Denboran eta angeluan ebatzitako fotoemisio-espektroskopia (tr-ARPES) erabiltzen dugu karga-transferentzia ultrabizkorra ikertzeko WS2 monogeruzaz eta grafenoz osatutako heteroegitura epitaxial batean. Heteroegitura honek hutsune zuzeneko erdieroale baten onurak konbinatzen ditu spin-orbita akoplamendu sendoarekin eta argi-materia interakzio indartsuarekin, mugikortasun oso altua eta bira-bizitza luzea duten masarik gabeko eramaile semimetal batekin. Aurkitu dugu, WS2-ko A-exzitonaren erresonantzian fotokitzitazioaren ondoren, fotokitzitatutako zuloak azkar transferitzen direla grafeno geruzara, fotokitzitatutako elektroiak WS2 geruzan geratzen diren bitartean. Ondorioz, kargaz bereizitako egoera iragankorrak ~ 1 ps-ko bizitza-denbora duela aurkitzen da. Gure aurkikuntzak bereizmen handiko ARPESek agerian utzitako WS2 eta grafeno banden lerrokatze erlatiboak eragindako sakabanaketa fase-espazioaren desberdintasunei egozten dizkiegu. Spin-selektiboaren kitzikapen optikoarekin konbinatuta, ikertutako WS2/grafenoaren heteroegiturak grafenoan spin optikoko injekzio eraginkorra egiteko plataforma bat eskain dezake.
Bi dimentsioko material askoren eskuragarritasunak, azken finean, heteroegitura mehe berriak sortzeko aukera ireki du, neurrira egindako pantaila dielektrikoetan eta hurbiltasun-eragin ezberdinetan oinarritutako funtzionalitate guztiz berriak dituztenak (1-3). Elektronika eta optoelektronikaren alorreko etorkizuneko aplikazioetarako printzipio froga-gailuak gauzatu dira (4-6).
Hemen, WS2 monogeruzaz osatutako van der Waals epitaxial heteroegiturak, zuzeneko hutsuneko erdieroalea, spin-orbita akoplamendu sendoa duena eta banda-egituraren spin zatiketa handia duena, alderantzizko simetria hautsi dela eta (7), eta monogeruzako grafenoa, erdi metala duena. banda konikoko egiturarekin eta garraiolarien mugikortasun oso altuarekin (8), hidrogenoarekin amaitutako SiC(0001) gainean hazitakoa. Karga-transferentzia ultrabizkorra (9-15) eta hurbiltasunak eragindako spin-orbita akoplamendu efektuetarako (16-18) lehen zantzuek WS2/grafenoa eta antzeko heteroegiturak etorkizuneko aplikazio optoelektronikoetarako (19) eta optoespintronikoetarako (20) hautagai itxaropentsu bihurtzen dituzte.
WS2/grafenoan fotosortutako elektroi-zulo bikoteen erlaxazio-bideak ezagutzera eman nahi izan dugu denboran eta angeluan ebatzitako fotoemisio-espektroskopiarekin (tr-ARPES). Horretarako, heteroegitura kitzikatzen dugu WS2-n (21, 12) A-ekzitonarekin erresonantzia duten 2 eV-ko ponpa-pultsuekin eta fotoelektroiak kanporatzen ditugu denbora-atzeratutako bigarren zunda-pultsu batekin 26 eV-ko fotoi-energian. Analizatzaile hemisferiko batekin fotoelektroien energia zinetikoa eta igorpen-angelua zehazten ditugu ponpa-zundaren atzerapenaren arabera, momentu-, energia- eta denbora-ebatzitako eramaile-dinamiketarako sarbidea lortzeko. Energia eta denboraren bereizmena 240 meV eta 200 fs-koa da, hurrenez hurren.
Gure emaitzek epitaxialki lerrokatuta dauden geruzen artean karga-transferentzia ultraazkarraren froga zuzena ematen dute, geruzen lerrokatze azimutal arbitrarioarekin eskuz muntatutako antzeko heteroegituretan teknika optiko guztietan oinarritutako lehen zantzuak baieztatuz (9-15). Horrez gain, karga-transferentzia hori oso asimetrikoa dela erakusten dugu. Gure neurketek aldez aurretik ikusi gabeko kargaz bereizitako egoera iragankorra erakusten dute, WS2 eta grafeno geruzan kokatutako elektroi fotokizitatuekin eta zuloekin, hurrenez hurren, ~ 1 ps-tan bizi dena. Gure aurkikuntzak WS2 eta grafeno banden lerrokatze erlatiboak eragindako elektroi eta zuloen transferentziaren sakabanaketa fase-espazioaren desberdintasunen arabera interpretatzen ditugu bereizmen handiko ARPESek agerian uzten duen moduan. Espinaren eta haranaren hautapen optikoko kitzikapenarekin konbinatuta (22-25) WS2/grafeno heteroegiturak plataforma berri bat eskain dezake grafenoan spin optiko ultrabizkorra injektatzeko.
1A irudiak WS2/grafeno epitaxialaren heteroegituraren ΓK norabidean banda egiturako helio lanpara batekin lortutako bereizmen handiko ARPES neurketa erakusten du. Dirac-eko konoa zulo-dopatuta dagoela aurkitzen da, orekako potentzial kimikoaren gainetik ∼0,3 eV kokatuta dagoen Dirac puntuarekin. Spin-split WS2 balentzia-bandaren goiko aldea orekako potentzial kimikoaren azpitik ~1,2 eV dagoela aurkitzen da.
(A) Oreka fotokorronte ΓK norabidean zehar neurtuta polarizatu gabeko helio lanpara batekin. (B) Ponpa-zunda negatiboko atzerapenerako fotokorrontea p-polarizatutako muturreko pultsu ultramoreekin neurtuta 26 eV-ko fotoi energian. Lerro gris eta gorriak marrazten ditu 2. irudiko gailur posizio iragankorrak ateratzeko erabilitako lerro-profilen posizioa. (C) Fotokorrontearen ponpak eragindako aldaketak 200 fs-ko fotoekzitazioaren ondoren 2 eV-ko ponpa fotoi-energia batean ponparen fluentzia batekin. 2 mJ/cm2-koa. Fotoelektroien irabazia eta galera gorriz eta urdinez ageri dira, hurrenez hurren. Laukiek 3. irudian bistaratzen diren ponpa-zundaren arrastoen integrazio-eremua adierazten dute.
1B irudiak WS2 eta grafenoaren K puntuetatik hurbil dagoen banda-egituraren tr-ARPES argazkia erakusten du 100-fs-ko muturreko pultsu ultramoreekin neurtutako 26 eV-ko fotoi energian ponpa-zunda atzerapen negatiboan ponpa-pultsua iritsi aurretik. Hemen, spin zatiketa ez da konpontzen laginaren degradazioagatik eta ezaugarri espektralen espazio-karga zabaltzea eragiten duen 2 eV ponpa-pultsuaren presentzia dela eta. 1C irudiak ponpak eragindako fotokorrontearen aldaketak erakusten ditu 1B irudiarekiko 200 fs-ko ponpa-zundako atzerapen batean, non ponpa-zunda seinalea maximoa iristen den. Kolore gorriak eta urdinak fotoelektroien irabazia eta galera adierazten dute, hurrenez hurren.
Dinamika aberats hau zehatzago aztertzeko, lehenik eta behin WS2 balentzia-bandaren eta grafenoaren π-bandaren gailurraren posizio iragankorrak zehazten ditugu 1B irudiko lerro etenetan zehar Material osagarrietan zehatz-mehatz azaltzen den moduan. WS2 balentzia-banda 90 meV-ko gorakada (2A. irudia) eta grafenoaren π-banda 50 meV-z (2B. irudia) behera egiten duela aurkitzen dugu. Desplazamendu horien bizitza esponentziala 1,2 ± 0,1 ps dela WS2-ren balentzia-bandarentzat eta 1,7 ± 0,3 ps grafenoaren π-bandarentzat. Desplazamendu gailur hauek bi geruzen karga iragankor baten lehen froga ematen dute, non karga positibo (negatibo) gehigarriek egoera elektronikoen lotura-energia handitzen (gutxitzen duten). Kontuan izan WS2 balentzia-bandaren gorakada 1C irudiko koadro beltzak markatutako eremuan ponpa-zunda seinale nabarmenaren erantzule dela.
WS2 balentzia-bandaren (A) eta grafenoaren π-bandaren (B) gailuko posizioaren aldaketa ponpa-zunda atzerapenaren arabera, doikuntza esponentzialekin batera (lerro lodiak). WS2 aldaketaren bizitza (A) 1,2 ± 0,1 ps da. (B) grafenoaren desplazamenduaren iraupena 1,7 ± 0,3 ps da.
Ondoren, ponpa-zunda seinalea 1C irudiko koloretako koadroek adierazitako eremuetan integratuko dugu eta ondoriozko zenbaketak irudikatuko ditugu 3. irudian ponpa-zunda atzerapenaren arabera. 3. irudiko 1. kurbak erakusten du dinamika. WS2 geruzaren eroankortasun-bandaren behealdetik hurbil dauden eramaile fotokitzikatuak 1,1 ± 0,1 ps-ko bizi-iraupena duten esponentzial batetik lortutakoa. datuetara egokitzea (ikus Material osagarriak).
1C irudiko koadroek adierazten duten eremuan fotokorrontea integratuz lortutako atzerapenaren funtzioan ponpa-zunda arrastoak. Lerro lodiak datuetarako doikuntza esponentzialak dira. Kurba (1) Eramaile-populazio iragankorra WS2-ren eroapen-bandan. Kurba (2) Orekako potentzial kimikoaren gainetik grafenoaren π-bandaren ponpa-zunda seinalea. Kurba (3) Orekako potentzial kimikoaren azpitik grafenoaren π-bandaren ponpa-zunda seinalea. Kurba (4) Ponpa-zunda seinale garbia WS2-ren balentzia-bandan. Bizi-iraupenak 1,2 ± 0,1 ps (1), 180 ± 20 fs (irabazia) eta ~ 2 ps (galera) (2) dira eta 1,8 ± 0,2 ps (3)n.
3. irudiko 2. eta 3. kurbetan, grafenoaren π-bandaren ponpa-zunda seinalea erakusten dugu. Orekako potentzial kimikotik gorako elektroien irabaziak (3. irudiko 2. kurba) askoz ere bizi-iraupen laburragoa duela (180 ± 20 fs) orekako potentzial kimikotik beherako elektroien galerarekin alderatuta (1,8 ± 0,2 ps 3. kurban). 3. irudia). Gainera, 3. irudiko 2. kurbako fotokorrontearen hasierako irabazia t = 400 fs-tan galera bihurtzen da ~ 2 ps-ko bizi-iraupena. Irabaziaren eta galeraren arteko asimetria ez dago estalitako grafeno monogeruzako ponpa-zunda seinalean (ikus S5 irudia Material osagarrietan), asimetria WS2/grafeno heteroegituran geruzen arteko akoplazioaren ondorioa dela adierazten du. Iraupen laburreko irabazia eta iraupen luzeko galera orekako potentzial kimikoaren gainetik eta azpitik, hurrenez hurren, adierazten du elektroiak grafeno geruzatik modu eraginkorrean kentzen direla heteroegituraren fotoexzitazioan. Ondorioz, grafeno-geruza positiboki kargatzen da, eta hori bat dator 2B irudian aurkitutako π-bandaren lotura-energiaren gehikuntzarekin. π-bandaren beheranzko aldaketak oreka-potentzial kimikoaren gainetik Fermi-Dirac banaketaren energia handiko isatsa kentzen du, eta horrek neurri batean azaltzen du ponpa-zunda seinalearen zeinu-aldaketa 3. irudiko 2. kurban. erakutsi behean efektu hau π-bandan elektroien galera iragankorrarekin areagotzen dela.
Eszenatoki hau 3. irudiko 4. kurban dagoen WS2 balentzia-bandaren ponpa-zundaren seinale garbiak onartzen du. Datu hauek 1B irudiko koadro beltzak emandako eremuko zenbaketak integratuz lortu dira, fotoigortutako elektroiak harrapatzen dituena. ponpa-zunda atzerapen guztietan balentzia-banda. Errore-barren esperimentalen barnean, ez dugu WS2-ren balentzia-bandan zuloak egotearen zantzurik aurkitzen ponpa-zundaren atzerapenerako. Horrek adierazten du, fotokitzitazioaren ondoren, zulo hauek azkar betetzen direla denbora eskala laburrean gure denborazko bereizmenarekin alderatuta.
WS2/grafeno heteroegituran karga ultraazkarren bereizketaren hipotesiaren azken froga emateko, grafeno geruzara transferitutako zulo kopurua zehazten dugu Material osagarrietan zehatz-mehatz deskribatzen den moduan. Laburbilduz, π-bandaren banaketa elektroniko iragankorra Fermi-Dirac banaketarekin egokitu zen. Ondoren, potentzial kimiko iragankorraren eta tenperatura elektronikoaren ondoriozko balioetatik kalkulatu zen zulo kopurua. Emaitza 4. irudian ageri da. WS2tik grafenora 1,5 ± 0,2 ps-ko bizi-iraupen esponentzialean zehar ∼5 × 1012 zulo/cm2 guztira transferitzen direla aurkitzen dugu.
π-bandan zulo kopuruaren aldaketa ponpa-zunda atzerapenaren arabera, doikuntza esponentzialarekin batera, 1,5 ± 0,2 ps-ko bizi-iraupena ematen duena.
Irudietako aurkikuntzetatik. 2tik 4ra, WS2/grafeno heteroegituran karga ultraazkarraren transferentziarako hurrengo irudi mikroskopikoa agertzen da (5. irudia). WS2/grafenoaren heteroegituraren fotoekzitazioak 2 eV-tan populatzen du nagusiki A-ekzitona WS2n (5A. irudia). Dirac puntuan grafenoan zein WS2 eta grafeno banden artean dauden kitzikapen elektroniko gehigarriak energetikoki posibleak dira, baina dezente eraginkorrak dira. WS2-ren balentzia-bandan fotokitzitatutako zuloak grafenoaren π-bandan sortutako elektroiek betetzen dituzte denbora-eskala laburrean gure denborazko bereizmenarekin alderatuta (5A. irudia). WS2-ren eroankortasun-bandan fotokitzitatutako elektroiek ~1 ps-ko bizi-iraupena dute (5B. irudia). Hala ere, 2 ps inguru behar dira grafenoaren π-bandaren zuloak betetzeko (5B. irudia). Horrek adierazten du, WS2 eroapen-bandaren eta grafenoaren π-bandaren arteko elektroi-transferentzia zuzenaz gain, erlaxazio-bide osagarriak —agian akats-egoeren bidez (26)— kontuan hartu behar direla dinamika osoa ulertzeko.
(A) WS2 A-exzitonaren erresonantzian fotoekzitazioak 2 eV-tan elektroiak injektatzen ditu WS2-ren eroankortasun-bandan. WS2-ren balentzia-bandan dagozkien zuloak berehala betetzen dituzte grafenoaren π-bandako elektroiek. (B) WS2-ren eroankortasun-bandan fotokitzitatutako eramaileek ~ 1 ps-ko bizitza dute. Grafenoaren π-bandaren zuloak ~2 ps-ko bizi dira, gezi etenekin adierazitako sakabanaketa-kanal gehigarrien garrantzia adieraziz. (A) eta (B) lerro eten beltzek banda-aldaketak eta potentzial kimikoaren aldaketak adierazten dituzte. (C) Egoera iragankorrean, WS2 geruza negatiboki kargatuta dago, grafeno geruza positiboki kargatuta dagoen bitartean. Biribilki polarizatutako argiarekin espin-selektiboa duen kitzikapenerako, WS2-ko fotokitzitatutako elektroiek eta grafenoari dagozkion zuloek espin-polarizazioa kontrako espinazio-polarizazioa izatea espero da.
Egoera iragankorrean, fotokitzitatutako elektroiak WS2-ren eroankortasun-bandan bizi dira, eta fotokitzitatutako zuloak grafenoaren π-bandan daude (5C. irudia). Horrek esan nahi du WS2 geruza negatiboki kargatuta dagoela eta grafenoa positiboki kargatuta dagoela. Honek gailurraren desplazamendu iragankorrak (2. irudia), grafenozko ponpa-zunda seinalearen asimetria (3. irudiko 2. eta 3. kurbak), WS2-ren balentzia-bandan zulorik eza (4. kurba 3. irudia) hartzen ditu kontuan. , baita grafenoaren π-bandaren zulo osagarriak ere (4. irud.). Kargaz bereizitako egoera honen bizitza-denbora ~ 1 ps da (1. kurba 3. irudia).
Kargaz bereizitako antzeko egoera iragankorrak ikusi dira erlazionatutako van der Waals-eko heteroegituretan, II motako banda lerrokatzearekin eta banda-hutsune mailakatuarekin (27-32) hutsune zuzeneko bi erdieroalez egindakoak. Fotoekzitazioaren ondoren, elektroiak eta zuloak eroankortasun-bandaren behealdera eta balentzia-bandaren goialdera bizkor mugitzen zirela aurkitu zen, hurrenez hurren, heteroegituraren geruza desberdinetan kokatzen direnak (27-32).
Gure WS2/grafeno heteroegituraren kasuan, elektroien zein zuloen kokapen energetikorik onuragarriena Fermi mailan dago grafeno metalikoaren geruzan. Hori dela eta, espero litzateke bai elektroiak bai zuloak grafenoaren π bandara azkar transferitzea. Hala ere, gure neurketek argi erakusten dute zuloen transferentzia (<200 fs) elektroi transferentzia baino askoz eraginkorragoa dela (~1 ps). Hau WS2 eta grafeno-banden lerrokatze energetiko erlatiboari egozten diogu (14, 15). Kasu honetan, ~2 eV WS2 banda-hutsunea suposatuz, grafenoaren Dirac-en puntua eta orekako potentzial kimikoa WS2 banda-hutsaren erditik ~0,5 eta ~0,2 eV kokatzen dira, hurrenez hurren, elektroi-zuloaren simetria hautsiz. Zuloen transferentziarako eskuragarri dauden azken egoera kopurua elektroi transferentziarako baino ~6 aldiz handiagoa dela (ikus Material osagarriak), horregatik zuloen transferentzia elektroi transferentzia baino azkarragoa izango dela espero da.
Behatutako karga asimetriko ultraazkarren irudi mikroskopiko osoak, hala ere, WS2-n A-exciton uhin-funtzioa osatzen duten orbitalen eta grafenoaren π-bandan, hurrenez hurren, elektroi-elektroi eta elektroi-fonoi sakabanatze desberdinak kontuan hartu beharko lituzke. kanalak barne, momentua, energia, spin eta pseudospin kontserbazioak ezarritako mugak, plasma oszilazioen eragina (33), baita karga-transferentziaren bitartekaritza izan dezaketen fonoien oszilazio koherenteen kitzikapen desplazamendu posible baten eginkizuna (34, 35). Gainera, espekulatu liteke ikusitako karga-transferentzia-egoera karga-transferentzia kitzitoiez edo elektroi-zulo-bikote askeez osatuta dagoen (ikusi Material osagarriak). Gai hauek argitzeko, lan honen esparrutik haratago doazen ikerketa teoriko gehiago behar dira.
Laburbilduz, tr-ARPES erabili dugu geruzen arteko karga-transferentzia ultrabizkorra aztertzeko WS2/grafeno heteroegitura epitaxial batean. Aurkitu dugu, WS2-ren A-ekzitonaren erresonantzian kitzikatzen denean 2 eV-tan, fotokitzitatutako zuloak azkar transferitzen direla grafeno geruzara, fotokitzitatutako elektroiak WS2 geruzan geratzen diren bitartean. Hau zuloen transferentziarako erabilgarri dauden azken egoera kopurua elektroi transferentziarako baino handiagoa izateari egotzi diogu. Kargaz bereizitako egoera iragankorraren iraupena ~ 1 ps-koa zela aurkitu zen. Biribilki polarizatutako argia erabiliz (22-25) eszitazio optiko selektiboarekin konbinatuta, ikusitako karga-transferentzia ultrabizkorra spin transferentziarekin batera egon liteke. Kasu honetan, ikertutako WS2/grafenoaren heteroegitura erabil liteke grafenoan spin optikoko injekzio eraginkorra lortzeko, gailu optoespintroniko berriak sortuz.
Grafeno laginak SiCrystal GmbH-en 6H-SiC(0001) oble komertzial erdieroaleetan hazi ziren. N-dopatutako obleak ardatzean zeuden 0,5°-tik beherako ebakidurarekin. SiC substratua hidrogenoz grabatu zen, marradurak kentzeko eta terraza lauak erregularrak lortzeko. Ondoren, Si-amaituriko gainazal garbi eta atomikoki laua grafitizatu zen lagina Ar atmosferan 1300 °C-tan 8 minutuz (36). Horrela, karbono-geruza bakar bat lortu genuen, non hirugarren karbono-atomo bakoitzak lotura kobalente bat osatzen zuen SiC substratuarekin (37). Gero, geruza hau guztiz sp2 hibridatutako ia aske zulo-dopaturiko grafeno bihurtu zen hidrogenoaren interkalazio bidez (38). Lagin horiei grafenoa/H-SiC(0001) deitzen zaie. Prozesu guztia Aixtroneko Black Magic hazkuntza-ganbera komertzial batean egin zen. WS2-aren hazkundea horma beroko erreaktore estandar batean egin zen presio baxuko lurrun-deposizio kimikoaren bidez (39, 40) WO3 eta S hautsak aitzindari gisa 1:100 masa-erlazioan erabiliz. WO3 eta S hautsak 900 eta 200 °C-tan mantendu ziren, hurrenez hurren. WO3 hautsa substratutik gertu jarri zen. Argon gas garraiolari gisa erabiltzen zen 8 sccm-ko fluxuarekin. Erreaktorearen presioa 0,5 mbar-ean mantendu zen. Laginak mikroskopia elektroniko sekundarioarekin, indar atomikoaren mikroskopiarekin, Ramanekin eta fotolumineszentzia espektroskopiarekin eta energia baxuko elektroien difrakzioarekin ezaugarritu ziren. Neurketa hauek WS2 kristal bakarreko bi domeinu ezberdin agerian utzi zituzten, non ΓK- edo ΓK'-norabidea grafeno-geruzaren ΓK-norabidearekin lerrokatzen den. Domeinuaren alboen luzerak 300 eta 700 nm artekoak izan ziren, eta WS2 estaldura osoa %40 ingurura hurbildu zen, ARPES azterketarako egokia.
ARPES esperimentu estatikoak analizatzaile hemisferiko batekin (SPECS PHOIBOS 150) egin ziren, karga-akoplatutako gailu-detektagailu-sistema erabiliz, elektroien energia eta momentua bi dimentsioko detektatzeko. He Iα erradiazio monokromatiko eta polarizatu gabeko (21,2 eV) fluxu handiko He isurketa-iturri baten (VG Scienta VUV5000) fotoimisioko esperimentu guztietan erabili zen. Gure esperimentuetan energia eta bereizmen angeluarra 30 meV eta 0,3° baino hobeak izan ziren (0,01 Å−1-ri dagozkionak), hurrenez hurren. Esperimentu guztiak giro-tenperaturan egin ziren. ARPES gainazalarekiko oso sentikorra den teknika bat da. WS2 eta grafeno geruzatik fotoelektroiak kanporatzeko, % 40ko WS2 estaldura osatugabea zuten laginak erabili ziren.
tr-ARPES konfigurazioa 1 kHz-ko Titanium:Sapphire anplifikadore batean oinarritzen zen (Coherent Legend Elite Duo). Irteerako potentzia 2 mJ erabili zen argonan harmoniko altuak sortzeko. Ondorioz, muturreko argi ultramorea sare monokromagailu batetik igaro zen 100-fs-ko zunda-pultsuak 26-eV-ko fotoi-energiarekin ekoiztuz. Anplifikadorearen irteerako potentzia 8mJ anplifikadore parametriko optiko batera bidali zen (HE-TOPAS Light Conversion-etik). 1-eV-ko fotoi-energiako seinale-sorta maiztasunarekin bikoiztu zen beta bario borato kristal batean 2-eV-ko ponpa-pultsuak lortzeko. tr-ARPES neurketak analizatzaile hemisferiko batekin egin dira (SPECS PHOIBOS 100). Energia orokorra eta denborazko bereizmena 240 meV eta 200 fs izan ziren, hurrenez hurren.
Artikulu honen material osagarria eskuragarri dago http://advances.sciencemag.org/cgi/content/full/6/20/eaay0761/DC1 helbidean
Creative Commons Aitortu-EzKomertziala lizentziaren baldintzen arabera banatutako sarbide irekiko artikulua da hau, edozein euskarritan erabiltzeko, banatzeko eta erreproduzitzeko aukera ematen duena, betiere, ondoriozko erabilera abantaila komertzialerako ez bada eta jatorrizko lana behar bezala bada. aipatua.
OHARRA: Zure helbide elektronikoa baino ez dugu eskatzen, orria gomendatzen diozun pertsonak jakin dezan nahi duzula hura ikustea, eta ez dela zabor posta. Ez dugu helbide elektronikorik hartzen.
Galdera hau giza bisitaria zaren ala ez probatzeko eta spam bidalketa automatizatuak saihesteko da.
Egileak: Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Karga ultraazkarren bereizketa agerian uzten dugu WS2/grafeno heteroegitura batean, agian grafenoan spin optikoa injekzioa ahalbidetzen duena.
Egileak: Sven Aeschlimann, Antonio Rossi, Mariana Chávez-Cervantes, Razvan Krause, Benito Arnoldi, Benjamin Stadtmüller, Martin Aeschlimann, Stiven Forti, Filippo Fabbri, Camilla Coletti, Isabella Gierz
Karga ultraazkarren bereizketa agerian uzten dugu WS2/grafeno heteroegitura batean, agian grafenoan spin optikoa injekzioa ahalbidetzen duena.
© 2020 Zientziaren Aurrerapenerako Amerikako Elkartea. Eskubide guztiak erreserbatuta. AAAS HINARI, AGORA, OARE, CHORUS, CLOCKSS, CrossRef eta COUNTER-en bazkidea da.Science Advances ISSN 2375-2548.
Argitalpenaren ordua: 2020-05-25