Gratias tibi ago pro adire nature.com. Versionem navigatri cum limitata subsidio uteris pro CSS. Ad optimam experientiam obtinendam, commendamus te magis utaris usque ad diem pasco (vel modus convenientiae in Internet Explorer averte). Interim, ut subsidia continua conservent, situm sine stylis et JavaScript ostendimus.
Praeclarum effectum photovoltaicum referimus in YBa2Cu3O6.96 (YBCO) ceramicum inter 50 et 300 K ab illuminatione laseris caeruleo inducta, quae directe ad superconductivity YBCO et YBCO-metallicorum interfaciei refertur. Est verticitas inversio ob ambitum intentionis apertae Voc et brevis circuii currentis Isc cum YBCO transitum patitur a statu superducendo ad resistentiam. Ostendimus potentialem electricam existere per interfacem metallicam superconductor-normalem, quae separationem vim paribus electronico-foraminis photo inductis praebet. Hoc interfacies potentia dirigit ab YBCO ad electrum metallicum cum YBCO superducatur et permutat in contrariam partem cum YBCO fit non superducens. Origo potentiae facile coniungi potest cum effectu propinquitatis in interface metallico superconductoris cum YBCO superducens et eius valor aestimatur esse ~10-8 mV in 50 K cum laseris intensio 502 mW/cm2. Compositum ex materia p-type YBCO in statu normali cum materia n-type Ag-paste format quasi-pn commissuram quae pertinet ad mores photovoltaicos YBCO ceramicorum ad altas temperaturas. Inventa nostra viam sternere possunt ad novas applicationes machinarum photon-electronicarum et amplius lucem in propinquitate effectus apud superconductor-metallum interfaciei illustrare possunt.
Photo-inducta voltatio in superconductoribus calidis calidis in primis scriptoribus 1990 relata est et late investigata ex quo, tamen eius natura et mechanismus instabiles manent 1,2,3,4,5. YBa2Cu3O7-δ (YBCO) membranae tenuis 6,7,8, speciatim intensive in forma photovoltaicae (PV) cellulae ob industriam aptabilem gap9, 10,11,12,13 investigatae sunt. Resistentia autem subiecti subiecti semper ducit ad humilem conversionem efficientiam machinae et larvarum primariarum PV proprietatum YBCO8. Hic referimus effectum photovoltaicum insignem inductum ab laseris caeruleo (λ = 450 um) illuminationis in YBa2Cu3O6.96 (YBCO) ceramicum inter 50 et 300 K (Tc ~ 90 K). Ostendimus effectum PV ad superconductivity YBCO et naturam interfacii electrode metallici YBCO pertinere. Est verticitas vicissitudo ob ambitum intentionis apertae Voc et brevis circuii currentis Isc, cum YBCO transitum patitur a periodo superducendo ad statum resistentem. Propositum est potentiale electricum per interfaces superconductor-normalem metalli, quae separationem vim paribus electronico-foraminis photo inductis praebet. Hoc interfacies potentia dirigit ab YBCO ad electrum metallicum cum YBCO superconducit et permutat in contrariam partem, cum specimen fit nonsuperconducens. Origo potentiae cum propinquitate effect14,15,16,17 naturaliter coniungitur cum superconductore metallico, cum YBCO superconducit et eius valor 10−8 mV in 50 K cum laseris intensio DII mW esse aestimatur. /cm2. Compositum ex materia p-type YBCO in statu normali cum formarum n-type materialium Ag-pastorum, verisimile, quasi-pn juncturas quae competit PV mores ceramicorum YBCO ad altas temperaturas. Nostrae observationes adhuc lucem originis PV in effectu in caliditate superducens YBCO ceramicorum ediderunt et viam sternunt ad applicationem in machinarum optoelectronic ut celeri passiva luce detectoris etc.
Figura 1a-c ostendit notas IV YBCO specimen ceramici in L K. Sine lumine illuminante, voltage transversale specimen in nulla currenti mutabili manere, sicut ex materia superconducting exspectari potest. Effectus photovoltaicus conspicuus apparet cum trabes laseris in cathode directa (Fig. 1a): curvae IV parallelae axi I-axis deorsum moventur, cum intensio laseris augendo. Perspicuum est negationem photographicam intentionem inductam etiam sine ullo vena (saepe ambitum voltage Voc vocari) apertam. In nulla fastigio curvae IV indicat specimen superducens adhuc sub illuminatione laseris.
(a-c) et 300 K (e-g). Valores V(I) obtentae currentis ab −10 mA ad +10 mA in vacuo erant. Tantum pars notitiae experimentalis perspicuitatis causa sistitur. a, Notae current-voltage YBCO mensuratae cum macula laseris in cathode positi (i). Omnes IV curvae lineae horizontales indicantes specimen adhuc superducens cum irradiatione laser. Curva cum intensio laseris augendo descendit, ostendens potentialem negativam (Voc) existere inter duas intentiones etiam cum zephyro currens ducit. In IV curvae non mutatae manent, cum laser ad centrum specimen in aethere 50 K (b) vel 300 K (f) dirigitur. Linea horizontalis ascendit ut anode illuminata (c). Schematicum exemplar superconductoris metallicae coniunctionis in 50 K ostenditur d. Current-voltatio notae status normalis YBCO in 300 K mensurata cum trabe laseris in cathode et anode demonstrata sunt respective in e et g datae. E contra proventus in 50 K, non-nulla clivus rectarum linearum indicat YBCO esse in statu normali; valores Vocis levi intensio in contrariam partem variant, mechanismum diversum crimen separationis significans. A possibilis structura interfaciei 300 K in hj depicta est.
Oxygen-dives YBCO in statu superconducto spectrum solis plenum paene haurire potest ob energiae minimae hiatum (Eg) 9, 10, inde electronico-foraminis paria (e-h). Ut ambitum voltage Voc per effusionem photons apertam producere, necesse est ut paria photo-generata eH ante recombinationem occurs18. Vocem negativam, cathode et anodam relativam ut in Fig. 1i indicatur, indicat potentialem electricam existere per interfaciem metallicam superconductorem, quae electronica ad anodem et foramina cathode rapit. Si ita est, etiam demonstratio potentiae a superconductore usque ad electrum metallicum in anode esse debet. Proinde Voc positivus obtineretur si area specimen prope anode illustraretur. Praeterea nullae intentiones photographicae inductae esse debent cum macula laseris ad areas longe ab electrodes demonstrata est. Ita certe est, ut ex Fig. 1b, c! perspici potest.
Cum lux macula a cathode electrode usque ad centrum sample moveatur (circiter 1.25 mm ab interfaces), nulla variatio IV curvarum et nulla Voc observari potest cum intensione laseris ad maximum valorem in promptu. . Naturaliter hic effectus adscribi potest ad vitam limitatam portantium photographica effecerunt et defectus separationis in exemplo. Paria electronica foraminis creari possunt quoties specimen illuminatum est, sed pleraeque paria e-h delebuntur et nullus effectus photovoltaicus observatur si macula laser in areas longe ab aliquo electrodes cadit. Movens maculam laseris ad anode electrodes, IV curvae parallelae axi I-axis sursum moventur intensio laseris crescentes (Fig. 1c). Similia aedificata in campo electrica exstat in commissura metallo superconductoris in anode. Attamen electra metallica cum plumbo positivo experimenti systematis hoc tempore coniungit. Foramina a laser producta ad anode plumbum impelluntur et sic Voc positivus conspicitur. Eventus hic praesentatus validum testimonium praebent quod revera existit potentia interfaciei a superconductore usque ad electrode metallica.
Effectus photovoltaicus in ceramicis YBa2Cu3O6.96 in 300 K ostenditur in Fig. 1e-g. Sine lumine illuminante, IV curva sample est recta linea transeuntis originem. Recta haec linea sursum versus parallela primigenia cum incremento laseris intensio irradians in cathode ducit (Fig. 1e). Duae sunt causae limites de usuris pro fabrica photovoltaica. Brevis conditio circuitus habetur cum V = 0. Hodiernus hic casus ad brevem currentis circuii refertur (Isc). Secundus casus limitans est condicio circumitu aperta (Voc) quae habetur cum R → ∞ vel currens nulla est. Figura 1e clare ostendit Vocem positivam esse et cum intensione lucis augere, contra eventum quod in 50 K obtinetur; dum negativa Isc in magnitudine cum luce illuminatione augere observatur, mores typicam cellularum solarium normalium.
Similiter, cum in areis longe ab electrodes demonstratur, V(I) curva est sine intensione laseris et nullus effectus photovoltaicus apparuit (Fig. 1f). Mensurae in L K similes, IV curvae moventur in contrariam partem, ut anode electrode irradiatur (Fig. 1g). Omnes hi eventus pro hoc YBCO-Ag systema crustulum consecuti in 300 K cum laser irradiatis diversis exempli positionibus consentiunt cum potentia interfaciei opposito observanti in 50 K.
Pleraque electrons condensant in paria Cooperis in superconducto YBCO infra ejus temperatura transitum Tc. In electrode metallico, omnes electronici manent in forma singulari. Magna densitas gradientis est tam singularium electrons quam paria Cooperum in vicinia interfaciei metalli-superconductoris. Maioritas tabellarius singularium electrons in materia metallica diffundet in superconductorem, cum maioritas Cooper-paria in YBCO in regionem metallicam diffundet. Sicut Cooper paria plura onera portantes et maiorem mobilitatem quam singulares electrons ab YBCO in regionem metallicam diffundunt, atomi positive oneratae relinquuntur, inde in campo electrico in spatio criminis regionis. Directio huius campi electrici ostenditur in schemate schematico Fig. 1d. Incident photon illuminatio prope spatium crimen regionis creare potest eh paria quae separabuntur et evelletur producens photocurrentem in directione inversa. Cum primum electrons e constructo in electrico agro exeunt, densantur in paria et ad alterum sine resistentia currunt. Hoc in casu, Voc prae-positae verticitati contraria est et valorem negativum demonstrat, cum laser trabes aream circum electrode negativam demonstrat. Ex valore Voc, potentia trans interfaciei aestimari potest: distantia inter duas voltages ducit d est ~5 10−3 m, crassitudo interfaciei metalli superconductoris, di idem ordo magnitudinis. ut cohaerentia longitudinis superconductoris YBCO (~1 um) 19, 20, sume valor Voc = 0.03 mV, potentia Vms in superconductor metallicus interfaciei aestimatur esse ~10−11 V in 50 K cum laseris intensio 502 mW/cm2, aequatione utens;
Volumus hic exaggerare intentionem photographicam inductam per effectum scelestum explicari non posse. Probatum est experimentum Seebeck coefficientem superconductoris YBCO esse Ss = 021. In filis plumbi Seebeck coefficiens est in latitudine SCu = 0.34-1.15 μV/K3. Temperatura filum aeris ad maculam laseris elevari potest per parvam quantitatem 0.06 K cum maximo laseris intensione in promptu 50 K. Hoc potuit producere potentialem thermoelectricam 6.9 × 10−8 V quae magnitudo trium ordinum minor est quam the Voc nactus in Fig. 1 (a). Patet effectum thermoelectricae angustum esse ad eventus experimentales explicandos. Re quidem vera, variatio temperatura ob laser irradiationem minus uno momento evanesceret ut collatio ex effectu scelerisque neglecta esse possit.
Hic effectus photovoltaicus YBCO in cella temperatura indicat aliud crimen separationis mechanismi hic implicari. Superconducting YBCO in statu normali materia p-typus perforata est ut tabellarius 2223, dum metallicus Ag-pastus notas materiae n-type habet. Conjunctiones pn similes, diffusio electrons in crustulum argenteum et foramina in YBCO ceramicam formabit campum electrica internum YBCO ceramicum in interface demonstrans (Fig. 1h). Hic campus internus est qui vim separationis praebet et ad Vocem positivam et negativam Isc ducit ad systema crustulum YBCO-Ag ad locus temperatus, sicut in Fig. 1e ostensum est. Vel, Ag-YBCO coniunctas Schottky p-typus formare potuit, quae etiam ad interfaciem potentialem cum eadem verticitate ac in exemplari exhibito perducit.
Ad investigandum speciale evolutionis processum proprietatum photovoltaicarum in superconducto transitus YBCO, IV curvarum specimen 80 K mensuratae sunt cum intensitatibus delectis laseris in cathode electrode illustrantibus (Fig. 2). Sine irradiatione laser, voltatio trans specimen servat in nulla ratione currentis, ostendens statum superconductum exempli 80 K (Fig. 2a). Similes datae in L K, IV datae curvae parallelae axi I-axi deorsum moventur cum intensione laseris augendo, donec valorem criticum Pc attingatur. Super hoc discrimine laseris intensio (Pc), superconductor transitum patitur a periodo superconducto ad tempus resistivum; voltatio incipit crescere currenti ob apparentiam resistentiae in superconductore. Quo fit, curva IV incipit secare cum axe I-axe et V-axe ducens ad Vocem negativam et primo Isc positivam. Nunc specimen videtur esse peculiaris status, in quo poloritas Voc et Isc perquam sensitiva est ad lucem intensionem; cum minutissima incrementa lucis intensio Isc a positivo in negativum et Voc convertitur a valore negativo ad positivum, originem transeunte (alta sensibilitas proprietatum photovoltaicarum, praesertim valor Isc, ad illuminationem lucis clarius in Fig. 2b). In supremo laseris intensio praesto, IV curvae inter se parallelas esse intendunt, statum normalem exempli YBCO significans.
Macula laser centrum circa cathode electrodes collocatur (cf. Fig. 1i). a, IV curvae YBCO irradiatae diversis intensionibus laseris. b (top), Laser dependentia intensio circuli aperti voltage Voc et ambitus brevis currentis Isc. Valores Isc in humili intensio levi obtineri non possunt ( < 110 mW/cm2) quia curvae IV sunt parallelae axi I-axi cum specimen est in statu superconducto. b (imo), resistentia differentialis ut functio intensionis laseris.
Laser intensio dependentiae Voc et Isc in 80 K in Fig. 2b (top). Proprietates photovoltaicae tractari possunt in tres regiones luminis intensionis. Prima regio est inter 0 et Pc, in qua YBCO superconducit, Voc negativa est et decrescit (valor absolutus crescit) levi intensione et ad minimum ad Pc. Secunda regio est ab Pc ad aliam intensionem criticam P0, in qua Voc crescit dum Isc cum intensione levi decrescit et utraque nulla ad P0 attingitur. Tertia regio supra P0 est donec normalis status YBCO pervenerit. Tametsi tam Voc et Isc levi intensione variant eodem modo ac in regione 2, oppositum tamen polaritatem supra intensionem criticam P0. Significatio P0 iacet in eo quod nullus effectus photovoltaicus et crimen separationis mechanismi in hoc particulari qualitate mutat. Specimen YBCO non superducendum fit in hac amplitudine lucis intensionis, sed status normalis adhuc attingendi.
Plane, notae photovoltaicae systematis arcte coniunguntur cum superconductivity YBCO et eius superconductu transitus. Resistentia differentialis, dV/dI, YBCO in Fig. 2b (imo) ostenditur functionem intensionis laseris. Ut ante, constructum-in potentia electrica in interface ob puncta diffusionis Cooper par a superconductore ad metallum. Similia quae in L K observata sunt, effectus photovoltaicus augetur cum intensione laseris ab 0 ad Pc. Cum intensio laser ad valorem leviter supra Pc attingit, IV curva incipit inclinatio et resistentia exempli apparere incipit, sed polaritas potentiae interfaciei nondum mutatur. Effectus excitationis opticae in superconductivity exploratum est in regione visibili vel prope IR. Dum processus fundamentalis Cooper paria dissolvit et superconductivity 25, 26, in quibusdam superconductivity transitum augeri potest 27, 28, 29, nova superconductivity augmenta etiam adduci possunt 30 . Absentia superconductivity in Pc adscribi potest fractionis par photo-ductus. Ad punctum P0, potentia per interfacium nulla fit, indicans crimen densitatis in utraque parte interfaciei aequalem attingere sub hac maxime illuminationis vehementia. Amplius incremento intensio laseris consequitur in paria plura Cooper destruenda et YBCO paulatim ad materiam p-typus convertitur. Pro diffusione electronico et Cooper par, lineamentum interfaciei nunc ab electronico et foramine diffusionis determinatur, quae ducit ad verticitatem conversionis campi electrici in interface et inde Vocem positivam (compare Fig.1d, h). In altissimo intensione laseris, resistentia differentialis YBCO ad valorem congruentem statui normali imbuit et utrumque Voc et Isc cum laseris intensione lineariter variare tendunt (Fig. 2b). Haec animadversio indicat laser irradiationem in statu normali YBCO non amplius suam resistivity mutare ac plumam superconductoris metalli interfaciei, sed solum unionem electronico-foraminis paria augere.
Ad effectum temperaturae in proprietatibus photovoltaicis investigandis, systema metalli-superconductoris cathode cum laseris intensionis caeruleo irradiatum 502 mW/cm2. IV curvae in temperaturis selectis inter 50 et 300 K obtinetae datae sunt in Fig. Circulus apertus voltage Voc, brevis circuii currentis Isc et resistentia differentialis tunc ex his IV curvis obtineri potest et in Fig. 3b ostenduntur. Sine luce illuminante, omnes IV curvae diversis temperaturis mensuratae ut expectatae originem transeunt (inset of Fig. 3a). Notae IV astute cum temperatura increscente mutant, cum systema a relative fortem trabem lasericam illustratur (502 mW/cm2). Ad low temperaturas IV curvae rectae sunt parallelae ipsi axem cum valoribus negativis Voc. Haec curva cum temperatura augendo sursum versus movetur et sensim in lineam cum clivo nonzero versatur in temperatura critica Tcp (Fig. 3a (top)). Videntur omnes IV lineae characteristicae circa punctum in tertio quadrante gyrari. Voc crescit a valore negativo ad affirmativum, dum Isc decrescit a valore positivo ad negativum. Supra originalem superconducens transitum temperaturae Tc ipsius YBCO, curva IV mutat magis aliter cum temperie (imo Fig. 3a). Primo, centrum rotationis curvarum IV ad primum quadrantem. Secundo, Voc decrescentem servat et Isc cum temperie increscente (top fig. 3b). Tertio, curvarum IV clivus linealiter auget cum temperamento inde in positivo resistendi coëfficiente pro YBCO (imo Fig. 3b).
Temperatura dependentia notarum photovoltaicarum pro YBCO-Ag crustulum systematis sub 502 mW/cm2 illuminationis laser.
Macula laser centrum circa cathode electrodes collocatur (cf. Fig. 1i). a, IV curvae ab 50 ad 90 K impetratae et ab 100 ad 300 K cum incremento temperatus 5 K et 20 K, respective. Inserta demonstrat IV characteres in pluribus temperaturis in tenebris. Omnes curvae originis punctum transeunt. b, circuii voltage Voc et brevis circuii currentis Isc (top) ac resistentiae differentialis, dV/dI, YBCO (imo) functioni temperaturae. Nulla resistentia superconducens temperaturam transitum Tcp non datur quia nimis prope Tc0 est.
Tres temperaturae criticae cognosci possunt ex Fig. 3b: Tcp, supra quam YBCO fit non-superducens; Tc0, in quo tam Voc et Isc nulla ac Tc fiunt, originalis impetus superadducens transitum temperaturae YBCO sine irradiatione laser. Infra Tcp ~ 55 K, laser irradiatus YBCO est in statu superconducto cum respective jugis Cooperum collatis. Effectus irradiationis laser est reducere nullam resistentiam superconducens temperationem transitus ab 89 K ad ~55 K (imo Fig. 3b) reducendo par concentratione Cooper praeter intentionem et voltationem photovoltaicam producendam. Temperatura augens etiam paria Cooper deprimit ducens ad potentialem inferiorem in interface. Quocirca valor absolutus Vocis minor fiet, quamvis eadem intentio illuminationis laseris applicatur. Potentia interface minor et minor fiet cum incremento in caliditate et in TC0 nulla attingit. Nullus effectus photovoltaicus in hoc speciali puncto est quia nullus campus internus ad paria electronica-foraminis photo effecerunt. Polaritas inversio potentiae supra hanc caliditatem criticam cum gratuita densitatis in Ag crustulum crimen maior est quam illa in YBCO quae paulatim ad materiam p-typus transfertur. Hic confirmare volumus verticitatem conversionis Vocis et Isc statim fieri post nullam resistentiam superducens transitum, cuiuscumque causae transitus. Haec animadversio clare indicat, primum, relationem inter superconductivity et effectus photovoltaicos cum potentia interfaciei metalli-superconductoris consociata. Natura huius potentiae per metallum superconductor-normalis interfaces investigationis focus fuit pluribus decenniis, sed multae interrogationes adhuc exspectantes ut responderunt. Mensuratio effectus photovoltaici probare potest methodum efficacem esse ad singula exploranda (qualia eius vis et verticitas etc.) momenti huius potentiae ac proinde illuminationem in caliditate superducens effectus propinquitatis.
Augmentum praeterea in temperatura ab Tc0 ad Tc ducit ad minora concentratio paria Cooperum et amplificationem in potentia interfaciei et inde maiorem Voc. Ad Tc Cooper par concentration nulla fit et constructio-in potentia ad interfaciem pervenit maximum, inde in maximam Voc et minimam Isc. Celeri incrementi Voc et Isc (valoris absoluti) in hac temperatura range respondet superconducto transitui, qui dilatatur ab ΔT~3 K ad ~34 K per laser irradiationem intensionis 502 mW/cm2 (Fig. 3b). In statu normali supra Tc, ambitus apertus intentionis Voc cum temperatura decrescit (top Fig. 3b), moribus linearibus Voc similis ob cellulas solares normales secundum pn junctiones 31,32,33. Quamvis mutatio rate Vocis cum temperie (−dVoc/dT), quae ab intensione laseris valde pendet, multo minor est quam cellularum solarium normalium, temperatura coefficiens Vocis pro YBCO-Ag coniunctas eundem habet magnitudinis ordinem ac illud. de cellis solaris. Lacus currens ad coniunctionem pn confluentiae normali fabricae cellae solaris cum augmento temperatura augetur, ducens ad diminutionem in Voc sicut temperatura augetur. Lineae IV curvae huic Ag-superconductore observatae, ob minimum potentiae interfaciei, secundo nexum posteriorum duarum hetero- junctionum, difficile est currentem determinare. Nihilominus, valde probabile est eandem temperaturam dependentiam e vi lacus currentis respondere ad mores Voc, in experimento nostro observatos. Secundum definitionem, Isc opus est currenti producere intentionem negativam ad recompensationem Voc ita ut tota intentione nulla sit. Sicut temperatura augetur, Voc minor fit ut minus vena ad negativam intentionem producat. Praeterea resistentia YBCO linealiter augetur temperatura supra Tc (imo Fig. 3b), quae etiam ad minorem valorem absolutum Isc temperaturas altas confert.
Notitia eventus qui in Figuris 2,3 dati sunt ab laser irradiando in area circa electrodes cathodae. Mensurae etiam repetitae sunt macula laseris in anode et similibus IV notis et proprietatibus photovoltaicis positis, nisi quod polaritas Voc et Isc in hoc casu versa est. Omnia haec notitia mechanismum ducunt ad effectum photovoltaicum, qui proxime ad interfaciem metallicam superconductorem refertur.
In summa, IV characteres laseris irradiati superducens YBCO-Ag systematis crustulum mensuratae sunt ut functiones caliditatis et intensionis laseris. Effectus photovoltaicus insignis servatus est in range temperatura ab 50 ad 300 K. Inventum est proprietates photovoltaicae valde ad superconductionem ceramicorum YBCO referendam. Verticitas conversio Vocis et Isc fit statim post phoenicum superconductum ad transitum non superducendum. Temperature dependentia Voc et Isc ad certam laseris intensionem mensurata ostendit etiam distinctam verticitatem vertiginem in temperatura critica, supra quam specimen resistit. Ponendo maculam laseris in diversam partem exempli, ostendimus existere potentialem electricam per interfaciem, quae separationem vim paribus electronico-foraminis photo inductis praebet. Hoc interfacies potentia dirigit ab YBCO ad electrum metallicum cum YBCO superconducit et permutat in contrariam partem, cum specimen fit non superconducens. Origo potentiae naturaliter cum effectu propinquitatis in superconductore metallico interfacii coniungitur cum YBCO superconducit et aestimatur esse ~10−8 mV in 50 K cum laseris intensio 502 mW/cm2. Contactus materiae p-type YBCO in statu normali cum materia n-type Ag-paste format quasi-pn coniunctionem quae est ad mores photovoltaicos YBCO ceramicorum ad altas temperaturas. Observationes superiores lucem PV in effectum in caliditate superconducto YBCO ceramicorum illustrant et viam sternunt ad nova applicationes in machinis optoelectronic ut celeriter passiva lux detectoris et unius photon detectoris.
Effectus photovoltaicus experimenta fiebant in YBCO specimen ceramicum 0,52 mm crassitudinis, et 8.64 × 2.26 mm2 rectangula figura et illuminata per undam continuam caeruleo-laseris (λ = 450 um) cum macula laseris magnitudine 1,25 mm in radii. Moles usus magis quam tenuis specimen cinematographicum efficit ut studeamus proprietates photovoltaicae superconductoris, nisi cum multiplici influentia substrate6 agamus. Amplius materia moles ad simplicem praeparationem procedendi et relative humilis sumptus conducere posset. Fila plumbea cuprea in YBCO sample cohaerent cum farina argenteo quattuor electrodes circulares circiter 1 mm diam. Distantia inter binas intentiones electrodes fere 5 mm est. IV characteres specimen cum vicus magnetometer specimen magnetometri (VersaLab, Quantum Design) cum vicus crystalli fenestra. Vexillum quadripartitum methodus ad IV curvas obtinendas adhibita est. Positiones relativae electrodes et macula laser ostensae sunt in Fig. 1i.
Quomodo hoc articulum citemus: Yang, F. et al. Origo effectus photovoltaici in ceramico superconducto YBa2Cu3O6.96. Sci. Rep. 5, 11504; doi: 10.1038/srep11504 (2015).
Chang, CL, Kleinhammes, A., Moulton, WG & Testardi, LR Symmetria vetiti laser-inducta voltages in YBa2Cu3O7. Phys. Rev. B 41, 11564-11567 (1990).
Kwok, HS, Zheng, JP & Dong, SY Origin of anomaloi photovoltaici in Y-Ba-Cu-O. Phys. Rev. B 43, 6270–6272 (1991).
Wang, LP, Lin, JL, Feng, QR & Wang, GW Mensuratio laser-inductae voltages superconducendi Bi-Sr-Ca-Cu-O. Phys. Rev. B 46, 5773-5776 (1992).
Tate, KL, et al. Voltages laser-transiens inductus in pelliculas temperaturas YBa2Cu3O7-x . J. Appl. Phys. 67, 4375–4376 (1990).
Kwok, HS & Zheng, JP Anomala photovoltaica responsio in YBa2Cu3O7 . Phys. Rev. B 46, 3692–3695 (1992).
Muraoka, Y., Muramatsu, T., Yamaura, J. & Hiroi, Z. Photogeneratum foramen ferebat injectionem ad YBa2Cu3O7−x in oxydi heterostructure. Appi. Phys. Lect. 85, 2950-2952 (2004).
Asakura, D. et al. Photoemissio studiorum YBa2Cu3Oy membranarum tenuium sub lumine illuminationis. Phys. Rev. Lett. 93, 247006 (2004).
Yang, F. et al. Effectus photovoltaicus YBa2Cu3O7-δ/SrTiO3 :Nb hetero- junctionis annectitur in diversis pressionis oxygenii partialis. Mater. Lect. 130, 51–53 (2014).
Aminov, BA et al. Duae-Gap structurae in Yb(Y)Ba2Cu3O7-x una crystallis. J. Supercond. 7, 361–365 (1994).
Kabanov, VV, Demsar, J., Podobnik, B. & Mihailovic, D. Relaxatio dynamica quasiparticula in superconductoribus cum diversis structurae hiatu: Theoria et experimenta in YBa2Cu3O7-δ. Phys. Rev. B 59, 1497–1506 (1999).
Sol, JR, Xiong, CM, Zhang, YZ & Shen, BG proprietatibus rectificantibus YBa2Cu3O7-δ/SrTiO3 :Nb heterojunctio. Appi. Phys. Lect. 87, 222501 (2005).
Kamarás, K., Porter, CD, Doss, MG, Herr, SL & Tanner, DB effusio excitonica et superconductivity in YBa2Cu3O7-δ . Phys. Rev. Lett. 59, 919–922 (1987).
Yu, G., Heeger, AJ & Stucky, G. Transiens photoinductus conductivity in semiconducting crystallis unis YBa2Cu3O6.3: quaerendi statum metallicum photoinductum et superconductivity photoinducendum. Firmus Civitatis Communis. 72, 345–349 (1989).
McMillan, WL Tunneling exemplar effectus propinquitatis superducendi. Phys. Rev. 175, 537-542 (1968).
Guéron, S. et al. Superconducting propinquitas effectus in scalis mesoscopicis longitudinis exploravit. Phys. Rev. Lett. LXXVII, 3025-3028 (1996).
Annunziata, G. & Manske, D. Propinquitas effectus cum superconductoribus noncentrosymmetricis. Phys. Rev. B 86, 17514 (2012).
Qu, FM et al. Fortis superconducting proximitatis effectus in structurae hybridarum Pb-Bi2Te3. Sci. Rep. 2, 339 (2012).
Chapin, DM, Fuller, CS & Pearson, GL Nova pii pn junctura photocella in convertendo radiorum solaris in potestatem electricam. J. App. Phys. 25, 676–677 (1954).
Tomimoto, K. Impuritas effectus superconducto cohaerentiae longitudinis in Zn- seu Ni-doped YBa2Cu3O6.9 singula crystalla. Phys. Rev. B 60, 114-117 (1999).
Ando, Y. & Segawa, K. Magnetoresistance of enotata YBa2Cu3Oy singula crystalla in amplis doping: anomala foraminis dependentia cohaerentiae longitudinis. Phys. Rev. Lett. 88, 167005 (202).
Obertelli, SD & Cooper, JR Systematica in thermoelectrica potestate summi T, oxydi. Phys. Rev. B 46, 14928-14931, (1992).
Sugai, S. et al. Momentum tabellarium densi-dependens transpositio cacuminis cohaerentis et modus LO phonon in p-typo summus Tc superconductores. Phys. Rev. B 68, 184504 (2003).
Nojima, T. et al. Foramen reductionis et electronicorum cumulus in YBa2Cu3Oy tenuis membrana utens technica electrochemica: Testimonium pro statu metallico n-typo. Phys. Rev. B 84, 020502 (2011).
Tung, RT Physica et chemia de claustro Schottky ad altitudinem. Appi. Phys. Lect. 1, 011304 (2014).
Sai-Halasz, GA, Chi, CC, Denenstein, A. & Langenberg, DN Effectus Dynamici Pair Externi Breaking in Superconducting Films. Phys. Rev. Lett. 33, 215-219 (1974).
Nieva, G. et al. Photoinduced amplificationem superconductivity. Appi. Phys. Lect. 60, 2159-2161 (1992).
Kudinov, VI et al. Pervicax photoconductivitas in YBa2Cu3O6+x pellicularum ut methodus photodopingis versus periodos metallicos et superconductos. Phys. Apoc. B 14, 9017–9028 (1993).
Mankowsky, R. et al. Lattice dynamica nonlinearia ut fundamentum auctum superconductivity in YBa2Cu3O6.5 . Natura 516, 71–74 (2014).
Fausti, D. et al. Levis inductus superconductivity in livorem cuprate ordinatum. Scientia 331, 189-191 (2011).
El-Adawi, MK & Al-Nuaim, IA Temperatura functionis dependentiae VOC pro cellula solaris relatione ad novum accessum efficientiam suam. Desalinatio 209, 91-96 (2007).
Vernon, SM & Anderson, WA, Temperature effectus in Schottky-claustrum pii cellis solaris. Appi. Phys. Lect. 26, 707 (1975).
Katz, EA, Faiman, D. & Tuladhar, SM Dependentia Temperaturae pro parametris fabricae photovoltaicae cellularum solarium fullerenarum polymerorum sub conditionibus operantibus. J. Appl. Phys. 90, 5343–5350 (2002).
Hoc opus sustentatum est a Fundatione Scientiae Nationalis Naturalis Sinarum (Dona No. 60571063), Fundamental Research Projects Provinciae Henan, Sinarum (Dona No. 122300410231).
FY scripsit textum chartae et MYH specimen ceramicum YBCO paravisse. FY et MYH experimenta perfecerunt et eventus explicaverunt. FGC consilium duxit et in notitia scientifica interpretatio. Omnes auctores manuscriptum recensuerunt.
Hoc opus licentiatum est sub Attributione 4.0 Internationalis Licentiae Creative Commons. Imagines vel alia tertia pars materialis in hoc articulo comprehenduntur in licentia inauguralis Creative articuli, nisi aliter in linea credit; si materia sub licentia Creative Communitatis non continetur, utentes utentes licentiam obtinere debebunt ex licentia possessoris materiam repetendi. Exemplar huius licentiae ut videas, vide http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
Yang, F., Han, M. & Chang, F. Origo effectus photovoltaici in ceramico superconducto YBa2Cu3O6.96. Sci Rep 5, 11504 (2015). https://doi.org/10.1038/srep11504
Commentarium exhibendo consentis stare per leges nostras et Communitatem Communitatis. Si aliquid contumeliosum inveneris vel quod verbis nostris non obtemperaverit vel lineamentis, illud quasi inconveniens flagret.
Post tempus: Apr-22-2020