysvaikutuksiin (1–3). Elektroniikan ja optoelektroniikan alan tuleviin sovelluksiin on toteutettu periaatetodistelaitteita (4–6).
Tässä keskitymme epitaksiaalisiin van der Waalsin heterorakenteisiin, jotka koostuvat yksikerroksisesta WS2:sta, suoravälisestä puolijohteesta, jossa on vahva spin-kiertorata-kytkentä ja nauharakenteen huomattava spinjakauma rikkinäisen inversiosymmetrian takia (7), ja yksikerroksisesta grafeenista, puolimetallista. kartiomainen nauharakenne ja erittäin korkea kantoaallon liikkuvuus (8), kasvatettu vetypäätteisellä SiC(0001) päällä. Ensimmäiset merkit ultranopeasta varauksensiirrosta (9–15) ja läheisyyden aiheuttamista spin-kiertoratakytkentävaikutuksista (16–18) tekevät WS2/grafeenista ja vastaavista heterorakenteista lupaavia ehdokkaita tuleviin optoelektronisiin (19) ja optospintroniisiin (20) sovelluksiin.
Pyrimme paljastamaan valogeneroitujen elektroni-reikäparien rentoutumisreittejä WS2/grafeenissa aika- ja kulmaerotteisella fotoemissiospektroskopialla (tr-ARPES). Tätä tarkoitusta varten viritämme heterorakenteen 2 eV:n pumppupulsseilla, jotka resonoivat WS2:n A-eksitoniin (21, 12) ja poistamme fotoelektroneja toisella aikaviiveellä koetinpulssilla 26 eV fotonienergialla. Määritämme fotoelektronien kineettisen energian ja emissiokulman puolipallon muotoisella analysaattorilla pumpun ja anturin viiveen funktiona päästäksemme käsiksi liikemäärän, energian ja aikaresoluution kantoaaltodynamiikkaan. Energia- ja aikaresoluutio on 240 meV ja 200 fs.
Tuloksemme tarjoavat suoraa näyttöä ultranopeasta maksunsiirrosta epitaksiaalisesti kohdistettujen kerrosten välillä, mikä vahvistaa ensimmäiset merkit, jotka perustuvat täysin optisiin tekniikoihin samanlaisissa käsin kootuissa heterorakenteissa mielivaltaisella kerrosten atsimuuttilinjauksella (9–15). Lisäksi osoitamme, että tämä varauksen siirto on erittäin epäsymmetristä. Mittauksemme paljastavat aiemmin havaitsemattoman varauksesta erotetun ohimenevän tilan, jossa WS2- ja grafeenikerroksessa sijaitsevat fotoherätetyt elektronit ja aukot, jotka elävät ~1 ps:n ajan. Tulkitsemme havaintojamme eroina elektronien ja aukkojen siirron sirontafaasitilassa, joka johtuu WS2:n ja grafeenikaistan suhteellisesta kohdistuksesta, kuten korkean resoluution ARPES paljasti. Yhdessä spin- ja laakso-selektiivisen optisen virityksen (22–25) kanssa WS2/grafeeni-heterorakenteet voivat tarjota uuden alustan tehokkaalle ultranopealle optiselle spin-injektiolle grafeeniin.
Kuvassa 1A esitetään korkearesoluutioinen ARPES-mittaus, joka on saatu nauharakenteen heliumlampulla pitkin epitaksiaalisen WS2/grafeeni-heterorakenteen ΓK-suuntaa. Dirac-kartion on havaittu olevan reikäseostettu Dirac-pisteen ollessa ~0,3 eV kemiallisen tasapainopotentiaalin yläpuolella. Spin-jaetun WS2-valenssikaistan yläosan havaitaan olevan ~1,2 eV kemiallisen tasapainopotentiaalin alapuolella.
(A) Tasapainovalovirta mitattuna ΓK-suunnassa polaroimattomalla heliumlampulla. (B) Valovirta negatiiviselle pumpun anturin viiveelle mitattuna p-polarisoiduilla äärimmäisillä ultraviolettipulsseilla 26 eV fotonienergialla. Harmaat ja punaiset katkoviivat osoittavat niiden viivaprofiilien sijainnin, joita käytetään kuvan 2 transienttihuippujen poimimiseen. (C) Pumpun aiheuttamat fotovirran muutokset 200 fs valovirityksen jälkeen pumpun fotonienergialla 2 eV pumpun virtauksella 2 mJ/cm2. Valoelektronien vahvistus ja häviö näytetään punaisella ja sinisellä. Laatikot osoittavat kuvassa 3 esitettyjen pumppu-anturin jälkien integrointialueen.
Kuva 1B esittää tr-ARPES-tilannekuvaa kaistarakenteesta lähellä WS2- ja grafeeni K-pisteitä mitattuna 100 fs:n äärimmäisillä ultraviolettipulsseilla 26 eV fotonienergialla negatiivisella pumppu-anturin viiveellä ennen pumppupulssin saapumista. Tässä spinjakauma ei ratkea näytteen hajoamisen ja 2 eV:n pumppupulssin läsnäolon vuoksi, joka aiheuttaa spektriominaisuuksien tilavarauksen levenemisen. Kuva 1C esittää pumpun aiheuttamia valovirran muutoksia verrattuna kuvioon 1B pumpun anturin viiveellä 200 fs, jolloin pumppuanturin signaali saavuttaa maksiminsa. Punainen ja sininen väri osoittavat valoelektronien vahvistusta ja häviämistä.
Analysoidaksemme tätä rikasta dynamiikkaa yksityiskohtaisemmin, määritämme ensin WS2-valenssikaistan ja grafeenin π-kaistan ohimenevät huippupaikat katkoviivoilla kuvassa 1B, kuten on selitetty yksityiskohtaisesti lisämateriaaleissa. Havaitsemme, että WS2 valenssikaista siirtyy ylöspäin 90 meV (kuva 2A) ja grafeeni π-kaista siirtyy alaspäin 50 meV (kuva 2B). Näiden siirtymien eksponentiaalisen elinajan on havaittu olevan 1,2 ± 0,1 ps WS2:n valenssikaistalla ja 1,7 ± 0,3 ps grafeenin π-kaistalla. Nämä huippusiirtymät tarjoavat ensimmäisen todisteen kahden kerroksen ohimenevästä varautumisesta, jossa ylimääräinen positiivinen (negatiivinen) varaus lisää (vähentää) elektronisten tilojen sitoutumisenergiaa. Huomaa, että WS2-valenssikaistan siirto ylöspäin on vastuussa näkyvästä pumpun anturin signaalista alueella, joka on merkitty mustalla laatikolla kuvassa 1C.
Muutos WS2-valenssikaistan (A) ja grafeenin π-kaistan (B) huipun sijainnissa pumpun anturin viiveen funktiona yhdessä eksponentiaalisten sovitusten kanssa (paksut viivat). WS2-siirtymän käyttöikä kohdassa (A) on 1,2 ± 0,1 ps. Grafeenin siirtymän elinikä kohdassa (B) on 1,7 ± 0,3 ps.
Seuraavaksi integroimme pumppu-anturin signaalin alueille, jotka on merkitty värillisillä laatikoilla kuvassa 1C ja kuvaamme tuloksena saadut lukemat pumppu-anturin viiveen funktiona kuvassa 3. Käyrä 1 kuvassa 3 esittää järjestelmän dynamiikkaa. valoherätetyt kantoaaltoja lähellä WS2-kerroksen johtavuuskaistan alaosaa, joiden elinikä on 1,1 ± 0,1 ps saatu eksponentiaalisesta sovituksesta dataan (katso lisämateriaalit).
Pumppu-anturin jäljet viiveen funktiona, joka saadaan integroimalla valovirta kuvan 1C laatikoilla osoitetulla alueella. Paksut viivat sopivat eksponentiaalisesti dataan. Käyrä (1) Ohimenevä kantoaaltopopulaatio WS2:n johtavuuskaistalla. Käyrä (2) Pumppu-anturin signaali grafeenin π-kaistasta kemiallisen tasapainopotentiaalin yläpuolella. Käyrä (3) Pumppu-anturin signaali grafeenin π-kaistasta kemiallisen tasapainopotentiaalin alapuolella. Käyrä (4) Pumpun anturin nettosignaali WS2:n valenssikaistalla. Käyttöiän on havaittu olevan 1,2 ± 0,1 ps kohdassa (1), 180 ± 20 fs (vahvistus) ja ~2 ps (häviö) kohdassa (2) ja 1,8 ± 0,2 ps (3).
Kuvan 3 käyrissä 2 ja 3 näytetään grafeenin π-kaistan pumppu-anturin signaali. Havaitsemme, että kemiallisen tasapainopotentiaalin (käyrä 2 kuvassa 3) ylittävällä elektronien vahvistuksella on paljon lyhyempi elinikä (180 ± 20 fs) verrattuna kemiallisen tasapainopotentiaalin alapuolelle (1,8 ± 0,2 ps käyrällä 3). kuva 3). Lisäksi kuvan 3 käyrän 2 valovirran alkuvahvistuksen havaitaan muuttuvan häviöksi kohdalla t = 400 fs ja eliniän ~2 ps. Epäsymmetria vahvistuksen ja häviön välillä on todettu puuttuvan peittämättömän yksikerroksisen grafeenin pumppu-anturisignaalissa (katso kuva S5 lisämateriaaleissa), mikä osoittaa, että epäsymmetria on seurausta kerrosten välisestä kytkennästä WS2 / grafeenin heterorakenteessa. Lyhytaikaisen vahvistuksen ja pitkäikäisen häviön havainto kemiallisen tasapainopotentiaalin ylä- ja alapuolella, vastaavasti, osoittaa, että elektronit poistetaan tehokkaasti grafeenikerroksesta heterorakenteen valoeksitaatiossa. Tämän seurauksena grafeenikerros varautuu positiivisesti, mikä on yhdenmukainen kuviossa 2B löytyvän π-kaistan sitoutumisenergian kasvun kanssa. π-kaistan siirto alaspäin poistaa tasapaino-Fermi-Dirac-jakauman korkeaenergisen hännän kemiallisen tasapainopotentiaalin yläpuolelta, mikä osittain selittää pumppu-anturin signaalin etumerkin muutoksen kuvan 3 käyrässä 2. osoittavat alla, että tätä vaikutusta tehostaa edelleen ohimenevä elektronien häviö π-kaistalla.
Tätä skenaariota tukee WS2-valenssikaistan nettopumppu-anturisignaali kuvan 3 käyrässä 4. Nämä tiedot saatiin integroimalla kuvan 1B mustan laatikon antamat lukemat alueella, joka kaappaa elektronit, jotka lähtevät valenssikaistan kaikissa pumpun anturin viiveissä. Kokeellisista virhepalkeista emme löydä merkkejä reikien olemassaolosta WS2:n valenssikaistalla minkään pumpun anturin viiveen vuoksi. Tämä osoittaa, että valoherätyksen jälkeen nämä reiät täyttyvät nopeasti uudelleen lyhyellä aika-asteikolla verrattuna ajalliseen resoluutioomme.
Lopullisen todisteen hypoteesillemme ultranopean varauserotuksesta WS2 / grafeenin heterorakenteessa määritämme grafeenikerrokseen siirrettyjen reikien lukumäärän, kuten on kuvattu yksityiskohtaisesti lisämateriaaleissa. Lyhyesti sanottuna π-kaistan transientti elektroninen jakelu varustettiin Fermi-Dirac-jakaumalla. Reikien lukumäärä laskettiin sitten saaduista transienttikemiallisen potentiaalin ja elektroniikkalämpötilan arvoista. Tulos on esitetty kuvassa 4. Havaitsemme, että yhteensä noin 5 × 1012 reikää/cm2 siirtyy WS2:sta grafeeniin, jonka eksponentiaalinen elinikä on 1,5 ± 0,2 ps.
π-kaistan reikien lukumäärän muutos pumpun anturin viiveen funktiona yhdessä eksponentiaalisen sovituksen kanssa, jolloin käyttöikä on 1,5 ± 0,2 ps.
Kuvien 1 ja 2 havainnoista. Kuvissa 2-4 ilmenee seuraava mikroskooppinen kuva ultranopeasta varauksensiirrosta WS2/grafeeni-heterorakenteessa (kuvio 5). WS2/grafeeni-heterorakenteen fotoeksitaatio 2 eV:lla dominoi A-eksitonin WS2:ssa (kuvio 5A). Ylimääräiset elektroniset viritykset grafeenin Dirac-pisteen yli sekä WS2:n ja grafeenikaistojen välillä ovat energisesti mahdollisia, mutta huomattavasti vähemmän tehokkaita. WS2:n valenssivyöhykkeen fotoexcited reiät täytetään uudelleen grafeenin π-kaistalta peräisin olevilla elektroneilla lyhyessä ajassa verrattuna meidän ajalliseen resoluutioomme (kuva 5A). WS2:n johtavuuskaistalla olevien fotoherättyneiden elektronien elinikä on ~1 ps (kuvio 5B). Grafeenin π-kaistan reikien täyttäminen kestää kuitenkin noin 2 ps (kuva 5B). Tämä osoittaa, että WS2-johtavuuskaistan ja grafeenin π-kaistan välisen suoran elektroninsiirron lisäksi on harkittava lisärelaksaatioreittejä - mahdollisesti vikatilojen (26) kautta - jotta voidaan ymmärtää koko dynamiikka.
(A) Valoeksitaatio resonanssilla WS2:n A-eksitonille 2 eV:lla injektoi elektroneja WS2:n johtavuuskaistalle. Vastaavat reiät WS2:n valenssikaistalla täyttyvät välittömästi uudelleen grafeenin π-kaistan elektroneilla. (B) WS2:n johtavuuskaistan valoherätettyjen kantoaaltojen elinikä on ~1 ps. Grafeenin π-kaistan reiät elävät noin 2 ps:n ajan, mikä osoittaa katkonuolien osoittamien lisäsirontakanavien tärkeyden. Mustat katkoviivat kohdissa (A) ja (B) osoittavat kaistan siirtymiä ja muutoksia kemiallisessa potentiaalissa. (C) Ohimenevässä tilassa WS2-kerros on negatiivisesti varautunut, kun taas grafeenikerros on varautunut positiivisesti. Spin-selektiivisessä virityksessä pyöreäpolarisoidulla valolla WS2:n fotoherätetyillä elektroneilla ja vastaavilla grafeenin reikillä odotetaan olevan päinvastainen spinpolarisaatio.
Ohimenevässä tilassa fotoexcited elektronit sijaitsevat johtavuuskaistalla WS2, kun taas fotoexcited reiät sijaitsevat π-kaistalla grafeeni (kuva 5C). Tämä tarkoittaa, että WS2-kerros on varautunut negatiivisesti ja grafeenikerros on varautunut positiivisesti. Tämä selittää ohimenevät huippusiirtymät (kuva 2), grafeenipumpun anturin signaalin epäsymmetrian (kuvan 3 käyrät 2 ja 3), reikien puuttumisen WS2:n valenssikaistalla (käyrä 4, kuva 3). , sekä lisäreiät grafeenin π-kaistassa (kuva 4). Tämän varauksesta erotetun tilan käyttöikä on ~1 ps (käyrä 1 kuva 3).
Samanlaisia maksu-erotettuja ohimeneviä tiloja on havaittu liittyvissä van der Waalsin heterorakenteissa, jotka on valmistettu kahdesta suoravälisestä puolijohteesta, joissa on tyypin II kaistan kohdistus ja porrastettu bandgap (27-32). Valoeksitaation jälkeen elektronien ja reikien havaittiin siirtyvän nopeasti johtavuuskaistan alaosaan ja vastaavasti valenssikaistan yläosaan, jotka sijaitsevat heterorakenteen eri kerroksissa (27–32).
WS2/grafeeni-heterorakenteemme tapauksessa sekä elektronien että reikien energeettisesti edullisin sijainti on Fermi-tasolla metalligrafeenikerroksessa. Siksi voidaan odottaa, että sekä elektronit että reiät siirtyvät nopeasti grafeenin π-kaistalle. Mittauksemme osoittavat kuitenkin selvästi, että aukkojen siirto (<200 fs) on paljon tehokkaampi kuin elektronien siirto (∼ 1 ps). Me katsomme tämän olevan suhteellinen energinen kohdistus WS2 ja grafeeninauhat, kuten kuvassa 1A, joka tarjoaa suuremman määrän käytettävissä olevia lopputiloja reiän siirtoon verrattuna elektronien siirtoon, kuten (14, 15) äskettäin ennakoitiin. Esillä olevassa tapauksessa olettaen, että WS2-kaistaväli on ~2 eV, grafeeni Dirac -piste ja tasapainokemiallinen potentiaali sijaitsevat vastaavasti ~0,5 ja ~0,2 eV WS2-kaistavälin keskikohdan yläpuolella, rikkoen elektroni-reikäsymmetrian. Havaitsemme, että käytettävissä olevien lopputilojen määrä reiänsiirrolle on noin 6 kertaa suurempi kuin elektronien siirrossa (katso lisämateriaalit), minkä vuoksi aukon siirron odotetaan olevan elektroninsiirtoa nopeampi.
Täydellisessä mikroskooppisessa kuvassa havaitusta ultranopeasta epäsymmetrisestä varauksensiirrosta tulisi kuitenkin ottaa huomioon myös päällekkäisyys orbitaalien välillä, jotka muodostavat A-eksitoniaaltofunktion WS2:ssa ja grafeenin π-kaistan, vastaavasti, erilaiset elektroni-elektroni- ja elektroni-fononi-sironnat. kanavat, mukaan lukien liikemäärän, energian, spinin ja pseudospin-säilön, plasman vaikutuksen asettamat rajoitukset värähtelyt (33) sekä koherenttien fononivärähtelyjen mahdollisen syrjäyttävän virityksen rooli, joka saattaa välittää varauksen siirtoa (34, 35). Voidaan myös spekuloida, koostuuko havaittu varauksensiirtotila varauksensiirtoeksitoneista vai vapaista elektroni-reikäpareista (katso lisämateriaalit). Näiden asioiden selvittämiseksi tarvitaan lisää teoreettisia tutkimuksia, jotka ylittävät tämän asiakirjan.
Yhteenvetona voidaan todeta, että olemme käyttäneet tr-ARPES:ää tutkiaksemme ultranopeaa kerrostenvälistä varauksensiirtoa epitaksiaalisessa WS2/grafeeni-heterorakenteessa. Havaitsimme, että kun ne viritetään resonanssilla WS2:n A-eksitonin kanssa 2 eV:lla, fotoviritetyt reiät siirtyvät nopeasti grafeenikerrokseen, kun taas fotoviritetyt elektronit jäävät WS2-kerrokseen. Löysimme tämän johtuvan siitä, että käytettävissä olevien lopputilojen määrä reiänsiirrolle on suurempi kuin elektronien siirrolle. Varauksesta erotetun transienttitilan elinajan havaittiin olevan ~1 ps. Yhdessä spin-selektiivisen optisen virityksen kanssa, jossa käytetään ympyräpolarisoitua valoa (22–25), havaittuun ultranopeaan varauksensiirtoon saattaa liittyä spin-siirto. Tässä tapauksessa tutkittua WS2/grafeenin heterorakennetta voidaan käyttää tehokkaaseen optiseen spin-injektioon grafeeniin, mikä johtaa uusiin optospintroniisiin laitteisiin.
Grafeeninäytteet kasvatettiin kaupallisilla puolijohtavilla 6H-SiC(0001)-kiekoilla SiCrystal GmbH:lta. N-seostetut kiekot olivat akselilla ja väärinleikkaus oli alle 0,5°. SiC-substraatti vetyetsattiin naarmujen poistamiseksi ja säännöllisten tasaisten terassien saamiseksi. Puhdas ja atomisesti tasainen Si-päätteinen pinta grafitoitiin sitten hehkuttamalla näytettä Ar-ilmakehässä 1300 °C:ssa 8 minuutin ajan (36). Tällä tavalla saimme yhden hiilikerroksen, jossa joka kolmas hiiliatomi muodosti kovalenttisen sidoksen SiC-substraattiin (37). Tämä kerros muutettiin sitten täysin sp2-hybridisoiduksi näennäisesti vapaasti seisovaksi reikäseostetuksi grafeeniksi vetyinterkalaation avulla (38). Näitä näytteitä kutsutaan nimellä grafeeni/H-SiC(0001). Koko prosessi suoritettiin kaupallisessa Black Magic -kasvatuskammiossa Aixtronilta. WS2-kasvatus suoritettiin tavallisessa kuumaseinäisessä reaktorissa matalapaineisella kemiallisella höyrypinnoituksella (39, 40) käyttämällä esiasteena W03- ja S-jauheita, joiden massasuhde oli 1:100. W03- ja S-jauheet pidettiin 900 ja 200 °C:ssa, vastaavasti. W03-jauhe asetettiin lähelle substraattia. Kantokaasuna käytettiin argonia virtauksella 8 sccm. Paine reaktorissa pidettiin 0,5 mbar:ssa. Näytteet karakterisoitiin sekundaarielektronimikroskoopilla, atomivoimamikroskopialla, Raman- ja fotoluminesenssispektroskopialla sekä matalaenergisellä elektronidiffraktiolla. Nämä mittaukset paljastivat kaksi erilaista WS2-yksikiteistä domeenia, joissa joko ΓK- tai ΓK'-suunta on linjassa grafeenikerroksen ΓK-suunnan kanssa. Alueen sivujen pituudet vaihtelivat välillä 300 ja 700 nm, ja WS2:n kokonaispeitto oli noin 40 %, joka soveltui ARPES-analyysiin.
Staattiset ARPES-kokeet suoritettiin puolipallon muotoisella analysaattorilla (SPECS PHOIBOS 150) käyttämällä varauskytkettyä laite-ilmaisinjärjestelmää elektronien energian ja liikemäärän kaksiulotteiseen havaitsemiseen. Kaikissa valoemissiokokeissa käytettiin korkeavirtaisen He-purkauslähteen (VG Scienta VUV5000) polaroimatonta, monokromaattista He Ia -säteilyä (21,2 eV). Energia ja kulmaresoluutio kokeissamme olivat parempia kuin 30 meV ja 0,3° (vastaten 0,01 Å−1), vastaavasti. Kaikki kokeet suoritettiin huoneenlämpötilassa. ARPES on erittäin pintaherkkä tekniikka. Fotoelektronien poistamiseksi sekä WS2- että grafeenikerroksesta käytettiin näytteitä, joiden WS2-peitto oli noin 40 %.
tr-ARPES-kokoonpano perustui 1 kHz:n Titanium:Sapphire -vahvistimeen (Coherent Legend Elite Duo). 2 mJ lähtötehoa käytettiin korkeiden harmonisten tuottamiseen argonissa. Tuloksena oleva äärimmäinen ultraviolettivalo kulki hilamonokromaattorin läpi tuottaen 100 fs koetinpulsseja 26 eV fotonienergialla. 8 mJ vahvistimen lähtötehoa lähetettiin optiseen parametriseen vahvistimeen (HE-TOPAS Light Conversionilta). Signaalinsäde 1 eV fotonienergialla kaksinkertaistettiin beetabariumboraattikiteessä 2 eV:n pumppupulssien saamiseksi. tr-ARPES-mittaukset suoritettiin puolipallon muotoisella analysaattorilla (SPECS PHOIBOS 100). Kokonaisenergia ja ajallinen resoluutio olivat 240 meV ja 200 fs, vastaavasti.
Tämän artikkelin lisämateriaalia on saatavilla osoitteessa http://advances.sciencemag.org/cgi/content/full/6/20/eaay0761/DC1
Tämä on avoimen pääsyn artikkeli, jota jaetaan Creative Commons Attribution-Non Commercial -lisenssin ehtojen mukaisesti, ja joka sallii käytön, jakelun ja jäljentämisen missä tahansa välineessä, kunhan tuloksena oleva käyttö ei ole kaupallista hyötyä ja jos alkuperäinen teos on asianmukaisesti lainattu.
HUOMAA: Pyydämme sähköpostiosoitettasi vain, jotta henkilö, jolle suosittelet sivua, tietää, että halusit hänen näkevän sen, ja että kyseessä ei ole roskaposti. Emme tallenna yhtään sähköpostiosoitetta.
Tämä kysymys on tarkoitettu testaamaan, oletko ihminen vierailija vai et, ja estääksesi automaattisen roskapostin lähettämisen.
Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Paljastamme erittäin nopean varauserottumisen WS2/grafeeni-heterorakenteessa, mikä mahdollisesti mahdollistaa optisen spin-injektion grafeeniin.
Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Paljastamme erittäin nopean varauserottumisen WS2/grafeeni-heterorakenteessa, mikä mahdollisesti mahdollistaa optisen spin-injektion grafeeniin.
© 2020 American Association for the Advancement of Science. Kaikki oikeudet pidätetään. AAAS on HINARI, AGORA, OARE, CHORUS, CLOCKSS, CrossRef ja COUNTER.Science Advances ISSN 2375-2548 kumppani.
Postitusaika: 25.5.2020