សូមអរគុណសម្រាប់ការចូលមើលគេហទំព័រ nature.com ។ អ្នកកំពុងប្រើកំណែកម្មវិធីរុករកតាមអ៊ីនធឺណិតដែលមានកម្រិតគាំទ្រសម្រាប់ CSS ។ ដើម្បីទទួលបានបទពិសោធន៍ល្អបំផុត យើងណែនាំអ្នកឱ្យប្រើកម្មវិធីរុករកតាមអ៊ីនធឺណិតដែលទាន់សម័យបន្ថែមទៀត (ឬបិទរបៀបភាពឆបគ្នានៅក្នុង Internet Explorer)។ ក្នុងពេលនេះ ដើម្បីធានាបាននូវការគាំទ្របន្ត យើងកំពុងបង្ហាញគេហទំព័រដោយគ្មានរចនាប័ទ្ម និង JavaScript។
យើងរាយការណ៍ពីឥទ្ធិពល photovoltaic ដ៏គួរឱ្យកត់សម្គាល់នៅក្នុង YBa2Cu3O6.96 (YBCO) សេរ៉ាមិចចន្លោះពី 50 ទៅ 300 K ដែលបណ្តាលមកពីការបំភ្លឺពណ៌ខៀវ-laser ដែលទាក់ទងដោយផ្ទាល់ទៅនឹង superconductivity នៃ YBCO និងចំណុចប្រទាក់អេឡិចត្រូត YBCO-metallic ។ មានការបញ្ច្រាសរាងប៉ូលសម្រាប់វ៉ុលសៀគ្វីបើកចំហ Voc និងចរន្តសៀគ្វីខ្លី Isc នៅពេលដែល YBCO ឆ្លងកាត់ការផ្លាស់ប្តូរពី superconducting ទៅស្ថានភាពធន់ទ្រាំ។ យើងបង្ហាញថាមានសក្តានុពលអគ្គិសនីឆ្លងកាត់ចំណុចប្រទាក់ដែក superconductor-ធម្មតា ដែលផ្តល់នូវកម្លាំងបំបែកសម្រាប់គូរន្ធអេឡិចត្រុងដែលបណ្ដាលមកពីរូបថត។ សក្តានុពលចំណុចប្រទាក់នេះដឹកនាំពី YBCO ទៅកាន់អេឡិចត្រូតដែក នៅពេលដែល YBCO កំពុងដំណើរការ superconducting និងប្តូរទៅទិសដៅផ្ទុយនៅពេលដែល YBCO ក្លាយជា nonsuperconducting ។ ប្រភពដើមនៃសក្ដានុពលអាចត្រូវបានភ្ជាប់យ៉ាងងាយស្រួលជាមួយនឹងឥទ្ធិពលជិតស្និតនៅចំណុចប្រទាក់លោហៈ-superconductor នៅពេលដែល YBCO កំពុងដំណើរការ superconducting ហើយតម្លៃរបស់វាត្រូវបានប៉ាន់ស្មានថា ~10–8 mV នៅ 50 K ជាមួយនឹងអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរ 502 mW/cm2 ។ ការរួមបញ្ចូលគ្នានៃសម្ភារៈប្រភេទ p YBCO នៅសភាពធម្មតាជាមួយនឹងវត្ថុធាតុ n-type Ag-paste បង្កើតបានជាប្រសព្វ quasi-pn ដែលទទួលខុសត្រូវចំពោះឥរិយាបទ photovoltaic នៃសេរ៉ាមិច YBCO នៅសីតុណ្ហភាពខ្ពស់។ ការរកឃើញរបស់យើងអាចត្រួសត្រាយផ្លូវទៅកាន់កម្មវិធីថ្មីនៃឧបករណ៍ photon-electronic និងបញ្ចេញពន្លឺបន្ថែមទៀតលើឥទ្ធិពលនៅជិតនៅចំណុចប្រទាក់ superconductor-metal ។
វ៉ុលដែលបង្កឡើងដោយរូបថតនៅក្នុង superconductors សីតុណ្ហភាពខ្ពស់ត្រូវបានគេរាយការណ៍នៅដើមទសវត្សរ៍ឆ្នាំ 1990 ហើយត្រូវបានស៊ើបអង្កេតយ៉ាងទូលំទូលាយចាប់តាំងពីពេលនោះមក ប៉ុន្តែធម្មជាតិ និងយន្តការរបស់វានៅតែមិនទាន់ដោះស្រាយនៅឡើយ 1,2,3,4,5។ YBa2Cu3O7-δ (YBCO) ខ្សែភាពយន្តស្តើង 6,7,8 ជាពិសេសត្រូវបានសិក្សាយ៉ាងយកចិត្តទុកដាក់ក្នុងទម្រង់នៃកោសិកា photovoltaic (PV) ដោយសារតែគម្លាតថាមពលដែលអាចលៃតម្រូវបាន 9,10,11,12,13 ។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ ភាពធន់ខ្ពស់នៃស្រទាប់ខាងក្រោមតែងតែនាំឱ្យមានប្រសិទ្ធភាពបំប្លែងទាបនៃឧបករណ៍ និងបិទបាំងលក្ខណៈសម្បត្តិ PV ចម្បងរបស់ YBCO8 ។ នៅទីនេះយើងរាយការណ៍ពីឥទ្ធិពល photovoltaic គួរឱ្យកត់សម្គាល់ដែលបណ្តាលមកពីការបំភ្លឺពណ៌ខៀវ (λ = 450 nm) នៅក្នុងសេរ៉ាមិច YBa2Cu3O6.96 (YBCO) ចន្លោះពី 50 ទៅ 300 K (Tc ~ 90 K) ។ យើងបង្ហាញថាឥទ្ធិពល PV គឺទាក់ទងដោយផ្ទាល់ទៅនឹង superconductivity នៃ YBCO និងធម្មជាតិនៃចំណុចប្រទាក់អេឡិចត្រូត YBCO-metallic ។ មានការបញ្ច្រាសរាងប៉ូលសម្រាប់វ៉ុលសៀគ្វីបើកចំហ Voc និងចរន្តសៀគ្វីខ្លី Isc នៅពេលដែល YBCO ឆ្លងកាត់ការផ្លាស់ប្តូរពីដំណាក់កាលអាំងឌុចទ័រទៅស្ថានភាពធន់ទ្រាំ។ វាត្រូវបានស្នើឡើងថាមានសក្តានុពលអគ្គិសនីឆ្លងកាត់ចំណុចប្រទាក់ដែក superconductor-ធម្មតា ដែលផ្តល់នូវកម្លាំងបំបែកសម្រាប់គូរន្ធអេឡិចត្រុងដែលបណ្ដាលមកពីរូបថត។ សក្តានុពលចំណុចប្រទាក់នេះដឹកនាំពី YBCO ទៅកាន់អេឡិចត្រូតដែក នៅពេលដែល YBCO កំពុងដំណើរការ superconducting និងប្តូរទៅទិសដៅផ្ទុយនៅពេលដែលគំរូមិនដំណើរការ។ ប្រភពដើមនៃសក្តានុពលអាចត្រូវបានផ្សារភ្ជាប់ដោយធម្មជាតិជាមួយនឹងឥទ្ធិពលជិត 14,15,16,17 នៅឯចំណុចប្រទាក់លោហៈ-superconductor នៅពេលដែល YBCO កំពុងដំណើរការ superconducting ហើយតម្លៃរបស់វាត្រូវបានប៉ាន់ស្មានថា ~10−8 mV នៅ 50 K ជាមួយនឹងអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរ 502 mW / cm2 ។ ការរួមបញ្ចូលគ្នានៃសម្ភារៈប្រភេទ p YBCO នៅស្ថានភាពធម្មតាជាមួយនឹងសម្ភារៈប្រភេទ n ទម្រង់បិទភ្ជាប់ Ag-paste ភាគច្រើនទំនងជាប្រសព្វ quasi-pn ដែលទទួលខុសត្រូវចំពោះឥរិយាបទ PV នៃសេរ៉ាមិច YBCO នៅសីតុណ្ហភាពខ្ពស់។ ការសង្កេតរបស់យើងបានបំភ្លឺបន្ថែមទៀតអំពីប្រភពដើមនៃឥទ្ធិពល PV នៅក្នុង superconducting សីតុណ្ហភាពខ្ពស់ YBCO ceramics និងត្រួសត្រាយផ្លូវសម្រាប់កម្មវិធីរបស់វានៅក្នុងឧបករណ៍ optoelectronic ដូចជា fast passive light detector ជាដើម។
រូបភាពទី 1a–c បង្ហាញថាលក្ខណៈ IV នៃសំណាកសេរ៉ាមិច YBCO នៅ 50 K. បើគ្មានពន្លឺបំភ្លឺទេ វ៉ុលនៅទូទាំងសំណាកនៅតែសូន្យជាមួយនឹងចរន្តផ្លាស់ប្តូរ ដូចដែលអាចរំពឹងទុកពីវត្ថុធាតុដែលផ្ទុកលើសទម្ងន់។ ឥទ្ធិពល photovoltaic ជាក់ស្តែងលេចឡើងនៅពេលដែលកាំរស្មីឡាស៊ែរតម្រង់ទៅ cathode (រូបភាព 1a): ខ្សែកោង IV ស្របទៅនឹងអ័ក្ស I ផ្លាស់ទីចុះក្រោមជាមួយនឹងការកើនឡើងនៃអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរ។ វាជាភស្តុតាងដែលថាមានវ៉ុលដែលបង្កើតដោយរូបថតអវិជ្ជមានទោះបីជាមិនមានចរន្តណាមួយក៏ដោយ (ជារឿយៗត្រូវបានគេហៅថាវ៉ុលសៀគ្វីបើកចំហ Voc) ។ ចំណោទសូន្យនៃខ្សែកោង IV បង្ហាញថាសំណាកគំរូនៅតែដំណើរការលើសលប់ក្រោមការបំភ្លឺដោយឡាស៊ែរ។
(a–c) និង 300 K (e–g)។ តម្លៃនៃ V (I) ត្រូវបានទទួលដោយការបោសសំអាតចរន្តពី −10 mA ដល់ +10 mA នៅក្នុងកន្លែងទំនេរ។ មានតែផ្នែកមួយនៃទិន្នន័យពិសោធន៍ប៉ុណ្ណោះដែលត្រូវបានបង្ហាញសម្រាប់ជាប្រយោជន៍នៃភាពច្បាស់លាស់។ a, លក្ខណៈវ៉ុលបច្ចុប្បន្នរបស់ YBCO វាស់ដោយកន្លែងឡាស៊ែរដាក់នៅ cathode (i) ។ ខ្សែកោង IV ទាំងអស់គឺជាបន្ទាត់ត្រង់ផ្តេកដែលបង្ហាញថាគំរូនៅតែដំណើរការខ្លាំងជាមួយនឹងការ irradiation ឡាស៊ែរ។ ខ្សែកោងរំកិលចុះក្រោមជាមួយនឹងការកើនឡើងនៃអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរ ដែលបង្ហាញថាមានសក្តានុពលអវិជ្ជមាន (Voc) រវាងវ៉ុលនាំមុខទាំងពីរ ទោះបីជាមានចរន្តសូន្យក៏ដោយ។ ខ្សែកោង IV នៅតែមិនផ្លាស់ប្តូរនៅពេលដែលឡាស៊ែរត្រូវបានតម្រង់ទៅកណ្តាលនៃគំរូនៅ ether 50 K (b) ឬ 300 K (f) ។ បន្ទាត់ផ្តេករំកិលឡើងនៅពេលដែល anode ត្រូវបានបំភ្លឺ (គ)។ គំរូ schematic នៃការប្រសព្វលោហៈ-superconductor នៅ 50 K ត្រូវបានបង្ហាញនៅក្នុង d ។ លក្ខណៈវ៉ុលបច្ចុប្បន្ននៃរដ្ឋធម្មតា YBCO នៅ 300 K វាស់ដោយកាំរស្មីឡាស៊ែរចង្អុលនៅ cathode និង anode ត្រូវបានផ្តល់ជា e និង g រៀងគ្នា។ ផ្ទុយទៅនឹងលទ្ធផលនៅ 50 K ជម្រាលមិនសូន្យនៃបន្ទាត់ត្រង់បង្ហាញថា YBCO គឺស្ថិតនៅក្នុងស្ថានភាពធម្មតា; តម្លៃរបស់ Voc ប្រែប្រួលជាមួយនឹងអាំងតង់ស៊ីតេពន្លឺក្នុងទិសដៅផ្ទុយ ដែលបង្ហាញពីយន្តការបំបែកបន្ទុកផ្សេងគ្នា។ រចនាសម្ព័ន្ធចំណុចប្រទាក់ដែលអាចធ្វើទៅបាននៅ 300 K ត្រូវបានបង្ហាញនៅក្នុង hj រូបភាពពិតនៃគំរូជាមួយការនាំមុខ។
YBCO ដែលសំបូរទៅដោយអុកស៊ីហ្សែននៅក្នុងស្ថានភាព superconducting អាចស្រូបយកស្ទើរតែពេញវិសាលគមនៃពន្លឺព្រះអាទិត្យដោយសារតែគម្លាតថាមពលតិចតួចបំផុតរបស់វា (ឧទាហរណ៍) 9,10 ដោយហេតុនេះបង្កើតគូរន្ធអេឡិចត្រុង (e–h) ។ ដើម្បីផលិតវ៉ុលសៀគ្វីបើកចំហ Voc ដោយការស្រូបយកហ្វូតូន វាចាំបាច់ក្នុងការបំបែកគូអេអេដែលបង្កើតដោយរូបថតដោយឡែកពីគ្នាមុនពេលការផ្សំឡើងវិញកើតឡើង18។ Voc អវិជ្ជមានដែលទាក់ទងទៅនឹង cathode និង anode ដូចដែលបានបង្ហាញក្នុងរូបទី 1i បង្ហាញថាមានសក្តានុពលអគ្គិសនីឆ្លងកាត់ចំណុចប្រទាក់លោហៈ-superconductor ដែលអូសអេឡិចត្រុងទៅ anode និងរន្ធទៅ cathode ។ ប្រសិនបើនេះជាករណីនេះ វាក៏គួរតែមានសក្តានុពលមួយចង្អុលពី superconductor ទៅអេឡិចត្រូតដែកនៅ anode ។ ជាលទ្ធផល Voc វិជ្ជមាននឹងត្រូវបានទទួលប្រសិនបើតំបន់គំរូនៅជិត anode ត្រូវបានបំភ្លឺ។ ជាងនេះទៅទៀត មិនគួរមានវ៉ុលដែលបង្កើតដោយរូបថតទេ នៅពេលដែលកន្លែងឡាស៊ែរត្រូវបានចង្អុលទៅតំបន់ឆ្ងាយពីអេឡិចត្រូត។ វាពិតជាករណីដូចដែលអាចមើលឃើញពីរូបភាព 1b,c!។
នៅពេលដែលកន្លែងពន្លឺផ្លាស់ទីពីអេឡិចត្រូត cathode ទៅកណ្តាលនៃគំរូ (ប្រហែល 1.25 ម. . តាមធម្មជាតិ លទ្ធផលនេះអាចត្រូវបានកំណត់ចំពោះអាយុកាលមានកំណត់នៃក្រុមហ៊ុនដឹកជញ្ជូនដែលបង្កើតដោយរូបថត និងកង្វះកម្លាំងបំបែកនៅក្នុងគំរូ។ គូរន្ធអេឡិចត្រុងអាចត្រូវបានបង្កើតនៅពេលណាដែលគំរូត្រូវបានបំភ្លឺ ប៉ុន្តែភាគច្រើននៃគូ e-h នឹងត្រូវវិនាស ហើយគ្មានឥទ្ធិពល photovoltaic ត្រូវបានគេសង្កេតឃើញទេ ប្រសិនបើកន្លែងឡាស៊ែរធ្លាក់លើតំបន់ឆ្ងាយពីអេឡិចត្រូតណាមួយ។ ការផ្លាស់ទីកន្លែងឡាស៊ែរទៅអេឡិចត្រូត anode ខ្សែកោង IV ស្របទៅនឹងអ័ក្ស I ផ្លាស់ទីឡើងលើជាមួយនឹងការកើនឡើងនៃអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរ (រូបភាព 1c) ។ វាលអគ្គិសនីដែលភ្ជាប់មកជាមួយស្រដៀងគ្នានេះ មាននៅក្នុងប្រសព្វលោហៈ-superconductor នៅ anode ។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយអេឡិចត្រូតលោហធាតុភ្ជាប់ទៅនឹងការនាំមុខវិជ្ជមាននៃប្រព័ន្ធសាកល្បងនៅពេលនេះ។ រន្ធដែលផលិតដោយឡាស៊ែរត្រូវបានរុញទៅ anode lead ហើយដូច្នេះ Voc វិជ្ជមានត្រូវបានអង្កេត។ លទ្ធផលដែលបានបង្ហាញនៅទីនេះផ្តល់នូវភស្តុតាងដ៏រឹងមាំដែលថាពិតជាមានសក្តានុពលចំណុចប្រទាក់ដែលចង្អុលពី superconductor ទៅអេឡិចត្រូតដែក។
ឥទ្ធិពល Photovoltaic នៅក្នុងសេរ៉ាមិច YBa2Cu3O6.96 នៅ 300 K ត្រូវបានបង្ហាញក្នុងរូបទី 1e–g ។ ដោយគ្មានពន្លឺបំភ្លឺ ខ្សែកោង IV នៃគំរូគឺជាបន្ទាត់ត្រង់ឆ្លងកាត់ប្រភពដើម។ បន្ទាត់ត្រង់នេះផ្លាស់ទីឡើងលើស្របទៅនឹងបន្ទាត់ដើមជាមួយនឹងការកើនឡើងនៃអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរ irradiating នៅ cathode នាំមុខ (រូបភាព 1e) ។ មានករណីកំណត់ចំនួនពីរនៃការចាប់អារម្មណ៍សម្រាប់ឧបករណ៍ photovoltaic ។ ស្ថានភាពសៀគ្វីខ្លីកើតឡើងនៅពេលដែល V = 0. ចរន្តក្នុងករណីនេះត្រូវបានគេហៅថាចរន្តសៀគ្វីខ្លី (Isc) ។ ករណីកំណត់ទីពីរគឺជាលក្ខខណ្ឌនៃសៀគ្វីបើកចំហ (Voc) ដែលកើតឡើងនៅពេលដែល R →∞ ឬចរន្តគឺសូន្យ។ រូបភាពទី 1e បង្ហាញយ៉ាងច្បាស់ថា Voc មានភាពវិជ្ជមាន និងកើនឡើងជាមួយនឹងការកើនឡើងនៃអាំងតង់ស៊ីតេពន្លឺ ផ្ទុយពីលទ្ធផលដែលទទួលបាននៅ 50 K; ខណៈពេលដែល Isc អវិជ្ជមានត្រូវបានគេសង្កេតឃើញកើនឡើងនៅក្នុងរ៉ិចទ័រជាមួយនឹងការបំភ្លឺពន្លឺ ដែលជាឥរិយាបថធម្មតានៃកោសិកាពន្លឺព្រះអាទិត្យធម្មតា។
ស្រដៀងគ្នានេះដែរ នៅពេលដែលកាំរស្មីឡាស៊ែរត្រូវបានចង្អុលទៅកន្លែងដែលឆ្ងាយពីអេឡិចត្រូតនោះ ខ្សែកោង V (I) គឺឯករាជ្យនៃអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរ ហើយមិនមានប្រសិទ្ធិភាព photovoltaic លេចឡើង (រូបភាព 1f) ។ ស្រដៀងគ្នាទៅនឹងការវាស់វែងនៅ 50 K ខ្សែកោង IV ផ្លាស់ទីទៅទិសផ្ទុយដោយសារអេឡិចត្រូត anode ត្រូវបាន irradiated (រូបភាព 1g) ។ លទ្ធផលទាំងអស់នេះដែលទទួលបានសម្រាប់ប្រព័ន្ធបិទភ្ជាប់ YBCO-Ag នេះនៅ 300 K ជាមួយនឹងឡាស៊ែរ irradiated នៅទីតាំងផ្សេងគ្នានៃគំរូគឺស្របជាមួយនឹងសក្តានុពលចំណុចប្រទាក់ផ្ទុយទៅនឹងអ្វីដែលបានសង្កេតនៅ 50 K ។
ភាគច្រើននៃអេឡិចត្រុង condense នៅក្នុងគូ Cooper នៅក្នុង superconducting YBCO ក្រោមសីតុណ្ហភាពផ្លាស់ប្តូររបស់វា Tc ។ ខណៈពេលដែលនៅក្នុងអេឡិចត្រូតដែក អេឡិចត្រុងទាំងអស់នៅតែស្ថិតក្នុងទម្រង់ឯកវចនៈ។ មានជម្រាលដង់ស៊ីតេធំសម្រាប់ទាំងអេឡិចត្រុងឯកវចនៈ និងគូ Cooper នៅជិតចំណុចប្រទាក់លោហៈ-superconductor ។ អេឡិចត្រុងឯកវចនៈនៃក្រុមហ៊ុនដឹកជញ្ជូនភាគច្រើននៅក្នុងសម្ភារៈលោហធាតុនឹងសាយភាយចូលទៅក្នុងតំបន់ superconductor ចំណែកឯ Cooper-pairs ភាគច្រើននៅក្នុងតំបន់ YBCO នឹងសាយភាយចូលទៅក្នុងតំបន់លោហៈ។ នៅពេលដែលគូ Cooper ផ្ទុកបន្ទុកកាន់តែច្រើន និងមានភាពចល័តធំជាងអេឡិចត្រុងឯកវចនៈដែលសាយភាយពី YBCO ចូលទៅក្នុងតំបន់លោហធាតុ អាតូមដែលមានបន្ទុកវិជ្ជមានត្រូវបានទុកចោល ដែលបណ្តាលឱ្យមានវាលអគ្គិសនីនៅក្នុងតំបន់បន្ទុកអវកាស។ ទិសដៅនៃវាលអគ្គីសនីនេះត្រូវបានបង្ហាញនៅក្នុងដ្យាក្រាមគ្រោងការណ៍រូបភាពទី 1 ឃ។ ឧប្បត្តិហេតុនៃការបំភ្លឺ photon នៅជិតតំបន់បន្ទុកអវកាសអាចបង្កើតគូ eh ដែលនឹងត្រូវបានបំបែកចេញពីគ្នានិងសាយភាយចេញផលិត photocurrent ក្នុងទិសដៅបញ្ច្រាស-លំអៀង។ ដរាបណាអេឡិចត្រុងចេញពីវាលអគ្គីសនីដែលបង្កើតមកនោះ ពួកវាត្រូវបានបង្រួបបង្រួមជាគូ ហើយហូរទៅអេឡិចត្រូតផ្សេងទៀតដោយគ្មានភាពធន់។ ក្នុងករណីនេះ Voc គឺផ្ទុយទៅនឹងបន្ទាត់រាងប៉ូលដែលបានកំណត់ជាមុន ហើយបង្ហាញតម្លៃអវិជ្ជមាននៅពេលដែលកាំរស្មីឡាស៊ែរចង្អុលទៅតំបន់ជុំវិញអេឡិចត្រូតអវិជ្ជមាន។ ពីតម្លៃរបស់ Voc សក្ដានុពលនៅទូទាំងចំណុចប្រទាក់អាចត្រូវបានប៉ាន់ប្រមាណ: ចម្ងាយរវាងតង់ស្យុងទាំងពីរ d គឺ ~ 5 × 10−3 m, កម្រាស់នៃចំណុចប្រទាក់លោហៈ-superconductor, di, គួរតែជាលំដាប់ដូចគ្នានៃរ៉ិចទ័រ។ ដោយសារប្រវែងនៃការភ្ជាប់គ្នានៃ YBCO superconductor (~1 nm) 19,20 យកតម្លៃនៃ Voc = 0.03 mV សក្តានុពល Vms នៅចំណុចប្រទាក់លោហៈ-superconductor ត្រូវបានវាយតម្លៃថា ~ 10−11 V នៅ 50 K ជាមួយនឹងអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរ។ នៃ 502 mW / cm2 ដោយប្រើសមីការ
យើងចង់បញ្ជាក់នៅទីនេះថា វ៉ុលដែលបណ្ដាលមកពីរូបថតមិនអាចពន្យល់បានដោយឥទ្ធិពលកម្ដៅរូបថតទេ។ វាត្រូវបានបង្កើតឡើងដោយពិសោធន៍ថាមេគុណ Seebeck នៃ superconductor YBCO គឺ Ss = 021 ។ មេគុណ Seebeck សម្រាប់ខ្សែស្ពាន់គឺស្ថិតនៅក្នុងជួរ SCu = 0.34–1.15 μV/K3 ។ សីតុណ្ហភាពនៃខ្សែទង់ដែងនៅកន្លែងឡាស៊ែរអាចត្រូវបានលើកឡើងដោយចំនួនតូចមួយនៃ 0.06 K ជាមួយនឹងអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរអតិបរមាដែលមាននៅ 50 K ។ វាអាចបង្កើតសក្តានុពលកំដៅនៃ 6.9 × 10−8 V ដែលជាលំដាប់បីទំហំតូចជាង Voc ទទួលបានក្នុងរូបទី 1 (a)។ វាជាភស្តុតាងដែលថាឥទ្ធិពលកម្តៅគឺតូចពេកក្នុងការពន្យល់ពីលទ្ធផលពិសោធន៍។ ជាការពិត ការប្រែប្រួលសីតុណ្ហភាពដោយសារការវិទ្យុសកម្មឡាស៊ែរនឹងរលាយបាត់ក្នុងរយៈពេលតិចជាងមួយនាទី ដូច្នេះការរួមចំណែកពីឥទ្ធិពលកម្ដៅអាចត្រូវបានគេមិនអើពើដោយសុវត្ថិភាព។
ឥទ្ធិពល photovoltaic នៃ YBCO នៅសីតុណ្ហភាពបន្ទប់បង្ហាញថាយន្តការបំបែកបន្ទុកផ្សេងគ្នាត្រូវបានពាក់ព័ន្ធនៅទីនេះ។ Superconducting YBCO នៅក្នុងស្ថានភាពធម្មតាគឺជាសម្ភារៈប្រភេទ p ដែលមានរន្ធជាឧបករណ៍ផ្ទុកបន្ទុក 22,23 ខណៈពេលដែល Ag-paste លោហធាតុមានលក្ខណៈនៃសម្ភារៈប្រភេទ n ។ ស្រដៀងទៅនឹងចំនុចប្រសព្វ pn ការសាយភាយនៃអេឡិចត្រុងនៅក្នុងការបិទភ្ជាប់ប្រាក់ និងរន្ធនៅក្នុង YBCO សេរ៉ាមិចនឹងបង្កើតជាវាលអគ្គិសនីខាងក្នុងដែលចង្អុលទៅ YBCO សេរ៉ាមិចនៅចំណុចប្រទាក់ (រូបភាព 1h) ។ វាគឺជាវាលខាងក្នុងនេះដែលផ្តល់នូវកម្លាំងបំបែក និងនាំទៅដល់ Voc វិជ្ជមាន និងអវិជ្ជមាន Isc សម្រាប់ប្រព័ន្ធបិទភ្ជាប់ YBCO-Ag នៅសីតុណ្ហភាពបន្ទប់ ដូចដែលបានបង្ហាញក្នុងរូបទី 1e ។ ជាជម្រើស Ag-YBCO អាចបង្កើតជាប្រសព្វ Schottky p-type ដែលនាំទៅរកសក្តានុពលចំណុចប្រទាក់ដែលមានបន្ទាត់រាងប៉ូលដូចនៅក្នុងគំរូដែលបានបង្ហាញខាងលើ24។
ដើម្បីស៊ើបអង្កេតដំណើរការវិវត្តន៍លម្អិតនៃលក្ខណៈសម្បត្តិ photovoltaic ក្នុងអំឡុងពេលការផ្លាស់ប្តូរ superconducting នៃ YBCO ខ្សែកោង IV នៃគំរូនៅ 80 K ត្រូវបានវាស់ជាមួយនឹងអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរដែលបានជ្រើសរើសដែលបំភ្លឺនៅអេឡិចត្រូត cathode (រូបភាព 2) ។ បើគ្មានការ irradiation ឡាស៊ែរ តង់ស្យុងនៅទូទាំងគំរូរក្សានៅសូន្យដោយមិនគិតពីចរន្ត ដែលបង្ហាញពីស្ថានភាព superconducting នៃគំរូនៅ 80 K (រូបភាព 2a) ។ ស្រដៀងគ្នាទៅនឹងទិន្នន័យដែលទទួលបាននៅ 50 K ខ្សែកោង IV ស្របទៅនឹងអ័ក្ស I ផ្លាស់ទីចុះក្រោមជាមួយនឹងការបង្កើនអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែររហូតដល់តម្លៃសំខាន់របស់កុំព្យូទ័រត្រូវបានឈានដល់។ លើសពីអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរដ៏សំខាន់នេះ (Pc), superconductor ឆ្លងកាត់ការផ្លាស់ប្តូរពីដំណាក់កាល superconducting ទៅដំណាក់កាល resistive; វ៉ុលចាប់ផ្តើមកើនឡើងជាមួយនឹងចរន្តដោយសារតែរូបរាងនៃភាពធន់ទ្រាំនៅក្នុង superconductor ។ ជាលទ្ធផល ខ្សែកោង IV ចាប់ផ្តើមប្រសព្វជាមួយអ័ក្ស I និងអ័ក្ស V ដែលនាំទៅដល់ Voc អវិជ្ជមាន និង Isc វិជ្ជមាននៅពេលដំបូង។ ឥឡូវនេះគំរូហាក់ដូចជាស្ថិតនៅក្នុងស្ថានភាពពិសេសមួយដែលប៉ូលនៃ Voc និង Isc មានភាពរសើបខ្លាំងចំពោះអាំងតង់ស៊ីតេពន្លឺ។ ជាមួយនឹងការកើនឡើងតិចតួចនៃអាំងតង់ស៊ីតេពន្លឺ Isc ត្រូវបានបំប្លែងពីវិជ្ជមានទៅអវិជ្ជមាន និង Voc ពីអវិជ្ជមានទៅជាតម្លៃវិជ្ជមាន ដោយឆ្លងកាត់ប្រភពដើម (ភាពប្រែប្រួលខ្ពស់នៃលក្ខណៈសម្បត្តិ photovoltaic ជាពិសេសតម្លៃរបស់ Isc ទៅការបំភ្លឺពន្លឺអាចមើលឃើញកាន់តែច្បាស់នៅក្នុងរូបភព។ 2 ខ). នៅអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរខ្ពស់បំផុតដែលអាចប្រើបាន ខ្សែកោង IV មានបំណងស្របគ្នាទៅវិញទៅមក ដែលបង្ហាញពីស្ថានភាពធម្មតានៃគំរូ YBCO ។
ចំណុចកណ្តាលឡាស៊ែរត្រូវបានដាក់នៅជុំវិញអេឡិចត្រូត cathode (សូមមើលរូបភាពទី 1i) ។ a, ខ្សែកោង IV នៃ YBCO irradiated ជាមួយអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរផ្សេងគ្នា។ b (កំពូល), ការពឹងផ្អែកនៃអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរនៃវ៉ុលសៀគ្វីបើកចំហ Voc និងចរន្តសៀគ្វីខ្លី Isc ។ តម្លៃ Isc មិនអាចទទួលបាននៅអាំងតង់ស៊ីតេពន្លឺទាប (< 110 mW/cm2) ទេ ដោយសារខ្សែកោង IV គឺស្របទៅនឹងអ័ក្ស I នៅពេលដែលគំរូស្ថិតនៅក្នុងស្ថានភាពអនុភាព។ b (បាត) ធន់នឹងឌីផេរ៉ង់ស្យែលជាមុខងារនៃអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរ។
ការពឹងផ្អែកនៃអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរនៃ Voc និង Isc នៅ 80 K ត្រូវបានបង្ហាញក្នុងរូបភាព 2b (កំពូល)។ លក្ខណៈសម្បត្តិ photovoltaic អាចត្រូវបានពិភាក្សានៅក្នុងបីតំបន់នៃអាំងតង់ស៊ីតេពន្លឺ។ តំបន់ទីមួយស្ថិតនៅចន្លោះ 0 និង Pc ដែលក្នុងនោះ YBCO កំពុងដំណើរការខ្លាំង Voc គឺអវិជ្ជមាន និងថយចុះ (ការកើនឡើងតម្លៃដាច់ខាត) ជាមួយនឹងអាំងតង់ស៊ីតេពន្លឺ និងឈានដល់អប្បបរមានៅ Pc ។ តំបន់ទីពីរគឺពី Pc ទៅអាំងតង់ស៊ីតេសំខាន់មួយទៀត P0 ដែលក្នុងនោះ Voc កើនឡើងខណៈពេលដែល Isc ថយចុះជាមួយនឹងការកើនឡើងនៃពន្លឺ ហើយទាំងពីរឈានដល់សូន្យនៅ P0 ។ តំបន់ទីបីគឺនៅខាងលើ P0 រហូតដល់ស្ថានភាពធម្មតានៃ YBCO ត្រូវបានឈានដល់។ ទោះបីជា Voc និង Isc ខុសគ្នាជាមួយនឹងអាំងតង់ស៊ីតេពន្លឺតាមរបៀបដូចគ្នាទៅនឹងតំបន់ 2 ក៏ដោយ ពួកវាមានប៉ូលផ្ទុយគ្នាខាងលើអាំងតង់ស៊ីតេសំខាន់ P0 ។ សារៈសំខាន់នៃ P0 ស្ថិតនៅក្នុងថាមិនមានឥទ្ធិពល photovoltaic ហើយយន្តការបំបែកបន្ទុកផ្លាស់ប្តូរគុណភាពនៅចំណុចជាក់លាក់នេះ។ គំរូ YBCO ក្លាយជាមិនដំណើរការនៃអាំងតង់ស៊ីតេពន្លឺនេះ ប៉ុន្តែស្ថានភាពធម្មតាមិនទាន់ត្រូវបានឈានដល់នៅឡើយ។
ច្បាស់ណាស់ លក្ខណៈ photovoltaic នៃប្រព័ន្ធគឺទាក់ទងយ៉ាងជិតស្និទ្ធទៅនឹង superconductivity នៃ YBCO និងការផ្លាស់ប្តូរ superconducting របស់វា។ ភាពធន់ឌីផេរ៉ង់ស្យែល dV/dI នៃ YBCO ត្រូវបានបង្ហាញក្នុងរូបភាព 2b (ខាងក្រោម) ជាមុខងារនៃអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរ។ ដូចដែលបានរៀបរាប់ពីមុន សក្តានុពលអគ្គិសនីដែលបង្កើតនៅក្នុងចំណុចប្រទាក់ដោយសារតែ Cooper pair diffusion point ពី superconductor ទៅលោហៈ។ ស្រដៀងគ្នាទៅនឹងអ្វីដែលបានសង្កេតនៅ 50 K ឥទ្ធិពល photovoltaic ត្រូវបានពង្រឹងជាមួយនឹងការបង្កើនអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរពី 0 ទៅកុំព្យូទ័រ។ នៅពេលដែលអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរឈានដល់តម្លៃបន្តិចពីលើកុំព្យូទ័រ ខ្សែកោង IV ចាប់ផ្តើមលំអៀង ហើយភាពធន់នៃគំរូចាប់ផ្តើមលេចឡើង ប៉ុន្តែប៉ូលនៃសក្តានុពលចំណុចប្រទាក់មិនត្រូវបានផ្លាស់ប្តូរនៅឡើយទេ។ ឥទ្ធិពលនៃការរំភើបអុបទិកលើ superconductivity ត្រូវបានស៊ើបអង្កេតនៅក្នុងតំបន់ដែលអាចមើលឃើញ ឬនៅជិត IR ។ ខណៈពេលដែលដំណើរការជាមូលដ្ឋានគឺដើម្បីបំបែកគូ Cooper និងបំផ្លាញ superconductivity 25,26 ក្នុងករណីខ្លះការផ្លាស់ប្តូរ superconductivity អាចត្រូវបានធ្វើឱ្យប្រសើរឡើង 27,28,29 ដំណាក់កាលថ្មីនៃ superconductivity អាចសូម្បីតែត្រូវបាន induced30 ។ អវត្ដមាននៃ superconductivity នៅកុំព្យូទ័រអាចត្រូវបានគេសន្មតថាជាការបំបែកគូដែលបណ្ដាលមកពីរូបថត។ នៅចំណុច P0 សក្ដានុពលនៅទូទាំងចំណុចប្រទាក់ក្លាយជាសូន្យ ដែលបង្ហាញពីដង់ស៊ីតេបន្ទុកនៅក្នុងផ្នែកទាំងពីរនៃចំណុចប្រទាក់ឈានដល់កម្រិតដូចគ្នាក្រោមអាំងតង់ស៊ីតេនៃពន្លឺពិសេសនេះ។ ការកើនឡើងបន្ថែមទៀតនៃអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរនាំឱ្យគូ Cooper កាន់តែច្រើនត្រូវបានបំផ្លាញ ហើយ YBCO ត្រូវបានបំប្លែងបន្តិចម្តងៗទៅជាសម្ភារៈប្រភេទ p ។ ជំនួសឱ្យការសាយភាយរបស់គូអេឡិចត្រុង និង Cooper លក្ខណៈនៃចំណុចប្រទាក់ឥឡូវនេះត្រូវបានកំណត់ដោយអេឡិចត្រុង និងការសាយភាយរន្ធដែលនាំទៅរកការបញ្ច្រាស់ប៉ូលនៃវាលអគ្គិសនីនៅក្នុងចំណុចប្រទាក់ ហើយជាលទ្ធផល Voc វិជ្ជមាន (ប្រៀបធៀបរូបភាពទី 1 ឃ, ម៉ោង) ។ នៅអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរខ្ពស់ ភាពធន់ឌីផេរ៉ង់ស្យែលរបស់ YBCO ឆ្អែតទៅនឹងតម្លៃដែលត្រូវនឹងស្ថានភាពធម្មតា ហើយទាំង Voc និង Isc មានទំនោរប្រែប្រួលតាមលីនេអ៊ែរជាមួយនឹងអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរ (រូបភាព 2b) ។ ការសង្កេតនេះបង្ហាញថាការ irradiation ឡាស៊ែរនៅលើស្ថានភាពធម្មតា YBCO នឹងលែងផ្លាស់ប្តូរភាពធន់របស់វា និងលក្ខណៈពិសេសនៃចំណុចប្រទាក់ superconductor-metal ប៉ុន្តែគ្រាន់តែបង្កើនកំហាប់នៃគូអេឡិចត្រុង។
ដើម្បីស៊ើបអង្កេតឥទ្ធិពលនៃសីតុណ្ហភាពលើលក្ខណៈសម្បត្តិ photovoltaic ប្រព័ន្ធលោហៈ-superconductor ត្រូវបាន irradiated នៅ cathode ជាមួយឡាស៊ែរពណ៌ខៀវនៃអាំងតង់ស៊ីតេ 502 mW / cm2 ។ ខ្សែកោង IV ដែលទទួលបាននៅសីតុណ្ហភាពដែលបានជ្រើសរើសរវាង 50 និង 300 K ត្រូវបានផ្តល់ឱ្យក្នុងរូបភាព 3a ។ វ៉ុលសៀគ្វីបើកចំហ Voc ចរន្តសៀគ្វីខ្លី Isc និងភាពធន់ទ្រាំឌីផេរ៉ង់ស្យែលអាចទទួលបានពីខ្សែកោង IV ទាំងនេះហើយត្រូវបានបង្ហាញក្នុងរូបភាពទី 3 ខ។ បើគ្មានការបំភ្លឺទេ ខ្សែកោង IV ទាំងអស់ដែលបានវាស់នៅសីតុណ្ហភាពខុសៗគ្នាឆ្លងកាត់ប្រភពដើមតាមការរំពឹងទុក (បញ្ចូលរូបភាពទី 3 ក)។ លក្ខណៈ IV ផ្លាស់ប្តូរយ៉ាងខ្លាំងជាមួយនឹងការកើនឡើងសីតុណ្ហភាពនៅពេលដែលប្រព័ន្ធត្រូវបានបំភ្លឺដោយកាំរស្មីឡាស៊ែរខ្លាំង (502 mW/cm2) ។ នៅសីតុណ្ហភាពទាប ខ្សែកោង IV គឺជាបន្ទាត់ត្រង់ស្របទៅនឹងអ័ក្ស I ដែលមានតម្លៃអវិជ្ជមាននៃ Voc ។ ខ្សែកោងនេះផ្លាស់ទីឡើងលើជាមួយនឹងការកើនឡើងនៃសីតុណ្ហភាព ហើយបន្តិចម្តងប្រែទៅជាបន្ទាត់ដែលមានជម្រាល nonzero នៅសីតុណ្ហភាពសំខាន់ Tcp (រូបភាព 3a (កំពូល)) ។ វាហាក់បីដូចជាខ្សែកោងលក្ខណៈ IV ទាំងអស់បង្វិលជុំវិញចំណុចមួយនៅក្នុង quadrant ទីបី។ Voc កើនឡើងពីតម្លៃអវិជ្ជមានទៅវិជ្ជមាន ខណៈ Isc ថយចុះពីតម្លៃវិជ្ជមានទៅតម្លៃអវិជ្ជមាន។ នៅពីលើសីតុណ្ហភាពផ្លាស់ប្តូរវត្ថុធាតុខ្ពស់ដើម Tc នៃ YBCO ខ្សែកោង IV ផ្លាស់ប្តូរខុសពីសីតុណ្ហភាព (ខាងក្រោមរូបភាព 3a)។ ទីមួយ មជ្ឈមណ្ឌលបង្វិលនៃខ្សែកោង IV ផ្លាស់ទីទៅ quadrant ដំបូង។ ទីពីរ Voc បន្តថយចុះ ហើយ Isc កើនឡើងជាមួយនឹងការកើនឡើងនៃសីតុណ្ហភាព (កំពូលនៃរូបទី 3b)។ ទីបី ជម្រាលនៃខ្សែកោង IV កើនឡើងតាមលីនេអ៊ែរជាមួយនឹងសីតុណ្ហភាពដែលបណ្តាលឱ្យមានមេគុណសីតុណ្ហភាពវិជ្ជមាននៃភាពធន់ទ្រាំសម្រាប់ YBCO (ខាងក្រោមរូបភាព 3b) ។
ការពឹងផ្អែកសីតុណ្ហភាពនៃលក្ខណៈ photovoltaic សម្រាប់ប្រព័ន្ធបិទភ្ជាប់ YBCO-Ag ក្រោមការបំភ្លឺឡាស៊ែរ 502 mW/cm2 ។
ចំណុចកណ្តាលឡាស៊ែរត្រូវបានដាក់នៅជុំវិញអេឡិចត្រូត cathode (សូមមើលរូបភាពទី 1i) ។ a, ខ្សែកោង IV ទទួលបានពី 50 ទៅ 90 K (កំពូល) និងពី 100 ទៅ 300 K (បាត) ជាមួយនឹងការកើនឡើងសីតុណ្ហភាព 5 K និង 20 K រៀងគ្នា។ Inset a បង្ហាញពីលក្ខណៈ IV នៅសីតុណ្ហភាពជាច្រើននៅក្នុងទីងងឹត។ ខ្សែកោងទាំងអស់ឆ្លងកាត់ចំណុចដើម។ ខ, វ៉ុលសៀគ្វីបើកចំហ Voc និងចរន្តសៀគ្វីខ្លី Isc (កំពូល) និងភាពធន់ទ្រាំឌីផេរ៉ង់ស្យែល dV/dI នៃ YBCO (ខាងក្រោម) ជាមុខងារនៃសីតុណ្ហភាព។ សីតុណ្ហភាពផ្លាស់ប្តូរនៃអាំងឌុចទ័រធន់នឹងសូន្យ Tcp មិនត្រូវបានផ្តល់ឱ្យទេព្រោះវានៅជិត Tc0 ពេក។
សីតុណ្ហភាពសំខាន់បីអាចត្រូវបានទទួលស្គាល់ពីរូបភាព 3b: Tcp ខាងលើដែល YBCO ក្លាយជាការមិនដំណើរការ superconducting; Tc0 ដែលទាំង Voc និង Isc ក្លាយជាសូន្យ និង Tc ដែលជាការចាប់ផ្តើមដំបូងនៃការចាប់ផ្តើមនៃសីតុណ្ហភាពផ្លាស់ប្តូរនៃ YBCO ដោយគ្មានការ irradiation ឡាស៊ែរ។ នៅខាងក្រោម Tcp ~ 55 K កាំរស្មីឡាស៊ែរ YBCO ស្ថិតក្នុងស្ថានភាពដំណើរការលើសលប់ជាមួយនឹងកំហាប់ខ្ពស់នៃគូ Cooper ។ ប្រសិទ្ធភាពនៃការ irradiation ឡាស៊ែរគឺដើម្បីកាត់បន្ថយសីតុណ្ហភាពការផ្លាស់ប្តូរ superconducting ធន់នឹងសូន្យពី 89 K ទៅ ~ 55 K (ខាងក្រោមរូបភាព 3b) ដោយកាត់បន្ថយកំហាប់គូ Cooper បន្ថែមលើការផលិតវ៉ុល photovoltaic និងចរន្ត។ ការកើនឡើងសីតុណ្ហភាពក៏បំបែកគូ Cooper ដែលនាំឱ្យមានសក្តានុពលទាបនៅក្នុងចំណុចប្រទាក់។ អាស្រ័យហេតុនេះ តម្លៃដាច់ខាតនៃ Voc នឹងកាន់តែតូចជាងមុន ទោះបីជាអាំងតង់ស៊ីតេដូចគ្នានៃការបំភ្លឺឡាស៊ែរត្រូវបានអនុវត្តក៏ដោយ។ សក្តានុពលចំណុចប្រទាក់នឹងកាន់តែតូចទៅៗ ជាមួយនឹងការកើនឡើងបន្ថែមទៀតនៃសីតុណ្ហភាព និងឈានដល់សូន្យនៅ Tc0 ។ មិនមានឥទ្ធិពល photovoltaic នៅចំណុចពិសេសនេះទេ ព្រោះមិនមានវាលខាងក្នុងដើម្បីបំបែកគូ electron-hole ដែលបណ្ដាលមកពីរូបថត។ ការបញ្ច្រាសរាងប៉ូលនៃសក្តានុពលកើតឡើងនៅខាងលើសីតុណ្ហភាពដ៏សំខាន់នេះ ដោយសារដង់ស៊ីតេនៃការគិតថ្លៃដោយឥតគិតថ្លៃនៅក្នុងការបិទភ្ជាប់ Ag គឺធំជាងនៅក្នុង YBCO ដែលត្រូវបានផ្ទេរបន្តិចម្តងៗត្រឡប់ទៅសម្ភារៈប្រភេទ p ។ នៅទីនេះយើងចង់បញ្ជាក់ថាការបញ្ច្រាសរាងប៉ូលនៃ Voc និង Isc កើតឡើងភ្លាមៗបន្ទាប់ពីការផ្លាស់ប្តូរសូន្យធន់ទ្រាំនឹង superconducting ដោយមិនគិតពីមូលហេតុនៃការផ្លាស់ប្តូរ។ ការសង្កេតនេះបង្ហាញយ៉ាងច្បាស់ជាលើកដំបូង ទំនាក់ទំនងរវាង superconductivity និងឥទ្ធិពល photovoltaic ដែលទាក់ទងនឹងសក្តានុពលចំណុចប្រទាក់លោហៈ-superconductor ។ ធម្មជាតិនៃសក្ដានុពលនេះឆ្លងកាត់ចំណុចប្រទាក់ដែកធម្មតារបស់ superconductor-normal គឺជាការផ្តោតទៅលើការស្រាវជ្រាវអស់រយៈពេលជាច្រើនទសវត្សរ៍ចុងក្រោយនេះ ប៉ុន្តែមានសំណួរជាច្រើននៅតែរង់ចាំចម្លើយ។ ការវាស់ស្ទង់ឥទ្ធិពល photovoltaic អាចបង្ហាញថាជាវិធីសាស្រ្តដ៏មានប្រសិទ្ធភាពមួយសម្រាប់ការរុករកព័ត៌មានលម្អិត (ដូចជាកម្លាំង និងប៉ូលរបស់វាជាដើម) នៃសក្តានុពលដ៏សំខាន់នេះ ហើយហេតុដូច្នេះហើយទើបបញ្ចេញពន្លឺទៅលើឥទ្ធិពលជិតនៃ superconducting សីតុណ្ហភាពខ្ពស់។
ការកើនឡើងបន្ថែមទៀតនៃសីតុណ្ហភាពពី Tc0 ដល់ Tc នាំទៅរកការផ្តោតអារម្មណ៍តូចជាងនៃគូ Cooper និងការបង្កើនសក្តានុពលនៃចំណុចប្រទាក់ ហើយជាលទ្ធផល Voc ធំជាង។ នៅ Tc ការផ្តោតអារម្មណ៍របស់គូ Cooper ក្លាយជាសូន្យ ហើយសក្តានុពលនៃការបង្កើតនៅចំណុចប្រទាក់ឈានដល់អតិបរមា ដែលបណ្តាលឱ្យមាន Voc អតិបរមា និង Isc អប្បបរមា។ ការកើនឡើងយ៉ាងឆាប់រហ័សនៃ Voc និង Isc (តម្លៃដាច់ខាត) នៅក្នុងជួរសីតុណ្ហភាពនេះត្រូវគ្នាទៅនឹងការផ្លាស់ប្តូរ superconducting ដែលត្រូវបានពង្រីកពី ΔT ~ 3 K ទៅ ~ 34 K ដោយការ irradiation ឡាស៊ែរនៃអាំងតង់ស៊ីតេ 502 mW/cm2 (រូបភាព 3b) ។ នៅក្នុងរដ្ឋធម្មតាខាងលើ Tc វ៉ុលសៀគ្វីបើកចំហ Voc ថយចុះជាមួយនឹងសីតុណ្ហភាព (កំពូលនៃរូបទី 3 ខ) ស្រដៀងទៅនឹងឥរិយាបថលីនេអ៊ែររបស់ Voc សម្រាប់កោសិកាពន្លឺព្រះអាទិត្យធម្មតាដោយផ្អែកលើ pn junctions31,32,33 ។ ទោះបីជាអត្រាផ្លាស់ប្តូរ Voc ជាមួយសីតុណ្ហភាព (−dVoc/dT) ដែលពឹងផ្អែកខ្លាំងលើអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរគឺតូចជាងកោសិកាពន្លឺព្រះអាទិត្យធម្មតាក៏ដោយ មេគុណសីតុណ្ហភាពរបស់ Voc សម្រាប់ប្រសព្វ YBCO-Ag មានលំដាប់នៃរ៉ិចទ័រដូចគ្នា នៃកោសិកាពន្លឺព្រះអាទិត្យ។ ចរន្តលេចធ្លាយនៃប្រសព្វ pn សម្រាប់ឧបករណ៍កោសិកាពន្លឺព្រះអាទិត្យធម្មតាកើនឡើងជាមួយនឹងការកើនឡើងសីតុណ្ហភាព ដែលនាំឱ្យ Voc ថយចុះនៅពេលសីតុណ្ហភាពកើនឡើង។ ខ្សែកោង IV លីនេអ៊ែរ សង្កេតឃើញសម្រាប់ប្រព័ន្ធ Ag-superconductor នេះ ដោយសារតែដំបូងមានសក្តានុពលចំណុចប្រទាក់តូចបំផុត និងទីពីរការភ្ជាប់ទៅខាងក្រោយនៃ heterojunctions ទាំងពីរ ធ្វើឱ្យវាពិបាកក្នុងការកំណត់ចរន្តលេចធ្លាយ។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ វាទំនងជាថាការពឹងផ្អែកសីតុណ្ហភាពដូចគ្នានៃចរន្តលេចធ្លាយគឺទទួលខុសត្រូវចំពោះឥរិយាបថ Voc ដែលបានសង្កេតនៅក្នុងការពិសោធន៍របស់យើង។ យោងតាមនិយមន័យ Isc គឺជាចរន្តដែលត្រូវការដើម្បីបង្កើតវ៉ុលអវិជ្ជមានដើម្បីទូទាត់សង Voc ដូច្នេះវ៉ុលសរុបគឺសូន្យ។ នៅពេលដែលសីតុណ្ហភាពកើនឡើង Voc កាន់តែតូច ដូច្នេះត្រូវការចរន្តតិចដើម្បីបង្កើតវ៉ុលអវិជ្ជមាន។ លើសពីនេះ ភាពធន់របស់ YBCO កើនឡើងតាមលីនេអ៊ែរជាមួយនឹងសីតុណ្ហភាពខាងលើ Tc (ខាងក្រោមរូបភាព 3b) ដែលរួមចំណែកដល់តម្លៃដាច់ខាតតូចជាងរបស់ Isc នៅសីតុណ្ហភាពខ្ពស់។
សូមកត់សម្គាល់ថាលទ្ធផលដែលបានផ្តល់ឱ្យនៅក្នុងរូបភាពទី 2,3 ត្រូវបានទទួលដោយការ irradiating ឡាស៊ែរនៅតំបន់ជុំវិញអេឡិចត្រូត cathode ។ ការវាស់វែងក៏ត្រូវបានធ្វើម្តងទៀតជាមួយនឹងកន្លែងឡាស៊ែរដែលមានទីតាំងនៅ anode និងលក្ខណៈ IV ស្រដៀងគ្នានិងលក្ខណៈសម្បត្តិ photovoltaic ត្រូវបានគេសង្កេតឃើញលើកលែងតែប៉ូលនៃ Voc និង Isc ត្រូវបានបញ្ច្រាសក្នុងករណីនេះ។ ទិន្នន័យទាំងអស់នេះនាំឱ្យមានយន្តការសម្រាប់ឥទ្ធិពល photovoltaic ដែលទាក់ទងយ៉ាងជិតស្និទ្ធទៅនឹងចំណុចប្រទាក់ superconductor-metal ។
សរុបមក លក្ខណៈ IV នៃប្រព័ន្ធបិទភ្ជាប់ YBCO-Ag ដែលត្រូវបានបំភាន់ដោយឡាស៊ែរត្រូវបានវាស់ជាមុខងារនៃសីតុណ្ហភាព និងអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរ។ ឥទ្ធិពល photovoltaic គួរឱ្យកត់សម្គាល់ត្រូវបានគេសង្កេតឃើញនៅក្នុងជួរសីតុណ្ហភាពពី 50 ទៅ 300 K. វាត្រូវបានគេរកឃើញថាលក្ខណៈសម្បត្តិ photovoltaic មានទំនាក់ទំនងយ៉ាងខ្លាំងទៅនឹង superconductivity នៃ YBCO សេរ៉ាមិច។ ការបញ្ច្រាសរាងប៉ូលនៃ Voc និង Isc កើតឡើងភ្លាមៗបន្ទាប់ពីការបញ្ជូនបន្តបន្ទាប់ដោយរូបថតទៅការផ្លាស់ប្តូរដែលមិនមែនជា superconducting ។ ការពឹងផ្អែកសីតុណ្ហភាពនៃ Voc និង Isc ដែលវាស់នៅអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរថេរបង្ហាញផងដែរនូវការបញ្ច្រាសរាងប៉ូលដោយឡែកនៅសីតុណ្ហភាពសំខាន់ខាងលើដែលគំរូក្លាយទៅជាធន់។ តាមរយៈការកំណត់ទីតាំងឡាស៊ែរទៅផ្នែកផ្សេងៗនៃគំរូ យើងបង្ហាញថាមានសក្តានុពលអគ្គិសនីឆ្លងកាត់ចំណុចប្រទាក់ ដែលផ្តល់កម្លាំងបំបែកសម្រាប់គូរន្ធអេឡិចត្រុងដែលបង្កឡើងដោយរូបថត។ សក្តានុពលចំណុចប្រទាក់នេះដឹកនាំពី YBCO ទៅកាន់អេឡិចត្រូតដែក នៅពេលដែល YBCO កំពុងដំណើរការ superconducting និងប្តូរទៅទិសដៅផ្ទុយនៅពេលដែលគំរូមិនដំណើរការ។ ប្រភពដើមនៃសក្ដានុពលអាចត្រូវបានផ្សារភ្ជាប់ដោយធម្មជាតិជាមួយនឹងឥទ្ធិពលជិតៗនៃចំណុចប្រទាក់លោហៈ-superconductor នៅពេលដែល YBCO កំពុងដំណើរការ superconducting ហើយត្រូវបានគេប៉ាន់ស្មានថា ~10−8 mV នៅ 50 K ជាមួយនឹងអាំងតង់ស៊ីតេឡាស៊ែរ 502 mW/cm2 ។ ទំនាក់ទំនងនៃសម្ភារៈ P-type YBCO នៅសភាពធម្មតាជាមួយនឹងសម្ភារៈ n-type Ag-paste បង្កើតបានជា quasi-pn junction ដែលទទួលខុសត្រូវចំពោះឥរិយាបទ photovoltaic នៃ YBCO ceramics នៅសីតុណ្ហភាពខ្ពស់។ ការសង្កេតខាងលើបានបញ្ចេញពន្លឺទៅលើឥទ្ធិពល PV នៅក្នុង superconducting សីតុណ្ហភាពខ្ពស់ YBCO ceramics និងត្រួសត្រាយផ្លូវទៅកាន់កម្មវិធីថ្មីនៅក្នុងឧបករណ៍ optoelectronic ដូចជា fast passive light detector និង single photon detector។
ការពិសោធន៍បែបផែន photovoltaic ត្រូវបានអនុវត្តលើគំរូសេរ៉ាមិច YBCO ដែលមានកម្រាស់ 0.52 មីលីម៉ែត្រ និងរាងចតុកោណ 8.64 × 2.26 mm2 និងបំភ្លឺដោយរលកពន្លឺពណ៌ខៀវបន្តបន្ទាប់ (λ = 450 nm) ដែលមានទំហំឡាស៊ែរ 1.25 មីលីម៉ែត្រក្នុងកាំ។ ការប្រើប្រាស់ភាគច្រើនជាជាងគំរូខ្សែភាពយន្តស្តើងអាចឱ្យយើងសិក្សាពីលក្ខណៈសម្បត្តិ photovoltaic នៃ superconductor ដោយមិនចាំបាច់ដោះស្រាយជាមួយនឹងឥទ្ធិពលស្មុគស្មាញនៃស្រទាប់ខាងក្រោម6,7។ ជាងនេះទៅទៀត សម្ភារៈភាគច្រើនអាចអំណោយផលសម្រាប់ដំណើរការរៀបចំដ៏សាមញ្ញរបស់វា និងមានតម្លៃទាប។ ខ្សភ្លើងទង់ដែងត្រូវបានភ្ជាប់នៅលើគំរូ YBCO ជាមួយនឹងការបិទភ្ជាប់ប្រាក់បង្កើតជាអេឡិចត្រូតរាងជារង្វង់ចំនួន 4 ដែលមានអង្កត់ផ្ចិតប្រហែល 1 មីលីម៉ែត្រ។ ចម្ងាយរវាងអេឡិចត្រូតវ៉ុលទាំងពីរគឺប្រហែល 5 ម។ លក្ខណៈ IV នៃសំណាកគំរូត្រូវបានវាស់ដោយប្រើម៉ាញេទិកគំរូរំញ័រ (VersaLab, Quantum Design) ជាមួយនឹងបង្អួចគ្រីស្តាល់រ៉ែថ្មខៀវ។ វិធីសាស្រ្តស្តង់ដារបួនខ្សែត្រូវបានប្រើប្រាស់ដើម្បីទទួលបានខ្សែកោង IV ។ ទីតាំងដែលទាក់ទងនៃអេឡិចត្រូត និងកន្លែងឡាស៊ែរត្រូវបានបង្ហាញក្នុងរូបភាពទី 1i ។
តើធ្វើដូចម្តេចដើម្បីដកស្រង់អត្ថបទនេះ: Yang, F. et al ។ ប្រភពដើមនៃឥទ្ធិពល photovoltaic នៅក្នុង superconducting YBa2Cu3O6.96 សេរ៉ាមិច។ វិទ្យាសាស្ត្រ។ តំណាង 5, 11504; doi: 10.1038/srep11504 (2015) ។
Chang, CL, Kleinhammes, A., Moulton, WG & Testardi, LR Symmetry-forbidded laser-induced voltages in YBa2Cu3O7 ។ រូបវិទ្យា។ វិវរណៈ B 41, 11564–11567 (1990) ។
Kwok, HS, Zheng, JP & Dong, SY ប្រភពដើមនៃសញ្ញា photovoltaic មិនធម្មតានៅក្នុង Y-Ba-Cu-O ។ រូបវិទ្យា។ វិវរណៈ B 43, 6270–6272 (1991) ។
Wang, LP, Lin, JL, Feng, QR & Wang, GW ការវាស់វែងនៃតង់ស្យុងដែលបណ្ដាលមកពីឡាស៊ែរនៃ superconducting Bi-Sr-Ca-Cu-O ។ រូបវិទ្យា។ ប 46, 5773–5776 (1992)។
Tate, KL, et al ។ តង់ស្យុងដែលបណ្ដាលមកពីឡាស៊ែរបណ្តោះអាសន្ននៅក្នុងខ្សែភាពយន្តសីតុណ្ហភាពបន្ទប់នៃ YBa2Cu3O7-x ។ J. Appl ។ រូបវិទ្យា។ 67, 4375–4376 (1990)។
Kwok, HS & Zheng, JP ការឆ្លើយតបនៃ photovoltaic មិនធម្មតានៅក្នុង YBa2Cu3O7 ។ រូបវិទ្យា។ វិវរណៈ B 46, 3692–3695 (1992) ។
Muraoka, Y., Muramatsu, T., Yamaura, J. & Hiroi, Z. ការចាក់ថ្នាំតាមរន្ធដែលបង្កើតដោយរូបភាពទៅ YBa2Cu3O7−x នៅក្នុងរចនាសម្ព័ន្ធអុកស៊ីតកម្ម heterostructure ។ អេបផល រូបវិទ្យា។ ឡេត 85, 2950–2952 (2004)។
Asakura, D. et al ។ ការសិក្សា Photoemission នៃខ្សែភាពយន្តស្តើង YBa2Cu3Oy នៅក្រោមពន្លឺបំភ្លឺ។ រូបវិទ្យា។ Rev. Lett ។ 93, 247006 (2004) ។
Yang, F. et al ។ ឥទ្ធិពល photovoltaic នៃ YBa2Cu3O7-δ/SrTiO3 : Nb heterojunction annealed នៅក្នុងសម្ពាធផ្នែកអុកស៊ីសែនផ្សេងគ្នា។ ម៉ែ។ ឡែត 130, 51–53 (2014)។
Aminov, BA et al ។ រចនាសម្ព័ន្ធគម្លាតពីរនៅក្នុងគ្រីស្តាល់តែមួយ Yb(Y)Ba2Cu3O7-x ។ J. Supercond ។ ៧, ៣៦១–៣៦៥ (១៩៩៤)។
Kabanov, VV, Demsar, J., Podobnik, B. & Mihailovic, D. ថាមវន្តបន្ធូរបន្ថយ Quasiparticle នៅក្នុង superconductors ដែលមានរចនាសម្ព័ន្ធគម្លាតផ្សេងៗគ្នា៖ ទ្រឹស្តី និងការពិសោធន៍លើ YBa2Cu3O7-δ ។ រូបវិទ្យា។ វិវរណៈ B 59, 1497–1506 (1999)។
Sun, JR, Xiong, CM, Zhang, YZ & Shen, BG ការកែតម្រូវលក្ខណៈសម្បត្តិនៃ YBa2Cu3O7-δ/SrTiO3 : Nb heterojunction ។ អេបផល រូបវិទ្យា។ ឡេត 87, 222501 (2005) ។
Kamarás, K., Porter, CD, Doss, MG, Herr, SL & Tanner, DB Excitonic absorbtion and superconductivity in YBa2Cu3O7-δ ។ រូបវិទ្យា។ Rev. Lett ។ ៥៩, ៩១៩–៩២២ (១៩៨៧)។
Yu, G., Heeger, AJ & Stucky, G. transient photoinduced conductivity in semiconducting single crystals of YBa2Cu3O6.3: ស្វែងរករដ្ឋ photoinduced metallic និងសម្រាប់ photoinduced superconductivity ។ កុម្មុយនិស្តរដ្ឋ។ ៧២, ៣៤៥–៣៤៩ (១៩៨៩)។
McMillan, ម៉ូដែល WL Tunneling នៃឥទ្ធិពលភាពជិតនៃ superconducting ។ រូបវិទ្យា។ វិវរណៈ ១៧៥, ៥៣៧–៥៤២ (១៩៦៨)។
Guéron, S. et al ។ ឥទ្ធិពលភាពជិតស្និទ្ធខ្លាំងបំផុតត្រូវបានស៊ើបអង្កេតលើមាត្រដ្ឋានប្រវែង mesoscopic ។ រូបវិទ្យា។ Rev. Lett ។ 77, 3025–3028 (1996)។
Annunziata, G. & Manske, D. ឥទ្ធិពលជិតជាមួយ superconductors noncentrosymmetric ។ រូបវិទ្យា។ ប 86, 17514 (2012)។
Qu, FM et al ។ ឥទ្ធិពលភាពជិតស្និទ្ធខ្លាំងបំផុតក្នុងរចនាសម្ព័ន្ធកូនកាត់ Pb-Bi2Te3 ។ វិទ្យាសាស្ត្រ។ Rep. 2, 339 (2012)។
Chapin, DM, Fuller, CS & Pearson, GL ស៊ីលីកុន pn junction photocell ថ្មីសម្រាប់បំលែងវិទ្យុសកម្មព្រះអាទិត្យទៅជាថាមពលអគ្គិសនី។ J. កម្មវិធី រូបវិទ្យា។ ២៥, ៦៧៦–៦៧៧ (១៩៥៤)។
Tomimoto, K. ឥទ្ធិពលនៃភាពមិនបរិសុទ្ធលើប្រវែងនៃការភ្ជាប់គ្នានៃ superconducting នៅក្នុងគ្រីស្តាល់តែមួយ Zn- ឬ Ni-doped YBa2Cu3O6.9 ។ រូបវិទ្យា។ វិវរណៈ B 60, 114–117 (1999)។
Ando, Y. & Segawa, K. Magnetoresistance នៃគ្រីស្តាល់ទោល YBa2Cu3Oy Untwinned នៅក្នុងជួរដ៏ធំទូលាយនៃសារធាតុ doping: ភាពមិនប្រក្រតីនៃរន្ធ-doping អាស្រ័យនៃប្រវែងរួមគ្នា។ រូបវិទ្យា។ Rev. Lett ។ 88, 167005 (2002) ។
Obertelli, SD & Cooper, JR Systematics នៅក្នុងថាមពលកំដៅនៃអុកស៊ីដខ្ពស់ T ។ រូបវិទ្យា។ វិវរណៈ B 46, 14928–14931, (1992) ។
Sugai, S. et al ។ ការផ្លាស់ប្តូរសន្ទុះដែលពឹងផ្អែកលើក្រុមហ៊ុនដឹកជញ្ជូន-ដង់ស៊ីតេនៃកំពូលដែលជាប់គ្នា និងរបៀប LO phonon នៅក្នុងប្រភេទ p-type high-Tc superconductors ។ រូបវិទ្យា។ ប 68, 184504 (2003)។
Nojima, T. et al ។ ការកាត់បន្ថយរន្ធ និងការប្រមូលផ្តុំអេឡិចត្រុងនៅក្នុងខ្សែភាពយន្តស្តើង YBa2Cu3Oy ដោយប្រើបច្ចេកទេសអេឡិចត្រូគីមី៖ ភស្តុតាងសម្រាប់ស្ថានភាពលោហៈប្រភេទ n ។ រូបវិទ្យា។ Rev. B 84, 020502 (2011)។
Tung, RT រូបវិទ្យា និងគីមីវិទ្យានៃកម្ពស់របាំង Schottky ។ អេបផល រូបវិទ្យា។ ឡេត 1, 011304 (2014) ។
Sai-Halasz, GA, Chi, CC, Denenstein, A. & Langenberg, DN ឥទ្ធិពលនៃការបំបែកគូខាងក្រៅថាមវន្តនៅក្នុងខ្សែភាពយន្តដែលដំណើរការខ្លាំង។ រូបវិទ្យា។ Rev. Lett ។ ៣៣, ២១៥–២១៩ (១៩៧៤)។
Nieva, G. et al ។ ការកែលម្អ photoinduced នៃ superconductivity ។ អេបផល រូបវិទ្យា។ ឡែត 60, 2159–2161 (1992)។
Kudinov, VI et al ។ ភាពជាប់លាប់នៃការថតចម្លងនៅក្នុងខ្សែភាពយន្ត YBa2Cu3O6+x ជាវិធីសាស្រ្តនៃការថតចម្លងឆ្ពោះទៅរកដំណាក់កាលលោហធាតុ និងចរន្តបន្តបន្ទាប់បន្សំ។ រូបវិទ្យា។ Rev. B 14, 9017–9028 (1993)។
Mankowsky, R. et al ។ សក្ដានុពលបន្ទះឈើដែលមិនមែនជាលីនេអ៊ែរ ជាមូលដ្ឋានសម្រាប់ការបង្កើនអនុភាពខ្ពស់នៅក្នុង YBa2Cu3O6.5 ។ ធម្មជាតិ 516, 71–74 (2014) ។
Fausti, D. et al ។ superconductivity ដែលបណ្តាលមកពីពន្លឺនៅក្នុង cuprate លំដាប់ឆ្នូត។ វិទ្យាសាស្រ្ត 331, 189–191 (2011)។
El-Adawi, MK & Al-Nuaim, IA ការពឹងផ្អែកមុខងារសីតុណ្ហភាពនៃ VOC សម្រាប់កោសិកាពន្លឺព្រះអាទិត្យទាក់ទងនឹងប្រសិទ្ធភាពថ្មីរបស់វា។ Desalination 209, 91–96 (2007)។
Vernon, SM & Anderson, WA ឥទ្ធិពលសីតុណ្ហភាពនៅក្នុងកោសិកាពន្លឺព្រះអាទិត្យ Schottky-barrier silicon ។ អេបផល រូបវិទ្យា។ ឡេត 26, 707 (1975) ។
Katz, EA, Faiman, D. & Tuladhar, SM ការពឹងផ្អែកលើសីតុណ្ហភាពសម្រាប់ប៉ារ៉ាម៉ែត្រឧបករណ៍ photovoltaic នៃកោសិកាពន្លឺព្រះអាទិត្យវត្ថុធាតុ polymer-fullerene នៅក្រោមលក្ខខណ្ឌប្រតិបត្តិការ។ J. Appl ។ រូបវិទ្យា។ 90, 5343–5350 (2002)។
ការងារនេះត្រូវបានគាំទ្រដោយមូលនិធិវិទ្យាសាស្ត្រធម្មជាតិជាតិនៃប្រទេសចិន (ជំនួយឥតសំណងលេខ 60571063) គម្រោងស្រាវជ្រាវជាមូលដ្ឋាននៃខេត្តហឺណាន ប្រទេសចិន (ជំនួយឥតសំណងលេខ 122300410231)។
FY បានសរសេរអត្ថបទនៃក្រដាសហើយ MYH បានរៀបចំគំរូសេរ៉ាមិច YBCO ។ FY និង MYH បានធ្វើការពិសោធន៍ និងវិភាគលទ្ធផល។ FGC បានដឹកនាំគម្រោង និងការបកស្រាយបែបវិទ្យាសាស្ត្រនៃទិន្នន័យ។ អ្នកនិពន្ធទាំងអស់បានពិនិត្យសាត្រាស្លឹករឹត។
ការងារនេះត្រូវបានផ្តល់អាជ្ញាប័ណ្ណក្រោមអាជ្ញាប័ណ្ណ Creative Commons Attribution 4.0 International License ។ រូបភាព ឬសម្ភារៈភាគីទីបីផ្សេងទៀតនៅក្នុងអត្ថបទនេះត្រូវបានរួមបញ្ចូលនៅក្នុងអាជ្ញាប័ណ្ណ Creative Commons របស់អត្ថបទ លើកលែងតែមានការបញ្ជាក់ផ្សេងពីនេះនៅក្នុងបន្ទាត់ឥណទាន។ ប្រសិនបើសម្ភារៈមិនត្រូវបានរួមបញ្ចូលនៅក្រោមអាជ្ញាបណ្ណ Creative Commons អ្នកប្រើប្រាស់នឹងត្រូវទទួលបានការអនុញ្ញាតពីអ្នកកាន់អាជ្ញាប័ណ្ណ ដើម្បីផលិតឡើងវិញនូវសម្ភារៈ។ ដើម្បីមើលច្បាប់ចម្លងនៃអាជ្ញាប័ណ្ណនេះ សូមចូលទៅកាន់ http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/
Yang, F., Han, M. & Chang, F. ប្រភពដើមនៃឥទ្ធិពល photovoltaic ក្នុង superconducting YBa2Cu3O6.96 សេរ៉ាមិច។ Sci Rep 5, 11504 (2015) ។ https://doi.org/10.1038/srep11504
តាមរយៈការបញ្ជូនមតិ អ្នកយល់ព្រមគោរពតាមលក្ខខណ្ឌ និងគោលការណ៍ណែនាំសហគមន៍របស់យើង។ ប្រសិនបើអ្នករកឃើញអ្វីមួយដែលបំពាន ឬមិនគោរពតាមលក្ខខណ្ឌ ឬគោលការណ៍ណែនាំរបស់យើង សូមដាក់ទង់ថាវាមិនសមរម្យ។
ពេលវេលាផ្សាយ៖ ២២ មេសា ២០២០