Біз WS2 моноқабатты және графеннен жасалған эпитаксиалды гетероструктурадағы ультра жылдам зарядты тасымалдауды зерттеу үшін уақыт пен бұрышпен шешілген фотоэмиссиялық спектроскопияны (tr-ARPES) қолданамыз. Бұл гетероструктура күшті спин-орбиталық байланысы және күшті жарық-материя әрекеттесуі бар тікелей аралық жартылай өткізгіштің артықшылықтарын өте жоғары қозғалғыштығы мен ұзақ айналу мерзімі бар массасы жоқ тасымалдаушыларды жартылай металды орналастырумен біріктіреді. Біз WS2-дегі A-қоздырғышына резонанс кезінде фотоқоздырудан кейін фотоқоздырылған саңылаулар графен қабатына тез ауысатынын, ал фотоқозған электрондар WS2 қабатында қалатынын анықтадық. Алынған зарядпен бөлінген өтпелі күйдің қызмет ету мерзімі ~1 пс болатыны анықталды. Біз өз нәтижелерімізді жоғары ажыратымдылықтағы ARPES анықтағандай, WS2 және графен жолақтарының салыстырмалы теңестіруінен туындаған шашырау фазалық кеңістігіндегі айырмашылықтарға жатқызамыз. Спин-селективті оптикалық қозумен бірге зерттелген WS2/графен гетероструктурасы графенге тиімді оптикалық спиндік инъекция үшін платформаны қамтамасыз етуі мүмкін.
Көптеген әртүрлі екі өлшемді материалдардың болуы арнайы диэлектрлік скринингке және әртүрлі жақындықты тудыратын әсерлерге (1-3) негізделген мүлдем жаңа функционалдық мүмкіндіктері бар жаңа, ақырында жұқа гетероқұрылымдарды құру мүмкіндігін ашты. Электроника және оптоэлектроника саласындағы болашақ қолданбалар үшін дәлелді құрылғылар іске асырылды (4–6).
Мұнда біз WS2 моноқабатты, күшті спин-орбиталық байланысы бар тікелей аралық жартылай өткізгіш және инверсия симметриясының (7) бұзылуына байланысты жолақ құрылымының айтарлықтай спиндік бөлінуінен және моноқабатты графеннен, жартылай металлдан тұратын эпитаксиалды ван-дер Ваальс гетероқұрылымдарына назар аударамыз. конустық жолақ құрылымымен және өте жоғары тасымалдаушы қозғалғыштығымен (8), сутегімен аяқталады SiC(0001). Өте жылдам зарядты тасымалдаудың алғашқы көрсеткіштері (9-15) және жақындықпен индукцияланған спин-орбиталық қосылыс әсерлері (16-18) WS2/графенді және ұқсас гетероқұрылымдарды болашақ оптоэлектрондық (19) және оптоспинтрондық (20) қолданбаларға перспективалы үміткерлер етеді.
Біз WS2/графендегі фотогенерацияланған электронды-тесік жұптарының релаксация жолдарын уақыт пен бұрышпен шешілетін фотоэмиссиялық спектроскопиямен (tr-ARPES) ашуды мақсат еттік. Осы мақсатта біз WS2 (21, 12) А-қоздырғышына резонанстық 2-эВ сорғы импульстары бар гетероструктураны қоздырамыз және 26-эВ фотон энергиясында екінші рет кешіктірілген зонд импульсі бар фотоэлектрондарды шығарамыз. Импульс, энергия және уақыт бойынша шешілетін тасымалдаушы динамикасына қол жеткізу үшін біз жарты шар анализаторымен фотоэлектрондардың кинетикалық энергиясы мен сәуле шығару бұрышын сорғы-зондтың кешігу функциясы ретінде анықтаймыз. Энергия және уақыт рұқсаты сәйкесінше 240 меВ және 200 фс.
Біздің нәтижелеріміз эпитаксистік реттелген қабаттар арасында зарядтың ультра жылдам берілуіне тікелей дәлелдер береді, бұл қабаттардың ерікті азимуттық теңестіруімен ұқсас қолмен жиналған гетероқұрылымдардағы барлық оптикалық әдістерге негізделген алғашқы белгілерді растайды (9-15). Сонымен қатар, біз бұл зарядты тасымалдау өте асимметриялық екенін көрсетеміз. Біздің өлшеулеріміз сәйкесінше WS2 және графен қабатында орналасқан, ~1 ps өмір сүретін фотоқоздырылған электрондар мен тесіктері бар бұрын байқалмаған зарядпен бөлінген өтпелі күйді көрсетеді. Біз өз нәтижелерімізді WS2 және жоғары ажыратымдылықтағы ARPES анықтағандай графен жолақтарының салыстырмалы туралануынан туындаған электрондар мен тесіктерді тасымалдау үшін шашырау фазалық кеңістігіндегі айырмашылықтар тұрғысынан түсіндіреміз. WS2/графеннің гетероқұрылымдары спин-және алқап-селективті оптикалық қозумен (22–25) үйлескенде графенге тиімді ультра жылдам оптикалық спиндік инъекция үшін жаңа платформаны қамтамасыз етуі мүмкін.
1А суретте эпитаксиалды WS2/графен гетероструктурасының ΓK-бағыты бойынша жолақ құрылымының гелий шамымен алынған жоғары ажыратымдылықтағы ARPES өлшемі көрсетілген. Дирак конусы тепе-теңдік химиялық потенциалдан ~0,3 эВ жоғары орналасқан Дирак нүктесімен саңылаумен легирленгені анықталды. Айналмалы WS2 валенттік жолағының жоғарғы бөлігі тепе-теңдік химиялық потенциалдан ~1,2 эВ төмен екені анықталды.
(A) Поляризацияланбаған гелий шамымен ΓK-бағыты бойынша өлшенген тепе-теңдік фототок. (B) 26-эВ фотон энергиясында p-поляризацияланған экстремалды ультракүлгін импульстармен өлшенген сорғы зондының теріс кідірісіне арналған фототок. Үзік сұр және қызыл сызықтар 2-суреттегі өтпелі шыңдық позицияларды шығару үшін пайдаланылатын сызық профильдерінің орнын белгілейді. (C) Сорғы флюменті 2 эВ сорғы фотон энергиясында фотоқозудан кейін фототоктың 200 фс сорғымен индукцияланған өзгерістері 2 мДж/см2. Фотоэлектрондардың өсуі мен жоғалуы тиісінше қызыл және көк түспен көрсетілген. Қораптар 3-суретте көрсетілген сорғы-зонд іздері үшін біріктіру аймағын көрсетеді.
1В-суретте WS2-ге жақын жолақ құрылымының tr-ARPES суреті және сорғы импульсі келгенге дейін сорғы зондының теріс кідірісі кезінде 26 эВ фотон энергиясында 100-fs экстремалды ультракүлгін импульстармен өлшенген графен K-нүктелері көрсетілген. Мұнда үлгінің деградациясына және спектрлік мүмкіндіктердің кеңістік зарядының кеңеюіне әкелетін 2-эВ сорғы импульсінің болуына байланысты айналдырудың бөлінуі шешілмейді. 1С суретте 200 фс сорғы зондының кідірісі кезінде 1В-суретке қатысты фототоктың сорғымен индукцияланған өзгерістері көрсетілген. Қызыл және көк түстер сәйкесінше фотоэлектрондардың өсуі мен жоғалуын көрсетеді.
Осы бай динамикаға егжей-тегжейлі талдау жасау үшін алдымен Қосымша материалдарда егжей-тегжейлі түсіндірілгендей, 1В-суреттегі үзік сызықтар бойымен WS2 валенттілік жолағының және графен π-жолағының өтпелі шыңдық позицияларын анықтаймыз. Біз WS2 валенттілік жолағы 90 мВ жоғары (2А-сурет) және графен π-диапазоны 50 меВ төмендейтінін анықтаймыз (2В-сурет). Бұл ығысулардың экспоненциалды өмір сүру уақыты WS2 валенттік диапазоны үшін 1,2 ± 0,1 ps және графен π-жолағы үшін 1,7 ± 0,3 пс болып табылады. Бұл ең жоғары ығысулар екі қабаттың өтпелі зарядталуының алғашқы дәлелін береді, мұнда қосымша оң (теріс) заряд электронды күйлердің байланыс энергиясын арттырады (төмендетеді). WS2 валенттік диапазонының жоғары ығысуы 1С-суреттегі қара жәшікпен белгіленген аймақтағы көрнекті сорғы-зонд сигналына жауапты екенін ескеріңіз.
WS2 валенттік жолағы (A) және графен π-жолағы (B) экспоненциалды сәйкестіктермен (қалың сызықтар) бірге сорғы-зонд кідірісі функциясы ретінде шыңдық жағдайының өзгеруі. WS2 ауысымының (A) қызмет ету мерзімі 1,2 ± 0,1 ps құрайды. (В) графеннің ығысуының қызмет ету мерзімі 1,7 ± 0,3 ps құрайды.
Содан кейін сорғы зонд сигналын 1С-суреттегі түрлі-түсті жәшіктермен көрсетілген аймақтарға біріктіреміз және алынған сандарды 3-суреттегі сорғы зондының кідірісі функциясы ретінде сызамыз. 3-суреттегі 1-қисық сызбаның динамикасын көрсетеді. WS2 қабатының өткізгіштік белдеуінің түбіне жақын орналасқан фотоқоздырғыш тасымалдаушылар 1,1 ± 0,1 ps қызмет ету мерзімімен алынған. деректерге экспоненциалды сәйкестік (Қосымша материалдарды қараңыз).
Сорғы-зонд іздері кешігу функциясы ретінде фототокты 1С-суретте қораптармен көрсетілген аумаққа біріктіру арқылы алынған. Қалың сызықтар деректерге экспоненциалды сәйкес келеді. Қисық (1) WS2 өткізгіштік аймағындағы өтпелі тасымалдаушы популяция. Қисық (2) Тепе-теңдік химиялық потенциалдан жоғары графеннің π-диапазонының сорғы-зонд сигналы. Қисық (3) Тепе-теңдік химиялық потенциалдан төмен графеннің π-диапазонының сорғы-зонд сигналы. Қисық (4) WS2 валенттік диапазонындағы таза сорғы-зонд сигналы. Өмір сүру уақыттары (1) ішінде 1,2 ± 0,1 пс, (2) ішінде 180 ± 20 фс (күту) және ~2 пс (шығын) және (3) 1,8 ± 0,2 пс болып табылады.
3-суреттің 2 және 3 қисықтарында графен π-диапазонының сорғы-зонд сигналын көрсетеміз. Тепе-теңдік химиялық потенциалдан жоғары электрондардың күшеюі (3-суреттегі 2-қисық) тепе-теңдік химиялық потенциалдан төмен электрондардың жоғалуы (3-қисықтағы 1,8 ± 0,2 пс) салыстырғанда әлдеқайда қысқа (180 ± 20 fs) өмір сүру ұзақтығын анықтаймыз. 3-сурет). Әрі қарай, 3-суреттің 2-қисық сызығындағы фототоктың бастапқы күшеюі t = 400 фс кезінде ~2 пс өмір сүру ұзақтығымен жоғалтуға айналатыны анықталды. Пайда мен жоғалту арасындағы асимметрияның жабылмаған моноқабатты графеннің сорғы-зонд сигналында жоқ екені анықталды (Қосымша материалдардағы S5 суретін қараңыз), бұл асимметрия WS2/графен гетероқұрылымындағы қабат аралық байланысының салдары екенін көрсетеді. Тепе-теңдік химиялық потенциалдан жоғары және төмен қысқа мерзімді өсу мен ұзақ мерзімді жоғалтуды бақылау гетероструктураның фотоқозылуы кезінде электрондардың графен қабатынан тиімді түрде жойылатынын көрсетеді. Нәтижесінде графен қабаты оң зарядталады, бұл 2В-суретте көрсетілген π-диапазонның байланыс энергиясының артуына сәйкес келеді. π-диапазонның төмен ығысуы тепе-теңдіктің химиялық потенциалының жоғарысынан Ферми-Дирак тепе-теңдік таралуының жоғары энергиялы құйрығын жояды, бұл 3-суреттің 2 қисығында сорғы-зонд сигналының таңбасының өзгеруін ішінара түсіндіреді. төменде бұл әсердің π-диапазондағы электрондардың өтпелі жоғалуы арқылы одан әрі күшейетінін көрсетіңіз.
Бұл сценарий 3-суреттегі 4-қисықтағы WS2 валенттік диапазонының таза сорғы-зонд сигналымен қолдау көрсетіледі. Бұл деректер 1В-суреттегі қара жәшікпен берілген аумақтағы санауларды біріктіру арқылы алынды, ол фотошығарылған электрондарды түсіреді. сорғы зондының барлық кешігулеріндегі валенттік жолағы. Эксперименттік қателік жолақтарда біз кез келген сорғы зондының кідірісі үшін WS2 валенттік диапазонында саңылаулардың бар-жоғын анықтаған жоқпыз. Бұл фотоқозудан кейін бұл саңылаулар біздің уақытша рұқсатымызбен салыстырғанда қысқа уақыт шкаласында тез толтырылатынын көрсетеді.
WS2/графен гетероструктурасындағы өте жылдам зарядты бөлу гипотезасына соңғы дәлелді қамтамасыз ету үшін біз Қосымша материалдарда егжей-тегжейлі сипатталғандай графен қабатына тасымалданатын тесіктердің санын анықтаймыз. Қысқаша айтқанда, π-диапазонның өтпелі электронды таралуы Ферми-Дирак дистрибуциясымен жабдықталған. Содан кейін өтпелі химиялық потенциал мен электронды температура үшін алынған мәндерден тесіктердің саны есептелді. Нәтиже 4-суретте көрсетілген. Біз жалпы саны ~5 × 1012 саңылау/см2 WS2-ден экспоненциалды өмір сүру ұзақтығы 1,5 ± 0,2 ps болатын графенге тасымалданатынын анықтаймыз.
π-диапазондағы саңылаулар санын 1,5 ± 0,2 пс қызмет ету мерзімін беретін экспоненциалды сәйкестікпен бірге сорғы-зонд кідірісі функциясы ретінде өзгерту.
Суреттегі нәтижелерден. 2-ден 4-ке дейін WS2/графен гетероструктурасындағы өте жылдам зарядты тасымалдауға арналған келесі микроскопиялық сурет пайда болады (Cурет 5). WS2/графен гетероструктурасының 2 эВ кезіндегі фотоқозуы WS2-дегі A-қозғышты басым түрде толтырады (5А-сурет). Графендегі Дирак нүктесі арқылы, сондай-ақ WS2 және графен жолақтары арасындағы қосымша электронды қозулар энергетикалық тұрғыдан мүмкін, бірақ тиімділігі айтарлықтай төмен. WS2 валенттік жолағындағы фотоқоздырылған тесіктер біздің уақытша рұқсатымызбен салыстырғанда қысқа уақыт шкаласында графен π-диапазонынан шыққан электрондармен толтырылады (5А-сурет). WS2 өткізгіштік зонасында фотоқоздырылған электрондардың өмір сүру ұзақтығы ~1 пс (5В-сурет). Дегенмен, графен π-диапазонындағы тесіктерді толтыру үшін ~2 ps қажет (5В-сурет). Бұл WS2 өткізгіштік диапазоны мен графен π-диапазоны арасындағы тікелей электронды тасымалдаудан басқа, толық динамикасын түсіну үшін ақаулық күйлер арқылы (26) қосымша релаксация жолдарын қарастыру қажет екенін көрсетеді.
(A) 2 эВ-те WS2 A-қозуының резонанстағы фотоқозу WS2 өткізгіштік зонасына электрондарды енгізеді. WS2 валенттік диапазонындағы сәйкес тесіктер графен π-диапазонындағы электрондармен бірден толтырылады. (B) WS2 өткізгіштік диапазонындағы фотоқоздырғыш тасымалдаушылардың қызмет ету мерзімі ~1 пс. Графен π-диапазонындағы саңылаулар ~2 ps үшін өмір сүреді, бұл сызықты көрсеткілермен көрсетілген қосымша шашырау арналарының маңыздылығын көрсетеді. (A) және (B) тармақтарындағы қара үзік сызықтар жолақ ығысуын және химиялық потенциалдың өзгеруін көрсетеді. (C) Өтпелі күйде WS2 қабаты теріс зарядталған, ал графен қабаты оң зарядталған. Дөңгелек поляризацияланған жарықпен спин-селективті қозу үшін WS2-дегі фотоқоздырылған электрондар және графендегі сәйкес саңылаулар қарама-қарсы спиндік поляризацияны көрсетеді деп күтілуде.
Өтпелі күйде фотоқоздырылған электрондар WS2 өткізгіштік диапазонында, ал фотоқозған саңылаулар графеннің π-диапазонында орналасады (5С-сурет). Бұл WS2 қабаты теріс зарядталған, ал графен қабаты оң зарядталған дегенді білдіреді. Бұл өтпелі пик ығысуларын (2-сурет), графен сорғы-зонд сигналының асимметриясын (3-суреттің 2 және 3 қисықтары), WS2 валенттік жолағында тесіктердің болмауын (4-сурет 3-сурет) құрайды. , сондай-ақ графен π-диапазонындағы қосымша тесіктер (4-сурет). Бұл зарядпен бөлінген күйдің қызмет ету уақыты ~1 ps (1-қисық 3-сурет).
Осындай зарядпен бөлінген өтпелі күйлер II типті диапазонды теңестіру және сатылы жолақ аралығы (27-32) бар екі тікелей аралық жартылай өткізгіштерден жасалған тиісті Ван дер Ваальс гетероқұрылымдарында байқалды. Фотоқозудан кейін электрондар мен саңылаулар гетероструктураның әртүрлі қабаттарында орналасқан өткізгіштік зонаның төменгі жағына және валенттік зонаның жоғарғы жағына жылдам қозғалатыны анықталды (27–32).
Біздің WS2/графен гетероструктурасы жағдайында электрондар мен саңылаулар үшін энергетикалық тұрғыдан ең қолайлы орын металл графен қабатындағы Ферми деңгейінде болады. Сондықтан электрондар да, тесіктер де графен π-диапазонына жылдам ауысады деп күтуге болады. Дегенмен, біздің өлшеулеріміз саңылаулардың тасымалдануы (<200 fs) электронды тасымалдаудан (~1 ps) әлдеқайда тиімді екенін анық көрсетеді. Біз мұны WS2 және графен жолақтарының 1А-суретте көрсетілгендей салыстырмалы энергетикалық теңестіруімен байланыстырамыз, ол жақында болжанған (14, 15) электронды тасымалдаумен салыстырғанда саңылауларды беру үшін қол жетімді соңғы күйлердің көбірек санын ұсынады. Бұл жағдайда, ~2 эВ WS2 жолақ саңылауын ескере отырып, графен Дирак нүктесі және тепе-теңдік химиялық потенциалы WS2 диапазонының ортасынан ~0,5 және ~0,2 эВ жоғары орналасады, бұл электрон-тесік симметриясын бұзады. Біз саңылауларды беру үшін қол жетімді соңғы күйлердің саны электрондарды тасымалдауға қарағанда ~6 есе көп екенін анықтаймыз (Қосымша материалдарды қараңыз), сондықтан саңылаулардың тасымалдануы электронды тасымалдаудан жылдамырақ болады деп күтілуде.
Бақыланатын ультра жылдам асимметриялық зарядты тасымалдаудың толық микроскопиялық суреті WS2-дегі A-қозу толқыны функциясын құрайтын орбитальдар мен сәйкесінше графен π-диапазонының, әртүрлі электрон-электрондық және электрон-фонондық шашырауды құрайтын орбитальдар арасындағы қабаттасуды қарастыруы керек. арналар, соның ішінде импульс, энергия, спин және псевдоспиннің сақталуымен қойылған шектеулер, плазманың әсері тербелістер (33), сондай-ақ зарядтың берілуіне делдалдық жасайтын когерентті фонондық тербелістердің ықтимал ығыстырушы қозуының рөлі (34, 35). Сондай-ақ, бақыланатын зарядтың берілу күйі зарядты тасымалдау қоздырғыштарынан немесе бос электрон-тесік жұптарынан тұратынын болжауға болады (Қосымша материалдарды қараңыз). Бұл мәселелерді түсіндіру үшін осы мақаланың шеңберінен шығатын қосымша теориялық зерттеулер қажет.
Қорытындылай келе, біз tr-ARPES-ті эпитаксиалды WS2/графен гетероструктурасында ультра жылдам қабатаралық заряд тасымалдауды зерттеу үшін қолдандық. Біз 2 эВ-те WS2-нің A-қозуына резонансты қоздырғанда, фотоқозған саңылаулар графен қабатына тез ауысатынын, ал фотоқозған электрондар WS2 қабатында қалатынын анықтадық. Біз мұны саңылауларды беру үшін қол жетімді соңғы күйлердің саны электрондарды тасымалдауға қарағанда көбірек болуымен байланыстырдық. Зарядпен бөлінген өтпелі күйдің өмір сүру ұзақтығы ~1 пс болатыны анықталды. Айналмалы поляризацияланған жарықты (22-25) пайдаланатын спин-селективті оптикалық қозумен бірге байқалған өте жылдам зарядты тасымалдау спиндік тасымалдаумен қатар жүруі мүмкін. Бұл жағдайда зерттелген WS2/графен гетероструктурасы графенге тиімді оптикалық спиндік инъекция үшін пайдаланылуы мүмкін, нәтижесінде жаңа оптоспинтрондық құрылғылар пайда болады.
Графен үлгілері SiCrystal GmbH компаниясының коммерциялық жартылай өткізгіш 6H-SiC(0001) пластинкаларында өсірілді. N-қоспаланған пластиналар 0,5°-тан төмен кесілген ось бойынша болды. Сызықтарды кетіру және кәдімгі тегіс террассаларды алу үшін SiC субстраты сутегімен өңделген. Содан кейін таза және атомдық тегіс Si-соңғы беті үлгіні Ar атмосферасында 1300°C температурада 8 минут бойы жасыту арқылы графиттелді (36). Осылайша, біз әрбір үшінші көміртек атомы SiC субстратымен ковалентті байланыс түзетін жалғыз көміртек қабатын алдық (37). Содан кейін бұл қабат сутегі интеркалациясы арқылы толығымен sp2-гибридтелген квази бос тұратын тесігі бар графенге айналдырылды (38). Бұл үлгілер графен/H-SiC(0001) деп аталады. Бүкіл процесс Aixtron компаниясының коммерциялық Black Magic өсу камерасында жүргізілді. WS2 өсімі прекурсорлар ретінде массалық қатынасы 1:100 болатын WO3 және S ұнтақтарын пайдалана отырып, төмен қысымды химиялық бу тұндыру (39, 40) арқылы стандартты ыстық қабырғалы реакторда жүзеге асырылды. WO3 және S ұнтақтары сәйкесінше 900 және 200°C температурада ұсталды. WO3 ұнтағы субстратқа жақын орналастырылды. Тасымалдаушы газ ретінде аргон пайдаланылды, ағыны 8 сксм. Реактордағы қысым 0,5 мбар деңгейінде ұсталды. Үлгілер екіншілік электронды микроскопиямен, атомдық күштік микроскопиямен, Раманмен және фотолюминесценциялық спектроскопиямен, сондай-ақ төмен энергиялы электрон дифракциясымен сипатталды. Бұл өлшемдер екі түрлі WS2 бір кристалды доменін анықтады, онда ΓK- немесе ΓK'-бағыты графен қабатының ΓK-бағытымен тураланады. Домен жағының ұзындықтары 300 және 700 нм арасында өзгерді және жалпы WS2 қамтуы ARPES талдауы үшін жарамды ~40%-ға жуықтады.
Статикалық ARPES тәжірибелері электронды энергия мен импульсті екі өлшемді анықтауға арналған зарядпен байланыстырылған құрылғы-детектор жүйесін пайдалана отырып, жарты шар анализаторымен (SPECS PHOIBOS 150) орындалды. Барлық фотоэмиссиялық тәжірибелер үшін жоғары ағынды He разряд көзінің (VG Scienta VUV5000) полярсыз, монохроматикалық He Iα сәулеленуі (21,2 эВ) қолданылды. Біздің эксперименттеріміздегі энергия және бұрыштық рұқсат сәйкесінше 30 меВ және 0,3° (0,01 Å−1 сәйкес) жақсырақ болды. Барлық эксперименттер бөлме температурасында жүргізілді. ARPES - бетке өте сезімтал әдіс. Фотоэлектрондарды WS2 және графен қабатынан шығару үшін толық емес WS2 қамтуы ~40% үлгілер пайдаланылды.
tr-ARPES орнатуы 1 кГц Titanium: Sapphire күшейткішіне (Coherent Legend Elite Duo) негізделген. 2 мДж шығыс қуаты аргондағы жоғары гармоникаларды өндіруге жұмсалды. Алынған экстремалды ультракүлгін сәуле торлы монохроматор арқылы өтіп, 26 эВ фотон энергиясында 100-fs зонд импульстерін шығарады. 8 мДж күшейткіш шығыс қуаты оптикалық параметрлік күшейткішке жіберілді (Жарық түрлендіруінен HE-TOPAS). 2-эВ сорғы импульстерін алу үшін бета барий борат кристалында 1-эВ фотон энергиясындағы сигнал сәулесі жиілік екі еселенді. tr-ARPES өлшемдері жарты шар анализаторымен (SPECS PHOIBOS 100) орындалды. Жалпы энергия және уақытша рұқсат сәйкесінше 240 меВ және 200 фс болды.
Осы мақалаға арналған қосымша материал мына жерден қолжетімді: http://advances.sciencemag.org/cgi/content/full/6/20/eaay0761/DC1
Бұл Creative Commons Attribution-Коммерциялық емес лицензиясының шарттары бойынша таратылатын ашық қолжетімді мақала, ол кез келген ортада пайдалануға, таратуға және көбейтуге рұқсат береді, тек нәтиже коммерциялық пайда үшін емес және түпнұсқа жұмыс дұрыс болған жағдайда. келтірілді.
ЕСКЕРТПЕ: Сіз бетті ұсынып отырған адам сіздің оны көргіңіз келетінін және оның қажетсіз хат емес екенін білуі үшін біз тек электрондық пошта мекенжайыңызды сұраймыз. Біз ешқандай электрондық пошта мекенжайын түсірмейміз.
Бұл сұрақ адам келушілер екеніңізді тексеруге және автоматты спам жіберуді болдырмауға арналған.
Авторлары: Свен Эслиман, Антонио Росси, Мариана Чавес-Сервантес, Разван Краузе, Бенито Арнольди, Бенджамин Штадмюллер, Мартин Эслиман, Стивен Форти, Филиппо Фаббри, Камилла Колетти, Изабелла Гиер
Біз WS2/графен гетероструктурасында өте жылдам зарядтың бөлінуін анықтаймыз, мүмкін графенге оптикалық спиндік инъекцияға мүмкіндік береді.
Авторлары: Свен Эслиман, Антонио Росси, Мариана Чавес-Сервантес, Разван Краузе, Бенито Арнольди, Бенджамин Штадмюллер, Мартин Эслиман, Стивен Форти, Филиппо Фаббри, Камилла Колетти, Изабелла Гиер
Біз WS2/графен гетероструктурасында өте жылдам зарядтың бөлінуін анықтаймыз, мүмкін графенге оптикалық спиндік инъекцияға мүмкіндік береді.
© 2020 Американдық ғылымды дамыту қауымдастығы. Барлық құқықтар қорғалған. AAAS HINARI, AGORA, OARE, CHORUS, CLOCKSS, CrossRef және COUNTER.Science Advances ISSN 2375-2548 серіктесі болып табылады.
Жіберу уақыты: 25 мамыр 2020 ж