Zaman ve açı çözünürlüklü fotoemisyon spektroskopisini (tr-ARPES) kullanarak, tek katmanlı WS2 ve grafenden yapılmış bir epitaksiyel hetero yapıda ultra hızlı yük transferini araştırıyoruz. Bu hetero yapı, güçlü spin-yörünge kuplajı ve güçlü ışık-madde etkileşimi olan doğrudan boşluklu bir yarı iletkenin avantajlarını, son derece yüksek hareketliliğe ve uzun spin ömürlerine sahip kütleçekimsiz taşıyıcılara ev sahipliği yapan bir yarı metalin avantajlarıyla birleştiriyor. WS2'deki A-eksitonuna rezonansta fotouyarılmadan sonra, fotouyarılmış deliklerin hızla grafen katmanına aktarıldığını, fotouyarılmış elektronların ise WS2 katmanında kaldığını bulduk. Ortaya çıkan yük-ayrılmış geçiş durumunun yaklaşık 1 ps'lik bir ömre sahip olduğu bulundu. Bulgularımızı, yüksek çözünürlüklü ARPES ile ortaya çıkarılan WS2 ve grafen bantlarının göreceli hizalanmasından kaynaklanan saçılma faz uzayındaki farklılıklara bağlıyoruz. Spin-seçici optik uyarımla birlikte, araştırılan WS2/grafen hetero yapısı, grafene etkili optik spin enjeksiyonu için bir platform sağlayabilir.
Birçok farklı iki boyutlu malzemenin kullanılabilirliği, özel dielektrik tarama ve çeşitli yakınlık kaynaklı etkilere dayalı tamamen yeni işlevselliklere sahip yeni, nihayetinde ince hetero yapılar yaratma olasılığını açmıştır (1–3). Elektronik ve optoelektronik alanında gelecekteki uygulamalar için ilke kanıtı cihazları gerçekleştirilmiştir (4–6).
Burada, güçlü spin-yörünge kuplajı ve kırık ters çevirme simetrisi nedeniyle bant yapısında önemli bir spin bölünmesi olan doğrudan boşluklu bir yarı iletken olan tek katmanlı WS2'den (7) ve konik bant yapısına ve son derece yüksek taşıyıcı hareketliliğine sahip bir yarı metal olan tek katmanlı grafenden (8) oluşan epitaksiyel van der Waals hetero yapılarına odaklanıyoruz ve bunlar hidrojenle sonlandırılmış SiC(0001) üzerine büyütülüyor. Ultra hızlı yük transferi (9-15) ve yakınlık kaynaklı spin-yörünge kuplaj etkileri (16-18) için ilk belirtiler, WS2/grafen ve benzer hetero yapıları gelecekteki optoelektronik (19) ve optospintronik (20) uygulamaları için umut verici adaylar haline getiriyor.
WS2/grafendeki fotojenerasyonlu elektron-delik çiftlerinin gevşeme yollarını zaman ve açı çözünürlüklü fotoemisyon spektroskopisi (tr-ARPES) ile ortaya çıkarmayı amaçladık. Bu amaçla, WS2'deki A-eksitonuna rezonanslı 2-eV pompa darbeleriyle hetero yapıyı uyardık (21, 12) ve 26-eV foton enerjisinde ikinci bir zaman gecikmeli prob darbesiyle fotoelektronları dışarı attık. Momentum, enerji ve zaman çözünürlüklü taşıyıcı dinamiklerine erişmek için pompa-prob gecikmesinin bir fonksiyonu olarak yarım küresel bir analizörle fotoelektronların kinetik enerjisini ve emisyon açısını belirledik. Enerji ve zaman çözünürlüğü sırasıyla 240 meV ve 200 fs'dir.
Sonuçlarımız, epitaksiyel olarak hizalanmış katmanlar arasında ultra hızlı yük transferi için doğrudan kanıt sunarak, benzer elle birleştirilmiş hetero yapılarda, katmanların keyfi azimutal hizalanmasıyla (9–15) tüm optik tekniklere dayalı ilk belirtileri doğrulamaktadır. Ek olarak, bu yük transferinin oldukça asimetrik olduğunu gösteriyoruz. Ölçümlerimiz, sırasıyla WS2 ve grafen katmanında bulunan fotouyarılmış elektronlar ve deliklerle, daha önce gözlemlenmemiş, yaklaşık 1 ps yaşayan yük-ayrılmış bir geçiş durumunu ortaya koymaktadır. Bulgularımızı, yüksek çözünürlüklü ARPES tarafından ortaya çıkarılan WS2 ve grafen bantlarının göreceli hizalanmasının neden olduğu elektron ve delik transferi için saçılma faz uzayındaki farklılıklar açısından yorumluyoruz. Spin ve vadi seçici optik uyarımla (22–25) birleştirilen WS2/grafen hetero yapıları, grafene verimli ultra hızlı optik spin enjeksiyonu için yeni bir platform sağlayabilir.
Şekil 1A, epitaksiyel WS2/grafen hetero yapısının ΓK yönü boyunca bant yapısının bir helyum lambasıyla elde edilen yüksek çözünürlüklü bir ARPES ölçümünü göstermektedir. Dirac konisinin, denge kimyasal potansiyelinin ∼0,3 eV üzerinde bulunan Dirac noktasıyla delik katkılı olduğu bulunmuştur. Spin-bölünmüş WS2 değerlik bandının tepesinin denge kimyasal potansiyelinin ∼1,2 eV altında olduğu bulunmuştur.
(A) Polarize olmayan bir helyum lambasıyla ΓK yönü boyunca ölçülen denge fotoakımı. (B) 26-eV foton enerjisinde p-polarize aşırı ultraviyole darbeleriyle ölçülen negatif pompa-prob gecikmesi için fotoakım. Kesikli gri ve kırmızı çizgiler, Şekil 2'deki geçici tepe konumlarını çıkarmak için kullanılan çizgi profillerinin konumunu işaretler. (C) 2 eV'lik bir pompa foton enerjisinde ve 2 mJ/cm2'lik bir pompa akısında fotouyarmadan 200 fs sonra fotoakımın pompa kaynaklı değişimleri. Fotoelektronların kazancı ve kaybı sırasıyla kırmızı ve mavi olarak gösterilmiştir. Kutular, Şekil 3'te gösterilen pompa-prob izleri için entegrasyon alanını gösterir.
Şekil 1B, pompa darbesinin varışından önce negatif pompa-sondaj gecikmesinde 26-eV foton enerjisinde 100-fs aşırı ultraviyole darbeleriyle ölçülen WS2 ve grafen K noktalarına yakın bant yapısının tr-ARPES anlık görüntüsünü gösterir. Burada, spin bölünmesi, örnek bozulması ve spektral özelliklerin uzay yükü genişlemesine neden olan 2-eV pompa darbesinin varlığı nedeniyle çözülmez. Şekil 1C, pompa-sondaj sinyalinin maksimuma ulaştığı 200 fs'lik bir pompa-sondaj gecikmesinde Şekil 1B'ye göre fotoakımın pompa kaynaklı değişimlerini gösterir. Kırmızı ve mavi renkler sırasıyla fotoelektronların kazanımını ve kaybını gösterir.
Bu zengin dinamikleri daha ayrıntılı olarak analiz etmek için, öncelikle Ek Malzemeler'de ayrıntılı olarak açıklandığı gibi, Şekil 1B'deki kesikli çizgiler boyunca WS2 değerlik bandının ve grafen π bandının geçici tepe konumlarını belirliyoruz. WS2 değerlik bandının 90 meV yukarı kaydığını (Şekil 2A) ve grafen π bandının 50 meV aşağı kaydığını (Şekil 2B) buluyoruz. Bu kaymaların üstel ömrünün WS2 değerlik bandı için 1,2 ± 0,1 ps ve grafen π bandı için 1,7 ± 0,3 ps olduğu bulunmuştur. Bu tepe kaymaları, iki katmanın geçici olarak yüklendiğine dair ilk kanıtı sağlar; burada ek pozitif (negatif) yük, elektronik durumların bağlanma enerjisini artırır (azaltır). Şekil 1C'de siyah kutu ile işaretlenen alanda belirgin pompa-araştırma sinyalinin, WS2 valans bandının yukarı kaydırılmasından kaynaklandığına dikkat ediniz.
WS2 değerlik bandının (A) ve grafen π-bandının (B) tepe pozisyonundaki değişim, pompalama-sondaj gecikmesinin bir fonksiyonu olarak ve üstel uyumlarla birlikte (kalın çizgiler). (A)'daki WS2 kaymasının ömrü 1,2 ± 0,1 ps'dir. (B)'deki grafen kaymasının ömrü 1,7 ± 0,3 ps'dir.
Daha sonra, Şekil 1C'de renkli kutularla gösterilen alanlar üzerinde pompa-sondaj sinyalini entegre ediyoruz ve ortaya çıkan sayıları Şekil 3'teki pompa-sondaj gecikmesinin bir fonksiyonu olarak çiziyoruz. Şekil 3'teki Eğri 1, WS2 katmanının iletim bandının altına yakın foto-uyarılmış taşıyıcıların dinamiklerini, verilere üstel uyumdan elde edilen 1,1 ± 0,1 ps'lik bir ömre sahip olarak göstermektedir (Ek Malzemelere bakınız).
Şekil 1C'deki kutularla gösterilen alan üzerinde fotoakımı entegre ederek elde edilen gecikme fonksiyonu olarak pompa-sondaj izleri. Kalın çizgiler verilere üstel uyum sağlar. Eğri (1) WS2'nin iletim bandındaki geçici taşıyıcı popülasyonu. Eğri (2) Grafenin π-bandının denge kimyasal potansiyelinin üzerindeki pompa-sondaj sinyali. Eğri (3) Grafenin π-bandının denge kimyasal potansiyelinin altındaki pompa-sondaj sinyali. Eğri (4) WS2'nin değerlik bandındaki net pompa-sondaj sinyali. Ömürlerin (1)'de 1,2 ± 0,1 ps, (2)'de 180 ± 20 fs (kazanç) ve ∼2 ps (kayıp) ve (3)'te 1,8 ± 0,2 ps olduğu bulunmuştur.
Şekil 3'ün 2 ve 3 numaralı eğrilerinde, grafen π-bandının pompa-sondaj sinyalini gösteriyoruz. Denge kimyasal potansiyelinin üstündeki elektron kazanımının (Şekil 3'teki eğri 2) denge kimyasal potansiyelinin altındaki elektron kaybına (Şekil 3'teki eğri 3'teki 1,8 ± 0,2 ps) kıyasla çok daha kısa bir ömre (180 ± 20 fs) sahip olduğunu buluyoruz. Ayrıca, Şekil 3'ün 2 numaralı eğrisindeki fotoakımın başlangıç kazanımının t = 400 fs'de ∼2 ps'lik bir ömre sahip kayba dönüştüğü bulunmuştur. Kazanç ve kayıp arasındaki asimetrinin, örtülmemiş tek katmanlı grafenin pompa-sondaj sinyalinde olmadığı bulunmuştur (Ek Malzemeler'deki Şekil S5'e bakın), bu da asimetrinin WS2/grafen hetero yapısındaki katmanlar arası bağlantının bir sonucu olduğunu göstermektedir. Kısa ömürlü bir kazanımın ve denge kimyasal potansiyelinin altında ve üstünde uzun ömürlü bir kaybın gözlemlenmesi, hetero yapının foto-uyarılması üzerine elektronların grafen tabakasından verimli bir şekilde uzaklaştırıldığını gösterir. Sonuç olarak, grafen tabakası pozitif yüklü hale gelir ve bu da Şekil 2B'de bulunan π-bandının bağlanma enerjisindeki artışla tutarlıdır. π-bandının aşağı kayması, denge kimyasal potansiyelinin üstündeki denge Fermi-Dirac dağılımının yüksek enerjili kuyruğunu kaldırır ve bu da Şekil 3'ün eğri 2'sindeki pompa-sondaj sinyalinin işaretinin değişmesini kısmen açıklar. Aşağıda bu etkinin π-bandındaki elektronların geçici kaybıyla daha da arttığını göstereceğiz.
Bu senaryo, Şekil 3'ün eğri 4'ündeki WS2 valans bandının net pompa-araştırma sinyali tarafından desteklenmektedir. Bu veriler, Şekil 1B'deki tüm pompa-araştırma gecikmelerinde valans bandından fotoyayılan elektronları yakalayan kara kutu tarafından verilen alan üzerindeki sayımların entegre edilmesiyle elde edilmiştir. Deneysel hata çubukları içinde, herhangi bir pompa-araştırma gecikmesi için WS2'nin valans bandında deliklerin varlığına dair hiçbir belirti bulamadık. Bu, fotouyarmadan sonra, bu deliklerin zamansal çözünürlüğümüze kıyasla kısa bir zaman ölçeğinde hızla yeniden doldurulduğunu gösterir.
WS2/grafen hetero yapısındaki ultra hızlı yük ayrımı hipotezimiz için nihai kanıt sağlamak amacıyla, Ek Malzemeler'de ayrıntılı olarak açıklandığı gibi grafen katmanına aktarılan delik sayısını belirliyoruz. Kısaca, π-bandının geçici elektronik dağılımı bir Fermi-Dirac dağılımı ile uyumlu hale getirildi. Delik sayısı daha sonra geçici kimyasal potansiyel ve elektronik sıcaklık için elde edilen değerlerden hesaplandı. Sonuç Şekil 4'te gösterilmiştir. WS2'den grafene 1,5 ± 0,2 ps'lik bir üstel ömürle toplamda ∼5 × 1012 delik/cm2 sayısının aktarıldığını buluyoruz.
Pompa-prob gecikmesine bağlı olarak π-bantındaki delik sayısının değişimi, üstel uyumla birleştirildiğinde 1,5 ± 0,2 ps'lik bir ömür elde ediliyor.
Şekil 2 ila 4'teki bulgulardan, WS2/grafen hetero yapısındaki ultra hızlı yük transferi için aşağıdaki mikroskobik resim ortaya çıkmaktadır (Şekil 5). WS2/grafen hetero yapısının 2 eV'deki foto-uyarılması, WS2'deki A-uyarılmasını baskın olarak doldurur (Şekil 5A). Grafendeki Dirac noktası boyunca ve WS2 ile grafen bantları arasında ek elektronik uyarılmalar enerjik olarak mümkündür ancak önemli ölçüde daha az verimlidir. WS2'nin valans bandındaki foto-uyarılmış delikler, zamansal çözünürlüğümüze kıyasla kısa bir zaman ölçeğinde grafen π-bandından kaynaklanan elektronlar tarafından yeniden doldurulur (Şekil 5A). WS2'nin iletim bandındaki foto-uyarılmış elektronların ömrü yaklaşık 1 ps'dir (Şekil 5B). Ancak, grafen π-bandındaki delikleri yeniden doldurmak yaklaşık 2 ps sürer (Şekil 5B). Bu, WS2 iletim bandı ile grafen π-bandı arasındaki doğrudan elektron transferinin yanı sıra, tam dinamikleri anlamak için muhtemelen kusur durumları (26) yoluyla ek gevşeme yollarının da dikkate alınması gerektiğini göstermektedir.
(A) 2 eV'de WS2 A-eksitonuna rezonansta fotouyarılma, elektronları WS2'nin iletim bandına enjekte eder. WS2'nin değerlik bandındaki karşılık gelen delikler anında grafen π bandındaki elektronlarla yeniden doldurulur. (B) WS2'nin iletim bandındaki fotouyarılmış taşıyıcıların ömrü ∼1 ps'dir. Grafen π bandındaki delikler ∼2 ps yaşar ve kesikli oklarla gösterilen ek saçılma kanallarının önemini gösterir. (A) ve (B)'deki siyah kesikli çizgiler bant kaymalarını ve kimyasal potansiyeldeki değişiklikleri gösterir. (C) Geçici durumda, WS2 tabakası negatif yüklüyken grafen tabakası pozitif yüklüdür. Dairesel polarize ışıkla spin seçici uyarım için, WS2'deki fotouyarılmış elektronların ve grafendeki karşılık gelen deliklerin zıt spin polarizasyonu göstermesi beklenir.
Geçici durumda, foto-uyarılmış elektronlar WS2'nin iletim bandında bulunurken foto-uyarılmış delikler grafenin π-bandında yer alır (Şekil 5C). Bu, WS2 katmanının negatif yüklü ve grafen katmanının pozitif yüklü olduğu anlamına gelir. Bu, geçici tepe kaymalarını (Şekil 2), grafen pompa-araştırma sinyalinin asimetrisini (Şekil 3'ün eğrileri 2 ve 3), WS2'nin değerlik bandında deliklerin olmamasını (Şekil 3'teki eğri 4) ve grafen π-bandındaki ek delikleri (Şekil 4) açıklar. Bu yük-ayrılmış durumun ömrü ∼1 ps'dir (Şekil 3'teki eğri 1).
Benzer yük-ayrılmış geçici durumlar, tip II bant hizalaması ve kademeli bant aralığına sahip iki doğrudan aralıklı yarı iletkenden oluşan ilgili van der Waals hetero yapılarında gözlemlenmiştir (27–32). Foto uyarılmadan sonra, elektronların ve deliklerin sırasıyla iletkenlik bandının altına ve değerlik bandının üstüne hızla hareket ettiği bulunmuştur; bunlar hetero yapının farklı katmanlarında yer almaktadır (27–32).
WS2/grafen heteroyapımız durumunda, hem elektronlar hem de delikler için enerjik olarak en uygun konum metalik grafen tabakasındaki Fermi seviyesidir. Bu nedenle, hem elektronların hem de deliklerin grafen π-bandına hızla geçmesi beklenir. Ancak, ölçümlerimiz delik transferinin (<200 fs) elektron transferinden (∼1 ps) çok daha verimli olduğunu açıkça göstermektedir. Bunu, Şekil 1A'da ortaya konulan WS2 ve grafen bantlarının göreceli enerjik hizalanmasına bağlıyoruz; bu, (14, 15) tarafından yakın zamanda tahmin edildiği gibi elektron transferine kıyasla delik transferi için daha fazla sayıda mevcut son durum sunmaktadır. Mevcut durumda, ∼2 eV WS2 bant aralığı varsayıldığında, grafen Dirac noktası ve denge kimyasal potansiyeli sırasıyla WS2 bant aralığının ortasından ∼0,5 ve ∼0,2 eV yukarıda yer alır ve elektron-delik simetrisini kırar. Delik transferi için mevcut son durum sayısının elektron transferine göre yaklaşık 6 kat daha fazla olduğunu bulduk (Ek Malzemelere bakın), bu nedenle delik transferinin elektron transferinden daha hızlı olması bekleniyor.
Bununla birlikte, gözlenen ultra hızlı asimetrik yük transferinin tam bir mikroskobik resmi, WS2'deki A-eksiton dalga fonksiyonunu ve grafen π-bandını oluşturan orbitaller arasındaki örtüşmeyi, momentum, enerji, spin ve psödospin korunumu tarafından dayatılan kısıtlamalar da dahil olmak üzere farklı elektron-elektron ve elektron-fonon saçılma kanallarını, plazma salınımlarının etkisini (33) ve yük transferini aracılık edebilecek tutarlı fonon salınımlarının olası bir yer değiştirme uyarımının rolünü de dikkate almalıdır (34, 35). Ayrıca, gözlenen yük transfer durumunun yük transfer eksitonlarından mı yoksa serbest elektron-delik çiftlerinden mi oluştuğunu tahmin etmek de mümkündür (Ek Malzemelere bakın). Bu konuları açıklığa kavuşturmak için mevcut makalenin kapsamının ötesine geçen daha fazla teorik araştırma gereklidir.
Özetle, epitaksiyel WS2/grafen hetero yapısında ultra hızlı katmanlar arası yük transferini incelemek için tr-ARPES kullandık. WS2'nin A-eksitonuna 2 eV'de rezonansta uyarıldığında, fotouyarılmış deliklerin hızla grafen katmanına transfer olduğunu, fotouyarılmış elektronların ise WS2 katmanında kaldığını bulduk. Bunu, delik transferi için mevcut son durum sayısının elektron transferi için olandan daha fazla olmasına bağladık. Yük ayrılmış geçiş durumunun ömrünün ∼1 ps olduğu bulundu. Dairesel polarize ışık (22–25) kullanılarak spin seçici optik uyarımla birlikte, gözlenen ultra hızlı yük transferine spin transferi eşlik edebilir. Bu durumda, incelenen WS2/grafen hetero yapısı, grafene verimli optik spin enjeksiyonu için kullanılabilir ve bu da yeni optospintronik cihazlarla sonuçlanabilir.
Grafen örnekleri, SiCrystal GmbH'den ticari yarı iletken 6H-SiC(0001) yongalar üzerinde büyütüldü. N-katkılı yongalar, 0,5°'nin altında yanlış kesilmiş eksen üzerindeydi. Çizikleri gidermek ve düzenli düz teraslar elde etmek için SiC alt tabakası hidrojenle aşındırıldı. Temiz ve atomik olarak düz Si-sonlandırılmış yüzey daha sonra numuneyi 1300°C'de 8 dakika boyunca Ar atmosferinde tavlayarak grafitlendirildi (36). Bu şekilde, her üç karbon atomunun SiC alt tabakasına kovalent bağ oluşturduğu tek bir karbon tabakası elde ettik (37). Bu tabaka daha sonra hidrojen ara katmanı (38) yoluyla tamamen sp2-hibridize edilmiş yarı serbest duran delik katkılı grafene dönüştürüldü. Bu numunelere grafen/H-SiC(0001) adı verilir. Tüm süreç Aixtron'dan ticari bir Black Magic büyüme odasında gerçekleştirildi. WS2 büyümesi, öncül olarak 1:100 kütle oranına sahip WO3 ve S tozları kullanılarak düşük basınçlı kimyasal buhar biriktirme (39, 40) ile standart bir sıcak duvar reaktöründe gerçekleştirildi. WO3 ve S tozları sırasıyla 900 ve 200 °C'de tutuldu. WO3 tozu alt tabakaya yakın bir yere yerleştirildi. Taşıyıcı gaz olarak 8 sccm akışla Argon kullanıldı. Reaktördeki basınç 0,5 mbar'da tutuldu. Numuneler ikincil elektron mikroskobu, atomik kuvvet mikroskobu, Raman ve fotolüminesans spektroskopisi ve düşük enerjili elektron kırınımı ile karakterize edildi. Bu ölçümler, ΓK- veya ΓK'-yönünden birinin grafen tabakasının ΓK-yönüyle hizalandığı iki farklı WS2 tek kristalli alanı ortaya çıkardı. Alan kenar uzunlukları 300 ile 700 nm arasında değişti ve toplam WS2 kapsamı yaklaşık %40 olarak hesaplandı ve bu da ARPES analizi için uygundu.
Statik ARPES deneyleri, elektron enerjisi ve momentumunun iki boyutlu tespiti için yük-bağlantılı bir cihaz-dedektör sistemi kullanan yarım küresel bir analizör (SPECS PHOIBOS 150) ile gerçekleştirildi. Tüm fotoemisyon deneyleri için yüksek akılı bir He deşarj kaynağının (VG Scienta VUV5000) polarize olmayan, tek renkli He Iα radyasyonu (21,2 eV) kullanıldı. Deneylerimizdeki enerji ve açısal çözünürlük sırasıyla 30 meV ve 0,3°'den (0,01 Å−1'e karşılık gelir) daha iyiydi. Tüm deneyler oda sıcaklığında gerçekleştirildi. ARPES son derece yüzey duyarlı bir tekniktir. Hem WS2'den hem de grafen tabakasından fotoelektronları çıkarmak için, yaklaşık %40'lık eksik bir WS2 kapsamına sahip numuneler kullanıldı.
tr-ARPES kurulumu 1 kHz Titanyum: Safir amplifikatöre (Coherent Legend Elite Duo) dayanıyordu. Argonda yüksek harmonik üretimi için 2 mJ çıkış gücü kullanıldı. Elde edilen aşırı ultraviyole ışık, 26 eV foton enerjisinde 100 fs'lik prob darbeleri üreten bir kafes monokromatörden geçirildi. 8 mJ amplifikatör çıkış gücü, optik parametrik bir amplifikatöre (Light Conversion'dan HE-TOPAS) gönderildi. 1 eV foton enerjisindeki sinyal demeti, 2 eV'lik pompa darbelerini elde etmek için bir beta baryum borat kristalinde frekansı iki katına çıkarıldı. tr-ARPES ölçümleri bir yarım küre analizörü (SPECS PHOIBOS 100) ile gerçekleştirildi. Genel enerji ve zamansal çözünürlük sırasıyla 240 meV ve 200 fs idi.
Bu makalenin ek materyali şu adreste mevcuttur: http://advances.sciencemag.org/cgi/content/full/6/20/eaay0761/DC1
Bu, ticari avantaj sağlamamak ve özgün çalışmaya uygun şekilde atıfta bulunulması koşuluyla, her türlü ortamda kullanımına, dağıtımına ve çoğaltılmasına izin veren Creative Commons Atıf-Ticari Olmayan lisansı koşulları altında dağıtılan açık erişimli bir makaledir.
NOT: E-posta adresinizi yalnızca sayfayı önerdiğiniz kişinin bunu görmesini istediğinizi ve bunun istenmeyen posta olmadığını bilmesi için istiyoruz. Hiçbir e-posta adresini yakalamıyoruz.
Bu soru, insan ziyaretçi olup olmadığınızı test etmek ve otomatik spam gönderimlerini engellemek içindir.
Yazan: Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
WS2/grafen hetero yapısında ultra hızlı yük ayrımını ortaya koyuyoruz; bu, muhtemelen grafene optik spin enjeksiyonunu mümkün kılıyor.
Yazan: Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
WS2/grafen hetero yapısında ultra hızlı yük ayrımını ortaya koyuyoruz; bu, muhtemelen grafene optik spin enjeksiyonunu mümkün kılıyor.
© 2020 Amerikan Bilimi İlerletme Derneği. Her hakkı saklıdır. AAAS, HINARI, AGORA, OARE, CHORUS, CLOCKSS, CrossRef ve COUNTER.Science Advances ISSN 2375-2548'in ortağıdır.
Yayın zamanı: 25-Mayıs-2020