Ni uzas tempo- kaj angul-solvitan fotoemisiospektroskopion (tr-ARPES) por esplori ultrarapidan ŝargan translokigon en epitaksia heterostrukturo farita el monotavolo WS2 kaj grafeno. Tiu heterostrukturo kombinas la avantaĝojn de rekta-interspaca duonkonduktaĵo kun forta spin-orbita kuplado kaj forta lum-materia interagado kun tiuj de duonmetalo gastiganta senmasajn aviad-kompaniojn kun ekstreme alta moviĝeblo kaj longaj spindaŭroj. Ni trovas ke, post fotoekscito ĉe resonanco al la A-ekscito en WS2, la fotoekscititaj truoj rapide translokiĝas en la grafenan tavolon dum la fotoekscititaj elektronoj restas en la WS2-tavolo. La rezulta ŝargo-separata pasema ŝtato estas trovita havi vivdaŭron de ~1 ps. Ni atribuas niajn trovojn al diferencoj en disvastiga fazspaco kaŭzita de la relativa vicigo de WS2 kaj grafenaj bandoj kiel malkaŝite de alt-rezoluciaj ARPES. En kombinaĵo kun spin-selektema optika ekscito, la esplorita WS2/grafena heterostrukturo povus disponigi platformon por efika optika spininjekto en grafenon.
La havebleco de multaj malsamaj dudimensiaj materialoj malfermis la eblecon krei novajn finfine maldikajn heterostrukturojn kun tute novaj funkcioj bazitaj sur tajlorita dielektrika kribrado kaj diversaj proksimec-induktitaj efikoj (1-3). Pruvo-de-principaj aparatoj por estontaj aplikoj en la kampo de elektroniko kaj optoelektroniko estis realigitaj (4–6).
Ĉi tie, ni fokusiĝas al epitaksiaj kamioneto der Waals heterostrukturoj konsistantaj el monotavola WS2, rekta-interspaca duonkonduktaĵo kun forta spin-orbita kuplado kaj konsiderinda spindisigo de la grupstrukturo pro rompita inversa simetrio (7), kaj monotavola grafeno, duonmetalo. kun konusa bandostrukturo kaj ekstreme alta portanta movebleco (8), kreskigita sur hidrogen-finigita SiC(0001). Unuaj indikoj por ultrarapida ŝargotransigo (9-15) kaj proksimec-induktitaj spin-orbitaj kunligaj efikoj (16-18) faras WS2/grafenon kaj similajn heterostrukturojn esperigajn kandidatojn por estontaj optoelektronikaj (19) kaj optospintronaj (20) aplikoj.
Ni komencis malkaŝi la malstreĉvojojn de fotogeneritaj elektron-truaj paroj en WS2/grafeno kun tempo- kaj angul-solvita fotoemisio-spektroskopio (tr-ARPES). Por tiu celo, ni ekscitas la heterostrukturon kun 2-eV pumppulsoj resonancaj al la A-ekcitono en WS2 (21, 12) kaj elĵetas fotoelektronojn kun dua temp-malfrua enketpulso ĉe 26-eV fotona energio. Ni determinas kinetan energion kaj emision de la fotoelektronoj per duonsfera analizilo kiel funkcio de pumpil-sonda prokrasto por akiri aliron al la movokvanto-, energio-, kaj temp-solvita portanta dinamiko. La energio kaj temporezolucio estas 240 meV kaj 200 fs, respektive.
Niaj rezultoj provizas rektan indicon por ultrarapida ŝargotransigo inter la epitaksie vicigitaj tavoloj, konfirmante unuajn indikojn bazitajn sur tute optikaj teknikoj en similaj mane kunvenitaj heterostrukturoj kun arbitra azimutala vicigo de la tavoloj (9-15). Krome, ni montras, ke ĉi tiu ŝargotransigo estas tre nesimetria. Niaj mezuradoj rivelas antaŭe neobservitan ŝarg-apartigan paseman staton kun fotoekscititaj elektronoj kaj truoj situantaj en la WS2 kaj grafena tavolo, respektive, kiu vivas por ∼1 ps. Ni interpretas niajn trovojn laŭ diferencoj en disvastiga fazspaco por elektrona kaj trua translokigo kaŭzita de la relativa vicigo de WS2 kaj grafenaj bandoj kiel malkaŝite de alt-rezoluciaj ARPES. Kombinite kun spin- kaj val-selektiva optika ekscito (22-25) WS2/grafenheterostrukturoj povus provizi novan platformon por efika ultrarapida optika spininjekto en grafenon.
Figuro 1A montras alt-rezolucian ARPES-mezuradon akiritan per heliuma lampo de la bandostrukturo laŭ la ΓK-direkto de la epitaxial WS2/grafena heterostrukturo. La Dirac-konuso estas trovita esti tru-dopita kun la Dirac-punkto situanta ∼0.3 eV super la ekvilibra kemia potencialo. La pinto de la spin-dividita WS2 valentbendo estas trovita esti ∼1.2 eV sub la ekvilibra kemia potencialo.
(A) Ekvilibria fotokurento mezurita laŭ la ΓK-direkto per nepolarigita heliuma lampo. (B) Fotokurento por negativa pumpil-sonda prokrasto mezurita kun p-polarigitaj ekstremaj ultraviolaj pulsoj ĉe 26-eV fotonenergio. Punktliniaj grizaj kaj ruĝaj linioj markas la pozicion de la linioprofiloj uzitaj por ĉerpi la pasemajn pintpoziciojn en Fig. 2. (C) Pumpil-induktitaj ŝanĝoj de la fotokurento 200 fs post fotoekscitado ĉe pumpila fotona energio de 2 eV kun pumpilfluo de 2 mJ/cm2. Gajno kaj perdo de fotoelektronoj estas montritaj en ruĝa kaj blua, respektive. La skatoloj indikas la areon de integriĝo por la pump-sondaj spuroj montritaj en Fig. 3.
Figuro 1B montras tr-ARPES-foton de la bandostrukturo proksime al la WS2 kaj grafeno K-punktoj mezuritaj per 100-fs ekstremaj ultraviolaj pulsoj ĉe 26-eV fotonenergio ĉe negativa pumpil-sonda prokrasto antaŭ la alveno de la pumpilpulso. Ĉi tie, la spindisigo ne estas solvita pro provaĵdegenero kaj la ĉeesto de la 2-eV pumpilpulso kiu kaŭzas spacŝargan plilarĝigon de la spektraj ecoj. Figuro 1C montras la pumpil-induktitajn ŝanĝojn de la fotofluo kun respekto al Fig. 1B ĉe pumpil-sonda prokrasto de 200 fs kie la pumpil-sonda signalo atingas sian maksimumon. Ruĝaj kaj bluaj koloroj indikas gajnon kaj perdon de fotoelektronoj, respektive.
Por analizi ĉi tiun riĉan dinamikon pli detale, ni unue determinas la pasemajn pintajn poziciojn de la WS2-valenta bando kaj la grafena π-bendo laŭ la strekitaj linioj en Fig. 1B kiel klarigite detale en la Suplementaj Materialoj. Ni trovas, ke la WS2-valenta bendo ŝanĝas supren je 90 meV (Fig. 2A) kaj la grafena π-bendo moviĝas malsupren je 50 meV (Fig. 2B). La eksponenta vivdaŭro de tiuj ŝanĝoj estas trovita esti 1.2 ± 0.1 ps por la valenta bendo de WS2 kaj 1.7 ± 0.3 ps por la grafena π-bendo. Tiuj pintŝanĝoj disponigas unuajn signojn de pasema ŝargado de la du tavoloj, kie kroma pozitiva (negativa) ŝargo pliigas (malpliigas) la devigan energion de la elektronikaj ŝtatoj. Notu ke la suprenŝovo de la WS2 valenta bendo respondecas pri la elstara pumpil-sonda signalo en la areo markita per la nigra skatolo en Fig. 1C.
Ŝanĝo en pintpozicio de la WS2-valenta bendo (A) kaj grafena π-bendo (B) kiel funkcio de pump-sonda prokrasto kune kun eksponentaj agordoj (dikaj linioj). La vivdaŭro de la WS2-ŝanĝo en (A) estas 1.2 ± 0.1 ps. La vivdaŭro de la grafena movo en (B) estas 1.7 ± 0.3 ps.
Poste, ni integras la pump-sondan signalon super la areoj indikitaj per la koloraj skatoloj en Fig. 1C kaj grafikas la rezultajn kalkulojn kiel funkcio de pump-sonda prokrasto en Fig. 3. Kurbo 1 en Fig. 3 montras la dinamikon de la fotoeksciitaj portantoj proksime al la fundo de la kondukta bendo de la WS2-tavolo kun vivdaŭro de 1.1 ± 0.1 ps akirita de eksponentalo taŭgas al la datumoj (vidu la Suplementajn Materialojn).
Pumpil-sondaj spuroj kiel funkcio de prokrasto akirita per integrado de la fotofluo super la areo indikita per la skatoloj en Fig. 1C. La dikaj linioj estas eksponentaj konformaj al la datumoj. Kurbo (1) Transira portanta loĝantaro en la kondukta bando de WS2. Kurbo (2) Pump-sonda signalo de la π-bendo de grafeno super la ekvilibra kemia potencialo. Kurbo (3) Pump-sonda signalo de la π-bendo de grafeno sub la ekvilibra kemia potencialo. Kurbo (4) Reta pumpilo-sonda signalo en la valenta bando de WS2. La vivdaŭroj estas trovitaj esti 1.2 ± 0.1 ps en (1), 180 ± 20 fs (gajno) kaj ∼2 ps (perdo) en (2), kaj 1.8 ± 0.2 ps en (3).
En kurboj 2 kaj 3 de Fig. 3, ni montras la pump-sondan signalon de la grafena π-bendo. Ni trovas ke la gajno de elektronoj super la ekvilibra kemia potencialo (kurbo 2 en Fig. 3) havas multe pli mallongan vivdaŭron (180 ± 20 fs) kompare kun la perdo de elektronoj sub la ekvilibra kemia potencialo (1.8 ± 0.2 ps en kurbo 3). Fig. 3). Plue, la komenca gajno de la fotokurento en kurbo 2 de Fig. 3 estas trovita turni en perdon je t = 400 fs kun vivdaŭro de ~2 ps. La malsimetrio inter gajno kaj perdo troviĝas forestanta en la pump-sonda signalo de nekovrita monotavola grafeno (vidu fig. S5 en la Suplementaj Materialoj), indikante, ke la malsimetrio estas sekvo de intertavola kuplado en la WS2/grafena heterostrukturo. La observado de mallongdaŭra gajno kaj longdaŭra perdo super kaj sub la ekvilibra kemia potencialo, respektive, indikas ke elektronoj estas efike forigitaj de la grafena tavolo sur fotoekscito de la heterostrukturo. Kiel rezulto, la grafena tavolo fariĝas pozitive ŝargita, kio kongruas kun la pliiĝo en liga energio de la π-bendo trovita en Fig. 2B. La malsuprenŝovo de la π-bendo forigas la alt-energian voston de la ekvilibra Fermi-Dirac-distribuo de super la ekvilibra kemia potencialo, kiu parte klarigas la ŝanĝon de signo de la pump-sonda signalo en la kurbo 2 de Fig. 3. Ni faros montru malsupre ke tiu efiko estas plue plifortigita per la pasema perdo de elektronoj en la π-grupo.
Ĉi tiu scenaro estas subtenata de la neta pumpil-sonda signalo de la WS2-valenta bendo en la kurbo 4 de Fig. 3. Ĉi tiuj datumoj estis akiritaj integrante la kalkulojn super la areo donita de la nigra skatolo en Fig. 1B kiu kaptas la elektronojn fotoeligitajn de. la valenta bendo ĉe ĉiuj pump-sondaj prokrastoj. Ene de la eksperimentaj erarbrikoj, ni trovas neniun indikon por la ĉeesto de truoj en la valenta bendo de WS2 por iu pump-sonda prokrasto. Tio indikas ke, post fotoekscito, tiuj truoj estas rapide replenigitaj sur temposkalo mallonga kompare kun nia tempa rezolucio.
Por provizi finan pruvon por nia hipotezo de ultrarapida ŝarga apartigo en la heterostrukturo WS2/grafena, ni determinas la nombron da truoj transdonitaj al la grafena tavolo kiel priskribite detale en la Suplementaj Materialoj. Mallonge, la pasema elektronika distribuo de la π-grupo estis ekipita kun Fermi-Dirac-distribuo. La nombro da truoj tiam estis kalkulita de la rezultaj valoroj por la pasema kemia potencialo kaj elektronika temperaturo. La rezulto estas montrita en Fig. 4. Ni trovas ke tuta nombro de ∼5 × 1012 truoj/cm2 estas translokigita de WS2 al grafeno kun eksponenta vivdaŭro de 1.5 ± 0.2 ps.
Ŝanĝo de la nombro da truoj en la π-bendo kiel funkcio de pumpil-sonda prokrasto kune kun eksponenta kongruo donanta vivdaŭron de 1.5 ± 0.2 ps.
El la trovoj en Fig. 2 ĝis 4, la sekva mikroskopa bildo por la ultrarapida ŝarga translokigo en la WS2/grafena heterostrukturo aperas (Fig. 5). Fotoekscitado de la WS2/grafena heterostrukturo je 2 eV dominas la A-ekciton en WS2 (Fig. 5A). Pliaj elektronikaj ekscitoj trans la Dirac-punkto en grafeno same kiel inter WS2 kaj grafenaj bandoj estas energie eblaj sed konsiderinde malpli efikaj. La fotoekscititaj truoj en la valenta bando de WS2 estas replenigitaj per elektronoj devenantaj de la grafena π-bando sur temposkalo mallonga kompare kun nia tempa rezolucio (Fig. 5A). La fotoekscititaj elektronoj en la kondukta bendo de WS2 havas vivdaŭron de ∼1 ps (Fig. 5B). Tamen necesas ∼2 ps por replenigi la truojn en la grafena π-grupo (Fig. 5B). Ĉi tio indikas ke, krom rekta elektrona translokigo inter la WS2-kondukta bendo kaj la grafena π-grupo, kromaj malstreĉvojoj - eble per difektaj statoj (26) - devas esti pripensitaj por kompreni la plenan dinamikon.
(A) Fotoekscito ĉe resonanco al la WS2 A-ekscito je 2 eV injektas elektronojn en la kondukta bendo de WS2. La ekvivalentaj truoj en la valenta bendo de WS2 estas tuj replenigitaj per elektronoj de la grafena π-grupo. (B) La fotoeksciitaj portantoj en la kondukta bendo de WS2 havas vivdaŭron de ∼1 ps. La truoj en la grafena π-grupo vivas por ∼2 ps, indikante la gravecon de kromaj disvastigkanaloj indikitaj per strekitaj sagoj. Nigraj strekitaj linioj en (A) kaj (B) indikas bandŝanĝojn kaj ŝanĝojn en kemia potencialo. (C) En la pasema stato, la WS2-tavolo estas negative ŝargita dum la grafena tavolo estas pozitive ŝargita. Por spin-selektema ekscito kun cirkle polarigita lumo, la fotoekscititaj elektronoj en WS2 kaj la ekvivalentaj truoj en grafeno estas atenditaj montri kontraŭan spinpolusiĝon.
En la pasema stato, la fotoekscititaj elektronoj loĝas en la kondukta bando de WS2 dum la fotoekscititaj truoj situas en la π-bando de grafeno (Fig. 5C). Ĉi tio signifas, ke la WS2-tavolo estas negative ŝargita kaj la grafena tavolo estas pozitive ŝargita. Ĉi tio respondecas pri la pasemaj pintŝanĝoj (Fig. 2), la malsimetrion de la grafena pump-sonda signalo (kurboj 2 kaj 3 de Fig. 3), la foreston de truoj en la valenta bendo de WS2 (kurbo 4 Fig. 3) , same kiel la kromajn truojn en la grafena π-bendo (Fig. 4). La vivdaŭro de ĉi tiu ŝargo-separata stato estas ∼1 ps (kurbo 1 Fig. 3).
Similaj ŝarg-separataj pasemaj ŝtatoj estis observitaj en rilataj kamioneto der Waals heterostrukturoj faritaj el du rekta-interspacaj duonkonduktaĵoj kun tipo II-grupparaleligo kaj ŝanceligita bendinterspaco (27-32). Post fotoekscito, la elektronoj kaj truoj estis trovitaj rapide moviĝi al la fundo de la kondukta bendo kaj al la supro de la valenta bendo, respektive, kiuj situas en malsamaj tavoloj de la heterostrukturo (27-32).
En la kazo de nia WS2/grafena heterostrukturo, la energie plej favora loko por kaj elektronoj kaj truoj estas ĉe la Fermi-nivelo en la metala grafena tavolo. Tial, oni atendus ke kaj elektronoj kaj truoj rapide translokiĝas al la grafena π-grupo. Tamen, niaj mezuradoj klare montras ke truotranslokigo (<200 fs) estas multe pli efika ol elektrontransigo (∼1 ps). Ni atribuas ĉi tion al la relativa energia vicigo de la WS2 kaj la grafenaj bandoj kiel malkaŝite en Fig. 1A kiu ofertas pli grandan nombron da disponeblaj finaj statoj por truotranslokigo kompare kun elektrona translokigo kiel lastatempe antaŭvidite de (14, 15). En la nuna kazo, supozante ∼2 eV WS2-bendinterspacon, la grafena Dirac-punkto kaj ekvilibra kemia potencialo situas ∼0.5 kaj ∼0.2 eV super la mezo de la WS2-bendinterspaco, respektive, rompante elektron-truan simetrion. Ni trovas, ke la nombro da disponeblaj finaj statoj por truotranslokigo estas ∼6 fojojn pli granda ol por elektrona translokigo (vidu la Suplementajn Materialojn), tial truotransigo estas atendita esti pli rapida ol elektrona translokigo.
Kompleta mikroskopa bildo de la observita ultrarapida nesimetria ŝargotransigo devus, aliflanke, ankaŭ konsideri la interkovron inter la orbitaloj kiuj konsistigas la A-ekcitonan ondfunkcion en WS2 kaj la grafena π-grupo, respektive, malsaman elektron-elektronan kaj elektron-fonon-disvastiĝon. kanaloj inkluzive de la limoj truditaj per impeto, energio, spino, kaj pseŭdospina konservado, la influo de plasmaj osciladoj (33), same kiel la rolo de ebla displacive ekscito de koheraj fononosciladoj kiuj povus mediacii la ŝargan translokigon (34, 35). Ankaŭ, oni povus konjekti ĉu la observita ŝargotransiga stato konsistas el ŝargotransiga ekscitonoj aŭ liberaj elektron-truaj paroj (vidu la Suplementajn Materialojn). Pliaj teoriaj esploroj, kiuj iras preter la amplekso de la nuna papero, estas postulataj por klarigi ĉi tiujn aferojn.
Resume, ni uzis tr-ARPES por studi ultrarapidan intertavolan ŝargan translokigon en epitaksia WS2/grafena heterostrukturo. Ni trovis ke, kiam ekscititaj ĉe resonanco al la A-ekscito de WS2 je 2 eV, la fotoekscititaj truoj rapide translokiĝas en la grafenan tavolon dum la fotoekscititaj elektronoj restas en la WS2-tavolo. Ni atribuis tion al la fakto, ke la nombro da disponeblaj finaj statoj por truotranslokigo estas pli granda ol por elektrona translokigo. La vivdaŭro de la ŝargo-separata pasema ŝtato estis trovita esti ∼1 ps. En kombinaĵo kun spin-selektema optika ekscito uzanta cirkle polarigitan lumon (22-25), la observita ultrarapida ŝargotransigo eble estos akompanita per spintranslokigo. En ĉi tiu kazo, la esplorita WS2/grafena heterostrukturo povus esti uzata por efika optika spininjekto en grafenon rezultantan en novajn optospintronajn aparatojn.
La grafenaj specimenoj estis kultivitaj sur komercaj duonkonduktaj 6H-SiC(0001) oblatoj de SiCrystal GmbH. La N-dopitaj oblatoj estis sur-akso kun mistranĉo sub 0,5°. La SiC-substrato estis hidrogengravurita por forigi grataĵojn kaj akiri regulajn platajn terasojn. La pura kaj atome ebena Si-finigita surfaco tiam estis grafitigita per kalciado de la specimeno en Ar-atmosfero je 1300 °C dum 8 minutoj (36). Tiel, ni akiris ununuran karbonan tavolon kie ĉiu tria karbonatomo formis kovalentan ligon al la SiC-substrato (37). Ĉi tiu tavolo estis tiam igita tute sp2-hibridigita kvazaŭ liberstaranta truo-dopita grafeno per hidrogeninterkalado (38). Ĉi tiuj specimenoj estas referitaj kiel grafeno/H-SiC(0001). La tuta procezo estis efektivigita en komerca Nigra Magia kreskokamero de Aixtron. La WS2-kresko estis efektivigita en norma varmmura reaktoro per malaltprema kemia vapordemetado (39, 40) uzante WO3 kaj S-pulvorojn kun masproporcio de 1:100 kiel antaŭuloj. La WO3 kaj S-pulvoroj estis konservitaj ĉe 900 kaj 200 °C, respektive. La WO3-pulvoro estis metita proksime al la substrato. Argono estis uzata kiel portanta gaso kun fluo de 8 sccm. La premo en la reaktoro estis konservita je 0,5 mbar. La provaĵoj estis karakterizitaj per sekundara elektronmikroskopio, atomfortmikroskopio, Raman, kaj fotolumineska spektroskopio, same kiel malaltenergia elektrondifrakto. Ĉi tiuj mezuradoj rivelis du malsamajn WS2-unu-kristalajn domajnojn kie aŭ la ΓK- aŭ la ΓK'-direkto estas vicigita kun la ΓK-direkto de la grafena tavolo. Domajnaj flanklongoj variis inter 300 kaj 700 nm, kaj la totala WS2-priraportado estis proksimuma al ∼40%, taŭga por la ARPES-analizo.
La senmovaj ARPES-eksperimentoj estis faritaj per duonsfera analizilo (SPECS PHOIBOS 150) uzanta ŝarg-kunligitan aparato-detektilan sistemon por dudimensia detekto de elektrona energio kaj impeto. Nepolarigita, monokromata He Iα-radiado (21.2 eV) de altflua He-senŝargiĝfonto (VG Scienta VUV5000) estis uzita por ĉiuj fotoemisioeksperimentoj. La energio kaj angula rezolucio en niaj eksperimentoj estis pli bonaj ol 30 meV kaj 0.3° (korespondante al 0.01 Å−1), respektive. Ĉiuj eksperimentoj estis faritaj ĉe ĉambra temperaturo. ARPES estas ekstreme surfac-sentema tekniko. Por elĵeti fotoelektronojn de kaj la WS2 kaj la grafena tavolo, specimenoj kun nekompleta WS2-priraportado de ∼40% estis uzitaj.
La tr-ARPES-aranĝo estis bazita sur 1-kHz Titanium:Sapphire-amplifilo (Coherent Legend Elite Duo). 2 mJ da produktadpotenco estis uzitaj por altaj harmonikgeneracio en argono. La rezulta ekstrema ultraviola lumo pasis tra krada monokromatoro produktanta 100-fs-enketpulsojn ĉe 26-eV fotonenergio. 8mJ da amplifila eligpotenco estis senditaj en optikan parametrikan amplifilon (HE-TOPAS de Light Conversion). La signalradio ĉe 1-eV fotonenergio estis frekvenc-duoblis en beta-barioboratkristalo por akiri la 2-eV pumppulsojn. La mezuradoj de tr-ARPES estis faritaj per duonsfera analizilo (SPECS PHOIBOS 100). La totala energio kaj tempa rezolucio estis 240 meV kaj 200 fs, respektive.
Suplementa materialo por ĉi tiu artikolo estas havebla ĉe http://advances.sciencemag.org/cgi/content/full/6/20/eaay0761/DC1
Ĉi tio estas alirebla artikolo distribuita laŭ la kondiĉoj de la permesilo Krea Komunaĵo Atribuite-Nekomerca, kiu permesas uzon, distribuon kaj reproduktadon en ajna medio, kondiĉe ke la rezulta uzo ne estas por komerca avantaĝo kaj kondiĉe ke la originala verko estas ĝuste. citita.
NOTO: Ni nur petas vian retadreson por ke la persono al kiu vi rekomendas la paĝon sciu, ke vi volis, ke ili vidu ĝin, kaj ke ĝi ne estas rubpoŝto. Ni ne kaptas ajnan retadreson.
Ĉi tiu demando estas por provi ĉu aŭ ne vi estas homa vizitanto kaj por malhelpi aŭtomatigitajn spamojn.
De Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Ni rivelas ultrarapidan ŝargan apartigon en WS2/grafena heterostrukturo eble ebligante optikan spininjekton en grafenon.
De Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Ni rivelas ultrarapidan ŝargan apartigon en WS2/grafena heterostrukturo eble ebligante optikan spininjekton en grafenon.
© 2020 Amerika Asocio por la Akcelo de Scienco. Ĉiuj rajtoj rezervitaj. AAAS estas partnero de HINARI, AGORA, OARE, CHORUS, CLOCKSS, CrossRef kaj COUNTER.Science Advances ISSN 2375-2548.
Afiŝtempo: majo-25-2020