Kami menggunakan spektroskopi pembebasan foto masa dan sudut (tr-ARPES) untuk menyiasat pemindahan cas ultrafast dalam heterostruktur epitaxial yang diperbuat daripada monolayer WS2 dan graphene. Heterostruktur ini menggabungkan faedah semikonduktor jurang terus dengan gandingan orbit putaran yang kuat dan interaksi jirim cahaya yang kuat dengan pembawa tanpa jisim pengehosan semimetal dengan mobiliti yang sangat tinggi dan jangka hayat putaran yang panjang. Kami mendapati bahawa, selepas photoexcitation pada resonans kepada A-exciton dalam WS2, lubang photoexcited dengan pantas dipindahkan ke dalam lapisan graphene manakala elektron photoexcited kekal dalam lapisan WS2. Keadaan sementara dipisahkan cas yang terhasil didapati mempunyai seumur hidup ~1 ps. Kami mengaitkan penemuan kami kepada perbezaan dalam ruang fasa serakan yang disebabkan oleh penjajaran relatif jalur WS2 dan graphene seperti yang didedahkan oleh ARPES resolusi tinggi. Dalam kombinasi dengan pengujaan optik selektif putaran, heterostruktur WS2/graphene yang disiasat mungkin menyediakan platform untuk suntikan putaran optik yang cekap ke dalam graphene.
Ketersediaan banyak bahan dua dimensi yang berbeza telah membuka kemungkinan untuk mencipta heterostruktur novel yang akhirnya nipis dengan kefungsian baru sepenuhnya berdasarkan penyaringan dielektrik yang disesuaikan dan pelbagai kesan yang disebabkan oleh kedekatan (1-3). Peranti bukti prinsip untuk aplikasi masa depan dalam bidang elektronik dan optoelektronik telah direalisasikan (4–6).
Di sini, kami menumpukan pada heterostruktur epitaxial van der Waals yang terdiri daripada monolayer WS2, semikonduktor celah langsung dengan gandingan spin-orbit yang kuat dan pemisahan putaran yang cukup besar bagi struktur jalur disebabkan oleh simetri penyongsangan pecah (7), dan graphene monolayer, semimetal. dengan struktur jalur kon dan mobiliti pembawa yang sangat tinggi (8), ditanam pada SiC(0001) yang ditamatkan hidrogen. Petunjuk pertama untuk pemindahan caj ultrafast (9–15) dan kesan gandingan spin-orbit yang disebabkan oleh jarak (16–18) menjadikan WS2/graphene dan heterostruktur serupa menjanjikan calon untuk aplikasi optoelektronik (19) dan optospintronik (20) masa hadapan.
Kami berusaha untuk mendedahkan laluan kelonggaran pasangan lubang elektron terjana dalam WS2 / graphene dengan spektroskopi pembebasan foto masa dan sudut (tr-ARPES). Untuk tujuan itu, kami merangsang heterostruktur dengan denyutan pam 2-eV yang bergema kepada A-exciton dalam WS2 (21, 12) dan mengeluarkan fotoelektron dengan nadi probe tertunda kali kedua pada tenaga foton 26-eV. Kami menentukan tenaga kinetik dan sudut pancaran fotoelektron dengan penganalisis hemisfera sebagai fungsi kelewatan pam-probe untuk mendapatkan akses kepada dinamik pembawa momentum, tenaga dan masa yang diselesaikan. Peleraian tenaga dan masa ialah 240 meV dan 200 fs, masing-masing.
Keputusan kami memberikan bukti langsung untuk pemindahan caj ultrafast antara lapisan sejajar epitaxial, mengesahkan petunjuk pertama berdasarkan teknik semua optik dalam heterostruktur yang dipasang secara manual yang serupa dengan penjajaran azimut arbitrari lapisan (9-15). Selain itu, kami menunjukkan bahawa pemindahan caj ini sangat tidak simetri. Pengukuran kami mendedahkan keadaan sementara yang dipisahkan dengan caj yang tidak diperhatikan sebelum ini dengan elektron dan lubang fotoexcited yang terletak di lapisan WS2 dan graphene, masing-masing, yang hidup selama ~ 1 ps. Kami mentafsirkan penemuan kami dari segi perbezaan dalam ruang fasa serakan untuk pemindahan elektron dan lubang yang disebabkan oleh penjajaran relatif jalur WS2 dan graphene seperti yang didedahkan oleh ARPES resolusi tinggi. Digabungkan dengan pengujaan optik selektif putaran dan lembah (22–25) heterostruktur WS2/graphene mungkin menyediakan platform baharu untuk suntikan putaran optik ultrafast yang cekap ke dalam graphene.
Rajah 1A menunjukkan ukuran ARPES resolusi tinggi yang diperoleh dengan lampu helium struktur jalur sepanjang arah ΓK bagi heterostruktur WS2/graphene epitaxial. Kon Dirac didapati didop lubang dengan titik Dirac terletak ~0.3 eV di atas potensi kimia keseimbangan. Bahagian atas jalur valens WS2 pisah putaran didapati ~1.2 eV di bawah potensi kimia keseimbangan.
(A) Arus foto keseimbangan diukur sepanjang arah ΓK dengan lampu helium tidak terkutub. (B) Arus foto untuk kelewatan kuar pam negatif diukur dengan denyutan ultraungu melampau terpolarisasi p pada tenaga foton 26-eV. Garisan kelabu dan merah putus-putus menandakan kedudukan profil garisan yang digunakan untuk mengekstrak kedudukan puncak sementara dalam Rajah 2. (C) Perubahan teraruh pam bagi arus foto 200 fs selepas pengujaan foto pada tenaga foton pam 2 eV dengan fluence pam daripada 2 mJ/cm2. Keuntungan dan kehilangan fotoelektron ditunjukkan dalam warna merah dan biru, masing-masing. Kotak menunjukkan kawasan penyepaduan untuk jejak kuar pam yang dipaparkan dalam Rajah 3.
Rajah 1B menunjukkan syot kilat tr-ARPES bagi struktur jalur dekat dengan titik WS2 dan graphene K yang diukur dengan denyutan ultraungu ekstrem 100-fs pada tenaga foton 26-eV pada kelewatan kuar pam negatif sebelum ketibaan nadi pam. Di sini, pemisahan putaran tidak diselesaikan kerana kemerosotan sampel dan kehadiran nadi pam 2-eV yang menyebabkan cas ruang meluaskan ciri spektrum. Rajah 1C menunjukkan perubahan teraruh pam bagi arus foto berkenaan dengan Rajah 1B pada kelewatan kuar pam 200 fs di mana isyarat kuar pam mencapai maksimumnya. Warna merah dan biru masing-masing menunjukkan keuntungan dan kehilangan fotoelektron.
Untuk menganalisis dinamik kaya ini dengan lebih terperinci, kita mula-mula menentukan kedudukan puncak sementara bagi jalur valens WS2 dan jalur graphene π di sepanjang garis putus-putus dalam Rajah 1B seperti yang dijelaskan secara terperinci dalam Bahan Tambahan. Kami mendapati bahawa jalur valens WS2 beralih ke atas sebanyak 90 meV (Rajah 2A) dan jalur graphene π beralih ke bawah sebanyak 50 meV (Rajah 2B). Jangka hayat eksponen anjakan ini didapati 1.2 ± 0.1 ps untuk jalur valens WS2 dan 1.7 ± 0.3 ps untuk jalur graphene π. Anjakan puncak ini memberikan bukti pertama pengecasan sementara bagi dua lapisan, di mana cas positif (negatif) tambahan meningkatkan (mengurangkan) tenaga pengikat keadaan elektronik. Ambil perhatian bahawa anjakan atas jalur valens WS2 bertanggungjawab untuk isyarat pam-probe yang menonjol di kawasan yang ditandakan oleh kotak hitam dalam Rajah 1C.
Perubahan dalam kedudukan puncak jalur valens WS2 (A) dan graphene π-band (B) sebagai fungsi kelewatan kuar pam bersama-sama padanan eksponen (garisan tebal). Hayat anjakan WS2 dalam (A) ialah 1.2 ± 0.1 ps. Hayat anjakan graphene dalam (B) ialah 1.7 ± 0.3 ps.
Seterusnya, kami menyepadukan isyarat pam-probe di atas kawasan yang ditunjukkan oleh kotak berwarna dalam Rajah 1C dan plotkan kiraan yang terhasil sebagai fungsi kelewatan pam-probe dalam Rajah 3. Lengkung 1 dalam Rajah 3 menunjukkan dinamik bagi pembawa photoexcited dekat dengan bahagian bawah jalur pengaliran lapisan WS2 dengan jangka hayat 1.1 ± 0.1 ps yang diperoleh daripada kesesuaian eksponen kepada data (lihat Bahan Tambahan).
Jejak pam-probe sebagai fungsi kelewatan yang diperoleh dengan menyepadukan arus foto ke atas kawasan yang ditunjukkan oleh kotak dalam Rajah 1C. Garis tebal adalah eksponen sesuai dengan data. Keluk (1) Populasi pembawa sementara dalam jalur pengaliran WS2. Lengkung (2) Isyarat pam-probe bagi jalur-π graphene di atas potensi kimia keseimbangan. Lengkung (3) Isyarat pam-probe bagi jalur-π graphene di bawah potensi kimia keseimbangan. Lengkung (4) Isyarat pam-probe bersih dalam jalur valens WS2. Jangka hayat didapati 1.2 ± 0.1 ps dalam (1), 180 ± 20 fs (keuntungan) dan ∼2 ps (rugi) dalam (2), dan 1.8 ± 0.2 ps dalam (3).
Dalam lengkung 2 dan 3 Rajah 3, kami menunjukkan isyarat pam-probe bagi graphene π-band. Kami mendapati bahawa keuntungan elektron di atas potensi kimia keseimbangan (lengkung 2 dalam Rajah 3) mempunyai jangka hayat yang lebih pendek (180 ± 20 fs) berbanding kehilangan elektron di bawah potensi kimia keseimbangan (1.8 ± 0.2 ps dalam lengkung 3 Rajah 3). Selanjutnya, keuntungan awal arus foto dalam lengkung 2 Rajah 3 didapati bertukar menjadi kerugian pada t = 400 fs dengan hayat ~2 ps. Asimetri antara untung dan rugi didapati tiada dalam isyarat pam-probe graphene monolayer yang tidak dilindungi (lihat rajah. S5 dalam Bahan Tambahan), menunjukkan bahawa asimetri adalah akibat daripada gandingan interlayer dalam heterostruktur WS2/graphene. Pemerhatian terhadap keuntungan jangka pendek dan kerugian jangka panjang di atas dan di bawah potensi kimia keseimbangan, masing-masing, menunjukkan bahawa elektron dikeluarkan dengan cekap daripada lapisan graphene apabila pengujaan foto heterostruktur. Akibatnya, lapisan graphene menjadi bercas positif, yang konsisten dengan peningkatan tenaga pengikat jalur π yang terdapat dalam Rajah 2B. Anjakan ke bawah jalur π menghilangkan ekor tenaga tinggi bagi taburan Fermi-Dirac keseimbangan dari atas potensi kimia keseimbangan, yang sebahagiannya menerangkan perubahan tanda isyarat kuar pam dalam lengkung 2 Rajah 3. Kami akan tunjukkan di bawah bahawa kesan ini dipertingkatkan lagi oleh kehilangan sementara elektron dalam jalur-π.
Senario ini disokong oleh isyarat pam-probe bersih jalur valens WS2 dalam lengkung 4 Rajah 3. Data ini diperolehi dengan menyepadukan kiraan ke atas kawasan yang diberikan oleh kotak hitam dalam Rajah 1B yang menangkap elektron yang dipancarkan foto daripada jalur valens pada semua kelewatan pam-probe. Dalam bar ralat percubaan, kami tidak mendapati sebarang petunjuk untuk kehadiran lubang dalam jalur valens WS2 untuk sebarang kelewatan pam-probe. Ini menunjukkan bahawa, selepas photoexcitation, lubang ini diisi semula dengan cepat pada skala masa yang singkat berbanding dengan resolusi temporal kami.
Untuk memberikan bukti akhir untuk hipotesis kami tentang pemisahan cas ultrafast dalam heterostruktur WS2/graphene, kami menentukan bilangan lubang yang dipindahkan ke lapisan graphene seperti yang diterangkan secara terperinci dalam Bahan Tambahan. Ringkasnya, pengedaran elektronik sementara bagi jalur π telah dipasang dengan pengedaran Fermi-Dirac. Bilangan lubang kemudiannya dikira daripada nilai yang terhasil untuk potensi kimia sementara dan suhu elektronik. Hasilnya ditunjukkan dalam Rajah 4. Kami mendapati bahawa sejumlah ~5 × 1012 lubang/cm2 dipindahkan daripada WS2 ke graphene dengan jangka hayat eksponen 1.5 ± 0.2 ps.
Perubahan bilangan lubang dalam jalur-π sebagai fungsi kelewatan pam-probe bersama-sama dengan muat eksponen yang menghasilkan seumur hidup 1.5 ± 0.2 ps.
Daripada penemuan dalam Rajah. 2 hingga 4, gambar mikroskopik berikut untuk pemindahan cas ultrafast dalam heterostruktur WS2/graphene muncul (Rajah 5). Photoexcitation bagi heterostruktur WS2/graphene pada 2 eV secara dominan mengisi A-exciton dalam WS2 (Rajah 5A). Pengujaan elektronik tambahan merentasi titik Dirac dalam graphene serta antara jalur WS2 dan graphene adalah mungkin secara bertenaga tetapi agak kurang cekap. Lubang photoexcited dalam jalur valens WS2 diisi semula oleh elektron yang berasal daripada graphene π-band pada skala masa yang singkat berbanding dengan resolusi temporal kami (Rajah 5A). Elektron photoexcited dalam jalur konduksi WS2 mempunyai jangka hayat ~ 1 ps (Rajah 5B). Walau bagaimanapun, ia mengambil masa ~2 ps untuk mengisi semula lubang dalam graphene π-band (Rajah 5B). Ini menunjukkan bahawa, selain daripada pemindahan elektron langsung antara jalur konduksi WS2 dan jalur graphene π, laluan kelonggaran tambahan—mungkin melalui keadaan kecacatan (26)—perlu dipertimbangkan untuk memahami dinamik penuh.
(A) Photoexcitation pada resonans kepada WS2 A-exciton pada 2 eV menyuntik elektron ke dalam jalur konduksi WS2. Lubang yang sepadan dalam jalur valens WS2 diisi semula dengan serta-merta oleh elektron dari jalur π graphene. (B) Pembawa photoexcited dalam jalur konduksi WS2 mempunyai seumur hidup ~ 1 ps. Lubang dalam graphene π-band hidup selama ~ 2 ps, menunjukkan kepentingan saluran penyebaran tambahan yang ditunjukkan oleh anak panah putus-putus. Garis putus-putus hitam dalam (A) dan (B) menunjukkan anjakan jalur dan perubahan dalam potensi kimia. (C) Dalam keadaan sementara, lapisan WS2 bercas negatif manakala lapisan graphene bercas positif. Untuk pengujaan spin-selektif dengan cahaya terpolarisasi bulat, elektron photoexcited dalam WS2 dan lubang yang sepadan dalam graphene dijangka menunjukkan polarisasi putaran bertentangan.
Dalam keadaan sementara, elektron fototeruja berada dalam jalur konduksi WS2 manakala lubang fototeruja terletak dalam jalur π graphene (Rajah 5C). Ini bermakna lapisan WS2 bercas negatif dan lapisan graphene bercas positif. Ini menyumbang kepada anjakan puncak sementara (Rajah 2), asimetri isyarat pam-probe graphene (lengkung 2 dan 3 Rajah 3), ketiadaan lubang dalam jalur valens WS2 (lengkung 4 Rajah 3) , serta lubang tambahan dalam graphene π-band (Rajah 4). Jangka hayat keadaan dipisahkan cas ini ialah ~1 ps (lengkung 1 Rajah 3).
Keadaan sementara yang dipisahkan cas yang serupa telah diperhatikan dalam heterostruktur van der Waals berkaitan yang diperbuat daripada dua semikonduktor celah langsung dengan penjajaran jalur jenis II dan celah jalur berperingkat (27–32). Selepas photoexcitation, elektron dan lubang didapati bergerak pantas ke bahagian bawah jalur pengaliran dan ke bahagian atas jalur valens, masing-masing, yang terletak dalam lapisan heterostruktur yang berbeza (27–32).
Dalam kes heterostruktur WS2/graphene kami, lokasi yang paling sesuai untuk kedua-dua elektron dan lubang adalah pada tahap Fermi dalam lapisan graphene logam. Oleh itu, seseorang akan menjangkakan bahawa kedua-dua elektron dan lubang dengan cepat dipindahkan ke graphene π-band. Walau bagaimanapun, pengukuran kami dengan jelas menunjukkan bahawa pemindahan lubang (<200 fs) adalah lebih cekap daripada pemindahan elektron (~ 1 ps). Kami mengaitkan ini kepada penjajaran bertenaga relatif bagi WS2 dan jalur graphene seperti yang didedahkan dalam Rajah 1A yang menawarkan lebih banyak keadaan akhir yang tersedia untuk pemindahan lubang berbanding pemindahan elektron seperti yang dijangkakan oleh (14, 15) baru-baru ini. Dalam kes ini, dengan mengandaikan ~ 2 eV WS2 celah jalur, titik Dirac graphene dan potensi kimia keseimbangan terletak ~ 0.5 dan ~ 0.2 eV di atas tengah celah jalur WS2, masing-masing, memecahkan simetri lubang elektron. Kami mendapati bahawa bilangan keadaan akhir yang tersedia untuk pemindahan lubang adalah ~6 kali lebih besar daripada pemindahan elektron (lihat Bahan Tambahan), itulah sebabnya pemindahan lubang dijangka lebih cepat daripada pemindahan elektron.
Walau bagaimanapun, gambaran mikroskopik lengkap mengenai pemindahan caj asimetri ultrafast yang diperhatikan harus juga mempertimbangkan pertindihan antara orbital yang membentuk fungsi gelombang A-exciton dalam WS2 dan graphene π-band, masing-masing, serakan elektron-elektron dan elektron-phonon yang berbeza. saluran termasuk kekangan yang dikenakan oleh momentum, tenaga, putaran, dan pemuliharaan pseudospin, pengaruh ayunan plasma (33), serta peranan kemungkinan pengujaan sesaran ayunan fonon koheren yang mungkin menjadi pengantara pemindahan caj (34, 35). Juga, seseorang mungkin membuat spekulasi sama ada keadaan pemindahan caj yang diperhatikan terdiri daripada eksisiton pemindahan cas atau pasangan lubang elektron bebas (lihat Bahan Tambahan). Penyiasatan teori lanjut yang melampaui skop kertas ini diperlukan untuk menjelaskan isu-isu ini.
Ringkasnya, kami telah menggunakan tr-ARPES untuk mengkaji pemindahan caj interlayer ultrafast dalam heterostruktur WS2/graphene epitaxial. Kami mendapati bahawa, apabila teruja pada resonans kepada A-exciton WS2 pada 2 eV, lubang photoexcited dengan pantas dipindahkan ke lapisan graphene manakala elektron photoexcited kekal dalam lapisan WS2. Kami mengaitkan ini dengan fakta bahawa bilangan keadaan akhir yang tersedia untuk pemindahan lubang adalah lebih besar daripada pemindahan elektron. Hayat keadaan sementara yang dipisahkan cas didapati ~1 ps. Dalam kombinasi dengan pengujaan optik selektif putaran menggunakan cahaya terkutub bulat (22–25), pemindahan cas ultrafast yang diperhatikan mungkin disertai dengan pemindahan putaran. Dalam kes ini, heterostruktur WS2/graphene yang disiasat mungkin digunakan untuk suntikan putaran optik yang cekap ke dalam graphene yang menghasilkan peranti optospintronik novel.
Sampel graphene telah ditanam pada wafer semikonduktor komersial 6H-SiC(0001) daripada SiCrystal GmbH. Wafer N-doped berada pada paksi dengan salah potong di bawah 0.5°. Substrat SiC telah terukir hidrogen untuk menghilangkan calar dan mendapatkan teres rata biasa. Permukaan ditamatkan Si yang bersih dan rata secara atom kemudiannya digrafikkan dengan menyepuhlindap sampel dalam atmosfera Ar pada 1300°C selama 8 minit (36). Dengan cara ini, kami memperoleh satu lapisan karbon tunggal di mana setiap atom karbon ketiga membentuk ikatan kovalen kepada substrat SiC (37). Lapisan ini kemudiannya bertukar menjadi grafena terdop lubang separa bebas terhibrid sp2 sepenuhnya melalui interkalasi hidrogen (38). Sampel ini dirujuk sebagai graphene/H-SiC(0001). Keseluruhan proses telah dijalankan dalam ruang pertumbuhan Sihir Hitam komersial dari Aixtron. Pertumbuhan WS2 telah dijalankan dalam reaktor dinding panas standard dengan pemendapan wap kimia bertekanan rendah (39, 40) menggunakan serbuk WO3 dan S dengan nisbah jisim 1:100 sebagai prekursor. Serbuk WO3 dan S disimpan pada suhu 900 dan 200°C, masing-masing. Serbuk WO3 diletakkan berhampiran dengan substrat. Argon digunakan sebagai gas pembawa dengan aliran 8 sccm. Tekanan dalam reaktor dikekalkan pada 0.5 mbar. Sampel dicirikan dengan mikroskop elektron sekunder, mikroskopi daya atom, Raman, dan spektroskopi photoluminescence, serta pembelauan elektron tenaga rendah. Pengukuran ini mendedahkan dua domain kristal tunggal WS2 yang berbeza di mana sama ada arah ΓK- atau ΓK'-dijajarkan dengan arah ΓK lapisan graphene. Panjang sisi domain berbeza-beza antara 300 dan 700 nm, dan jumlah liputan WS2 dianggarkan kepada ~ 40%, sesuai untuk analisis ARPES.
Eksperimen ARPES statik telah dilakukan dengan penganalisis hemisfera (SPECS PHOIBOS 150) menggunakan sistem pengesan peranti berganding cas untuk pengesanan dua dimensi tenaga dan momentum elektron. Sinaran He Iα monokromatik yang tidak berpolarisasi (21.2 eV) daripada sumber nyahcas He fluks tinggi (VG Scienta VUV5000) telah digunakan untuk semua eksperimen pelepasan foto. Tenaga dan resolusi sudut dalam eksperimen kami adalah lebih baik daripada 30 meV dan 0.3 ° (bersamaan dengan 0.01 Å−1), masing-masing. Semua eksperimen dijalankan pada suhu bilik. ARPES ialah teknik yang sangat sensitif permukaan. Untuk mengeluarkan fotoelektron dari kedua-dua lapisan WS2 dan graphene, sampel dengan liputan WS2 yang tidak lengkap sebanyak ~ 40% telah digunakan.
Persediaan tr-ARPES adalah berdasarkan pada penguat Titanium:Sapphire 1-kHz (Coherent Legend Elite Duo). 2 mJ kuasa keluaran telah digunakan untuk penjanaan harmonik tinggi dalam argon. Cahaya ultraungu melampau yang terhasil melalui monokromator parut yang menghasilkan denyutan probe 100-fs pada tenaga foton 26-eV. 8mJ kuasa keluaran penguat telah dihantar ke penguat parametrik optik (HE-TOPAS daripada Penukaran Cahaya). Rasuk isyarat pada tenaga foton 1-eV digandakan frekuensi dalam kristal beta barium borat untuk mendapatkan denyutan pam 2-eV. Pengukuran tr-ARPES dilakukan dengan penganalisis hemisfera (SPECS PHOIBOS 100). Tenaga keseluruhan dan resolusi temporal ialah 240 meV dan 200 fs, masing-masing.
Bahan tambahan untuk artikel ini boleh didapati di http://advances.sciencemag.org/cgi/content/full/6/20/eaay0761/DC1
Ini ialah artikel akses terbuka yang diedarkan di bawah syarat lesen Atribusi-Bukan Komersial Creative Commons, yang membenarkan penggunaan, pengedaran dan pengeluaran semula dalam mana-mana medium, selagi penggunaan yang dihasilkan bukan untuk kelebihan komersial dan dengan syarat karya asal adalah betul. dipetik.
NOTA: Kami hanya meminta alamat e-mel anda supaya orang yang anda cadangkan halaman itu mengetahui bahawa anda mahu mereka melihatnya dan ia bukan mel sampah. Kami tidak menangkap sebarang alamat e-mel.
Soalan ini adalah untuk menguji sama ada anda seorang pelawat manusia atau tidak dan untuk menghalang penyerahan spam automatik.
Oleh Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Kami mendedahkan pemisahan cas ultrafast dalam heterostruktur WS2/graphene yang mungkin membolehkan suntikan putaran optik ke dalam graphene.
Oleh Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Kami mendedahkan pemisahan cas ultrafast dalam heterostruktur WS2/graphene yang mungkin membolehkan suntikan putaran optik ke dalam graphene.
© 2020 Persatuan Amerika untuk Kemajuan Sains. Semua hak terpelihara. AAAS ialah rakan kongsi HINARI, AGORA, OARE, CHORUS, CLOCKSS, CrossRef dan COUNTER.Science Advances ISSN 2375-2548.
Masa siaran: Mei-25-2020