Mir benotzen Zäit- a Wénkel geléist Photoemissiounsspektroskopie (tr-ARPES) fir ultraschnell Ladungstransfer an enger epitaxialer Heterostruktur aus Monolayer WS2 a Grafen z'ënnersichen. Dës heterostruktur kombinéiert d'Virdeeler vun engem direkten Spalt semiconductor mat staark spin-Ëmlafbunn Kopplung a staark Liichtjoer Matière Interaktioun mat deene vun engem semimetal Hosting massless Träger mat extrem héich Mobilitéit a laang spin lifetimes. Mir fannen datt, no der Photoexcitatioun bei der Resonanz zum A-Exciton am WS2, déi photoexcitéiert Lächer séier an d'Graphenschicht transferéieren, während déi fotoexcitéiert Elektronen an der WS2 Schicht bleiwen. De resultéierende charge-getrennten transienten Zoustand ass fonnt ginn eng Liewensdauer vun ~1 ps ze hunn. Mir attribuéieren eis Erkenntnisser un Differenzen am Streuungsphaseraum verursaacht duerch d'relativ Ausrichtung vu WS2 a Graphenbänner wéi opgedeckt duerch Héichopléisung ARPES. A Kombinatioun mat spin-selektiven opteschen Exitatioun, kann déi ënnersicht WS2 / graphene Heterostruktur eng Plattform fir effizient optesch Spininjektioun a Grafen ubidden.
D'Disponibilitéit vu ville verschiddenen zweedimensionalen Materialien huet d'Méiglechkeet opgemaach fir nei schlussendlech dënn Heterostrukture mat komplett neie Funktionalitéiten ze kreéieren op Basis vun ugepasste dielektresche Screening a verschidde Proximitéit-induzéiert Effekter (1-3). Proof-of-Prinzip Apparater fir zukünfteg Uwendungen am Beräich vun der Elektronik an Optoelektronik goufen realiséiert (4-6).
Hei konzentréiere mir eis op epitaxial Van der Waals Heterostrukture besteet aus Monolayer WS2, engem direkten Spalt Halbleiter mat staarker Spin-Orbit Kopplung an enger grousser Spin Splittung vun der Bandstruktur wéinst gebrach Inversiounssymmetrie (7), a monolayer graphene, e semimetal mat konesch Band Struktur an extrem héich Carrier Mobilitéit (8), ugebaut op Wasserstoff-terminéiert SiC (0001). Éischt Indikatiounen fir ultraschnell Ladungstransfer (9-15) a Proximitéit-induzéiert Spin-Orbit-Kopplingseffekter (16-18) maachen WS2 / graphene an ähnlechen heterostrukturen villverspriechend Kandidaten fir zukünfteg optoelektronesch (19) an optospintronesch (20) Uwendungen.
Mir hunn eis virgestallt fir d'Entspanungsweeër vu fotogeneréierten Elektronen-Lach-Paren am WS2 / Graphen mat Zäit- a Wénkel-geléist Photoemissiounsspektroskopie (tr-ARPES) z'entdecken. Fir dësen Zweck begeeschtere mir d'Heterostruktur mat 2-eV Pompelimpulsen resonant zum A-Exciton am WS2 (21, 12) a werfen Photoelektrone mat engem zweete verspéiten Sondepuls bei 26-eV Photonenenergie aus. Mir bestëmmen kinetesch Energie an Emissioun Wénkel vun de photoelectrons mat engem hemispherical Analyser als Funktioun vun Pompel-Sonde Verzögerung Zougang zu der Dynamik-, Energie-, an Zäit-opléisen Träger Dynamik ze kréien. D'Energie- an d'Zäitresolutioun ass 240 meV an 200 fs respektiv.
Eis Resultater liwweren direkt Beweiser fir ultraschnell Ladungstransfer tëscht den epitaxial ausgeriichtte Schichten, bestätegt éischt Indikatiounen baséiert op all-opteschen Techniken an ähnlechen manuell montéierten Heterostrukturen mat arbiträrer azimuthaler Ausrichtung vun de Schichten (9-15). Zousätzlech weisen mir datt dës Chargetransfer héich asymmetresch ass. Eis Miessunge weisen e virdru onobservéierten charge-getrennten transienten Zoustand mat photoexcitéierten Elektronen a Lächer, déi an der WS2 respektiv graphene Schicht läit, déi fir ~1 ps lieft. Mir interpretéieren eis Erkenntnisser a punkto Differenzen am Streuungsphaseraum fir Elektronen- a Lachtransfer verursaacht duerch d'relativ Ausrichtung vu WS2 a Graphenbänner wéi opgedeckt duerch Héichopléisung ARPES. Kombinéiert mat Spin- an Dall-selektiv opteschen Excitatioun (22-25) WS2 / graphene Heterostrukturen kënnen eng nei Plattform fir effizient ultraschnell optesch Spininjektioun a Grafen ubidden.
Figur 1A weist eng héich-Resolutioun ARPES Miessung kritt mat enger Helium Lampe vun der Band Struktur laanscht d'ΓK-Richtung vun der epitaxial WS2 / graphene Heterostruktur. Den Dirac-Kegel gëtt fonnt als Lach-dotéiert mam Dirac-Punkt, deen ~0,3 eV iwwer dem Gläichgewiicht-chemesche Potential läit. D'Spëtzt vun der Spin-Split WS2 Valenzband gëtt fonnt ~1,2 eV ënner dem Gläichgewiicht chemesche Potenzial.
(A) Gläichgewiicht Fotostroum gemooss laanscht d'ΓK-Richtung mat enger onpolariséierter Heliumlampe. (B) Photocurrent fir negativ Pompel-Sonde Verzögerung gemooss mat p-polariséierter extremer ultraviolet Impulser bei 26-eV Photonenergie. Gestreckt gro a rout Linnen markéieren d'Positioun vun der Linn Profiler benotzt der transient Biergspëtzten Positiounen an Fig. vun 2 mJ/cm2. Gewënn a Verloscht vun photoelectrons sinn an rout a blo gewisen, respektiv. D'Këschte weisen d'Gebitt vun der Integratioun fir d'Pompelsondespuren, déi an der Fig.
Figur 1B weist e tr-ARPES Snapshot vun der Bandstruktur no bei der WS2 a Grafen K-Punkten gemooss mat 100-fs extremen ultraviolette Impulser bei 26-eV Photonenergie bei negativer Pompel-Sonde Verzögerung virun der Arrivée vum Pompelpuls. Hei gëtt de Spin-Spaltung net geléist wéinst der Probedegradatioun an der Präsenz vum 2-eV Pompelpuls, deen d'Raumladungsverbreedung vun de Spektralfeatures verursaacht. Figur 1C weist d'Pompel-entschlof Ännerungen vun der photocurrent mat Respekt ze Lalumi 1B bei enger Pompel-Sonde Verspéidung vun 200 fs wou der Pompel-Sonde Signal erreecht säin Maximum. Rout a blo Faarwen weisen op Gewënn a Verloscht vu Photoelektronen, respektiv.
Fir dës räich Dynamik méi am Detail ze analyséieren, bestëmmen mir als éischt d'transiente Peak Positiounen vun der WS2 Valenzband an der graphene π-Band laanscht d'gestréckte Linnen an der Fig. 1B wéi am Detail an den Zousazmaterial erkläert. Mir fannen datt d'WS2 Valenzband ëm 90 meV eropgeet (Figebam. 2A) an d'Graphen π-Band ëm 50 meV verréckelt (Fig. 2B). D'exponentiell Liewensdauer vun dëse Verréckelunge gëtt fonnt fir 1,2 ± 0,1 ps fir d'Valenzband vu WS2 an 1,7 ± 0,3 ps fir d'Graphen π-Band ze sinn. Dës Spëtzeverschiebungen liwweren éischt Beweiser fir eng transient Opluedstatioun vun den zwou Schichten, wou zousätzlech positiv (negativ) Ladung d'Verbindungsenergie vun den elektronesche Staaten erhéicht (verréngert). Bedenkt datt d'upshift vun der WS2 Valence Band responsabel ass fir de prominente Pompel-Sonde Signal am Beräich vun der schwaarz Këscht an Lalumi markéiert.. 1C.
Ännerung an Héichpunkt Positioun vun der WS2 Valenz Band (A) an graphene π-Band (B) als Funktioun vun Pompel-Sonde Verspéidung zesumme mat exponential passt (décke Linnen). D'Liewensdauer vun der WS2 Verréckelung an (A) ass 1,2 ± 0,1 ps. D'Liewensdauer vun der Grafenverschiebung an (B) ass 1,7 ± 0,3 ps.
Nächst, intégréieren mir d'Pompel-Sonde Signal iwwer d'Gebidder, déi vun de faarwege Këschte an der Fig. photoexcitéiert Träger no um Enn vun der Leedungsband vun der WS2 Schicht mat enger Liewensdauer vun 1,1 ± 0,1 ps, déi aus enger exponentieller Passung op den Daten (kuckt Zousazmaterialien).
Pompel-Sond Spure als Funktioun vun Verzögerung kritt duerch d'Integratioun vun der photocurrent iwwer der Géigend vun de Këschte an Fig.. 1C uginn. Déi déck Linnen sinn exponentiell passt op d'Donnéeën. Curve (1) Transient Carrier Populatioun an der Leedungsband vum WS2. Curve (2) Pompel-Sond Signal vun der π-Band vu Graphen iwwer dem Gläichgewiicht chemesche Potenzial. Curve (3) Pompelsondesignal vun der π-Band vu Graphen ënner dem chemesche Gläichgewiichtpotenzial. Curve (4) Net Pompel-Sond Signal an der Valence Band vun WS2. D'Liewensdauer gi fonnt 1,2 ± 0,1 ps an (1), 180 ± 20 fs (gewënn) an ~2 ps (Verloscht) an (2), an 1,8 ± 0,2 ps an (3).
A Kéiren 2 an 3 vun der Fig. Mir fannen datt de Gewënn vun Elektronen iwwer dem Gläichgewiicht chemesche Potenzial (Kurve 2 an der Fig. 3) eng vill méi kuerz Liewensdauer huet (180 ± 20 fs) am Verglach zum Verloscht vun Elektronen ënner dem Gläichgewiicht chemesche Potenzial (1,8 ± 0,2 ps an der Kurve 3) Fig. 3). Weider ass den initialen Gewënn vum Photostroum an der Kurve 2 vun der Fig. D'Asymmetrie tëscht Gewënn a Verloscht ass fonnt ginn am Pompel-Sond Signal vun opgedeckt Monolayer graphene (kuckt Fig. S5 an den Ergänzungsmaterialien), wat beweist datt d'Asymmetrie eng Konsequenz vun der Interlayer Kopplung an der WS2 / graphene Heterostruktur ass. D'Observatioun vun engem kuerzliewege Gewënn a laangliewege Verloscht iwwer an ënner dem Gläichgewiicht chemesche Potenzial, respektiv, weist datt d'Elektronen effizient aus der Graphenschicht bei der Photoexcitatioun vun der Heterostruktur geläscht ginn. Als Resultat gëtt d'Graphenschicht positiv gelueden, wat mat der Erhéijung vun der verbindlecher Energie vun der π-Band konsequent ass, déi an der Figur 2B fonnt gëtt. D'Downshift vun der π-Band läscht den Héichenergieschwanz vun der Gläichgewiicht Fermi-Dirac Verdeelung vun uewen dem Gläichgewiicht chemesche Potenzial, wat deelweis d'Verännerung vum Zeechen vum Pompelsonde-Signal an der Kurve 2 vun der Figur 3 erkläert. weisen hei ënnen datt dësen Effekt weider verstäerkt gëtt duerch de transiente Verloscht vun Elektronen an der π-Band.
Dëst Szenario gëtt ënnerstëtzt vum Netzpompel-Sond-Signal vun der WS2 Valenzband an der Kurve 4 vun der Fig. d'Valence Band bei all Pompel-Sonde Verspéidungen. Bannent der experimentell Feeler Baren, fanne mir keng Indikatioun fir d'Präsenz vun Lächer am Valence Band vun WS2 fir all Pompel-Sonde Verspéidung. Dëst weist datt no der Photoexcitatioun dës Lächer séier op enger kuerzer Zäitskala opfëllen am Verglach mat eiser temporärer Resolutioun.
Fir endgülteg Beweiser fir eis Hypothese vun der ultraschneller Ladungstrennung an der WS2 / graphene Heterostruktur ze bidden, bestëmmen mir d'Zuel vun de Lächer, déi op d'Graphenschicht transferéiert ginn, wéi am Detail an den Ergänzungsmaterial beschriwwen. Kuerz gesot, déi transient elektronesch Verdeelung vun der π-Band gouf mat enger Fermi-Dirac Verdeelung ausgestatt. D'Zuel vun de Lächer gouf dann aus de resultéierende Wäerter fir de transient chemesche Potenzial an d'elektronesch Temperatur berechent. D'Resultat ass an der Fig. 4. Mir fannen datt eng Gesamtzuel vu ~5 × 1012 Lächer / cm2 vu WS2 op Graphen mat enger exponentieller Liewensdauer vun 1,5 ± 0,2 ps transferéiert ginn.
Ännerung vun der Unzuel vun Lächer am π-Band als Funktioun vun Pompel-Sonde Verzögerung zesumme mat exponentiell Passung eng Liewensdauer vun 1,5 ± 0,2 ps.
Vun den Erkenntnisser an Fig. 2 bis 4, entsteet déi folgend mikroskopesch Bild fir den ultraschnelle Ladungstransfer an der WS2 / graphene Heterostruktur (Fig. 5). Photoexcitation vun der WS2 / graphene heterostructure bei 2 eV dominant populéiert der A-exciton zu WS2 (Fig. 5A). Zousätzlech elektronesch Excitatiounen iwwer den Dirac Punkt a Graphen souwéi tëscht WS2 a Graphenbänner sinn energesch méiglech awer wesentlech manner effizient. D'photoexcitéiert Lächer an der Valenzband vum WS2 ginn duerch Elektronen aus der graphene π-Band op enger Zäitskala kuerz am Verglach zu eiser temporärer Resolutioun (Fig. 5A) gefëllt. Déi photoexcitéiert Elektronen an der Leedungsband vum WS2 hunn eng Liewensdauer vun ~1 ps (Fig. 5B). Wéi och ëmmer, et brauch ~2 ps fir d'Lächer an der graphene π-Band erëm ze fëllen (Fig. 5B). Dëst weist datt, ausser direkten Elektronentransfer tëscht der WS2-Leedungsband an der graphene π-Band, zousätzlech Entspanungsweeër - méiglecherweis iwwer Defektstaaten (26) - musse berücksichtegt ginn fir déi voll Dynamik ze verstoen.
(A) Photoexcitation bei Resonanz zum WS2 A-Exciton bei 2 eV sprëtzen Elektronen an d'Leedungsband vum WS2. Déi entspriechend Lächer an der Valenzband vum WS2 ginn direkt vun Elektronen aus der graphene π-Band erëm gefëllt. (B) Déi photoexcitéiert Träger an der Leedungsband vum WS2 hunn eng Liewensdauer vun ~1 ps. D'Lächer an der graphene π-Band liewen fir ~2 ps, wat d'Wichtegkeet vun zousätzleche Streuungskanäl beweist, déi mat gestierzten Pfeile uginn. Schwaarz gestréckte Linnen an (A) an (B) weisen op Bandverschiebungen an Ännerungen am chemesche Potenzial. (C) Am transienten Zoustand ass d'WS2 Schicht negativ gelueden, während d'Graphenschicht positiv gelueden ass. Fir spin-selektiv Excitatioun mat kreesfërmeg polariséiertem Liicht, ginn déi photoexcitéiert Elektronen am WS2 an déi entspriechend Lächer am Graphen erwaart géint d'Spinpolariséierung ze weisen.
Am transienten Zoustand wunnen d'photoexcitéiert Elektronen an der Leedungsband vu WS2, während d'photoexcitéiert Lächer an der π-Band vu Graphen sinn (Fig. 5C). Dëst bedeit datt d'WS2 Schicht negativ gelueden ass an d'Graphen Schicht positiv gelueden ass. Dëst stellt d'transient Peak Verréckelung (Fig. 2), d'Asymmetrie vun der graphene Pompel-Sonde Signal (Kéiren 2 an 3 vun der Fig. 3), d'Feele vu Lächer an der Valence Band vun WS2 (Kurve 4 Fig. 3). , wéi och déi zousätzlech Lächer an der graphene π-Band (Fig. 4). D'Liewensdauer vun dësem charge-getrennt Staat ass ~1 ps (Kurve 1 Fig. 3).
Ähnlech charge-getrennt transiente Staaten goufen a verwandte Van der Waals Heterostrukturen observéiert, déi aus zwee direkten Spalt Halbleiteren mat Typ II Bandausrichtung a verstoppten Bandgap (27-32) gemaach goufen. No der Photoexcitatioun goufen d'Elektronen an d'Lächer festgestallt, datt se séier no ënnen vun der Leedungsband an un d'Spëtzt vun der Valenzband bewegen, respektiv, déi a verschiddene Schichten vun der Heterostruktur (27-32) sinn.
Am Fall vun eiser WS2 / graphene Heterostruktur ass déi energesch gënschtegst Plaz fir béid Elektronen a Lächer um Fermi Niveau an der metallescher Graphenschicht. Dofir géif een erwaarden datt souwuel Elektronen wéi och Lächer séier an d'Graphen π-Band transferéieren. Wéi och ëmmer, eis Miessunge weisen kloer datt d'Lachtransfer (<200 fs) vill méi effizient ass wéi den Elektronentransfer (~1 ps). Mir zouzeschreiwen dat zu der relativer energesche Ausriichtung vun der WS2 an der graphene Bands wéi am Lalumi verroden. Am haitege Fall, mat engem ~2 eV WS2 Bandgap unzehuelen, sinn de Graphen Dirac Punkt a Gläichgewiicht chemesch Potential ~0,5 an ~0,2 eV iwwer d'Mëtt vum WS2 Bandgap, respektiv, d'Elektronen-Lachsymmetrie briechen. Mir fannen datt d'Zuel vun de verfügbaren Endstänn fir d'Lachtransfer ~6 Mol méi grouss ass wéi fir den Elektronentransfer (kuckt d'Ergänzungsmaterialien), dofir gëtt erwaart datt d'Lachtransfer méi séier ass wéi den Elektronentransfer.
E komplett mikroskopescht Bild vum observéierten ultraschnellen asymmetresche Ladungstransfer sollt awer och d'Iwwerlappung tëscht den Orbitaler berücksichtegen, déi d'A-Exciton-Wellefunktioun am WS2 respektiv an der Grafen-π-Band ausmaachen, verschidden Elektronen-Elektron- an Elektron-Phonon-Streuung. Kanäl mat abegraff d'Aschränkungen, déi duerch Dynamik, Energie, Spin, a Pseudospin Konservatioun opgesat ginn, den Afloss vu Plasma Schwéngungen (33), wéi och d'Roll vun enger méiglecher displacive Exitatioun vu kohärent Phonon Schwéngungen, déi de Chargetransfer vermëttelen (34, 35). Och kann ee spekuléieren ob den observéierten Ladungstransferzoustand aus Ladungstransferexzitonen oder fräi Elektronen-Lach-Paren besteet (kuckt d'Ergänzungsmaterial). Weider theoretesch Ermëttlungen, déi iwwer den Ëmfang vun dësem Pabeier goen, sinn erfuerderlech fir dës Themen ze klären.
Zesummegefaasst hu mir tr-ARPES benotzt fir ultraschnell interlayer Ladentransfer an enger epitaxialer WS2 / graphene Heterostruktur ze studéieren. Mir hunn erausfonnt datt, wann se an der Resonanz op d'A-Exciton vum WS2 bei 2 eV opgereegt sinn, déi photoexcitéiert Lächer séier an d'Graphenschicht transferéieren, während déi fotoexcitéiert Elektronen an der WS2 Schicht bleiwen. Mir hunn dat der Tatsaach zougeschriwwen datt d'Zuel vun de verfügbaren Endstänn fir Lachtransfer méi grouss ass wéi fir Elektronentransfer. D'Liewensdauer vum charge-getrennten transienten Zoustand gouf fonnt ~1 ps. A Kombinatioun mat spin-selektiv opteschen Exitatioun mat kreesfërmeg polariséiert Liicht (22-25), kann den observéierten ultraschnelle Ladungstransfer duerch Spin-Transfer begleet ginn. An dësem Fall kann déi ënnersicht WS2 / graphene Heterostruktur fir effizient optesch Spininjektioun a Grafen benotzt ginn, wat zu neien optospintronesche Geräter resultéiert.
D'Graphene Echantillon goufen op kommerziellen hallefleitend 6H-SiC(0001) Wafere vu SiCrystal GmbH ugebaut. Déi N-dotéiert Wafere waren op der Achs mat engem Fehlschnëtt ënner 0,5°. De SiC-Substrat gouf Waasserstoff-Ätscht fir Kratzer ze entfernen a regelméisseg flaach Terrassen ze kréien. Déi propper an atomesch flaach Si-terminéiert Uewerfläch gouf duerno grafitiséiert andeems d'Probe an der Ar Atmosphär bei 1300 ° C fir 8 min (36) annealéiert. Op dës Manéier hu mir eng eenzeg Kuelestoffschicht kritt, wou all drëtt Kuelestoffatom eng kovalent Bindung zum SiC Substrat geformt huet (37). Dës Layer war dann zu komplett sp2-hybridized quasi fräi Lach-dotéiert graphene via Wasserstoff intercalation ëmgewandelt (38). Dës Echantillon ginn als graphene / H-SiC (0001) bezeechent. De ganze Prozess gouf an enger kommerziell Black Magic Wuesstumskammer vun Aixtron duerchgefouert. De WS2 Wuesstum gouf an engem Standard Hot-Wand-Reaktor duerch niddreg Drock chemesch Dampdepositioun (39, 40) mat WO3 a S Pulver mat engem Masseverhältnis vun 1:100 als Virgänger duerchgefouert. D'WO3 a S Pulver goufen op 900 an 200 ° C respektiv gehal. De WO3-Pulver gouf no beim Substrat plazéiert. Argon gouf als Trägergas mat engem Stroum vun 8 sccm benotzt. Den Drock am Reakter gouf op 0,5 mbar gehalen. D'Proben ware mat sekundärer Elektronenmikroskopie, Atomkraaftmikroskopie, Raman a Photolumineszenzspektroskopie charakteriséiert, souwéi Low-Energy Elektronen Diffraktioun. Dës Miessunge hunn zwee verschidde WS2 Eenkristallin Domainen opgedeckt, wou entweder d'ΓK- oder d'ΓK'-Richtung mat der ΓK-Richtung vun der Graphenschicht ausgeriicht ass. Domain Säit Längt variéiert tëscht 300 an 700 nm, an déi total WS2 Ofdeckung war ongeféier op ~40%, gëeegent fir d'ARPES Analyse.
Déi statesch ARPES Experimenter goufe mat engem hemisphäreschen Analyser (SPECS PHOIBOS 150) mat engem charge-gekoppelten Apparat-Detektorsystem fir zweedimensional Detektioun vun Elektronenenergie a Dynamik gemaach. Onpolariséiert, monochromatesch He Iα Stralung (21,2 eV) vun enger Héichflux He Entladungsquell (VG Scienta VUV5000) gouf fir all Photoemissiounsexperimenter benotzt. D'Energie an d'Wénkelopléisung an eisen Experimenter ware besser wéi 30 meV an 0,3 ° (entspriechend 0,01 Å−1), respektiv. All Experimenter goufen bei Raumtemperatur duerchgefouert. ARPES ass eng extrem Uewerflächempfindlech Technik. Fir Photoelektronen aus der WS2 an der Graphenschicht erauszekréien, goufen Echantillon mat enger onkomplett WS2 Ofdeckung vun ~40% benotzt.
Den tr-ARPES Setup baséiert op engem 1-kHz Titanium: Saphir Verstärker (Coherent Legend Elite Duo). 2 mJ Ausgangskraaft gouf fir héich Harmonie Generatioun am Argon benotzt. Dat resultéierend extremt ultraviolet Liicht ass duerch e réierende Monochromator gaangen, deen 100-fs Sondeimpulser bei 26-eV Photonenenergie produzéiert. 8mJ Verstärkerausgangskraaft gouf an en opteschen parametresche Verstärker (HE-TOPAS vu Light Conversion) geschéckt. De Signalstrahl bei 1-eV Photonenenergie gouf Frequenz verduebelt an engem Beta Barium Borat Kristall fir d'2-eV Pompelimpulsen ze kréien. D'TR-ARPES Miessunge goufen mat engem hemispherical Analyser (SPECKS PHOIBOS 100) gesuergt. D'Gesamtenergie an d'Zäitopléisung war 240 meV respektiv 200 fs.
Ergänzungsmaterial fir dësen Artikel ass verfügbar op http://advances.sciencemag.org/cgi/content/full/6/20/eaay0761/DC1
Dëst ass en Open-Access Artikel verdeelt ënner de Bedéngungen vun der Creative Commons Attribution-NonCommercial Lizenz, déi d'Benotzung, d'Verdeelung an d'Reproduktioun an all Medium erlaabt, soulaang déi resultéierend Notzung net fir kommerziell Virdeel ass a virausgesat datt d'Original Wierk richteg ass. zitéiert.
NOTÉIERT: Mir froen nëmmen Är E-Mailadress fir datt déi Persoun, déi Dir d'Säit recommandéiert, weess datt Dir wëllt datt se se gesinn, an datt et keng Junk-Mail ass. Mir erfaassen keng E-Mail Adress.
Dës Fro ass fir ze testen ob Dir e mënschleche Besucher sidd oder net a fir automatiséiert Spam Soumissioun ze vermeiden.
Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Mir weisen ultraschnell Laden Trennung an enger WS2 / graphene Heterostruktur méiglecherweis optesch Spinninjektioun an graphene.
Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Mir weisen ultraschnell Laden Trennung an enger WS2 / graphene Heterostruktur méiglecherweis optesch Spinninjektioun an graphene.
© 2020 American Association for the Advancement of Science. All Rechter reservéiert. AAAS ass e Partner vun HINARI, AGORA, OARE, CHORUS, CLOCKSS, CrossRef a COUNTER.Science Advances ISSN 2375-2548.
Post Zäit: Mee-25-2020