Tek katmanlı WS2 ve grafenden yapılmış epitaksiyel bir heteroyapıda ultra hızlı yük transferini araştırmak için zaman ve açı çözümlemeli fotoemisyon spektroskopisini (tr-ARPES) kullanıyoruz. Bu heteroyapı, güçlü spin-yörünge bağlantısı ve güçlü ışık-madde etkileşimi ile doğrudan aralıklı bir yarı iletkenin avantajlarını, son derece yüksek hareket kabiliyetine ve uzun dönüş ömrüne sahip kütlesiz taşıyıcıları barındıran yarı metalin avantajlarıyla birleştirir. WS2'deki A-eksitonuna rezonansta foto-uyarılma sonrasında, foto-uyarılmış deliklerin hızla grafen katmanına aktarıldığını, foto-uyarılmış elektronların WS2 katmanında kaldığını bulduk. Ortaya çıkan yükten ayrılmış geçici durumun ∼1 ps'lik bir ömre sahip olduğu bulunmuştur. Bulgularımızı, yüksek çözünürlüklü ARPES tarafından ortaya konan WS2 ve grafen bantlarının göreceli hizalanmasının neden olduğu saçılma fazı uzayındaki farklılıklara bağlıyoruz. Döndürme seçici optik uyarma ile birlikte, incelenen WS2/grafen heteroyapısı, grafene verimli optik döndürme enjeksiyonu için bir platform sağlayabilir.
Birçok farklı iki boyutlu malzemenin mevcudiyeti, özel dielektrik taramaya ve çeşitli yakınlığın neden olduğu etkilere (1-3) dayanan tamamen yeni işlevselliklere sahip, yeni, nihai olarak ince heteroyapılar yaratma olasılığının önünü açmıştır. Elektronik ve optoelektronik alanında gelecekteki uygulamalara yönelik prensip kanıtlı cihazlar hayata geçirildi (4-6).
Burada, güçlü spin-yörünge bağlantısına sahip doğrudan aralıklı bir yarı iletken olan tek katmanlı WS2 ve kırık inversiyon simetrisi (7) nedeniyle bant yapısında oldukça büyük bir spin bölünmesi olan tek katmanlı WS2 ve bir yarı metal olan tek katmanlı grafenden oluşan epitaksiyel van der Waals heteroyapılarına odaklanıyoruz. konik bant yapısına ve son derece yüksek taşıyıcı hareketliliğe (8) sahip olup, hidrojenle sonlanan SiC(0001) üzerinde büyütülmüştür. Ultra hızlı yük aktarımı (9-15) ve yakınlık kaynaklı spin-yörünge birleştirme etkileri (16-18) için ilk göstergeler, WS2/grafen ve benzeri heteroyapıların gelecekteki optoelektronik (19) ve optospintronik (20) uygulamaları için umut verici adaylar olmasını sağlar.
Zaman ve açı çözümlemeli fotoemisyon spektroskopisi (tr-ARPES) ile WS2/grafendeki fotojenlenmiş elektron-delik çiftlerinin gevşeme yollarını ortaya çıkarmak için yola çıktık. Bu amaçla, heteroyapıyı WS2'deki (21, 12) A eksitonuna rezonans eden 2 eV pompa darbeleriyle uyarırız ve 26 eV foton enerjisinde ikinci bir zaman gecikmeli prob darbesiyle fotoelektronları dışarı atarız. Momentum, enerji ve zaman çözümlü taşıyıcı dinamiklerine erişim sağlamak için pompa-prob gecikmesinin bir fonksiyonu olarak yarı küresel bir analizörle fotoelektronların kinetik enerjisini ve emisyon açısını belirliyoruz. Enerji ve zaman çözünürlüğü sırasıyla 240 meV ve 200 fs'dir.
Sonuçlarımız, epitaksiyel olarak hizalanmış katmanlar arasında ultra hızlı yük aktarımı için doğrudan kanıt sağlar ve katmanların keyfi azimut hizalaması ile benzer manuel olarak birleştirilmiş heteroyapılarda tamamen optik tekniklere dayanan ilk göstergeleri doğrular (9-15). Ayrıca bu yük aktarımının oldukça asimetrik olduğunu da gösterdik. Ölçümlerimiz, sırasıyla WS2 ve grafen katmanında bulunan ve ∼ 1 ps boyunca yaşayan, foto-uyarılmış elektronlar ve deliklerle daha önce gözlemlenmemiş, yükten ayrılmış bir geçici durumu ortaya koymaktadır. Bulgularımızı, yüksek çözünürlüklü ARPES tarafından ortaya konan WS2 ve grafen bantlarının göreceli hizalanmasının neden olduğu elektron ve delik transferi için saçılma faz uzayındaki farklılıklar açısından yorumluyoruz. Spin ve vadi seçici optik uyarma (22-25) ile birleştirildiğinde WS2/grafen heteroyapıları, grafene verimli ultra hızlı optik spin enjeksiyonu için yeni bir platform sağlayabilir.
Şekil 1A, epitaksiyel WS2/grafen heteroyapısının ΓK yönü boyunca bant yapısının helyum lambasıyla elde edilen yüksek çözünürlüklü bir ARPES ölçümünü göstermektedir. Dirac konisinin, denge kimyasal potansiyelinin ~0,3 eV üzerinde bulunan Dirac noktası ile delik katkılı olduğu bulunmuştur. Spin-split WS2 değerlik bandının tepesinin denge kimyasal potansiyelinin ∼1,2 eV altında olduğu bulunmuştur.
(A) Polarize olmayan bir helyum lambasıyla ΓK yönü boyunca ölçülen denge fotoakımı. (B) 26 eV foton enerjisinde p-polarize aşırı ultraviyole darbelerle ölçülen negatif pompa sondası gecikmesi için foto akım. Kesikli gri ve kırmızı çizgiler, Şekil 2'deki geçici tepe konumlarını çıkarmak için kullanılan çizgi profillerinin konumunu işaretler. (C) Pompa akışıyla 2 eV'lik bir pompa foton enerjisinde foto uyarımdan 200 fs sonra foto akımın pompa kaynaklı değişiklikleri 2 mJ/cm2. Fotoelektronların kazancı ve kaybı sırasıyla kırmızı ve mavi renkte gösterilmiştir. Kutular, Şekil 3'te gösterilen pompa sondası izlerinin entegrasyon alanını gösterir.
Şekil 1B, pompa darbesinin gelmesinden önce negatif pompa sondası gecikmesinde 26 eV foton enerjisinde 100 fs aşırı ultraviyole darbeleriyle ölçülen WS2 ve grafen K noktalarına yakın bant yapısının tr-ARPES anlık görüntüsünü gösterir. Burada, numune bozulması ve spektral özelliklerin uzay yükünün genişlemesine neden olan 2 eV pompa darbesinin varlığı nedeniyle dönüş bölünmesi çözülmez. Şekil 1C, pompa-sonda sinyalinin maksimuma ulaştığı 200 fs'lik bir pompa-sonda gecikmesinde, Şekil 1B'ye göre fotoakımın pompa kaynaklı değişikliklerini göstermektedir. Kırmızı ve mavi renkler sırasıyla fotoelektron kazancını ve kaybını gösterir.
Bu zengin dinamiği daha ayrıntılı olarak analiz etmek için, önce Ek Malzemelerde ayrıntılı olarak açıklandığı gibi, WS2 değerlik bandının ve grafen π bandının, Şekil 1B'deki kesikli çizgiler boyunca geçici tepe konumlarını belirleriz. WS2 değerlik bandının 90 meV kadar yukarı kaydığını (Şekil 2A) ve grafen π-bandının 50 meV kadar aşağı kaydığını (Şekil 2B) bulduk. Bu kaymaların üstel ömrünün WS2 değerlik bandı için 1,2 ± 0,1 ps ve grafen π bandı için 1,7 ± 0,3 ps olduğu bulunmuştur. Bu tepe kaymaları, ek pozitif (negatif) yükün elektronik durumların bağlanma enerjisini arttırdığı (azalttığı) iki katmanın geçici şarjının ilk kanıtını sağlar. WS2 değerlik bandının vites yükseltilmesinin, Şekil 1C'de kara kutu ile işaretlenmiş alandaki belirgin pompa probu sinyalinden sorumlu olduğuna dikkat edin.
Üstel uyumlarla (kalın çizgiler) birlikte pompa probu gecikmesinin bir fonksiyonu olarak WS2 değerlik bandının (A) ve grafen π bandının (B) tepe konumundaki değişiklik. (A)'daki WS2 kaymasının ömrü 1,2 ± 0,1 ps'dir. (B)'deki grafen kaymasının ömrü 1,7 ± 0,3 ps'dir.
Daha sonra, pompa sondası sinyalini Şekil 1C'de renkli kutularla gösterilen alanlar üzerine entegre ediyoruz ve elde edilen sayımları Şekil 3'te pompa sondası gecikmesinin bir fonksiyonu olarak çiziyoruz. Şekil 3'teki Eğri 1, sistemin dinamiklerini göstermektedir. Verilere üstel bir uyumdan elde edilen 1,1 ± 0,1 ps ömrü olan WS2 katmanının iletim bandının tabanına yakın foto-uyarılmış taşıyıcılar (bkz. Ek Malzemeler).
Şekil 1C'de kutularla gösterilen alan üzerinde fotoakımın entegre edilmesiyle elde edilen gecikmenin bir fonksiyonu olarak pompa sondası izleri. Kalın çizgiler verilere üstel uyumlardır. Eğri (1) WS2'nin iletim bandındaki geçici taşıyıcı popülasyonu. Eğri (2) Grafenin π bandının denge kimyasal potansiyelinin üzerindeki pompa sondası sinyali. Eğri (3) Denge kimyasal potansiyelinin altındaki grafen π bandının pompa sondası sinyali. Eğri (4) WS2'nin değerlik bandındaki net pompa probu sinyali. Ömürlerin (1)'de 1,2 ± 0,1 ps, (2)'de 180 ± 20 fs (kazanç) ve ∼2 ps (kayıp) ve (3)'te 1,8 ± 0,2 ps olduğu bulunmuştur.
Şekil 3'teki 2 ve 3 numaralı eğrilerde, grafen π bandının pompa sondası sinyalini gösteriyoruz. Denge kimyasal potansiyelinin üzerindeki elektron kazancının (Şekil 3'teki eğri 2), denge kimyasal potansiyelinin altındaki elektron kaybına (eğri 3'teki 1,8 ± 0,2 ps) kıyasla çok daha kısa bir ömre (180 ± 20 fs) sahip olduğunu bulduk. Şekil 3). Ayrıca, Şekil 3'ün 2. eğrisindeki foto akımın başlangıç kazancının, ~2 ps ömrüyle t = 400 fs'de kayba dönüştüğü bulunmuştur. Kazanç ve kayıp arasındaki asimetrinin, kaplanmamış tek katmanlı grafenin pompa-prob sinyalinde bulunmadığı bulunmuştur (bkz. Ek Malzemeler'deki şekil S5), bu asimetrinin WS2 / grafen heteroyapısındaki katmanlar arası eşleşmenin bir sonucu olduğunu gösterir. Denge kimyasal potansiyelinin üstünde ve altında kısa süreli kazanç ve uzun süreli kaybın gözlemlenmesi, heteroyapının ışıkla uyarılması üzerine elektronların grafen katmanından verimli bir şekilde uzaklaştırıldığını gösterir. Sonuç olarak, grafen katmanı pozitif yüklü hale gelir; bu, Şekil 2B'de bulunan π bandının bağlanma enerjisindeki artışla tutarlıdır. π-bandının küçültülmesi, denge Fermi-Dirac dağılımının yüksek enerjili kuyruğunu denge kimyasal potansiyelinin üstünden kaldırır; bu, Şekil 3'ün 2. eğrisindeki pompa sondası sinyalinin işaretindeki değişikliği kısmen açıklar. aşağıda bu etkinin π bandındaki geçici elektron kaybıyla daha da arttığını gösterin.
Bu senaryo, Şekil 3'teki eğri 4'teki WS2 değerlik bandının net pompa-prob sinyali tarafından desteklenmektedir. Bu veriler, Şekil 1B'de ışıkla yayılan elektronları yakalayan kara kutu tarafından verilen alan üzerindeki sayımların entegre edilmesiyle elde edilmiştir. tüm pompa probu gecikmelerindeki değerlik bandı. Deneysel hata çubukları içerisinde, herhangi bir pompa sondası gecikmesi için WS2'nin değerlik bandında deliklerin varlığına dair hiçbir belirti bulamadık. Bu, foto uyarımdan sonra bu deliklerin, zamansal çözünürlüğümüzle karşılaştırıldığında kısa bir zaman ölçeğinde hızla yeniden doldurulduğunu gösterir.
WS2 / grafen heteroyapısında ultra hızlı yük ayrımı hipotezimize son kanıt sağlamak için, Ek Malzemeler'de ayrıntılı olarak açıklandığı gibi grafen katmanına aktarılan deliklerin sayısını belirliyoruz. Kısacası, π-bandının geçici elektronik dağıtımı Fermi-Dirac dağılımıyla donatıldı. Daha sonra geçici kimyasal potansiyel ve elektronik sıcaklık için elde edilen değerlerden delik sayısı hesaplandı. Sonuç Şekil 4'te gösterilmektedir. Toplam ∼5 × 1012 delik/cm2 sayısının WS2'den grafene 1,5 ± 0,2 ps'lik üstel ömürle aktarıldığını bulduk.
1,5 ± 0,2 ps'lik bir kullanım ömrü sağlayan üstel uyumla birlikte pompa sondası gecikmesinin bir fonksiyonu olarak π bandındaki delik sayısının değişmesi.
Şekil 2'deki bulgulardan. Şekil 2 ila 4'te, WS2/grafen heteroyapısındaki ultra hızlı yük aktarımına ilişkin aşağıdaki mikroskobik resim ortaya çıkmaktadır (Şekil 5). WS2/grafen heteroyapısının 2 eV'de ışıkla uyarılması, baskın olarak WS2'deki A eksitonunu doldurur (Şekil 5A). Grafendeki Dirac noktası boyunca ve ayrıca WS2 ile grafen bantları arasında ek elektronik uyarımlar enerji açısından mümkündür ancak önemli ölçüde daha az verimlidir. WS2'nin değerlik bandındaki foto-uyarılmış delikler, zamansal çözünürlüğümüzle karşılaştırıldığında kısa bir zaman ölçeğinde grafen π-bandından kaynaklanan elektronlar tarafından yeniden doldurulur (Şekil 5A). WS2'nin iletim bandındaki ışıkla uyarılmış elektronların ömrü ~1 ps'dir (Şekil 5B). Bununla birlikte, grafen π bandındaki deliklerin yeniden doldurulması ~2 ps alır (Şekil 5B). Bu, WS2 iletim bandı ile grafen π-bandı arasındaki doğrudan elektron transferinin yanı sıra, tam dinamikleri anlamak için muhtemelen kusur durumları (26) aracılığıyla ek gevşeme yollarının dikkate alınması gerektiğini gösterir.
(A) 2 eV'deki WS2 A-eksitonunun rezonansındaki fotouyarılma, elektronları WS2'nin iletim bandına enjekte eder. WS2'nin değerlik bandındaki karşılık gelen delikler, grafen π bandından gelen elektronlar tarafından anında yeniden doldurulur. (B) WS2'nin iletim bandındaki ışıkla uyarılmış taşıyıcıların ömrü ∼1 ps'dir. Grafen π-bandındaki delikler ∼2 ps boyunca yaşar ve bu, kesikli oklarla gösterilen ek saçılma kanallarının önemini gösterir. (A) ve (B)'deki siyah kesikli çizgiler, bant kaymalarını ve kimyasal potansiyeldeki değişiklikleri gösterir. (C) Geçici durumda, grafen katmanı pozitif yüklüyken WS2 katmanı negatif yüklüdür. Dairesel polarize ışıkla spin seçici uyarım için, WS2'deki fotouyarılmış elektronların ve grafendeki karşılık gelen deliklerin zıt spin polarizasyonu göstermesi beklenir.
Geçici durumda, ışıkla uyarılmış elektronlar WS2'nin iletim bandında bulunurken, ışıkla uyarılmış delikler grafenin π bandında bulunur (Şekil 5C). Bu, WS2 katmanının negatif, grafen katmanının ise pozitif yüklü olduğu anlamına gelir. Bu, geçici tepe kaymalarını (Şekil 2), grafen pompa sondası sinyalinin asimetrisini (Şekil 3'ün 2 ve 3 eğrileri), WS2'nin değerlik bandındaki deliklerin yokluğunu (Şekil 3 eğrisi 4) açıklar. grafen π bandındaki ek deliklerin yanı sıra (Şekil 4). Bu yükten ayrılmış durumun ömrü ∼1 ps'dir (eğri 1 Şekil 3).
Benzer yük ayrılmış geçici durumlar, tip II bant hizalaması ve kademeli bant aralığına sahip iki doğrudan aralıklı yarı iletkenden oluşan ilgili van der Waals heteroyapılarında da gözlemlenmiştir (27-32). Fotouyarılmanın ardından elektronların ve deliklerin, heteroyapının farklı katmanlarında yer alan sırasıyla iletim bandının altına ve değerlik bandının tepesine hızla hareket ettiği bulunmuştur (27-32).
WS2/grafen heteroyapımız durumunda, hem elektronlar hem de delikler için enerji açısından en uygun konum, metalik grafen katmanındaki Fermi seviyesidir. Bu nedenle hem elektronların hem de deliklerin hızla grafen π bandına aktarılması beklenir. Ancak ölçümlerimiz açıkça göstermektedir ki delik transferi (<200 fs), elektron transferinden (∼1 ps) çok daha verimlidir. Bunu, yakın zamanda (14, 15) tarafından tahmin edildiği gibi elektron transferine kıyasla delik transferi için daha fazla sayıda mevcut nihai durum sunan, Şekil 1A'da ortaya konduğu gibi WS2 ve grafen bantlarının göreceli enerjik hizalamasına bağlıyoruz. Mevcut durumda, ∼2 eV WS2 bant aralığı varsayıldığında, grafen Dirac noktası ve denge kimyasal potansiyeli, elektron-delik simetrisini bozarak WS2 bant aralığının ortasının sırasıyla ∼0,5 ve ∼0,2 eV üzerinde konumlandırılır. Delik transferi için mevcut son durum sayısının, elektron transferinden ∼ 6 kat daha fazla olduğunu bulduk (bkz. Ek Malzemeler), bu nedenle delik transferinin elektron transferinden daha hızlı olması bekleniyor.
Bununla birlikte, gözlemlenen ultra hızlı asimetrik yük transferinin tam bir mikroskobik resmi, WS2'deki A-eksiton dalga fonksiyonunu oluşturan yörüngeler ile grafen π-bandı arasındaki örtüşmeyi, farklı elektron-elektron ve elektron-fonon saçılımını da dikkate almalıdır. Momentum, enerji, spin ve psödospin korunumu tarafından dayatılan kısıtlamalar, plazma salınımlarının etkisi (33) ve tutarlı fononun olası yer değiştirmeli uyarımının rolü dahil olmak üzere kanallar yük transferine aracılık edebilecek salınımlar (34, 35). Ayrıca, gözlemlenen yük aktarım durumunun yük aktarım eksitonlarından mı yoksa serbest elektron-delik çiftlerinden mi oluştuğunu tahmin etmek mümkündür (bkz. Ek Malzemeler). Bu konuları açıklığa kavuşturmak için mevcut makalenin kapsamını aşan daha ileri teorik araştırmalara ihtiyaç vardır.
Özetle, epitaksiyel bir WS2/grafen heteroyapısında ultra hızlı katmanlar arası yük transferini incelemek için tr-ARPES'i kullandık. 2 eV'de WS2'nin A eksitonuna rezonansta uyarıldığında, foto-uyarılmış deliklerin hızla grafen katmanına aktarıldığını, foto-uyarılmış elektronların ise WS2 katmanında kaldığını bulduk. Bunu delik transferi için mevcut son durum sayısının elektron transferinden daha fazla olmasına bağladık. Yükten ayrılmış geçici durumun ömrünün ∼1 ps olduğu bulundu. Dairesel polarize ışık (22-25) kullanan dönüş seçici optik uyarımla birlikte, gözlemlenen ultra hızlı yük transferine spin transferi eşlik edebilir. Bu durumda, araştırılan WS2/grafen heteroyapısı, yeni optospintronik cihazlarla sonuçlanan grafene verimli optik spin enjeksiyonu için kullanılabilir.
Grafen numuneleri, SiCrystal GmbH'nin ticari yarı iletken 6H-SiC(0001) levhaları üzerinde büyütüldü. N katkılı levhalar 0,5°'nin altında hatalı kesimle eksen üzerindeydi. SiC substratı, çizikleri gidermek ve düzenli düz teraslar elde etmek için hidrojenle aşındırıldı. Temiz ve atomik olarak düz Si ile sonlandırılmış yüzey daha sonra numunenin Ar atmosferinde 1300°C'de 8 dakika süreyle tavlanmasıyla grafitleştirildi (36). Bu şekilde, her üç karbon atomunun SiC substratına (37) kovalent bir bağ oluşturduğu tek bir karbon katmanı elde ettik. Bu katman daha sonra hidrojen interkalasyonu yoluyla tamamen sp2 hibritlenmiş yarı bağımsız delik katkılı grafene dönüştürüldü (38). Bu örneklere grafen/H-SiC(0001) adı verilir. Tüm süreç Aixtron'un ticari bir Kara Büyü büyüme odasında gerçekleştirildi. WS2 büyümesi, öncül olarak kütle oranı 1:100 olan WO3 ve S tozları kullanılarak düşük basınçlı kimyasal buhar biriktirme (39, 40) yoluyla standart bir sıcak duvarlı reaktörde gerçekleştirildi. W03 ve S tozları sırasıyla 900 ve 200°C'de tutuldu. W03 tozu substratın yakınına yerleştirildi. Taşıyıcı gaz olarak 8 sccm akışlı argon kullanıldı. Reaktördeki basınç 0,5 mbar'da tutuldu. Numuneler ikincil elektron mikroskobu, atomik kuvvet mikroskobu, Raman ve fotolüminesans spektroskopisinin yanı sıra düşük enerjili elektron kırınımı ile karakterize edildi. Bu ölçümler, ΓK- veya ΓK' yönünün grafen katmanının ΓK yönü ile hizalandığı iki farklı WS2 tek kristalli alanını ortaya çıkardı. Etki alanı yan uzunlukları 300 ila 700 nm arasında değişmiştir ve toplam WS2 kapsamı, ARPES analizi için uygun olacak şekilde yaklaşık olarak %-40'a yaklaşmıştır.
Statik ARPES deneyleri, elektron enerjisinin ve momentumunun iki boyutlu tespiti için yük bağlantılı bir cihaz-dedektör sistemi kullanılarak yarı küresel bir analizör (SPECS PHOIBOS 150) ile gerçekleştirildi. Tüm fotoemisyon deneyleri için yüksek akışlı bir He deşarj kaynağının (VG Scienta VUV5000) polarize olmayan, monokromatik He Iα radyasyonu (21,2 eV) kullanıldı. Deneylerimizdeki enerji ve açısal çözünürlük sırasıyla 30 meV ve 0,3°'den (0,01 Å−1'e karşılık gelir) daha iyiydi. Tüm deneyler oda sıcaklığında gerçekleştirildi. ARPES son derece yüzeye duyarlı bir tekniktir. Fotoelektronları hem WS2'den hem de grafen katmanından çıkarmak için, WS2 kapsama alanı ~%40 olan numuneler kullanıldı.
tr-ARPES kurulumu 1 kHz Titanyum:Safir amplifikatöre (Coherent Legend Elite Duo) dayanıyordu. Argonda yüksek harmonik üretimi için 2 mJ çıkış gücü kullanıldı. Ortaya çıkan aşırı ultraviyole ışık, 26 eV foton enerjisinde 100 fs prob darbeleri üreten bir ızgaralı monokromatörden geçti. 8 mJ amplifikatör çıkış gücü, optik bir parametrik amplifikatöre (Light Conversion'dan HE-TOPAS) gönderildi. 1-eV foton enerjisindeki sinyal ışınının frekansı, 2-eV pompa darbelerini elde etmek için bir beta baryum borat kristalinde iki katına çıkarıldı. tr-ARPES ölçümleri yarı küresel bir analizör (SPECS PHOIBOS 100) ile yapıldı. Genel enerji ve zamansal çözünürlük sırasıyla 240 meV ve 200 fs idi.
Bu makalenin ek materyaline http://advances.sciencemag.org/cgi/content/full/6/20/eaay0761/DC1 adresinden ulaşılabilir.
Bu, Creative Commons Atıf-GayriTicari lisansının koşulları altında dağıtılan açık erişimli bir makaledir; sonuçta ortaya çıkan kullanım ticari avantaj sağlamadığı ve orijinal eserin uygun şekilde kullanılması koşuluyla, herhangi bir ortamda kullanıma, dağıtıma ve çoğaltmaya izin verir. Alıntı yapıldı.
NOT: E-posta adresinizi yalnızca sayfayı tavsiye ettiğiniz kişinin bu sayfayı görmesini istediğinizi ve bunun önemsiz posta olmadığını bilmesi için istiyoruz. Herhangi bir e-posta adresini yakalamıyoruz.
Bu soru, insan ziyaretçi olup olmadığınızı test etmek ve otomatik spam gönderimlerini önlemek içindir.
Yazan: Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Muhtemelen grafene optik spin enjeksiyonunu mümkün kılan bir WS2/grafen heteroyapısında ultra hızlı yük ayrımını ortaya koyuyoruz.
Yazan: Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Muhtemelen grafene optik spin enjeksiyonunu mümkün kılan bir WS2/grafen heteroyapısında ultra hızlı yük ayrımını ortaya koyuyoruz.
© 2020 Amerikan Bilimi İlerletme Derneği. Her hakkı saklıdır. AAAS, HINARI, AGORA, OARE, CHORUS, CLOCKSS, CrossRef ve COUNTER.Science Advances ISSN 2375-2548'in ortağıdır.
Gönderim zamanı: Mayıs-25-2020