Kami menggunakan spektroskopi fotoemisi dengan penyelesaian waktu dan sudut (tr-ARPES) untuk menyelidiki transfer muatan ultracepat dalam heterostruktur epitaksi yang terbuat dari monolayer WS2 dan graphene. Heterostruktur ini menggabungkan keunggulan semikonduktor celah langsung dengan kopling spin-orbit yang kuat dan interaksi materi ringan yang kuat dengan semimetal yang menampung pembawa tak bermassa dengan mobilitas sangat tinggi dan masa putaran yang panjang. Kami menemukan bahwa, setelah fotoeksitasi pada resonansi ke eksiton-A di WS2, lubang-lubang yang terfotoeksitasi dengan cepat berpindah ke lapisan graphene sementara elektron yang tereksitasi foto tetap berada di lapisan WS2. Keadaan transien yang dipisahkan muatan ternyata mempunyai masa hidup ∼1 ps. Kami mengaitkan temuan kami dengan perbedaan dalam ruang fase hamburan yang disebabkan oleh keselarasan relatif pita WS2 dan graphene seperti yang diungkapkan oleh ARPES resolusi tinggi. Dalam kombinasi dengan eksitasi optik selektif putaran, heterostruktur WS2/graphene yang diselidiki mungkin menyediakan platform untuk injeksi putaran optik yang efisien ke dalam graphene.
Ketersediaan banyak bahan dua dimensi yang berbeda telah membuka kemungkinan untuk menciptakan heterostruktur baru yang sangat tipis dengan fungsi yang benar-benar baru berdasarkan penyaringan dielektrik yang disesuaikan dan berbagai efek yang disebabkan oleh kedekatan (1-3). Perangkat pembuktian prinsip untuk aplikasi masa depan di bidang elektronik dan optoelektronik telah direalisasikan (4–6).
Di sini, kami fokus pada heterostruktur epitaksi van der Waals yang terdiri dari monolayer WS2, semikonduktor celah langsung dengan kopling spin-orbit yang kuat dan pemisahan putaran yang cukup besar pada struktur pita karena simetri inversi yang rusak (7), dan monolayer graphene, semimetal dengan struktur pita berbentuk kerucut dan mobilitas pembawa yang sangat tinggi (8), ditanam pada SiC (0001) yang diakhiri dengan hidrogen. Indikasi pertama untuk transfer muatan ultracepat (9-15) dan efek kopling spin-orbit yang diinduksi oleh kedekatan (16-18) membuat WS2/graphene dan heterostruktur serupa menjanjikan kandidat untuk aplikasi optoelektronik (19) dan optospintronic (20) di masa depan.
Kami berangkat untuk mengungkap jalur relaksasi pasangan lubang elektron yang difotogenerasi di WS2/graphene dengan spektroskopi fotoemisi yang diselesaikan dengan waktu dan sudut (tr-ARPES). Untuk tujuan itu, kami mengeksitasi heterostruktur dengan pulsa pompa 2-eV yang beresonansi dengan eksiton-A di WS2 (21, 12) dan mengeluarkan fotoelektron dengan pulsa probe kedua yang tertunda waktu pada energi foton 26-eV. Kami menentukan energi kinetik dan sudut emisi fotoelektron dengan penganalisis hemisfer sebagai fungsi penundaan probe pompa untuk mendapatkan akses ke dinamika pembawa yang diselesaikan dengan momentum, energi, dan waktu. Resolusi energi dan waktu masing-masing adalah 240 meV dan 200 fs.
Hasil kami memberikan bukti langsung untuk transfer muatan ultracepat antara lapisan-lapisan yang disejajarkan secara epitaksi, mengkonfirmasikan indikasi pertama berdasarkan teknik semua-optik dalam struktur heterostruktur yang dirakit secara manual dengan penyelarasan lapisan azimut yang sewenang-wenang (9-15). Selain itu, kami menunjukkan bahwa perpindahan muatan ini sangat asimetris. Pengukuran kami mengungkapkan keadaan transien yang dipisahkan muatan yang sebelumnya tidak teramati dengan elektron dan lubang tereksitasi foto yang masing-masing terletak di lapisan WS2 dan graphene, yang hidup selama ∼1 ps. Kami menafsirkan temuan kami dalam hal perbedaan ruang fase hamburan untuk transfer elektron dan lubang yang disebabkan oleh keselarasan relatif pita WS2 dan graphene seperti yang diungkapkan oleh ARPES resolusi tinggi. Dikombinasikan dengan eksitasi optik selektif putaran dan lembah (22-25) heterostruktur WS2/graphene mungkin menyediakan platform baru untuk injeksi putaran optik ultracepat yang efisien ke dalam graphene.
Gambar 1A menunjukkan pengukuran ARPES resolusi tinggi yang diperoleh dengan lampu helium dari struktur pita sepanjang arah ΓK dari heterostruktur epitaksi WS2/graphene. Kerucut Dirac ditemukan didoping dengan titik Dirac yang terletak ∼0,3 eV di atas potensial kimia kesetimbangan. Bagian atas pita valensi WS2 spin-split ditemukan ∼1,2 eV di bawah potensial kimia kesetimbangan.
(A) Arus foto kesetimbangan diukur sepanjang arah ΓK dengan lampu helium tidak terpolarisasi. (B) Arus foto untuk penundaan probe pompa negatif diukur dengan pulsa ultraviolet ekstrim terpolarisasi p pada energi foton 26-eV. Garis abu-abu dan merah putus-putus menandai posisi profil garis yang digunakan untuk mengekstrak posisi puncak sementara pada Gambar. 2. (C) Perubahan arus foto yang diinduksi pompa 200 fs setelah fotoeksitasi pada energi foton pompa 2 eV dengan aliran pompa sebesar 2 mJ/cm2. Keuntungan dan kerugian fotoelektron masing-masing ditunjukkan dalam warna merah dan biru. Kotak menunjukkan area integrasi untuk jejak probe pompa yang ditampilkan pada Gambar 3.
Gambar 1B menunjukkan snapshot tr-ARPES dari struktur pita yang dekat dengan titik WS2 dan graphene K yang diukur dengan pulsa ultraviolet ekstrim 100-fs pada energi foton 26-eV pada penundaan probe pompa negatif sebelum kedatangan pulsa pompa. Di sini, pemisahan putaran tidak teratasi karena degradasi sampel dan adanya pulsa pompa 2-eV yang menyebabkan perluasan muatan ruang pada fitur spektral. Gambar 1C menunjukkan perubahan arus foto yang disebabkan oleh pompa sehubungan dengan Gambar. 1B pada penundaan probe pompa 200 fs di mana sinyal probe pompa mencapai maksimum. Warna merah dan biru masing-masing menunjukkan perolehan dan hilangnya fotoelektron.
Untuk menganalisis dinamika yang kaya ini secara lebih rinci, pertama-tama kita menentukan posisi puncak sementara dari pita valensi WS2 dan pita graphene π di sepanjang garis putus-putus pada Gambar. 1B sebagaimana dijelaskan secara rinci dalam Bahan Tambahan. Kami menemukan bahwa pita valensi WS2 bergeser ke atas sebesar 90 meV (Gbr. 2A) dan pita graphene π bergeser ke bawah sebesar 50 meV (Gbr. 2B). Masa eksponensial dari pergeseran ini ditemukan sebesar 1,2 ± 0,1 ps untuk pita valensi WS2 dan 1,7 ± 0,3 ps untuk pita π graphene. Pergeseran puncak ini memberikan bukti pertama adanya pengisian sementara pada dua lapisan, di mana tambahan muatan positif (negatif) meningkatkan (menurunkan) energi pengikatan keadaan elektronik. Perhatikan bahwa kenaikan pita valensi WS2 bertanggung jawab atas sinyal probe pompa yang menonjol di area yang ditandai oleh kotak hitam pada Gambar 1C.
Perubahan posisi puncak pita valensi WS2 (A) dan pita π graphene (B) sebagai fungsi penundaan probe pompa bersama dengan kecocokan eksponensial (garis tebal). Masa hidup pergeseran WS2 di (A) adalah 1,2 ± 0,1 ps. Umur pergeseran graphene di (B) adalah 1,7 ± 0,3 ps.
Selanjutnya, kami mengintegrasikan sinyal probe pompa pada area yang ditunjukkan oleh kotak berwarna pada Gambar 1C dan memplot jumlah yang dihasilkan sebagai fungsi penundaan probe pompa pada Gambar 3. Kurva 1 pada Gambar 3 menunjukkan dinamika dari pembawa fotoeksitasi dekat dengan bagian bawah pita konduksi lapisan WS2 dengan masa pakai 1,1 ± 0,1 ps yang diperoleh dari kesesuaian eksponensial dengan data (lihat Bahan Pelengkap).
Jejak probe pompa sebagai fungsi penundaan yang diperoleh dengan mengintegrasikan arus foto pada area yang ditunjukkan oleh kotak pada Gambar 1C. Garis tebal sesuai secara eksponensial dengan data. Kurva (1) Populasi pembawa sementara di pita konduksi WS2. Kurva (2) Sinyal probe pompa dari pita π graphene di atas potensial kimia kesetimbangan. Kurva (3) Sinyal probe pompa dari pita π graphene di bawah potensi kimia kesetimbangan. Kurva (4) Sinyal probe pompa bersih pada pita valensi WS2. Masa hidup yang ditemukan adalah 1,2 ± 0,1 ps di (1), 180 ± 20 fs (penguatan) dan ∼2 ps (kerugian) di (2), dan 1,8 ± 0,2 ps di (3).
Pada kurva 2 dan 3 pada Gambar 3, kami menunjukkan sinyal probe pompa dari pita graphene π. Kami menemukan bahwa perolehan elektron di atas potensi kimia kesetimbangan (kurva 2 pada Gambar 3) memiliki masa hidup yang jauh lebih pendek (180 ± 20 fs) dibandingkan dengan hilangnya elektron di bawah potensi kimia kesetimbangan (1,8 ± 0,2 ps pada kurva 3 Gambar 3). Selanjutnya, perolehan awal arus foto pada kurva 2 pada Gambar 3 ternyata berubah menjadi kerugian pada t = 400 fs dengan masa pakai ∼2 ps. Asimetri antara keuntungan dan kerugian ditemukan tidak ada dalam sinyal probe pompa dari graphene monolayer yang tidak tertutup (lihat gambar. S5 dalam Bahan Pelengkap), menunjukkan bahwa asimetri tersebut merupakan konsekuensi dari penggandengan antar lapisan dalam heterostruktur WS2 / graphene. Pengamatan terhadap keuntungan jangka pendek dan kerugian jangka panjang masing-masing di atas dan di bawah potensi kimia kesetimbangan, menunjukkan bahwa elektron secara efisien dikeluarkan dari lapisan graphene melalui fotoeksitasi heterostruktur. Akibatnya, lapisan graphene menjadi bermuatan positif, yang konsisten dengan peningkatan energi ikat pita π yang terdapat pada Gambar 2B. Pergeseran ke bawah pita π menghilangkan ekor energi tinggi dari distribusi kesetimbangan Fermi-Dirac dari atas potensial kimia kesetimbangan, yang sebagian menjelaskan perubahan tanda sinyal probe pompa pada kurva 2 pada Gambar 3. Kita akan tunjukkan di bawah bahwa efek ini semakin diperkuat dengan hilangnya elektron sementara pada pita π.
Skenario ini didukung oleh sinyal net pump-probe dari pita valensi WS2 pada kurva 4 pada Gambar 3. Data ini diperoleh dengan mengintegrasikan penghitungan pada area yang diberikan oleh kotak hitam pada Gambar 1B yang menangkap elektron yang dipancarkan dari foto. pita valensi pada semua penundaan pemeriksaan pompa. Dalam bilah kesalahan eksperimental, kami tidak menemukan indikasi adanya lubang di pita valensi WS2 untuk penundaan pemeriksaan pompa. Hal ini menunjukkan bahwa, setelah fotoeksitasi, lubang-lubang ini terisi ulang dengan cepat dalam skala waktu yang lebih singkat dibandingkan dengan resolusi temporal kita.
Untuk memberikan bukti akhir atas hipotesis kami tentang pemisahan muatan ultracepat dalam heterostruktur WS2/graphene, kami menentukan jumlah lubang yang ditransfer ke lapisan graphene sebagaimana dijelaskan secara rinci dalam Bahan Tambahan. Singkatnya, distribusi elektronik sementara dari pita π dilengkapi dengan distribusi Fermi-Dirac. Jumlah lubang kemudian dihitung dari nilai potensial kimia transien dan suhu elektronik yang dihasilkan. Hasilnya ditunjukkan pada Gambar 4. Kami menemukan bahwa jumlah total ∼5 × 1012 lubang/cm2 ditransfer dari WS2 ke graphene dengan masa eksponensial 1,5 ± 0,2 ps.
Perubahan jumlah lubang pada pita π sebagai fungsi penundaan probe pompa bersama dengan kesesuaian eksponensial menghasilkan masa pakai 1,5 ± 0,2 ps.
Dari temuan pada Gambar. 2 hingga 4, gambar mikroskopis berikut untuk transfer muatan ultracepat dalam heterostruktur WS2/graphene muncul (Gbr. 5). Fotoeksitasi heterostruktur WS2/graphene pada 2 eV secara dominan mengisi eksiton-A di WS2 (Gbr. 5A). Eksitasi elektronik tambahan melintasi titik Dirac pada graphene serta antara pita WS2 dan graphene sangat mungkin dilakukan tetapi kurang efisien. Lubang yang terfotoeksitasi pada pita valensi WS2 diisi ulang oleh elektron yang berasal dari pita graphene π dalam skala waktu yang lebih singkat dibandingkan dengan resolusi temporal kita (Gbr. 5A). Elektron yang terfotoeksitasi pada pita konduksi WS2 memiliki masa hidup ∼1 ps (Gbr. 5B). Namun, dibutuhkan ∼2 ps untuk mengisi ulang lubang pada pita π graphene (Gbr. 5B). Hal ini menunjukkan bahwa, selain transfer elektron langsung antara pita konduksi WS2 dan pita π graphene, jalur relaksasi tambahan—mungkin melalui keadaan cacat (26)—perlu dipertimbangkan untuk memahami dinamika penuh.
(A) Fotoeksitasi pada resonansi ke WS2 A-eksiton pada 2 eV menyuntikkan elektron ke dalam pita konduksi WS2. Lubang yang sesuai pada pita valensi WS2 langsung diisi ulang oleh elektron dari pita π graphene. (B) Pembawa fotoeksitasi pada pita konduksi WS2 mempunyai masa hidup ∼1 ps. Lubang-lubang pada pita π graphene hidup selama ∼2 ps, menunjukkan pentingnya saluran hamburan tambahan yang ditunjukkan oleh panah putus-putus. Garis putus-putus hitam pada (A) dan (B) menunjukkan pergeseran pita dan perubahan potensial kimia. (C) Dalam keadaan transien, lapisan WS2 bermuatan negatif sedangkan lapisan graphene bermuatan positif. Untuk eksitasi spin-selektif dengan cahaya terpolarisasi sirkuler, elektron yang terfotoeksitasi di WS2 dan lubang yang sesuai di graphene diharapkan menunjukkan polarisasi spin yang berlawanan.
Dalam keadaan sementara, elektron yang terfotoeksitasi berada di pita konduksi WS2 sedangkan lubang yang terfotoeksitasi terletak di pita π graphene (Gbr. 5C). Artinya lapisan WS2 bermuatan negatif dan lapisan graphene bermuatan positif. Hal ini menjelaskan pergeseran puncak sementara (Gbr. 2), asimetri sinyal probe pompa graphene (kurva 2 dan 3 pada Gambar 3), tidak adanya lubang pada pita valensi WS2 (kurva 4 Gambar 3) , serta lubang tambahan pada pita graphene π (Gbr. 4). Masa hidup keadaan terpisah muatan ini adalah ∼1 ps (kurva 1 Gambar 3).
Keadaan transien yang dipisahkan muatan serupa telah diamati pada heterostruktur van der Waals terkait yang terbuat dari dua semikonduktor celah langsung dengan penyelarasan pita tipe II dan celah pita terhuyung (27-32). Setelah fotoeksitasi, elektron dan hole ditemukan bergerak cepat masing-masing ke bagian bawah pita konduksi dan ke atas pita valensi, yang terletak di lapisan heterostruktur yang berbeda (27-32).
Dalam kasus heterostruktur WS2/graphene, lokasi yang paling menguntungkan bagi elektron dan lubang adalah pada tingkat Fermi di lapisan graphene logam. Oleh karena itu, diharapkan baik elektron maupun lubang dengan cepat berpindah ke pita π graphene. Namun, pengukuran kami dengan jelas menunjukkan bahwa transfer lubang (<200 fs) jauh lebih efisien daripada transfer elektron (∼1 ps). Kami menghubungkan hal ini dengan keselarasan energetik relatif dari WS2 dan pita graphene seperti yang diungkapkan pada Gambar. 1A yang menawarkan lebih banyak keadaan akhir yang tersedia untuk transfer lubang dibandingkan dengan transfer elektron seperti yang baru-baru ini diantisipasi oleh (14, 15). Dalam kasus ini, dengan asumsi celah pita ∼2 eV WS2, titik Dirac graphene dan potensial kimia kesetimbangan masing-masing terletak ∼0,5 dan ∼0,2 eV di atas tengah celah pita WS2, sehingga merusak simetri lubang elektron. Kami menemukan bahwa jumlah keadaan akhir yang tersedia untuk transfer lubang adalah ∼6 kali lebih besar daripada transfer elektron (lihat Bahan Pelengkap), itulah sebabnya transfer lubang diharapkan lebih cepat daripada transfer elektron.
Namun, gambaran mikroskopis lengkap dari transfer muatan asimetris ultracepat yang diamati juga harus mempertimbangkan tumpang tindih antara orbital yang membentuk fungsi gelombang eksiton A di WS2 dan pita π graphene, masing-masing, hamburan elektron-elektron dan elektron-fonon yang berbeda. saluran termasuk kendala yang disebabkan oleh momentum, energi, putaran, dan konservasi pseudospin, pengaruh osilasi plasma (33), serta peran kemungkinan eksitasi displacive dari osilasi fonon koheren yang mungkin memediasi transfer muatan (34, 35) . Selain itu, orang mungkin berspekulasi apakah keadaan transfer muatan yang diamati terdiri dari rangsangan transfer muatan atau pasangan lubang elektron bebas (lihat Bahan Tambahan). Investigasi teoretis lebih lanjut yang melampaui cakupan makalah ini diperlukan untuk memperjelas permasalahan ini.
Singkatnya, kami telah menggunakan tr-ARPES untuk mempelajari transfer muatan antar lapisan ultracepat dalam heterostruktur epitaksi WS2/graphene. Kami menemukan bahwa, ketika tereksitasi pada resonansi terhadap eksiton A WS2 pada 2 eV, lubang yang tereksitasi dengan cepat berpindah ke lapisan graphene sementara elektron yang tereksitasi dengan foto tetap berada di lapisan WS2. Kami mengaitkan hal ini dengan fakta bahwa jumlah keadaan akhir yang tersedia untuk transfer lubang lebih besar daripada transfer elektron. Masa hidup keadaan transien yang dipisahkan muatan ditemukan ∼1 ps. Dalam kombinasi dengan eksitasi optik selektif putaran menggunakan cahaya terpolarisasi sirkular (22-25), transfer muatan ultracepat yang diamati mungkin disertai dengan transfer putaran. Dalam hal ini, heterostruktur WS2/graphene yang diselidiki dapat digunakan untuk injeksi putaran optik yang efisien ke dalam graphene yang menghasilkan perangkat optospintronic baru.
Sampel graphene ditanam pada wafer semikonduktor 6H-SiC(0001) komersial dari SiCrystal GmbH. Wafer yang didoping N berada pada sumbu dengan salah potong di bawah 0,5°. Substrat SiC digores dengan hidrogen untuk menghilangkan goresan dan mendapatkan teras datar yang teratur. Permukaan Si-terminated yang bersih dan datar secara atom kemudian digrafitisasi dengan menganil sampel dalam atmosfer Ar pada 1300°C selama 8 menit (36). Dengan cara ini, kami memperoleh lapisan karbon tunggal di mana setiap atom karbon ketiga membentuk ikatan kovalen dengan substrat SiC (37). Lapisan ini kemudian diubah menjadi graphene doped lubang berdiri bebas kuasi hibridisasi sp2 melalui interkalasi hidrogen (38). Sampel ini disebut sebagai graphene/H-SiC(0001). Seluruh proses dilakukan di ruang pertumbuhan Ilmu Hitam komersial dari Aixtron. Pertumbuhan WS2 dilakukan dalam reaktor dinding panas standar dengan deposisi uap kimia bertekanan rendah (39, 40) menggunakan bubuk WO3 dan S dengan perbandingan massa 1:100 sebagai prekursor. Serbuk WO3 dan S masing-masing disimpan pada suhu 900 dan 200°C. Serbuk WO3 ditempatkan dekat dengan substrat. Argon digunakan sebagai gas pembawa dengan aliran 8 sccm. Tekanan dalam reaktor dijaga pada 0,5 mbar. Sampel dikarakterisasi dengan mikroskop elektron sekunder, mikroskop gaya atom, Raman, dan spektroskopi fotoluminesensi, serta difraksi elektron energi rendah. Pengukuran ini mengungkapkan dua domain kristal tunggal WS2 yang berbeda di mana arah ΓK- atau ΓK' sejajar dengan arah ΓK pada lapisan graphene. Panjang sisi domain bervariasi antara 300 dan 700 nm, dan total cakupan WS2 diperkirakan mencapai ∼40%, cocok untuk analisis ARPES.
Eksperimen ARPES statis dilakukan dengan penganalisis hemisferis (SPECS PHOIBOS 150) menggunakan sistem detektor perangkat berpasangan untuk deteksi dua dimensi energi dan momentum elektron. Radiasi He Iα monokromatik yang tidak terpolarisasi (21,2 eV) dari sumber pelepasan He fluks tinggi (VG Scienta VUV5000) digunakan untuk semua percobaan fotoemisi. Energi dan resolusi sudut dalam percobaan kami masing-masing lebih baik dari 30 meV dan 0,3° (sesuai dengan 0,01 Å−1). Semua percobaan dilakukan pada suhu kamar. ARPES adalah teknik yang sangat sensitif terhadap permukaan. Untuk mengeluarkan fotoelektron dari WS2 dan lapisan graphene, digunakan sampel dengan cakupan WS2 yang tidak lengkap sebesar ∼40%.
Pengaturan tr-ARPES didasarkan pada penguat Titanium: Safir 1 kHz (Coherent Legend Elite Duo). Daya keluaran 2 mJ digunakan untuk pembangkitan harmonisa tinggi dalam argon. Sinar ultraviolet ekstrim yang dihasilkan melewati kisi monokromator yang menghasilkan pulsa probe 100-fs pada energi foton 26-eV. Daya keluaran penguat sebesar 8mJ dikirim ke penguat parametrik optik (HE-TOPAS dari Light Conversion). Sinar sinyal pada energi foton 1-eV digandakan frekuensinya dalam kristal beta barium borat untuk mendapatkan pulsa pompa 2-eV. Pengukuran tr-ARPES dilakukan dengan penganalisa hemisferis (SPECS PHOIBOS 100). Energi keseluruhan dan resolusi temporal masing-masing adalah 240 meV dan 200 fs.
Materi tambahan untuk artikel ini tersedia di http://advances.sciencemag.org/cgi/content/full/6/20/eaay0761/DC1
Ini adalah artikel akses terbuka yang didistribusikan di bawah ketentuan lisensi Atribusi-NonKomersial Creative Commons, yang mengizinkan penggunaan, distribusi, dan reproduksi dalam media apa pun, selama penggunaan yang dihasilkan bukan untuk keuntungan komersial dan asalkan karya aslinya benar. dikutip.
CATATAN: Kami hanya meminta alamat email Anda agar orang yang Anda rekomendasikan halaman tersebut mengetahui bahwa Anda ingin mereka melihatnya, dan bahwa halaman tersebut bukan email sampah. Kami tidak menangkap alamat email apa pun.
Pertanyaan ini untuk menguji apakah Anda pengunjung manusia atau bukan dan untuk mencegah pengiriman spam otomatis.
Oleh Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Kami mengungkapkan pemisahan muatan ultracepat dalam heterostruktur WS2/graphene yang memungkinkan injeksi putaran optik ke dalam graphene.
Oleh Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Kami mengungkapkan pemisahan muatan ultracepat dalam heterostruktur WS2/graphene yang memungkinkan injeksi putaran optik ke dalam graphene.
© 2020 Asosiasi Amerika untuk Kemajuan Ilmu Pengetahuan. Semua hak dilindungi undang-undang. AAAS adalah mitra dari HINARI, AGORA, OARE, CHORUS, CLOCKSS, CrossRef dan COUNTER.Science Advances ISSN 2375-2548.
Waktu posting: 25 Mei-2020