Շնորհակալություն nature.com այցելելու համար: Դուք օգտագործում եք զննարկիչի տարբերակ՝ CSS-ի սահմանափակ աջակցությամբ: Լավագույն փորձ ձեռք բերելու համար խորհուրդ ենք տալիս օգտագործել ավելի թարմ զննարկիչ (կամ անջատել համատեղելիության ռեժիմը Internet Explorer-ում): Միևնույն ժամանակ, շարունակական աջակցություն ապահովելու համար մենք կայքը ցուցադրում ենք առանց ոճերի և JavaScript-ի:
Մենք հայտնում ենք ուշագրավ ֆոտոգալվանային էֆեկտ YBa2Cu3O6.96 (YBCO) կերամիկականում 50-ից 300 Կ-ի միջև՝ առաջացած կապույտ-լազերային լուսավորությամբ, որն ուղղակիորեն կապված է YBCO-ի և YBCO-մետաղական էլեկտրոդի միջերեսի գերհաղորդականության հետ: Բաց միացման լարման Voc-ի և կարճ միացման հոսանքի համար կա բևեռականության հակադարձում, երբ YBCO-ն անցնում է գերհաղորդիչից դիմադրողական վիճակի: Մենք ցույց ենք տալիս, որ գոյություն ունի էլեկտրական պոտենցիալ գերհաղորդիչ-նորմալ մետաղական միջերեսի միջով, որն ապահովում է անջատման ուժը լուսանկարով առաջացած էլեկտրոն-անցք զույգերի համար: Այս ինտերֆեյսի պոտենցիալն ուղղվում է YBCO-ից դեպի մետաղական էլեկտրոդ, երբ YBCO-ն գերհաղորդիչ է և անցնում է հակառակ ուղղությամբ, երբ YBCO-ն դառնում է ոչ գերհաղորդիչ: Պոտենցիալի ծագումը կարող է հեշտությամբ կապված լինել մետաղ-գերհաղորդիչ միջերեսի հարևանության էֆեկտի հետ, երբ YBCO-ն գերհաղորդիչ է, և դրա արժեքը գնահատվում է ~ 10–8 մՎ 50 Կ-ում՝ 502 մՎտ/սմ2 լազերային ինտենսիվությամբ: P-տիպի YBCO նյութի համադրությունը նորմալ վիճակում n-տիպի նյութի հետ Ag- paste-ը կազմում է քվազի-pn հանգույց, որը պատասխանատու է YBCO կերամիկայի ֆոտոգալվանային վարքի համար բարձր ջերմաստիճաններում: Մեր բացահայտումները կարող են ճանապարհ հարթել ֆոտոն-էլեկտրոնային սարքերի նոր կիրառությունների համար և լրացուցիչ լույս սփռել գերհաղորդիչ-մետաղ միջերեսի հարևանության էֆեկտի վրա:
Բարձր ջերմաստիճանի գերհաղորդիչներում ֆոտոառաջադրված լարման մասին հաղորդվել է 1990-ականների սկզբին և այն ժամանակից ի վեր լայնորեն ուսումնասիրվել է, սակայն դրա բնույթն ու մեխանիզմը մնում են անորոշ1,2,3,4,5: Հատկապես YBa2Cu3O7-δ (YBCO) բարակ թաղանթները6,7,8, ինտենսիվորեն ուսումնասիրվում են ֆոտոգալվանային (PV) բջիջի տեսքով՝ շնորհիվ իր կարգավորվող էներգիայի բացվածքի9,10,11,12,13: Այնուամենայնիվ, ենթաշերտի բարձր դիմադրությունը միշտ հանգեցնում է սարքի փոխակերպման ցածր արդյունավետության և քողարկում YBCO8-ի առաջնային ՖՎ հատկությունները: Այստեղ մենք հայտնում ենք ուշագրավ ֆոտոգալվանային էֆեկտ, որը առաջացել է կապույտ լազերային (λ = 450 նմ) լուսավորությամբ YBa2Cu3O6.96 (YBCO) կերամիկականում 50-ից 300 Կ (Tc ~ 90 K) միջև: Մենք ցույց ենք տալիս, որ PV էֆեկտը ուղղակիորեն կապված է YBCO-ի գերհաղորդականության և YBCO-մետաղական էլեկտրոդի միջերեսի բնույթի հետ: Բաց միացման լարման Voc-ի և կարճ միացման հոսանքի համար կա բևեռականության հակադարձում, երբ YBCO-ն անցնում է գերհաղորդիչ փուլից դիմադրողական վիճակի: Առաջարկվում է, որ գոյություն ունի էլեկտրական պոտենցիալ գերհաղորդիչ-նորմալ մետաղական միջերեսի միջով, որն ապահովում է ֆոտո-ինդուկտացված էլեկտրոն-անցք զույգերի բաժանման ուժը: Այս ինտերֆեյսի պոտենցիալը YBCO-ից ուղղվում է դեպի մետաղական էլեկտրոդ, երբ YBCO-ն գերհաղորդիչ է և անցնում է հակառակ ուղղությամբ, երբ նմուշը դառնում է ոչ գերհաղորդիչ: Պոտենցիալի ծագումը բնականաբար կարող է կապված լինել հարևանության էֆեկտի հետ14,15,16,17 մետաղ-գերհաղորդիչ միջերեսում, երբ YBCO-ն գերհաղորդիչ է, և դրա արժեքը գնահատվում է ~ 10−8 մՎ 50 Կ-ում՝ 502 մՎտ լազերային ինտենսիվությամբ։ /սմ2. P-տիպի YBCO նյութի համադրությունը նորմալ վիճակում n-տիպի նյութի հետ Ag- paste-ի հետ, ամենայն հավանականությամբ, ձևավորում է քվազի-pn հանգույց, որը պատասխանատու է YBCO կերամիկայի PV վարքագծի համար բարձր ջերմաստիճաններում: Մեր դիտարկումները լրացուցիչ լույս են սփռում ՖՎ էֆեկտի ծագման վրա բարձր ջերմաստիճանի գերհաղորդիչ YBCO կերամիկաներում և ճանապարհ են հարթում դրա կիրառման համար օպտոէլեկտրոնային սարքերում, ինչպիսիք են արագ պասիվ լույսի դետեկտորը և այլն:
Նկար 1a–c-ը ցույց է տալիս, որ YBCO կերամիկական նմուշի IV բնութագրերը 50 K ջերմաստիճանում: Առանց լուսային լուսավորության, նմուշի վրայի լարումը փոփոխվող հոսանքի հետ միասին մնում է զրոյի, ինչպես կարելի է ակնկալել գերհաղորդիչ նյութից: Ակնհայտ ֆոտոգալվանային էֆեկտը հայտնվում է, երբ լազերային ճառագայթն ուղղված է կաթոդին (նկ. 1ա). I-առանցքին զուգահեռ IV կորերը շարժվում են դեպի ներքև՝ աճող լազերային ինտենսիվությամբ: Ակնհայտ է, որ կա բացասական լուսային լարում նույնիսկ առանց հոսանքի (հաճախ կոչվում է բաց միացման լարում Voc): IV կորի զրոյական թեքությունը ցույց է տալիս, որ նմուշը դեռ գերհաղորդիչ է լազերային լուսավորության ներքո:
(a–c) և 300 K (e–g): V(I)-ի արժեքները ստացվել են վակուումում հոսանքը −10 մԱ-ից մինչև +10 մԱ ավլելով: Պարզության համար ներկայացված է փորձարարական տվյալների միայն մի մասը: ա, YBCO-ի հոսանքի լարման բնութագրերը չափված լազերային կետով, որը տեղադրված է կաթոդում (i): Բոլոր IV կորերը հորիզոնական ուղիղ գծեր են, որոնք ցույց են տալիս, որ նմուշը դեռ գերհաղորդիչ է լազերային ճառագայթմամբ: Լազերային ինտենսիվության աճով կորը շարժվում է ներքև՝ ցույց տալով, որ երկու լարման լարերի միջև գոյություն ունի բացասական ներուժ (Voc) նույնիսկ զրոյական հոսանքի դեպքում: IV կորերը մնում են անփոփոխ, երբ լազերն ուղղվում է նմուշի կենտրոնում 50 K (b) կամ 300 K (f) էթերի վրա: Հորիզոնական գիծը շարժվում է դեպի վեր, քանի որ անոդը լուսավորվում է (c): Մետաղ-գերհաղորդիչ միացման սխեմատիկ մոդելը 50 Կ-ում ներկայացված է դ. Նորմալ վիճակի YBCO-ի ընթացիկ-լարման բնութագրերը 300 K-ում, որը չափվում է կաթոդի և անոդի վրա ուղղված լազերային ճառագայթով, տրված են համապատասխանաբար e և g-ով: Ի տարբերություն 50 Կ-ի արդյունքների, ուղիղ գծերի ոչ զրոյական թեքությունը ցույց է տալիս, որ YBCO-ն նորմալ վիճակում է. Voc-ի արժեքները տարբերվում են լույսի ինտենսիվությամբ հակառակ ուղղությամբ՝ ցույց տալով լիցքի տարանջատման այլ մեխանիզմ: 300 K ինտերֆեյսի հնարավոր կառուցվածքը պատկերված է hj Նմուշի իրական պատկերը կապարներով:
Թթվածնով հարուստ YBCO-ն գերհաղորդիչ վիճակում կարող է կլանել արևի լույսի գրեթե ամբողջ սպեկտրը իր շատ փոքր էներգիայի բացվածքի պատճառով (օր.) 9,10, դրանով իսկ ստեղծելով էլեկտրոնային անցք զույգեր (e–h): Ֆոտոնների կլանման միջոցով բաց շղթայի լարման Voc արտադրելու համար անհրաժեշտ է տարածականորեն առանձնացնել ֆոտոգեներացված eh զույգերը՝ նախքան վերահամակցումը18: Բացասական Voc-ը, համեմատած կաթոդի և անոդի հետ, ինչպես ցույց է տրված Նկար 1i-ում, հուշում է, որ գոյություն ունի էլեկտրական պոտենցիալ մետաղ-գերհաղորդիչ միջերեսում, որը էլեկտրոնները տանում է դեպի անոդ, իսկ անցքերը դեպի կաթոդ: Եթե դա այդպես է, ապա պետք է լինի նաև պոտենցիալ, որը ուղղված է գերհաղորդիչից դեպի մետաղական էլեկտրոդը անոդում: Հետևաբար, դրական Voc կստացվի, եթե անոդի մոտ գտնվող նմուշի տարածքը լուսավորված է: Բացի այդ, չպետք է լինի լուսանկարչական լարումներ, երբ լազերային կետը ուղղված է էլեկտրոդներից հեռու տարածքներին: Դա, անշուշտ, այդպես է, ինչպես երևում է Նկար 1b,c!-ից:
Երբ լուսային կետը կաթոդից էլեկտրոդից տեղափոխվում է նմուշի կենտրոն (մոտ 1,25 մմ հեռավորության վրա միջերեսներից), IV կորերի և Voc-ի ոչ մի փոփոխություն չի նկատվում լազերային ինտենսիվության աճով մինչև հասանելի առավելագույն արժեք (նկ. 1b) . Բնականաբար, այս արդյունքը կարող է վերագրվել լուսանկարով առաջացած կրիչների սահմանափակ կյանքին և նմուշում տարանջատման ուժի բացակայությանը: Էլեկտրոն-անցք զույգեր կարող են ստեղծվել ամեն անգամ, երբ նմուշը լուսավորված է, բայց e-h զույգերի մեծ մասը կվերանա, և ֆոտոգալվանային ազդեցություն չի նկատվի, եթե լազերային կետն ընկնի էլեկտրոդներից որևէ մեկից հեռու տարածքներում: Տեղափոխելով լազերային կետը դեպի անոդային էլեկտրոդներ, I-առանցքին զուգահեռ IV կորերը լազերային ինտենսիվության աճով շարժվում են դեպի վեր (նկ. 1c): Նմանատիպ ներկառուցված էլեկտրական դաշտ կա անոդում գտնվող մետաղ-գերհաղորդիչ հանգույցում: Այնուամենայնիվ, մետաղական էլեկտրոդն այս անգամ միանում է փորձարկման համակարգի դրական կապարին: Լազերի կողմից արտադրված անցքերը մղվում են դեպի անոդային կապար և այդպիսով նկատվում է դրական Voc: Այստեղ ներկայացված արդյունքները ամուր ապացույց են այն մասին, որ իսկապես գոյություն ունի միջերեսային պոտենցիալ, որն ուղղված է գերհաղորդիչից դեպի մետաղական էլեկտրոդ:
Ֆոտովոլտային էֆեկտը YBa2Cu3O6.96 կերամիկայի մեջ 300 K-ում ներկայացված է Նկար 1e–g-ում: Առանց լույսի լուսավորության, նմուշի IV կորը ուղիղ գիծ է, որը հատում է ծագումը: Այս ուղիղ գիծը շարժվում է դեպի վեր՝ սկզբնականին զուգահեռ՝ աճող լազերային ինտենսիվությամբ, որը ճառագայթում է կաթոդի լարերի մոտ (նկ. 1e): Ֆոտովոլտային սարքի համար հետաքրքրություն ներկայացնող երկու սահմանափակող դեպք կա. Կարճ միացման պայմանը տեղի է ունենում, երբ V = 0: Ընթացքը այս դեպքում կոչվում է կարճ միացման հոսանք (Isc): Երկրորդ սահմանափակող դեպքը բաց միացման պայմանն է (Voc), որը տեղի է ունենում, երբ R→∞ կամ հոսանքը զրո է: Նկար 1e-ը հստակ ցույց է տալիս, որ Voc-ը դրական է և մեծանում է լույսի ինտենսիվության աճի հետ՝ ի տարբերություն 50 K-ում ստացված արդյունքի; մինչդեռ բացասական Isc-ը նկատվում է, որ մեծանում է լույսի լույսի ներքո, ինչը սովորական արևային բջիջների բնորոշ վարքագիծ է:
Նմանապես, երբ լազերային ճառագայթը ուղղված է էլեկտրոդներից հեռու տարածքների վրա, V(I) կորը անկախ է լազերային ինտենսիվությունից և ֆոտոգալվանային ազդեցություն չի երևում (նկ. 1f): 50 K-ում չափման նման, IV կորերը շարժվում են հակառակ ուղղությամբ, քանի որ անոդային էլեկտրոդը ճառագայթվում է (նկ. 1g): Այս բոլոր արդյունքները, որոնք ստացվել են այս YBCO-Ag մածուկի համակարգի համար 300 K ջերմաստիճանում, լազերային ճառագայթմամբ, որը ճառագայթվում է նմուշի տարբեր դիրքերում, համահունչ են միջերեսային պոտենցիալին, որը հակասում է 50 K-ում նկատվածին:
Էլեկտրոնների մեծ մասը խտանում է Կուպերի զույգերով գերհաղորդիչ YBCO-ում իր անցումային ջերմաստիճանից ցածր՝ Tc: Մետաղական էլեկտրոդում բոլոր էլեկտրոնները մնում են եզակի տեսքով: Մետաղ-գերհաղորդիչ միջերեսի մոտակայքում կա և՛ եզակի էլեկտրոնների, և՛ Կուպերի զույգերի խտության մեծ գրադիենտ: Մետաղական նյութի մեծամասնության կրող եզակի էլեկտրոնները կցրվեն դեպի գերհաղորդիչ շրջան, մինչդեռ մեծամասնության կրող Cooper-զույգերը YBCO տարածաշրջանում կցրվեն մետաղական շրջան: Քանի որ Cooper զույգերը, որոնք կրում են ավելի շատ լիցքեր և ունեն ավելի մեծ շարժունակություն, քան եզակի էլեկտրոնները, ցրվում են YBCO-ից մետաղական շրջան, դրական լիցքավորված ատոմները մնում են ետևում, ինչը հանգեցնում է էլեկտրական դաշտի տիեզերական լիցքի տարածքում: Այս էլեկտրական դաշտի ուղղությունը ցույց է տրված սխեմատիկ դիագրամում Նկ. 1d. Տիեզերական լիցքավորման շրջանի մոտ պատահական ֆոտոնային լուսավորությունը կարող է ստեղծել eh զույգեր, որոնք կբաժանվեն և դուրս կհանվեն՝ առաջացնելով ֆոտոհոսանք հակառակ կողմնակալության ուղղությամբ: Հենց որ էլեկտրոնները դուրս են գալիս ներկառուցված էլեկտրական դաշտից, դրանք խտանում են զույգերով և առանց դիմադրության հոսում դեպի մյուս էլեկտրոդ։ Այս դեպքում Voc-ը հակադրվում է նախապես սահմանված բևեռականությանը և ցուցադրում է բացասական արժեք, երբ լազերային ճառագայթը ցույց է տալիս բացասական էլեկտրոդի շուրջ գտնվող տարածքը: Voc-ի արժեքից կարելի է գնահատել միջերեսի ներուժը. երկու լարման հաղորդիչների միջև հեռավորությունը ~5 × 10−3 մ է, մետաղ-գերհաղորդիչ միջերեսի հաստությունը, di, պետք է լինի նույն մեծության կարգը: որպես YBCO գերհաղորդիչի համակցվածության երկարություն (~1 նմ) 19,20, վերցրեք Voc = 0,03 mV արժեքը, պոտենցիալ Vms ժամը մետաղ-գերհաղորդիչ միջերեսը գնահատվում է ~10−11 Վ 50 Կ լարման դեպքում՝ 502 մՎտ/սմ2 լազերային ինտենսիվությամբ՝ օգտագործելով հավասարումը.
Այստեղ մենք ուզում ենք ընդգծել, որ ֆոտոառաջադրված լարումը չի կարող բացատրվել ֆոտոջերմային էֆեկտով։ Փորձնականորեն հաստատվել է, որ գերհաղորդիչ YBCO-ի Seebeck գործակիցը Ss = 021 է: Պղնձե կապարի լարերի համար Seebeck գործակիցը գտնվում է SCu = 0,34–1,15 μV/K3 միջակայքում: Պղնձե մետաղալարերի ջերմաստիճանը լազերային տեղում կարող է բարձրանալ փոքր քանակությամբ 0,06 Կ-ով, առավելագույն լազերային ինտենսիվությամբ, որը հասանելի է 50 Կ-ում: Սա կարող է առաջացնել 6,9 × 10−8 Վ ջերմաէլեկտրական պոտենցիալ, որը երեք կարգով փոքր է, քան Նկար 1-ում ստացված Voc-ը (ա): Ակնհայտ է, որ ջերմաէլեկտրական էֆեկտը չափազանց փոքր է փորձարարական արդյունքները բացատրելու համար: Իրականում, լազերային ճառագայթման պատճառով ջերմաստիճանի տատանումները կվերանան մեկ րոպեից պակաս ժամանակում, այնպես որ ջերմային էֆեկտի ներդրումը հնարավոր լինի ապահով կերպով անտեսել:
YBCO-ի այս ֆոտոգալվանային ազդեցությունը սենյակային ջերմաստիճանում ցույց է տալիս, որ այստեղ ներգրավված է լիցքավորման տարանջատման այլ մեխանիզմ: Գերհաղորդիչ YBCO նորմալ վիճակում p-տիպի նյութ է, որի անցքերն են որպես լիցքակիր22,23, մինչդեռ մետաղական Ag-մածուկն ունի n-տիպի նյութի բնութագրեր: Pn հանգույցների նման, YBCO կերամիկայի մեջ էլեկտրոնների տարածումը արծաթի մածուկում և անցքերում կձևավորի ներքին էլեկտրական դաշտ, որը մատնացույց է անում դեպի YBCO կերամիկա միջերեսում (նկ. 1h): Այս ներքին դաշտն է, որն ապահովում է տարանջատման ուժը և հանգեցնում է դրական Voc-ի և բացասական Isc-ի YBCO-Ag մածուկի համակարգի համար սենյակային ջերմաստիճանում, ինչպես ցույց է տրված նկ. 1e-ում: Որպես այլընտրանք, Ag-YBCO-ն կարող է ձևավորել p-տիպի Schottky հանգույց, որը նաև հանգեցնում է ինտերֆեյսի պոտենցիալի նույն բևեռականությամբ, ինչ վերը ներկայացված մոդելում24:
YBCO-ի գերհաղորդիչ անցման ժամանակ ֆոտոգալվանային հատկությունների մանրամասն էվոլյուցիայի գործընթացը ուսումնասիրելու համար նմուշի IV կորերը 80 Կ-ում չափվել են լազերային ընտրված ինտենսիվությամբ, որը լուսավորվում է կաթոդային էլեկտրոդում (նկ. 2): Առանց լազերային ճառագայթման, նմուշի վրա լարումը պահպանվում է զրոյական մակարդակում՝ անկախ հոսանքից, ինչը ցույց է տալիս նմուշի գերհաղորդիչ վիճակը 80 Կ-ում (նկ. 2ա): 50 K-ում ստացված տվյալների նման, I-առանցքին զուգահեռ IV կորերը լազերային ինտենսիվության աճով շարժվում են դեպի ներքև՝ մինչև Pc-ի կրիտիկական արժեքի հասնելը: Այս կրիտիկական լազերային ինտենսիվությունից (Pc) ավելի բարձր գերհաղորդիչը անցնում է գերհաղորդիչ փուլից դիմադրողական փուլի; լարումը սկսում է աճել հոսանքի հետ՝ գերհաղորդիչում դիմադրության ի հայտ գալու պատճառով: Արդյունքում, IV կորը սկսում է հատվել I-առանցքի և V-առանցքի հետ, որը սկզբում տանում է դեպի բացասական Voc և դրական Isc: Այժմ նմուշը կարծես հատուկ վիճակում է, որտեղ Voc-ի և Isc-ի բևեռականությունը չափազանց զգայուն է լույսի ինտենսիվության նկատմամբ. Լույսի ինտենսիվության շատ փոքր աճով Isc-ը փոխակերպվում է դրականից բացասականի, իսկ Voc-ը՝ բացասականից դրական արժեքի՝ անցնելով սկզբնաղբյուրը (ֆոտովոլտային հատկությունների բարձր զգայունությունը, մասնավորապես, Isc-ի արժեքը լույսի լուսավորության նկատմամբ ավելի պարզ երևում է Նկ. 2բ). Առկա լազերային ամենաբարձր ինտենսիվության դեպքում IV կորերը մտադիր են զուգահեռ լինել միմյանց հետ, ինչը նշանակում է YBCO նմուշի նորմալ վիճակը:
Լազերային կետային կենտրոնը տեղադրված է կաթոդի էլեկտրոդների շուրջը (տես նկ. 1i): a, IV կորեր YBCO ճառագայթված տարբեր լազերային ինտենսիվությամբ. b (վերև), բաց միացման լարման Voc և կարճ միացման հոսանքի լազերային ինտենսիվության կախվածությունը Isc. Isc-ի արժեքները չեն կարող ստացվել լույսի ցածր ինտենսիվության դեպքում (<110 մՎտ/սմ2), քանի որ IV կորերը զուգահեռ են I-առանցքին, երբ նմուշը գերհաղորդիչ վիճակում է: բ (ներքև), դիֆերենցիալ դիմադրություն՝ որպես լազերային ինտենսիվության ֆունկցիա։
Voc-ի և Isc-ի լազերային ինտենսիվության կախվածությունը 80 K-ում ներկայացված է Նկար 2b-ում (վերևում): Ֆոտովոլտային հատկությունները կարելի է քննարկել լույսի ինտենսիվության երեք շրջաններում: Առաջին շրջանը գտնվում է 0-ի և Pc-ի միջև, որտեղ YBCO-ն գերհաղորդիչ է, Voc-ը բացասական է և նվազում է (բացարձակ արժեքը մեծանում է) լույսի ինտենսիվությամբ և հասնելով նվազագույնի Pc-ում: Երկրորդ շրջանը Pc-ից մինչև մեկ այլ կրիտիկական ինտենսիվություն P0 է, որտեղ Voc-ը մեծանում է, մինչդեռ Isc-ը նվազում է լույսի ինտենսիվության աճով և երկուսն էլ հասնում են զրոյի P0-ում: Երրորդ շրջանը P0-ից բարձր է, մինչև YBCO-ի նորմալ վիճակի հասնելը: Թեև և՛ Voc, և՛ Isc-ը տարբերվում են լույսի ինտենսիվությամբ նույն կերպ, ինչպես տարածաշրջանում 2, նրանք ունեն հակառակ բևեռականություն P0 կրիտիկական ինտենսիվությունից բարձր: P0-ի նշանակությունը կայանում է նրանում, որ չկա ֆոտոգալվանային ազդեցություն, և լիցքավորման տարանջատման մեխանիզմը որակապես փոխվում է այս կոնկրետ կետում: YBCO նմուշը դառնում է ոչ գերհաղորդիչ լույսի ինտենսիվության այս տիրույթում, բայց նորմալ վիճակին դեռ պետք է հասնել:
Ակնհայտ է, որ համակարգի ֆոտոգալվանային բնութագրերը սերտորեն կապված են YBCO-ի գերհաղորդականության և դրա գերհաղորդիչ անցման հետ: YBCO-ի դիֆերենցիալ դիմադրությունը՝ dV/dI, ներկայացված է Նկար 2b-ում (ներքևում)՝ որպես լազերային ինտենսիվության ֆունկցիա: Ինչպես նշվեց նախկինում, ինտերֆեյսի մեջ ներկառուցված էլեկտրական պոտենցիալը պայմանավորված է Կուպերի զույգ դիֆուզիոն կետերով գերհաղորդիչից մետաղ: 50 K-ում նկատվածի նման, ֆոտոգալվանային էֆեկտն ուժեղանում է լազերային ինտենսիվության աճով 0-ից մինչև հատ: Երբ լազերային ինտենսիվությունը հասնում է Pc-ից մի փոքր բարձր արժեքի, IV կորը սկսում է թեքվել, և նմուշի դիմադրությունը սկսում է երևալ, բայց միջերեսի ներուժի բևեռականությունը դեռ չի փոխվել: Օպտիկական գրգռման ազդեցությունը գերհաղորդականության վրա ուսումնասիրվել է տեսանելի կամ մոտ IR շրջանում: Թեև հիմնական գործընթացը Կուպերի զույգերը բաժանելն է և գերհաղորդականության ոչնչացումը25,26, որոշ դեպքերում գերհաղորդականության անցումը կարող է ուժեղացվել27,28,29, գերհաղորդականության նոր փուլերը նույնիսկ կարող են առաջանալ30: Գերհաղորդականության բացակայությունը ԱՀ-ում կարող է վերագրվել լուսանկարով առաջացած զույգի կոտրմանը: P0 կետում միջերեսի պոտենցիալը դառնում է զրո, ինչը ցույց է տալիս, որ ինտերֆեյսի երկու կողմերում լիցքավորման խտությունը հասնում է նույն մակարդակի լույսի այս հատուկ ինտենսիվության լույսի ներքո: Լազերային ինտենսիվության հետագա աճը հանգեցնում է ավելի շատ Cooper զույգերի ոչնչացմանը, և YBCO-ն աստիճանաբար վերածվում է p-տիպի նյութի: Էլեկտրոնների և Կուպերի զույգերի դիֆուզիայի փոխարեն միջերեսի առանձնահատկությունն այժմ որոշվում է էլեկտրոնների և անցքերի դիֆուզիայի միջոցով, ինչը հանգեցնում է միջերեսի էլեկտրական դաշտի բևեռականության հակադարձմանը և, հետևաբար, դրական Voc-ին (համեմատեք Նկ.1d,h): Լազերային շատ բարձր ինտենսիվության դեպքում YBCO-ի դիֆերենցիալ դիմադրությունը հագեցնում է նորմալ վիճակին համապատասխանող արժեք, և Voc-ը և Isc-ը հակված են գծային փոփոխության՝ լազերային ինտենսիվությամբ (նկ. 2b): Այս դիտարկումը ցույց է տալիս, որ YBCO-ի նորմալ վիճակի վրա լազերային ճառագայթումն այլևս չի փոխի նրա դիմադրողականությունը և գերհաղորդիչ-մետաղ միջերեսի առանձնահատկությունը, այլ միայն կբարձրացնի էլեկտրոն-անցք զույգերի կոնցենտրացիան:
Ֆոտովոլտային հատկությունների վրա ջերմաստիճանի ազդեցությունը ուսումնասիրելու համար մետաղ-գերհաղորդչային համակարգը կաթոդում ճառագայթվել է 502 մՎտ/սմ2 ինտենսիվության կապույտ լազերով: IV կորերը, որոնք ստացվել են ընտրված 50-ից 300 Կ ջերմաստիճաններում, տրված են Նկար 3ա-ում: Բաց շղթայի լարումը Voc, կարճ միացման հոսանքը Isc և դիֆերենցիալ դիմադրությունը կարող են ստացվել այս IV կորերից և ներկայացված են Նկար 3b-ում: Առանց լույսի լուսավորության, տարբեր ջերմաստիճաններում չափված բոլոր IV կորերը անցնում են սկզբնակետը, ինչպես և սպասվում էր (Նկար 3ա-ի ներդիր): IV բնութագրերը կտրուկ փոխվում են ջերմաստիճանի բարձրացման հետ, երբ համակարգը լուսավորվում է համեմատաբար ուժեղ լազերային ճառագայթով (502 մՎտ/սմ2): Ցածր ջերմաստիճանի դեպքում IV կորերը I-առանցքին զուգահեռ ուղիղ գծեր են՝ Voc-ի բացասական արժեքներով: Այս կորը ջերմաստիճանի բարձրացման հետ շարժվում է դեպի վեր և աստիճանաբար վերածվում է ոչ զրոյական թեքությամբ գծի Tcp կրիտիկական ջերմաստիճանում (նկ. 3ա (վերև)): Թվում է, որ բոլոր IV բնութագրիչ կորերը պտտվում են երրորդ քառորդում գտնվող կետի շուրջ: Voc-ը բացասական արժեքից դառնում է դրական, մինչդեռ Isc-ը դրական արժեքից նվազում է բացասական արժեքի: YBCO-ի սկզբնական գերհաղորդիչ անցումային ջերմաստիճանի Tc-ից բարձր, IV կորը ջերմաստիճանի հետ փոխվում է բավականին տարբեր (նկ. 3ա-ի ներքևում): Նախ, IV կորերի պտտման կենտրոնը տեղափոխվում է առաջին քառորդ: Երկրորդ, Voc-ը շարունակում է նվազել, իսկ Isc-ն ավելանում է ջերմաստիճանի բարձրացման հետ (Նկար 3b-ի վերևում): Երրորդ, IV կորերի թեքությունը ջերմաստիճանի հետ գծայինորեն մեծանում է, ինչը հանգեցնում է YBCO-ի դիմադրության ջերմաստիճանի դրական գործակցի (Նկար 3b-ի ներքևում):
YBCO-Ag մածուկային համակարգի ֆոտոգալվանային բնութագրերի ջերմաստիճանային կախվածությունը 502 մՎտ/սմ2 լազերային լուսավորության տակ:
Լազերային կետային կենտրոնը տեղադրված է կաթոդի էլեկտրոդների շուրջը (տես նկ. 1i): ա, IV կորեր, որոնք ստացվել են 50-ից մինչև 90 Կ (վերևում) և 100-ից մինչև 300 Կ (ներքևում) համապատասխանաբար 5 Կ և 20 Կ ջերմաստիճանի աճով: Ներդիրը ցույց է տալիս IV բնութագրերը մթության մեջ մի քանի ջերմաստիճանում: Բոլոր կորերը հատում են սկզբնակետը։ b, բաց միացման լարումը Voc և կարճ միացման հոսանքը Isc (վերևում) և YBCO-ի (ներքև) դիֆերենցիալ դիմադրությունը՝ dV/dI՝ որպես ջերմաստիճանի ֆունկցիա: Զրոյական դիմադրության գերհաղորդիչ անցումային ջերմաստիճանը Tcp տրված չէ, քանի որ այն շատ մոտ է Tc0-ին:
Նկար 3b-ից կարելի է ճանաչել երեք կրիտիկական ջերմաստիճան. Tcp, որից բարձր YBCO-ն դառնում է ոչ գերհաղորդիչ; Tc0, որի դեպքում և՛ Voc-ը, և՛ Isc-ը դառնում են զրո, իսկ Tc՝ YBCO-ի սկզբնական սկզբնական գերհաղորդիչ անցումային ջերմաստիճանն առանց լազերային ճառագայթման: Tcp ~ 55 K-ից ցածր լազերային ճառագայթմամբ YBCO-ն գերհաղորդիչ վիճակում է՝ Cooper զույգերի համեմատաբար բարձր կոնցենտրացիայով: Լազերային ճառագայթման ազդեցությունը զրոյական դիմադրության գերհաղորդիչ անցումային ջերմաստիճանի նվազեցումն է 89 K-ից մինչև ~55 K (Նկար 3b-ի ներքևում)՝ նվազեցնելով Կուպերի զույգի կոնցենտրացիան՝ ի լրումն ֆոտոգալվանային լարման և հոսանքի արտադրման: Ջերմաստիճանի բարձրացումը նաև խախտում է Cooper զույգերը, ինչը հանգեցնում է միջերեսի ավելի ցածր ներուժի: Հետևաբար, Voc-ի բացարձակ արժեքը կփոքրանա, թեև կիրառվում է լազերային լուսավորության նույն ինտենսիվությունը: Ինտերֆեյսի պոտենցիալը կդառնա ավելի ու ավելի փոքր՝ ջերմաստիճանի հետագա աճով և կհասնի զրոյի՝ Tc0-ում: Այս հատուկ կետում ֆոտոգալվանային էֆեկտ չկա, քանի որ չկա ներքին դաշտ, որը կարող է առանձնացնել ֆոտոառաջադրված էլեկտրոն-անցք զույգերը: Պոտենցիալի բևեռականության հակադարձումը տեղի է ունենում այս կրիտիկական ջերմաստիճանից բարձր, քանի որ Ag մածուկի ազատ լիցքի խտությունը ավելի մեծ է, քան YBCO-ում, որն աստիճանաբար հետ է տեղափոխվում p-տիպի նյութ: Այստեղ մենք ուզում ենք ընդգծել, որ Voc-ի և Isc-ի բևեռականության հակադարձումը տեղի է ունենում զրոյական դիմադրության գերհաղորդիչ անցումից անմիջապես հետո՝ անկախ անցման պատճառներից։ Այս դիտարկումն առաջին անգամ հստակորեն բացահայտում է գերհաղորդականության և մետաղ-գերհաղորդիչ միջերեսի ներուժի հետ կապված ֆոտոգալվանային էֆեկտների հարաբերակցությունը: Գերհաղորդիչ-սովորական մետաղական միջերեսի այս ներուժի բնույթը վերջին մի քանի տասնամյակների ընթացքում եղել է հետազոտության ուշադրության կենտրոնում, բայց դեռ շատ հարցեր կան, որոնք սպասում են պատասխանի: Ֆոտովոլտային էֆեկտի չափումը կարող է արդյունավետ մեթոդ լինել այս կարևոր ներուժի մանրամասները (օրինակ՝ դրա ուժն ու բևեռականությունը և այլն) ուսումնասիրելու համար և, հետևաբար, լույս սփռելու բարձր ջերմաստիճանի գերհաղորդիչ հարևանության էֆեկտի վրա:
Ջերմաստիճանի հետագա աճը Tc0-ից Tc հանգեցնում է Cooper զույգերի ավելի փոքր կոնցենտրացիայի և միջերեսի ներուժի բարելավմանը և, հետևաբար, ավելի մեծ Voc-ին: Tc-ում Cooper զույգի կոնցենտրացիան դառնում է զրոյական, և միջերեսում ներկառուցվող ներուժը հասնում է առավելագույնի, ինչը հանգեցնում է առավելագույն Voc և նվազագույն Isc-ի: Voc-ի և Isc-ի (բացարձակ արժեք) արագ աճը ջերմաստիճանի այս տիրույթում համապատասխանում է գերհաղորդիչ անցմանը, որն ընդլայնվել է ΔT ~ 3 K-ից մինչև ~34 K 502 մՎտ/սմ2 ինտենսիվության լազերային ճառագայթման միջոցով (նկ. 3b): Tc-ից բարձր նորմալ վիճակներում Voc բաց շղթայի լարումը նվազում է ջերմաստիճանի հետ (Նկար 3b-ի վերևում), նման է Voc-ի գծային վարքագծին նորմալ արևային բջիջների համար, որոնք հիմնված են pn հանգույցների վրա31,32,33: Չնայած Voc-ի փոփոխության արագությունը ջերմաստիճանի հետ (−dVoc/dT), որը մեծապես կախված է լազերային ինտենսիվությունից, շատ ավելի փոքր է, քան սովորական արևային մարտկոցները, YBCO-Ag հանգույցի համար Voc-ի ջերմաստիճանի գործակիցը ունի նույն մեծության կարգը, ինչ արևային բջիջներից։ Սովորական արևային մարտկոցների սարքի համար pn հանգույցի արտահոսքի հոսանքը մեծանում է ջերմաստիճանի բարձրացման հետ, ինչը հանգեցնում է Voc-ի նվազմանը, երբ ջերմաստիճանը բարձրանում է: Այս Ag-գերհաղորդչային համակարգի համար դիտարկված գծային IV կորերը, առաջին հերթին, շատ փոքր միջերեսային պոտենցիալի պատճառով, և երկրորդը, երկու հետերային միացումների իրար հետ միացման պատճառով, դժվարացնում է արտահոսքի հոսանքը որոշելը: Այնուամենայնիվ, շատ հավանական է թվում, որ արտահոսքի հոսանքի նույն ջերմաստիճանային կախվածությունը պատասխանատու է մեր փորձի ժամանակ դիտարկված Voc-ի վարքագծի համար: Ըստ սահմանման, Isc-ն այն հոսանքն է, որն անհրաժեշտ է բացասական լարման արտադրման համար՝ Voc-ը փոխհատուցելու համար, որպեսզի ընդհանուր լարումը զրո լինի: Ջերմաստիճանի բարձրացման հետ Voc-ը փոքրանում է այնպես, որ պակաս հոսանք է պահանջվում բացասական լարման առաջացման համար: Ավելին, YBCO-ի դիմադրությունը գծայինորեն մեծանում է Tc-ից բարձր ջերմաստիճանի հետ (Նկար 3b-ի ներքևում), ինչը նույնպես նպաստում է բարձր ջերմաստիճաններում Isc-ի ավելի փոքր բացարձակ արժեքին:
Ուշադրություն դարձրեք, որ Նկար 2,3-ում տրված արդյունքները ստացվում են կաթոդային էլեկտրոդների շուրջ գտնվող տարածքի լազերային ճառագայթման միջոցով: Չափումները կրկնվել են նաև անոդում տեղադրված լազերային կետով և նկատվել են նմանատիպ IV բնութագրեր և ֆոտոգալվանային հատկություններ, բացառությամբ, որ Voc-ի և Isc-ի բևեռականությունը այս դեպքում փոխվել է: Այս բոլոր տվյալները հանգեցնում են ֆոտոգալվանային ազդեցության մեխանիզմի, որը սերտորեն կապված է գերհաղորդիչ-մետաղ միջերեսի հետ:
Ամփոփելով, լազերային ճառագայթված գերհաղորդիչ YBCO-Ag մածուկի համակարգի IV բնութագրերը չափվել են որպես ջերմաստիճանի և լազերային ինտենսիվության ֆունկցիաներ: Հատկանշական ֆոտոգալվանային ազդեցություն է նկատվել 50-ից 300 Կ ջերմաստիճանի միջակայքում: Պարզվել է, որ ֆոտոգալվանային հատկությունները մեծապես կապված են YBCO կերամիկայի գերհաղորդականության հետ: Voc-ի և Isc-ի բևեռականության հակադարձումը տեղի է ունենում անմիջապես լուսանկարով առաջացած գերհաղորդիչից ոչ գերհաղորդիչ անցումից հետո: Ֆիքսված լազերային ինտենսիվությամբ չափված Voc-ի և Isc-ի ջերմաստիճանից կախվածությունը ցույց է տալիս նաև բևեռականության հստակ հակադարձում կրիտիկական ջերմաստիճանում, որից բարձր նմուշը դառնում է դիմադրողական: Տեղադրելով լազերային կետը նմուշի տարբեր հատվածում՝ մենք ցույց ենք տալիս, որ միջերեսի միջով գոյություն ունի էլեկտրական պոտենցիալ, որն ապահովում է լուսանկարի միջոցով առաջացած էլեկտրոն-անցք զույգերի բաժանման ուժը: Այս ինտերֆեյսի պոտենցիալը YBCO-ից ուղղվում է դեպի մետաղական էլեկտրոդ, երբ YBCO-ն գերհաղորդիչ է և անցնում է հակառակ ուղղությամբ, երբ նմուշը դառնում է ոչ գերհաղորդիչ: Պոտենցիալի ծագումը, բնականաբար, կարող է կապված լինել մետաղ-գերհաղորդիչ միջերեսի հարևանության էֆեկտի հետ, երբ YBCO-ն գերհաղորդիչ է և գնահատվում է ~10−8 մՎ 50 Կ-ում՝ 502 մՎտ/սմ2 լազերային ինտենսիվությամբ: P-տիպի նյութի YBCO-ի շփումը նորմալ վիճակում n-տիպի նյութի հետ Ag- paste-ը ձևավորում է քվազի-pn հանգույց, որը պատասխանատու է YBCO կերամիկայի ֆոտոգալվանային պահվածքի համար բարձր ջերմաստիճաններում: Վերոհիշյալ դիտարկումները լույս են սփռում բարձր ջերմաստիճանի գերհաղորդիչ YBCO կերամիկայի ՖՎ էֆեկտի վրա և ճանապարհ են հարթում օպտոէլեկտրոնային սարքերում նոր կիրառությունների համար, ինչպիսիք են արագ պասիվ լույսի դետեկտորը և մեկ ֆոտոնային դետեկտորը:
Ֆոտովոլտային էֆեկտի փորձերը կատարվել են YBCO կերամիկական նմուշի վրա՝ 0,52 մմ հաստությամբ և 8,64 × 2,26 մմ2 ուղղանկյուն ձևով և լուսավորված շարունակական ալիքի կապույտ լազերով (λ = 450 նմ) 1,25 մմ շառավղով լազերային կետի չափով: Զանգվածային, այլ ոչ թե բարակ թաղանթի նմուշի օգտագործումը մեզ հնարավորություն է տալիս ուսումնասիրել գերհաղորդիչի ֆոտոգալվանային հատկությունները՝ առանց սուբստրատի բարդ ազդեցության հետ գործ ունենալու6,7: Ավելին, զանգվածային նյութը կարող է նպաստավոր լինել դրա պատրաստման պարզ ընթացակարգի և համեմատաբար ցածր գնի համար: Պղնձե կապարի լարերը միաձուլվում են YBCO նմուշի վրա արծաթե մածուկով, որը ձևավորում է չորս շրջանաձև էլեկտրոդներ մոտ 1 մմ տրամագծով: Երկու լարման էլեկտրոդների միջև հեռավորությունը մոտ 5 մմ է: Նմուշի IV բնութագրերը չափվել են վիբրացիոն նմուշի մագնիսաչափի միջոցով (VersaLab, Quantum Design) քվարց բյուրեղյա պատուհանով: IV կորեր ստանալու համար կիրառվել է ստանդարտ չորս լարային մեթոդ: Էլեկտրոդների և լազերային կետի հարաբերական դիրքերը ներկայացված են Նկ. 1i-ում:
Ինչպես մեջբերել այս հոդվածը. Yang, F. et al. Ֆոտովոլտային էֆեկտի ծագումը գերհաղորդիչ YBa2Cu3O6.96 կերամիկայի մեջ: Գիտ. Rep. 5, 11504; doi՝ 10.1038/srep11504 (2015):
Chang, CL, Kleinhammes, A., Moulton, WG & Testardi, LR Սիմետրիա արգելված լազերային լարումներ YBa2Cu3O7-ում: Ֆիզ. Rev. B 41, 11564–11567 (1990):
Kwok, HS, Zheng, JP & Dong, SY Անոմալ ֆոտովոլտային ազդանշանի ծագումը Y-Ba-Cu-O-ում: Ֆիզ. Rev. B 43, 6270–6272 (1991):
Wang, LP, Lin, JL, Feng, QR & Wang, GW Գերհաղորդիչ Bi-Sr-Ca-Cu-O լազերային ազդեցությամբ լարումների չափում: Ֆիզ. Rev. B 46, 5773–5776 (1992):
Tate, KL, et al. Անցումային լազերային լարումներ YBa2Cu3O7-x-ի սենյակային ջերմաստիճանի թաղանթներում: J. Appl. Ֆիզ. 67, 4375–4376 (1990):
Kwok, HS & Zheng, JP Անոմալ ֆոտովոլտային արձագանք YBa2Cu3O7-ում: Ֆիզ. Rev. B 46, 3692–3695 (1992):
Muraoka, Y., Muramatsu, T., Yamaura, J. & Hiroi, Z. Ֆոտոգեներացված անցքի կրիչի ներարկում YBa2Cu3O7−x օքսիդի հետերոկառուցվածքում: Ապլ. Ֆիզ. Լեթ. 85, 2950–2952 (2004):
Asakura, D. et al. YBa2Cu3Oy բարակ թաղանթների ֆոտոէմիսիոն ուսումնասիրություն լուսային լուսավորության տակ: Ֆիզ. Լեթ քհնյ. 93, 247006 (2004 թ.):
Yang, F. et al. YBa2Cu3O7-δ/SrTiO3 :Nb հետերանջատման ֆոտոգալվանային էֆեկտը, որը զտված է տարբեր թթվածնի մասնակի ճնշման տակ: Մատեր. Լեթ. 130, 51–53 (2014):
Ամինովը, Բ.Ա. և այլք: Երկու բացերի կառուցվածքը Yb(Y)Ba2Cu3O7-x միաբյուրեղներում: J. Supercond. 7, 361–365 (1994):
Kabanov, VV, Demsar, J., Podobnik, B. & Mihailovic, D. Քվազիմասնիկների թուլացման դինամիկան տարբեր բաց կառուցվածքներով գերհաղորդիչներում. Տեսություն և փորձեր YBa2Cu3O7-δ. Ֆիզ. Rev. B 59, 1497–1506 (1999):
Sun, JR, Xiong, CM, Zhang, YZ & Shen, BG YBa2Cu3O7-δ/SrTiO3 :Nb հետերշարժման ուղղիչ հատկություններ: Ապլ. Ֆիզ. Լեթ. 87, 222501 (2005 թ.):
Kamarás, K., Porter, CD, Doss, MG, Herr, SL & Tanner, DB Excitonic կլանում և գերհաղորդականություն YBa2Cu3O7-δ-ում: Ֆիզ. Լեթ քհնյ. 59, 919–922 (1987):
Yu, G., Heeger, AJ & Stucky, G. Անցումային ֆոտոինդուկտիվ հաղորդունակություն YBa2Cu3O6.3-ի կիսահաղորդչային միաբյուրեղներում. փնտրել ֆոտոառաջադրված մետաղական վիճակ և ֆոտոառաջադրված գերհաղորդականություն: Solid State Commun. 72, 345–349 (1989):
McMillan, WL Tunneling մոդելը գերհաղորդական հարևանության էֆեկտի. Ֆիզ. Rev. 175, 537–542 (1968):
Guéron, S. et al. Մեզոսկոպիկ երկարության սանդղակով զոնդավորված գերհաղորդիչ հարևանության էֆեկտ: Ֆիզ. Լեթ քհնյ. 77, 3025–3028 (1996):
Annunziata, G. & Manske, D. Proximity effect with noncentrosymmetric superհաղորդիչներ. Ֆիզ. Rev. B 86, 17514 (2012):
Qu, FM et al. Ուժեղ գերհաղորդիչ հարևանության էֆեկտ Pb-Bi2Te3 հիբրիդային կառույցներում: Գիտ. Rep. 2, 339 (2012):
Chapin, DM, Fuller, CS & Pearson, GL Նոր սիլիկոնային pn միացման ֆոտոբջիջ՝ արեգակնային ճառագայթումը էլեկտրական էներգիայի վերածելու համար: J. App. Ֆիզ. 25, 676–677 (1954)։
Tomimoto, K. Անմաքրության ազդեցությունը Zn- կամ Ni-doped YBa2Cu3O6.9 միաբյուրեղների գերհաղորդական համակցվածության երկարության վրա: Ֆիզ. Rev. B 60, 114–117 (1999):
Ando, Y. & Segawa, K. Untwinned YBa2Cu3Oy միաբյուրեղների մագնիսական դիմադրություն դոպինգի լայն տիրույթում. անոմալ անցք-դոպինգային կախվածություն համակցվածության երկարության մեջ: Ֆիզ. Լեթ քհնյ. 88, 167005 (2002):
Obertelli, SD & Cooper, JR Systematics in the thermoelectric power of high-T, oxides. Ֆիզ. Rev. B 46, 14928–14931, (1992).
Sugai, S. et al. Կոհերենտ գագաթնակետի և LO ֆոնոնի ռեժիմի կրիչից կախված իմպուլսի տեղաշարժը p-տիպի բարձր Tc գերհաղորդիչներում: Ֆիզ. Rev. B 68, 184504 (2003).
Nojima, T. et al. Փոսերի կրճատում և էլեկտրոնների կուտակում YBa2Cu3Oy բարակ թաղանթներում՝ օգտագործելով էլեկտրաքիմիական տեխնիկա. n-տիպի մետաղական վիճակի ապացույց: Ֆիզ. Rev. B 84, 020502 (2011).
Tung, RT Շոտկիի արգելքի բարձրության ֆիզիկան և քիմիան: Ապլ. Ֆիզ. Լեթ. 1, 011304 (2014 թ.).
Sai-Halasz, GA, Chi, CC, Denenstein, A. & Langenberg, DN Էֆեկտները դինամիկ արտաքին զույգերի կոտրման գերհաղորդիչ ֆիլմերում: Ֆիզ. Լեթ քհնյ. 33, 215–219 (1974):
Nieva, G. et al. Գերհաղորդականության ֆոտոառաջադրված ուժեղացում: Ապլ. Ֆիզ. Լեթ. 60, 2159–2161 (1992):
Kudinov, VI et al. Մշտական ֆոտոհաղորդունակություն YBa2Cu3O6+x թաղանթներում որպես մետաղական և գերհաղորդիչ փուլերի ֆոտոդոպինգի մեթոդ: Ֆիզ. Rev. B 14, 9017–9028 (1993):
Mankowsky, R. et al. Ոչ գծային վանդակավոր դինամիկան որպես YBa2Cu3O6.5-ի ուժեղացված գերհաղորդականության հիմք: Nature 516, 71–74 (2014):
Fausti, D. et al. Լույսի ազդեցությամբ գերհաղորդականություն շերտավոր դասավորված կուպրատի մեջ: Science 331, 189–191 (2011).
El-Adawi, MK & Al-Nuaim, IA ՎՕԿ-ի ջերմաստիճանի ֆունկցիոնալ կախվածությունը արևային մարտկոցի համար՝ կապված դրա արդյունավետության նոր մոտեցման հետ: Աղազերծում 209, 91–96 (2007):
Vernon, SM & Anderson, WA Ջերմաստիճանի էֆեկտներ Schottky-արգելքավոր սիլիկոնային արևային բջիջներում: Ապլ. Ֆիզ. Լեթ. 26, 707 (1975):
Katz, EA, Faiman, D. & Tuladhar, SM Ջերմաստիճանի կախվածությունը պոլիմեր-ֆուլերենային արևային բջիջների ֆոտոգալվանային սարքի պարամետրերի համար աշխատանքային պայմաններում: J. Appl. Ֆիզ. 90, 5343–5350 (2002):
Այս աշխատանքը աջակցվել է Չինաստանի բնական գիտությունների ազգային հիմնադրամի կողմից (դրամաշնորհ թիվ 60571063), Չինաստանի Հենան նահանգի Հիմնարար հետազոտական նախագծերը (դրամաշնորհ թիվ 122300410231):
FY-ը գրել է թղթի տեքստը, իսկ MYH-ը պատրաստել է YBCO կերամիկական նմուշը: FY-ը և MYH-ը կատարեցին փորձը և վերլուծեցին արդյունքները: FGC-ն ղեկավարել է նախագիծը և տվյալների գիտական մեկնաբանությունը: Բոլոր հեղինակները վերանայել են ձեռագիրը:
Այս աշխատանքը լիցենզավորված է Creative Commons Attribution 4.0 միջազգային լիցենզիայի ներքո: Այս հոդվածի պատկերները կամ երրորդ կողմի այլ նյութերը ներառված են հոդվածի Creative Commons արտոնագրում, եթե վարկային գծում այլ բան նշված չէ. եթե նյութը ներառված չէ Creative Commons լիցենզիայի ներքո, օգտվողները պետք է թույլտվություն ստանան լիցենզիայի տիրոջից՝ նյութը վերարտադրելու համար: Այս լիցենզիայի պատճենը դիտելու համար այցելեք http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
Yang, F., Han, M. & Chang, F. Ֆոտովոլտային էֆեկտի ծագումը գերհաղորդիչ YBa2Cu3O6.96 կերամիկայի մեջ: Sci Rep 5, 11504 (2015): https://doi.org/10.1038/srep11504
Մեկնաբանություններ ուղարկելով դուք համաձայնում եք պահպանել մեր Պայմանները և Համայնքի սկզբունքները: Եթե գտնում եք, որ ինչ-որ բան վիրավորական է կամ չի համապատասխանում մեր պայմաններին կամ ուղեցույցներին, խնդրում ենք նշել այն որպես անպատշաճ:
Հրապարակման ժամանակը՝ ապրիլի 22-2020